Длина свободного пробега частиц

Средняя длина свободного пробега частиц А lp, = Y r N [c.57]

I — длина свободного пробега частиц, м [c.483]

А.Д - длина свободного пробега частицы, м ц — приведенная масса частиц [c.7]

Здесь Отм — масса молекул газа = (ЗкТ/тст ) —средняя скорость их движения Лг — длина свободного пробега частицы Лг= 1/п/ Мас с — концентрация газа. Это сопротивление возникает вследствие того, что для движущейся частицы средняя скорость при ударе молекул [c.271]

Яр— длина свободного пробега частицы Яш — касательные напряжения на стенке kp,w> A-s — касательные напряжения на стенке, вызванные твердыми частицами. [c.339]

С целью упрощения дальнейшего анализа предположим, что имеет место устойчивый режим работы слоя и средняя скорость частиц равна нулю, то есть поток частиц через любое сечение слоя равен нулю. Такое движение приводит к флуктуациям других величин, характеризующих состояние слоя, в частности, к колебаниям объемного содержания дисперсной фазы. Причиной таких колебаний являются несколько физических процессов, причем вклад каждого из них в общий механизм пульсационного движения фаз еще до конца не выявлен. Взаимодействие отдельных частиц друг с другом происходит, как правило, не в результате их непосредственного столкновения, а через посредство несущей (сплошной) фазы. При достаточно больших относительных скоростях движения фаз отдельные частицы имеют турбулентные следы, которые могут взаимодействовать как мем<ду собой, так и с дисперсными частицами. Оценка пространственного масштаба такого хаотического движения имеет порядок средней длины свободного пробега частиц между столкновениями а временной масштаб т порядка величины А средняя по модулю пульсационная скорость [c.198]

Если в поток частиц суспензии вводится столкновительный зонд, то передача заряда происходит при столкновениях с ним частиц суспензии. Если размеры зонда меньше средней длины свободного пробега частиц [1], можно рассматривать отдельное (одиночное) столкновение частицы суспензии с зондом. Потенциал каждой частицы дается выражением. [c.184]

Это соотношение справедливо, когда размеры системы в направлении градиента много больше длины свободного пробега частиц в среде, а изменение концентрации на расстоянии длины свободного пробега много меньше характерного значения концентрации частиц п. Кроме того, предполагается отсутствие внешних полей, градиентов температуры и давления. [c.287]

Это понятие основано на введении некоторого характерного линейного размера А, физический смысл которого может быть выяснен только в рамках более общей структурной теории. Например, в случае газа А равно средней длине свободного пробега частиц. Считается, что понятие сплошной среды справедливо, если имеет место условие [c.55]

Учет первых двух факторов одновременно представляет весь-м.а сложную задачу. Однако из статистической теории газа можно заключить, что при этом должен появиться дополнительный параметр Д (средняя длина свободного пробега частицы), который для достаточно больших N может быть значительно меньше [c.56]

ВАКУУМ м. 1. Разрежённая среда, заполняющая замкнутые объёмы аппаратов, в которой длина свободного пробега частиц сопоставима с размером аппарата или больше его. 2. Разность между барометрическим и остаточным давлением в системе. [c.65]

При малых количествах ферромагнитных частиц интенсивность воздействия вихревого слоя снижается и время протекания процесса при Кд = 0,03 - 0,05 заметно возрастает. Увеличивается t и при Кд = 0,07 - 0,10. Это объясняется тем, что с увеличением количества частиц в рабочей зоне аппарата часть из них перестает участвовать в образовании вихревого слоя, так как под действием магнитного поля начинают образовываться длинные цепочки и кольцевые группы частиц, хорошо наблюдаемые визуально. Кроме этого, из-за учащающихся соударений уменьшается длина свободного пробега частиц и ограничивается возможность их прецессионного вращения. [c.58]

Его толщина одного порядка с длиной свободного пробега частиц, почему использование методов гидродинамики, вообще говоря, некорректно. [c.269]

Наличие радиального температурного градиента нарушает термодинамическое равновесие плазмы. Если относительное изменение температуры на длине свободного пробега частиц мало, отступление от равновесия незначительно [838]. [c.95]

Однако в мощных ВЧ разрядах с бегущим полем может иметь место существенное перераспределение плотности газа, в результате которого в большей части разрядной камеры реализуется кнудсеновский режим течения, когда длина свободного пробега частиц превышает радиус газоразрядной камеры (Я 5 см). В этом случае поток нейтральных атомов из зоны высокого давления, обусловленный перепадом давления, должен приводить к обычной кнудсеновской диффузии и обогащению тяжёлым изотопом области высокого давления с коэффициентом обогащения [c.353]

В экспериментах на более мощной установке [6] наблюдалось существенное перераспределение плотности нейтрального газа по длине газоразрядной трубки, так что в основной области разряда длина свободного пробега частиц была сравнима или больше поперечных размеров камеры. В силу молекулярного характера движения газа в этом случае для объяснения разделения в области малых давлений можно привлечь рассмотренные выше механизмы кнудсеновской диффузии [c.355]

Средняя длина свободного пробега частиц Дипольный момент [c.12]

Здесь % — так называемая средняя длина свободного пробега частицы. Величина для газов представляет собой среднее расстояние, которое пробегает молекула в промежутке между ее соударениями с другими молекулами. [c.241]

Скорость пульсации движущихся частиц в кипящем слое обычно составляет примерно 10 см/с, а длина свободного пробега частиц между двумя соударениями измеряется миллиметрами или сантиметрами. При этом движение частиц в вертикальном направлении происходит более интенсивно, чем в горизонтальном. [c.73]

Известны два совершенно различных типа низковольтного разряда в вакууме анодная и катодная дуги. Анодная дуга образуется только при крайне малых межэлектродных зазорах (в несколько микрон) при напряжениях пробоя ниже 300 В. Этот тип разряда образует серию анодных кратеров и перенос распыленного материала анода на катод. В действительности при разряде дуга не является непрерывной скорее она состоит из быстро чередующихся единичных пробоев, каждый из которых сопровождается испарением материала анода. В узком зазоре, соизмеримом с длиной свободного пробега частиц, разряд в паре не может распространиться. Облако пара гасит разряд и новый пробой происходит на другом пятне. Такой же механизм был обнаружен и в зазорах, заполненных воздухом (Бойль, Джермер, 1955 Джермер, Бойль, 1956). [c.38]

Анализ мельниц различных конструкций проводится приблизительно в порядке их производительности и достижимой степени измельчения или же допустимой крупности загружаемого материала. В то время как крупные частицы измельчаются преимущественно на мелющих органах, при сверхтонком измельчении на передний план выступает измельчение вследствие взаимного соударения частиц. С повышением тонины требуется увеличение подачи воздуха, так как в этом случае необходимо отводить большое количество тепла. В зоне измельчения поддерживается сильное вихревое движение воздуха для того, чтобы, с одной стороны, достаточно часто подвергать ускорению частицы в сфере вращающихся ударных поверхностей, а с другой, чтобы повысить вероятность столкновений частиц при высоких относительных скоростях. Концентрация смеси размалываемого материала и воздуха должна подбираться такой, чтобы вычисленная средняя длина свободного пробега частицы [1] была бы меньше, чем возможная траектория беспрепятственного движения. [c.451]

Точное воспроизведение рисунка маски в осажденной пленке зависит от следующих факторов 1) длина свободного пробега частиц испаряющегося вещества должна быть сравнительно большой по отношению к расстоянию маска—подложка для того, чтобы избежать хаотической конденсации испаряющегося вещества, обусловленной столкновениями между молекулами, 2) коэффициент сцепления отражаемого потока частиц вещества с подложкой должен быть близким к единице, во избежание вторичного испарения и осаждения, так как при этом вещество проникает под маску. При испарении в высоком вакууме и при достаточно низкой температуре подложки, когда маска находится в непосредственном контакте с подложкой, эффект рассеивания обычно не заметен. В случае катодного распыления прн повышенном давлении в вакуумной системе иногда трудно создать четкие линии рисунка в пленке из-за отражения и вторичного осаждения конденсирующегося вещества. [c.560]

Общий заряд, переносимый потоком заряженных частиц в единицу времени, можно определить разными методами. Энергия частиц обычно известна или может быть определена по длине свободного пробега частиц или масс-спектрометрически. [c.327]

Для характеристики процессов взаимодействия элементарных частиц с молекулами и атомами принята величина эффективного сечения соударения , которая является более удобной, чем величина длины свободного пробега частицы. [c.19]

Нередко газ находится в условиях, в которых внешние причины поддерживают его неравновесное состояние (например, когда стенки сосуда находятся при разных температурах и по газу распространяются потоки тепла, или на концах трубы, по которой течет газ, устанавливают разное давление). Мерой теплопроводности служит коэффициент теплопроводности, а движением газа по трубе руководит его вязкость. Обе характеристики (коэффициенты теплопроводности и вязкости) определяются длиной свободного пробега частиц газа. Они могут быть вычислены только при учете взаимодействия между частицами. [c.252]

Уменьшение значений Umax и 1/х, вследствие сжатия двойного электрического слоя при повышении концентрации электролита, приводит к уменьшению фактора замедления коагуляции, т. е. возрастанию скорости коагуляции до величин, соответствующих уравнению Смолуховского (IX—35), или даже выше, поскольку в схеме, положенной в основу рассмотрения процесса быстрой коагуляции, не учитывается возможность существования дальних сил притяжения между частицами. Фактор замедления коагуляции может, до некоторой степени условно, трактоваться как коэффициент, описывающий эффективность столкновений при наличии потенциального барьера доля частиц, имеющих малую энергию , как бы отражается . от этого барьера. Однако следует иметь в виду, что длина свободного пробега частицы в гидрозоле значительно меньше ширины потенциального барьера поэтому правильнее говорить, что частицы преодолевают барьер не из-за высокой кинетической энергии ( по инерции ), а вследствие того, что они постепенно перебираются через барьер в результате многих последовательных флуктуаций. [c.266]

В жидкой фазе длина свободного пробега частиц мала (порядка молекулярного диаметра) и поступательное передвижение молекул эйергети-чески затруднено. Поэтому в жидкости существуют столкновения двух [c.201]

Процессы переноса теплоты, импульса и массы, обусловленные самопроизвольными перемещениями молекул, радикалов, атомов, ионов, имеющими в газах и жидкостях характер броуновского, а в твердых телах - колебательного движения, протекают в направлении выравнивания температур, давлений и концентраций. Согласно воззрениям молекулярно-кинетической теории интенсивность процессов переноса в газах и жидкостях однозначно определяется длиной свободного пробега частиц и, следовательно, их физико-химическими харатеристиками и параметрами состояния. В зависимости от последних длина свободного пробега может изменяться в широких [c.42]

В жидкостях молекулы или ионы также находятся в состоянии хсегического движения, но перемещаются лишь в пределах некоторого объема, ограниченного поверхностью раздела между жглякостью и окружающей средой. Если ввести небольшое коли ество жидкости в пустой сосуд, то она соберется на дне сосуд . а в остальном его объеме распространятся пары этой жк кости. Длина свободного пробега частиц между соударения- и в жидкости значительно меньше, че.м в газе. [c.17]

Если вместо волнового вектора к использовать длину волны А = А , а также использовать 1 ь) = у1и у)) - длину свободного пробега частицы со скоростью V, то условие (П.1У.18) перепишится в виде [c.326]

Были также непосредственно измерены [223] траектории и скорости движения частиц в монодисперсном псевдоожиженном слое. Для этой цели в слой алюмосиликатных шариков <1 2,8 мм вес частицы 1,49 10 2 Г гт = 0,84 м/сек) была помещена меченая шарообразная частица из органического стекла ( = 2,88 мм, й т=1,4-10 2 Г) с радиоактивным изотопом Со внутри. Приэтом установлено, что с увеличением скорости воздуха при 2 возрастает пульсационная скорость частицы. Данные, иллюстрирующие траекторию пульсационных перемещений частицы при числе псевдоожижения 11 =1,42, приведены на рис. 1-4. Следуя масштабу диаграммы и учитывая, что принятый интервал времени между соседними точками траектории составляет 0,5 сек, можно оценить длину свободного пробега частицы (прямолинейный участок ломаной) и скорость ее перемещения. В частности, в вертикальном направлении эти величины достигают 100—ПО мм и 20—22 см/сек, составляя в среднем 20—25 мм и 4—5 см/сек. Авторы рассматриваемой работы [141] сообщают, что скорость двил<ения, а также отрезок пути, проходимый частицей между двумя соударениями, в горизонтальном направлении меньше, чем в вертикальном. Кроме того, скорость пульсационного восходящего движения частиц превышает скорость нисходящего вертикального [c.175]

При классификации течений ионизированного газа наиболее важным нз определяющих параметров является давление. При очень низких давлениях средняя длина свободного пробега частиц соизмерима или превосходит характерный размер области, в которой протекает изучаемый процесс. Средняя длина свободного пробега очень быстро увеличивается с падением давления и сравнима с размерами земных лабораторных установок уже при давлении около 10 ат. При более низких давлениях газ можно считать совокупностью движущихся независимо друг от друга частиц. В этом случае возможно не только экспериментальное, но и детальное теоретическое исследование процессов в плазме. Если давление выше 10 ат, то справедливы законы механики сплошных сред. В интервале давлений от 10- до 10- ат находится переходная область, где газ нельзя считать ни континуумом, ни простой совокупностью независимых частиц. Переходной области в плазмодина-мике посвящено очень мало работ. Далее будут рассматриваться сплошные среды. [c.69]

В термодинамике необратимых процессов уравнение баланса энтропии всегда используется в форме равенства (X, 2). Такой подход оправдан в тех случаях, когда неравновесность системы сводится только к появлению некоторых градиентов интенсивных параметров системы, тогда как каждую малун> часть системы допустимо рассматривать как равновесную и определять ее свойства методами, принятыми в термодинамике, т. е. для них можно написать обычные соотношения термостатики. С точки зрения молекулярной теории это означает, что> изменения интенсивных параметров на длине свободного пробега частиц должно быть пренебрежимо малым, а функция распределения по энергиям должна слабо отличаться от равновесной. [c.247]

Другая теория имеет дело с движением найтральных молекул воздуха на очень больших высотах, где длина свободного пробега частиц такова, что их взаимные столкновения почти совсем не имеют места, и с превращением этих частиц в заряженные путём их фотоионизации ультрафиолетовыми лучами солнца, после чего движение этих частиц определяется магнитным полем земли [2006], [c.597]

Общий заряд, переносимый потоком заряженных частиц в единицу времени, можно определить разными методами. Энергия частиц обычно известна или может быть определена по длине свободного пробега частиц или масе-спектрометрнчески. Поэтому легко пайти поток и интенсивность иучка заряженных частиц. Заряженные частицы с большей скоростью теряют свою энергию в веществе. Поглощенную дозу можно измерить с помощью ионизационной камеры. [c.337]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология