Цилиндрическая геометрия электродов при

При детектировании по подвижности электронов в слабых постоянных полях использовали детектор с цилиндрической геометрией электродов [77, 78] и детектор с плоскими электродами [49]. Результаты исследований обоих детекторов в основном совпадали. Однако по некоторым характеристикам были получены противоположные данные. [c.105]

Атомные батареи с цилиндрической геометрией эмиттера имели размеры длина — 48 мм, высота — 154 мм при размерах эмиттера /3-частиц длина — 40 мм, высота — 100 мм. В атомных батареях с плоской геометрией электродов-эмиттеров использовался набор пластин размером 35 х 110 х X 3 мм и на обе стороны напылялся радиоактивный препарат на основе В табл. 17.1.1 приведены основные характеристики атомных батарей на Рт [6]. [c.262]

До сих пор мы имели дело с электродами, равными по площади. Включение разделительного конденсатора в цепь высокой частоты такой симметричной системы никак не повлияет на ее работу. Следовательно, на один или оба электрода можно нанести диэлектрик, который под действием ионной бомбардировки будет распыляться. Несколько таких систем с симметричными электродами имеется в продаже. Увеличи.м теперь площадь одного из электродов. Если во внешней цепи постоянная состая-ляющая напряжения выделиться не может, то при подаче на электроды отрицательной полуволны напряжения, максимальные толщины ионных оболочек на этих электродах останутся равными, если только плотное плазмы у обоих электродов будут одинаковыми. Однако при положительной полуволне напряжения на меньшем электроде в этот электрод в.хо-дит большее количество электронов, чем в электрод большей площади в следующий полупериод. Разделительный конденсатор, включенный в ВЧ цепь, заряжается теперь несимметричным током, в результате чего электрод меньшей площади оказывается под большим отрицательным потенциалом, чем электрод большей площади. Вследствие этого толщина ионной оболочки и энергия бомбардирующих ионов у электрода большей площади оказываются меньшими. Взяв большое отношение площадей электродов, энергию ионов, бомбардирующих электрод большей площади, можно уменьшить до величины, меньшей порога распыления. Более подробно этот вопрос будет обсуждаться в гл. 4. Устройство и действие системы с цилиндрической геометрией (провод, про.чодящий по осл цилиндрического электрода большей площади) такие же, как и в первых газоразрядных выпрямителях. Как отмечалось ранее, конденсатор можно [c.367]

В трубке, содержащей цилиндрический катод 1 и анод 2 про извольной формы (рис. 11.11), при определенных соотношения геометрии электродов и давления наполняющего газа плотносп разрядного тока на внутренней поверхности катода значительш выше, чем на внешней. Поэтому наиболее ярко светится отвер стие катода. В такой трубке легко возбуждаются не только ли НИИ инертных газов, которыми обычно заполняется трубка, н( и линии материала катода, распыляемого в результате ионно бомбардировки. При этом концентрация атомов металла внут ри полого катода оказывается гораздо выше той, которая соот ветствует давлению, паров данного металла при температур катода. Основная причина уширения спектральных линий I этом источнике — эффект Доплера. Охлаждая катод до темпе ратуры жидкого азота, можно получить линии металлов, шири на которых не превышает 10 см . С другой стороны, повы шая температуру катода до 1000 К и более, можно увеличит) роль термического испарения вещества из катода и в ряде слу чаев существенно повысить яркость линии (разумеется, соответ ственно увеличив их ширину). [c.30]

Экспериментальные исследования проводились на цилиндрической камере с плоско-параллельпой геометрией электродов, одним из которых 1 являлся тритиевый ис- > [c.55]

Детектор представляет собой цилиндрическую камеру (рис. 21) с плоскопараллельной геометрией электродов, один из которых является тритие-вым источником активностью [c.58]

ГИИ, но и момента количества движения. Только электроны, близкие к потенциальному барьеру поверхности, удовлетворяют этому требованию [1001. Экспериментальным следствием такого положения является то, что суммарный фототок чрезвычайно мал, обычно находится в пределах от 10 до 10 А. Необходимы чувствительный электрометр или вибрационные усилители, а на электрод-коллектор необходимо подать дополните.чьное напряжение, чтобы он мог уловить все электроны эмиссии. Напряжение, необходимое для осуществления этой цели, зависит от геометрии ячейки, причем в случае сферической симметрии достаточно +10 В. Эйзингер [29] подавал на цилиндрический коллектор +20 В. Больших величин дополнительного напряжения следует избегать ввиду уменьшения работы выхода из-за эффекта Шоттки и возможности участия холодной эмиссии в образовании тока. Ток, идущий с фотокатода, необходимо измерить до поступления на коллектор, чтобы устранить возможность искажения результатов небольшими ложными токами фотоэмиссии под действием отраженного от других поверхностей и.ти рассеянного ими света. [c.155]

Измерения емкости и сопротивления производились на проволочных электродах диаметром от 1,5 до 2,0 мм. Измерения емкости и толщины барьерного слоя пленок производились в 3%-ном растворе винной кислоты, который подщелачивался до pH = 5,56,0 аммиаком. Данный электролит, во-первых, не оказывает растворяющего действия на окисные пленки на алюминии, и, во-вторых, в нем образуются лишь пленки барьерного типа с известной толщиной около 13,8 А/в [18]. Эта величина использовалась при исследовании барьерных свойств пленок, образующихся в высокотемпературной воде. Чтобы наиболее точно оценить вклад окисной пленки на электроде в измеренные по последовательной схеме с помощью моста переменного тока Сп и i п, необходимо исключить сопротивление электролита и импеданс вспомогательного электрода. С этой целью мы в качестве второго электрода использовали сетчатый платино-платини-рованный цилиндр (диаметр 30, высота 40 мм), общая площадь которого значительно превышала рабочую поверхность исследуемого электрода. При этом условии импедансом вспомогательного электрода можно было пренебречь. Поправка на сопротивление электролита облегчалась строгим соблюдением геометрии измерительной ячейки, а именно исследуемый проволочный электрод помещался внутри вспомогательного цилиндрического электрода таким образом, чтобы его ось строго совпадала с центральной осью сетчатого цилиндра. Высота рабочей части образца не превышала высоту вспомогательного электрода. [c.203]

Конструкции детекторов, с помощью которых осуществляли аргоновые методы в режиме ионизационного усиления, были впервые описаны Лавлоком [29, 50—53]. В настоящее время существуют описания большого числа конструкций детекторов и исследования их работы [54—60]. В детекторах применяли -источники (НаО) и различные р-излучатели. Сообщалось также об аргоновом детекторе, не снабженном источником ионизирующего излучения. Имеется [61,62] описание аргонового детектора со вспомогательным разрядом в гелии, из которого электроны поступают к аноду аргоновой камеры детектора под действием электрического поля. Электроды аргоновых детекторов имеют, как правило, либо цилиндрическую, либо асимметричную геометрию (см. рис. 7), что определяет значительную неоднородность электрического поля в камере. В связи с этим электронные соударения, приводящие к ионизации (2.13) и возбуждению (2.14) атомов аргона, локализуются в небольшой приаиодной зоне, называемой реакционной зоной детектора. [c.65]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология