Лобовое столкновение

ИВ. Обмен колебательной энергией. Рассмотрим лобовое столкновение. атома с молекулой, когда центры всех трех частиц находятся на одной прямой. Схематически такое столкновение показано на рис. VII.10. [c.151]

Э. Резерфорд подвергал бомбардировке а-частицами тонкую металлическую фольгу. Обнаружилось, что почти все а-частицы беспрепятственно проходили через фольгу, как через решето. Следовательно, атомы, из которых состоит фольга, построены очень ажурно — большую часть их объема занимает пустота. Однако в опытах было все же найдено, что в очень редких случаях (примерно 1 раз из 8000) а-частицы резко меняют направление своего движения, иногда — на обратное. Такой крутой поворот означает, что происходит лобовое столкновение а-частицы с какой-то гораздо более тяжелой частицей, занимающей очень малый объем в глубине атома. Такая частица, очевидно, имеет также положительный заряд — именно поэтому при приближении к ней одноименно заряженные а- снаряды испытывают отталкивание и меняют направление полета. Расчеты показали, что размеры этой тяжелой частицы в атомах разных элементов колеблются в пределах 10 —10 см, в то время как сам атом имеет размер порядка 10 см. Так как тяжелая частица расположена в глубине атома, то она получила название атомного ядра. [c.145]

Попытаемся теперь обсудить молекулярнокинетическую теорию на более глубоком уровне, а именно учесть, что средняя длина свободного пробега молекул газа, определяемая приближенным выражением (9.15), на самом деле суше-ственно зависит от распределения молекул по скорости. Рассмотрим такую аналогию при игре в биллиард один шар после удара кием передает часть полученного импульса другому шару, с которым он сталкивается. От лобового столкновения шаров второй шар приобретает гораздо большую скорость, чем от скользящего столкновения. Можно представить себе, что подобно этому молекулы газа в результате самых разнообразных столкновений друг с другом — от лобовых до скользящих — приобретают самые разные скорости. В каждый момент времени можно ожидать наличия в газе нескольких почти неподвижных молекул, в то время как другие молекулы движутся со скоростями, во много [c.157]

Так же как и в первом случае в передаче энергии наиболее эффективны лобовые столкновения, однако в отличие от уравнения (14.3) квадрат переданной энергии зависит не только от кинетической энергии налетающей частицы А, но и от кинетической энергии мишени В. Для модели жестких шаров средний квадрат переданной энергии на одно столкновение [c.159]

Как следует из теории упругих столкновений, значительная или полная передача импульса может происходить лишь при столкновении атомов отдачи с атомами одинаковой или близкой массы. Действительно, нетрудно показать, что энергия Ем, которой обладает атом после упругого одиночного лобового столкновения с другим атомом, связана с его первоначальной энергией соотношением [c.261]

Энергия атома отдачи после столкновения зависит также от угла, под которым происходит это столкновение. В силу одинаковой вероятности столкновения атома отдачи с другим атомом под любым углом в данном случае выполняется закон равномерного распределения атомов отдачи по энергии. Это значит, что атом отдачи после столкновения с другим близким ему по массе атомом может иметь любое значение энергии, начиная от нуля (лобовое столкновение) до Ем (скользящее столкновение). [c.262]

В ранних работах по химическим эффектам реакции Ы ( , р)С большинство авторов придерживалось того мнения, что продукты ре-вступления образуются в результате горячей реакции по механизму выбивания , вытекающему из модели Либби. Согласно этому механизму, атом отдачи С в результате лобового столкновения с атомом близкой ему массы, полностью теряет свою кинетическую энергию и, таким образом, оказывается захваченным молекулой, из которой был выбит один из атомов. Ряд экспериментальных данных как будто бы подтверждает эту точку зрения. [c.329]

Ке) и Г1 —>-тт или лтт при сильном поле (Аг и т. д.). В последнем случае становится равным п при Л 0 и д =0. Следовательно, лобовое столкновение (/=0) между электроном и атомом наблюдаться не может. На основании классической теории нельзя объяснить, почему атомная мишень не воздействует в этом случае на электрон [20]. [c.41]

Возьмем в качестве примера Н . Переходу одного из электронов шестой оболочки из основного состояния 6 S в (из л = 6 в п — 1) соответствует Ду= 0, на что указывают нижние индексы. Следовательно, согласно (3.21) Д/)==0 и, таким образом, эффективными могут быть только лобовые столкновения. Так как их число исчезающе мало, следует ожидать, [c.52]

Допустим, что быстрый электрон или нон с массой претерпевает лобовое столкновение с атомом массы т . В данном случае их кинетическая энергия велика по сравнению с энергией связи атомного электрона, [c.65]

Легко сосчитать, что при лобовом столкновении а-частицы с энергией в 6 А эв с электроном последний получает энергию порядка 3000 эв. Многие из ускоренных а-частей электронов вызывают ионизацию других атомов, и их путь хорошо виден поэтому в камере Вильсона (б-лучи). От 60 до 80% ионизации обусловлено образованием дополнительных ионов электронами, которые первично ускорены а-частицей. [c.82]

Действительно, рассматривая только случай максимальной передачи энергии ядру отдачи, т. е. лобовые столкновения нейтронов с ядрами, можно написать законы сохранения импульса и энергии в виде [c.149]

Следовательно, столкновение с протоном приводит к потере нейтроном в среднем половины начальной энергии, хотя лобовые столкновения со свободным протоном, конечно, приводят к полной остановке нейтрона (АЕ=Е). У ряда других ядер столкно- [c.163]

Опишем события в системе (рис. 106). Сплошными линиями обозначены траектории движения атомов. В точке А атом А имеет энергию 40 эе, перед точкой А —19 эв. Здесь происходит почти лобовое столкновение с атомом В, и у атома А остается кинетическая энергия в 0,1 эв. Он останавливается вблизи узла В. Атом В в свою очередь замещает атом С, у которого уже недостаточно энергии для смещения другого атома. К конечному моменту времени образуется цепочка из двух замещений (В на А и С на В), на концах которой возникают вакансия и смещенный атом. Хотя процесс еще не закончен, но это конечный результат, [c.242]

При лобовых столкновениях частицы М с неподвижными атомами моле кулы АВ в среднем передается энергия Де = е/а, где е — энергия относительного движения частиц АВ и М. [c.30]

Источником заряженных частиц могут быть также упругие столкновения быстрых нейтронов с ядрами некоторых легких элементов. Доля уносимой ядром энергии нейтрона уменьшается с увеличением. массы ядра и угла столкновения. Наибольшую энергию быстрый нейтрон передает протону при лобовом столкновении, в этом случае энергия протона отдачи оказывается равной начальной энергии нейтрона. Таким образом, облучая водородсодержащее соединение быстрыми нейтронами реактора, можно получить поток протонов отдачи со сплошным энергетическим спектром, простирающимся до максимальной энергии нейтронов деления. [c.142]

Комптон экспериментально установил, что фотон прп столкновении с любой материальной частицей ведет себя так, как будто бы он имеет импульс /г/Я, где X — длина волны света. Поскольку компонента импульса в любом направлении сохраняется при столкновении и мы рассматриваем лобовое столкновение (см. рис. 58), мы имеем для компоненты импульса [c.179]

Наиболее эффективным снарядом для осуществления ядерных превращений является нейтрон. Отсутствие собственного электрического заряда чрезвычайно облегчает нейтронам внедрение в атомные ядра при лобовых столкновениях. Поэтому вероятность осуществления ядерных превращений под действием нейтронов гораздо выше, чем под действием а-частиц, дейтронов или протонов. [c.562]

Расчеты сечения колебательного возбуждения основаны, как правило, на использовании модельных потенциалов. Однако, как показано в [144— 14В] на основе рассмотрения передачи колебательной энергии в системе Не-[-]Яз, сечение колебательного возбуждения весьма критично к деталям межмолекулярного потенциала. Обычно межмолекулярный потенциал получают с помощью попарно взятых аддитивных потенциалов, действующих между центрами атомов (причем они берутся в экспоненциальной форме, а параметры подгоняются к потенциалу Леннард—Джонса). Это предположение не приводит к матричным элементам или вероятностям переходов, полученным из точных потенциалов. Оказалось также, что общепринятое представление о том, что основной вклад в вероятность перехода вносят коллинеарные лобовые столкновения не подтверждается [c.358]

Другой предельный случай, допускающий сравнительно простой анализ, это лобовое столкновение электрона с примесью. Даже в этом простейшем случае удается показать, что Электрой [c.70]

Итак, в случае лобового столкновения двух слабых ударных волн, в результате их взаимодействия, в обе стороны пойдут ударные волны, между которыми образуется область постоянного движения с параметрами (23). [c.186]

Поск-оп лобовое столкновение, прямое соударение [c.102]

Упражненне. Улам рассмотрел одномерное движение одной частицы, которая отскакивает вперед и назад между двумя стенками, одна из которых фиксирована, а другая осциллирует со скоростью 1/2 (рис. 12). Скорость (ее модуль) V частицы изменяется на v- -1 при лобовом столкновении и на v—1, когда частица догоняет удаляющуюся стенку. Гамерслей заменил эту динамическую задачу на стохастическую путем введения следующего аизаца (Stosszahlansatz), который физически разумен, когда фиксированная стенка находится далеко, ио обходит реальную проблему как стохастические аспекты возникают из лежащей в их основе детерминистической динамики Вероятность того, что столкновение произойдет за время d/, равна vdt, и отношение встречных столкновений к столкновениям, в которых частица догоняет стенку, есть АС)1 ВС — [c.147]

Для рационального размещения контактных элементов в смежных рядах иринимается, что они должны быть расположены таким образом, чтобы контакт между газожидкостными струями, истекающими из-иод близлежащих иросечек смежных рядов, проходил по их границам. В этом случае на границах струй обеспечивается большая разность скоростей потоков, возникают высокие касательные напряжения п происходит питеисивпое дробление фаз. При этом предотвращается нежелательное лобовое столкновение струй. [c.211]

При эффекте Комптона только часть энергии падающего 7-излучения передается электрону, а оставшаяся часть рассеивается в виде 7-кванта. Распределение первоначальной энергии между электроном и фотоном рассеяния зависит от угла, под которым они испускаются. Угол рассеяния в может находиться в пределах 0-180°, а следовательно, энергия электрона может изменяться от нуля при 0 йз О до максимальной при лобовом столкновении, для которого в = 180°. Регистрация этих электронов комптоновского рассеяния приводит к широкому непрерывному фону, называемому комптоновским континуумом, который расположен от нуля до максимальной энергии комптоновского континуума на краю Комптона. В спектре нескольких 7-излучений с определенной энергией комптоновский континуум увеличивается при уменьшении энергии спектра из-за эффекта суммирования. Комптоновский континуум часто может серьезно ограничивать выполнение инструментального активационного анализа с помощью 7-спектрометрии. Комптоновский фотон рассеяния может впоследствии испытывать дальнейшие взаимодействия, т. е. фотоэлек- [c.109]

Возбуждение молекул электронами. Вообще говоря, данные о вероятности возбуждения молекул крайне опраничены. При упругом лобовом столкновении быстрого электрона массы т с молекулой массы [c.81]

При о,пределении энергий уквантов по электронам отдачи регистрируются только те электроны, которые образуют очень малые углы вылета, по отношению к падающим на радиатор -квантам. В этом случае можно считать, что кванты как бы сталкиваются с электронами радиатора в лоб и между энергией ко мптон-электронов кин и энергией уквантов /IV существует вытекающее из законов лобового столкновения соотношение [c.128]

Ирен Кюри и Фредерик Жолио-Кюри обнаружили, что данное излучение, испускаемое бериллием под действием а-частиц, выбивает из водородсодержащих веществ, например парафина, протоны отдачи с пробегом в воздухе до 26 см, что соответствует энергии протонов в 4,3 Мэе. Подобные протоны можно наблюдать как по их трекам в камере Вильсона, так и с помощью обычной ионизационной камеры. Если предположить, что эти протоны отдачи возникают в результате процессов столкновения с ними весьма жестких уквантов, испускаемых облучаемым а-частицами бериллием, т. е. в результате комптон-эффекта на протонах, то по максимальной энергии протонов отдачи можно вычислить энергию данных у-квантов. Рассматривая лишь лобовые столкновения кванта с протоном, мы можем написать (см. гл.УП). [c.148]

Дочерний атом подвергся горячим реакциям, переведшим его в форму материнского соединения. Например, атом отдачи Вг , возникший при нейтронном облучении eHsBr, может заместить обычный атом брома в неактивированной молекуле за счет механизма упругого лобового столкновения [c.244]

Казалось бы, первые результаты опытов Резерфорда хорошо согласуются со строением атома по Томсону. Но при более тщательной проверке было сделано удивительное открытие. Резерфорд с сотрудниками обнаружил, что при вращении экрана вокруг металлической фольги на экране появляются редкие вспышки для многих углов некоторые из этих углов близки к 180°. Это возможно лишь в том случае, если некоторые а-частицы отскакивают назад при лобовом столкновении с неподвижным предметом. По словам Резерфорда, это почти так же невероятно, как есл1( [c.365]

Упражнение. Улам рассмотрел одномерное движение одной частицы, которая отскакивает вперед и назад между двумя стенками, одна из которых фиксирована, а другая осциллирует со скоростью 1/2 (рис. 12). Скорость (ее модуль) V частицы изменяется на у+1 при лобовом столкновении и на V—1, когда частица догоняет удаляющуюся стенку. Гамерслей заме- [c.147]

В процессе рассеяния может перейти с одной полости изоэнергетической поверхности на другую. Если электрон обладает законом дисперсии 8 = р 12т (электрон в свободном пространстве), то в результате лобового столкновения может произойти одно из двух если у него есть точка поворота в координатном пространстве, он перейдет в противоположную точку на изоэнергетической сфере (рис. 23, а) если точки поворота нет, электрон возвратится в ту же точку на изоэнергетической сфере, с-которой начался процесс рассеяния (рис.- З, б). Для электрона, закон дисперсии которого — периодическая функция, ситуа- [c.70]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология