Протон отдачи

Методы, основанные на пропускании быстрых нейтронов и регистрации замедлившихся [22—23] или протонов отдачи, образующихся [c.30]

Рис. 10-7. Измерение влажности по числу протонов отдачи [28]

Отсюда следует, что при заданных и ф наиболь- шую кинетическую энергию приобретают ядра водорода. В этом случае энергия протона отдачи равна [c.17]

Радиационная химия изучает воздействие на вещества частиц и излучений с энергией 10 —10 эВ ( -кванты, быстрые электроны, а-частицы, протоны отдачи и осколки деления тяжелых ядер). При прохождении через вещество все эти частицы производят сильную ионизацию, которая приводит к образованию большого количества вторичных б-электронов (например, у-квант с энергией 1 МэВ создает 10 н-10 вторичных электронов). Последние характеризуются широким спектром энергии и играют основную роль в радиационно-химических превращениях. При. неупругих соударениях электронов с молекулами происходят процессы ионизации и возбуждения молекул. Для разных молекул максимум сечений процессов возбуждения соответствует энергиям электронов около 10ч-20 эВ, процессов ионизации — около 70- 100 эВ. [c.86]

Число протонов отдачи, образующихся в 1 см вещества за 1 сек, определяется уравнением [c.106]

Мешающие реакции при облучении нейтронами могут протекать и под действием заряженных частиц, образующихся либо в результате ядерных реакций макрокомпонентов, либо как ядра отдачи при столкновении быстрых нейтронов с ядрами легких элементов. Например, реакция 0- (р, n)Ni , протекающая на протонах отдачи, ограничивает чувствительность определения азота в органических соединениях [101]. Так, даже в чистом от азота органическом веществе возникает активность которая соответствует содержанию 0,01—0,05% азота, в то время как теоретическая чувствительность реакции 2n)Ni при облучении быстрыми нейтронами реактора составляла 10- %. [c.133]

Быстрые нейтроны не несут заряда и поэтому сами по себе не вызывают ионизации. Энергия в этом случае передается в результате упругих столкновений с ядрами и образования протонов отдачи, которые и являют- [c.53]

Метод протонов отдачи [423] [c.180]

В химических методах определения доз быстрых нейтронов используется процесс их упругого рассеяния на атомах водорода, который не имеет порога и характеризуется большим сечением. В результате этого процесса образуются протоны отдачи, которые расходуют свою энергию на ионизацию и возбуждение атомов среды. [c.342]

Оу и — выход На + Оа за счет у-излучения и быстрых нейтронов (протонов отдачи) соответственно [c.381]

Еу и Еп — поглощенная энергия у-излучения и быстрых нейтронов (протонов отдачи) соответственно. [c.381]

Этот эффект позволяет использовать монокристаллы транс-стильбена для раздельной регистрации у-излучения (по вторичным электронам) и быстрых нейтронов (но протонам отдачи). [c.244]

Из этого уравнения следует, что при столкновении нейтрона с легкими ядрами потеря энергии нейтроном оказывается больше, чем при столкновении с тяжелыми ядрами. Очевидно, что максимальное количество энергии нейтрон потеряет при упругом столкновении с ядром атома водорода. Поэтому в воде и других средах с большим содержанием водородных атомов ионизирующее действие быстрых нейтронов обусловлено в основном протонами отдачи. Кроме того, в таких средах среднее расстояние, проходимое быстрым нейтроном от места его образования до того места, где он становится тепловым, оказывается наименьшим. [c.357]

Нейтроны (ядерный Протоны отдачи 0,5—1,0 2000 [c.358]

При рассеянии нейтронов на водороде максимальная энергия, получаемая протоном отдачи, равна начальной энергии нейтрона. Поэтому замедление нейтронов в водороде или водородсодержащих веществах (например, в парафине) в расчете на 1 г максимально велико. [c.172]

В подобных опытах пучок нейтрона, выпускаемый из уранового реактора (см. гл. X), пропускается через вакуумную камеру, в которой смонтированы устройства, регистрирующие акты одновременного появления электрона распада и протона отдачи. [c.151]

Счетчики для регистрации нейтронов. Будучи незаряженными частицами, нейтроны не вызывают ионизацию вещества. Поэтому регистрацию их производят косвенным путем либо используя ядерные реакции нейтронов с некоторыми ядрами, в результате которых образуются заряженные частицы, либо путем неупругого рассеяния нейтронов в водородсодержащих средах, приводящего к появлению протонов отдачи. Первый метод применим только к медленным нейтронам, а второй—к быстрым. Иногда быстрые нейтроны предварительно замедляют, а потом уже регистрируют как медленные. [c.65]

Еще одной разновидностью радиоактивных излучений являются потоки нейтронов. Нейтроны — это составные части атомных ядер. Масса нейтрона примерно равна массе протона. Нейтроны не имеют электрического заряда. Быстрые нейтроны обладают большой энергией (до десятков Мэе). Они не отталкиваются электрически от положительно заряженных ядер атомов, а потому имеет место упругое соударение этих частиц, в результате которого возникают протоны отдачи , движущиеся с энергией, примерно равной первоначальной энергии нейтрона. Проникающая способность быстрых нейтронов и протонов отдачи велика. [c.99]

Источником заряженных частиц могут быть также упругие столкновения быстрых нейтронов с ядрами некоторых легких элементов. Доля уносимой ядром энергии нейтрона уменьшается с увеличением. массы ядра и угла столкновения. Наибольшую энергию быстрый нейтрон передает протону при лобовом столкновении, в этом случае энергия протона отдачи оказывается равной начальной энергии нейтрона. Таким образом, облучая водородсодержащее соединение быстрыми нейтронами реактора, можно получить поток протонов отдачи со сплошным энергетическим спектром, простирающимся до максимальной энергии нейтронов деления. [c.142]

Сечение упругого рассеяния уменьшается с ростом энергии нейтронов и для нейтронов в области энергий 1—20 Мэв падает от 6 до 0,5 барн [69]. Так как потери энергии протонами отдачи в облучаемом веществе пропорциональны числу электронов в [c.142]

Вычисление основано на следующих соображениях рассеяние нейтронов протонами изотропно по энергиям, поэтому относительное число протонов отдачи, имеющих энергию в интервале от до Е , и доля переносимой ими энергии равны соответственно [c.22]

Применяют люминофоры Lil-Tl, LiF-Tl, Lil-Eu [15] и др. Длительность сцинтилляций у Lil-Tl равна 1 10" в с. Для регистрации быстрых нейтронов находят применение порошки люминофора ZnS-Ag, запрессованные в прозрачные пластмассы. При этом источником возбуждения люминофора являются цротоны, выделяющиеся из содержащих водород органических соединений под действием нейтронов (так называемые протоны отдачи). [c.166]

Полудетекторы (один из приборов) пары отличаются дополнительными слоями специальных веществ, нанесенных для повышения эффективности преобразования излучения в электрический сигнал. Например, за счет нанесения полиэтиленовой пленки при воздействии быстрых нейтронов появляются протоны отдачи, которые эффективно регистрируются детектором за счет нанесения слоя фтористого лития (Ь1 Р) и происходящей при попадании нейтронов ядерной реакции повышается чувствительность к тепловым нейтронам. [c.311]

Данный метод фактически позволяет оценить общее содержание водорода в анализируемом образце, поэтому в нем не должно присутствовать заметное количество других (кроме воды) веществ, содержащих водород, либо их содержание должно быть постоянным. В последнем случае погрешности измерений могут быть устранены введением соответствующих поправок. Прибор для определения содержания воды по количеству протонов отдачи (рис. 10-7а) содержит полониево-бериллиевый источник быстрых нейтронов с максимальной энергией 10—11 МэВ. Активность источника составляла Зн-6-10 нейтрон/с. Детектор протонов отдачи представлял собой соединенный с фотоумножителем люминофор (площадью 34 см ) из активированного серебром сульфида цинка. Число протонов отдачи, зарегистрированное детектором за определенный промежуток времени, пропорционально содержанию влаги в анализируемом объекте. Как видно из рис. 10-76, градуи- [c.531]

Фотоны любых энергий Элеюроны и мюоны любых энергий Протоны с энергией более 2 МэВ (ьфоме протонов отдачи) а-Чаетицы, осколки деления, тяжелые ядра Нейтроны с энергией менее 10 кэВ от 10 до 100 кэВ от 100 кэВ до 2 МэВ от 2 до 20 МэВ более 20 МэВ [c.21]

Если на поверхность ПБД нанести тонкий сдой во-дородсодержащего вещества или разместить между двумя ПБД соединение Ь (в виде сэндвича), то такую систему можно использовать для регистрации и спектрометрии нейтронов в первом случае по протонам отдачи, возникающим при упругом рассеянии нейтронов на водороде, во втором — по заряженным частицам — продуктам ядерной реакции тритию и гелию. [c.88]

Сечение упругого рассеяния уменьшается с ростом энергии нейтронов и для нейтронов в области энергий 1—20 Мэе падает с 6 до 0,5 барн [21], так как потери энергии протонами отдачи в облучаемом веществе пропорциональны числу электронов в 1 см п , то поток протонов р пропорционален отношению пр1п . Это означает, что поток протонов будет заметно изменяться от одного водородсодержащего вещества к другому [144]. Однако, зная отношение п /п для веществ, это различие можно учесть [c.106]

Иддингс [216] сравнил разные методы контроля потока нейтронов с помощью мониторов. В качестве мониторов применяли следующие системы препарат, содержащий кислород для контроля потока но наведенной активности органические сцинтилляторы для регистрации быстрых нейтронов по протонам отдачи счетчик тепловых нейтронов с BFg воду, охлаждающую мишень, для контроля потока по наведенной активности. [c.158]

Нейтроны. Ионизация, вызываемая нейтронами, в значительной части обусловлена протонами отдачи, которые возникают в результате упругих столкновений нейтронов с протонами. Некоторая часть ионизации будет создаваться за счет ядерных реакций например, при реакциях (л, ) образуются улучи и одновременно искусственные радиоактивные изотопы. Так как эти явления очень сильно зависят от химического состава сблучае-мего вещества и от энергии нейтронов, то нельзя сделать общих заключений об их роли. Само собой разумеется, что протонное излучение связано с наличием водорода в поглощающей среде, и поэтому ионизация, вызываемая нейтронами, особенно [c.116]

Если все эти величины известны, То можно Приблизительно рассчитать нейтронную дозу (поглощенную энергию, эрг1г или рад) для определенного вещества. На рис. 3. 25 показан результат подобного приближенного расчета. Здесь приведена зависимость количества энергии, которая выделяется в 1 г воды в расчете на один нейтрон, от энергии нейтронов. Для пересчета дозы в рады надо поделить значения, взятые из графика, на 100. Доза в этом случае практически полностью обусловлена ионизацией, связанной с протонами отдачи. [c.147]

Ирен Кюри и Фредерик Жолио-Кюри обнаружили, что данное излучение, испускаемое бериллием под действием а-частиц, выбивает из водородсодержащих веществ, например парафина, протоны отдачи с пробегом в воздухе до 26 см, что соответствует энергии протонов в 4,3 Мэе. Подобные протоны можно наблюдать как по их трекам в камере Вильсона, так и с помощью обычной ионизационной камеры. Если предположить, что эти протоны отдачи возникают в результате процессов столкновения с ними весьма жестких уквантов, испускаемых облучаемым а-частицами бериллием, т. е. в результате комптон-эффекта на протонах, то по максимальной энергии протонов отдачи можно вычислить энергию данных у-квантов. Рассматривая лишь лобовые столкновения кванта с протоном, мы можем написать (см. гл.УП). [c.148]

Абсолютный выход естественного источника был впервые измерен Еккелем в 1934 г. [78], который подсчитывал попадающие в известный телесный угол протоны отдачи из парафина, облучавшегося испускаемыми источником Rn-a—Ве быстрыми нейтронами. Используя экспериментальное значение эффективного сечения рассеяния водорода для нейтронов нужной ему средней энергии, Еккель пришел к значению 10 ООО нейтронов в 1 сек. на 1 р.с. Большинство других авторов замедляли нейтроны, перед тем как считать их. Панет и др. [105, 106] облучали нейтронами источника Rn-a—Ве метиловый эфир борной кислоты и измеряли спектроскопически образующийся в реакции 5В (п,а)зЬР гелий. Они смогли установить только нижний предел (6700 нейтронов в 1 сек. на 1 р.с), так как их реакционный сосуд был слишком мал и упускал много нейтронов наружу. Этот метод развивался и дальше [121], но значение выхода не было опубликовано. После нескольких ранних опытов Амальди и Ферми [7] Финк вычислил в 1936 г. [48] абсолютное значение выхода из кривой пространственного распределения медленных нейтронов в воде. Плотности измерялись нейтронным счетчиком, покрытым литием. Используя экспериментальное значение отношения эффективных сечений лития и водорода (воды), авторы вычисляли количество захватываемых водородом на некотором расстоянии от источника нейтронов из количества нейтронов, захватываемых литием, т. е. из счета литиевого счетчика,—на том же расстоянии. Интегрирование по всей кривой для источника Rn-a—Ве дало 15 ООО нейтронов в 1 сек. на Iti . Хотя эффективность использовавшегося при этом литиевого счетчика и не была хорошо известна, приведенное значение использовалось в ряде работ (например, 21]). В работе [13] кривая пространственного распределения нейтронов снималась снова при использовании в качестве нейтронного [c.58]

Главные области применения ионизационных камер—подсчет а-частиц, протонов отдачи, вызванных быстрыми нейтронами, и числа делений. Медленные нейтроны не обладают достаточной энергией, чтобы столкнувшиеся с ними ядра газа могли быть замечены однако их можно использовать для возбуждения достаточно экзотермических ядерных реакций, при которых наблюдаются большие ионизационные толчки. Таким образом, счетчики медленных нейтронов [4, 26 содержат пленки соединений бора или лития (например, В С) или, еще лучше, наполняются газообразным ВРд. В 0С1ЮВН0М в них происходят следующие ядерные реакции [c.116]

Частицы (в частности, нейтроны), образующие протоны отдачи в водороде желатины, могут попадать в эмульсию извне. Однако в радиохимии в большинстве случаев заранее наполняют ( нагружают ) эмульсию веществом, которое или уже является активным, или может быть активировано. Пластинку нагружают, либо помещая ее в раствор радиоэлемента, либо высушивая каплю раствора, помещенную на эмульсию. Затем пластинку определенное время держат сухой (экспонируют), далее проявляют и фиксируют. Количество радиоэлемента, попадающего в эмульсию, измеряется в специальных калибровочных опытах [18, 19, 20]. Если в эмульсию вводится слишком много постороннего вещества, то следы искривляются и чувствительность эмульсии уменьшается. Измеряя расстояния между зернами, можно отличать друг от друга следы, принадлежащие частицам различной природы [14, 15, 40, 140]. С другой стороны, можно десенсибилизировать эмульсию химическими методами (с помощью окисляющих веществ), исключив тем самым действие слабо ионизующих излучений (Перфи- яов [103], Поуэлл и др. [105]). Так, например, обработка однопроцентной хромовой кислотой [133] делает пластинку нечувствительной к р- и у-лучам, а также к протонам ослабляется и действие а-частиц, но следы осколков деления остаются вполне четкими. Изготовляются также пластинки, чувствительные только к наиболее сильно ионизующим частицам. За время хранения экспонированных пластинок скрытое изображение блекнет [133] (см. также I1] и [83]). Скорость этого процесса зависит от давления кислорода, от влажности и температуры среды. Недавно были изготовлены такие чувствительные эмульсии, которые позволяют различать следы отдельных электронов [8, 124]. [c.123]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология