Смешение частот излучения лазеров

Благодаря высокой мощности лазерного излучения возникают возможности использования нелинейных эффектов родственных многоквантовым процессам, обсуждавшимся в разд. 3.9. На этом базируется методика удвоения частоты излучения одиночного лазера и смешения частот излучения двух лазеров в определенных кристаллических диэлектрических материалах. Нелинейные процессы в газах позволяют генерировать когерентное излучение в спектральном диапазоне, частично перекрывающем область вакуумного ультрафиолета (до длин волн около 100 нм). [c.184]

Перестройка частоты излучения в широком диапазоне возможна также в полупроводниковых лазерах и в параметрических генераторах. В последних изменение длины волны генерации осуществляется поворотом кристалла, в котором происходит смешение двух [c.375]

Третья возможность основана на методах смешения частот в нелинейной среде с целью получения непрерывно перестраиваемых источников света. Эту группу перестраиваемых источников когерентного излучения представляют параметрические генераторы II генераторы, работающие на смешении излучения двух лазеров, которые позволяют получить излучение на частотах, соответствующих сумме или разности частот этих лазеров. [c.257]

Смешение в паре, состоящем нз атомов и ионов, излучения двух лазеров иа красителях, работающих в видимом диапазоне, дает резонансно усиленное, суммарное по частоте перестраиваемое излучение в вакуумном ультрафиолете при условии, что одип из лазеров на красителях обеспечивает двухфотонное возбуждение атомов [90]. [c.266]

Мощное узкополосное ДИК-излучение (в данном случае с Агг 30+60 МГц) может быть получено путем использования схемы генератор плюс усилитель [19—21]. В настоящее время разработаны узкополосные импульсные ДИК-лазеры на фторметане с выходной мощностью на уровне мегаватт [22—24]. В работах [20,25] продемонстрирована возможность плавной перестройки частоты узкой линии генерации (30+60 МГц) с длинами волн 496 мкм на 200+460 МГц [20, 25] и 452 мкм на - 350 МГц 20] с помощью соответствующего изменения длины резонатора. Лроблема получения достаточно интенсивного ДИК-излучення, плавно перестраиваемого по частоте в значительно больших пределах, будет, несомненно, решаться и путем развития методов генерации суммарных и разностных частот лри смешении излучения ДИК-лазера и источника перестраиваемого по частоте микроволнового излучения, например, клистрона. Уже сейчас в таких схемах получено ДИК-излучение, перестраиваемое по частоте на десятки ГГц [26, 27]. Что касается дискретной перестройки (генерация на различных переходах), то и в этом и в других ДИК-лазерах она часто обеспечивается перестройкой длины волны излучения лазера накачки. [c.173]

Накачка большинства сконструированных до настоящего времени лазеров высокого давления осуществляется пучками электронов высокой энергии [71] или поперечным высоковольт-ны.м разрядом с использованием предварительной ионизации [71а]. Недавно сообщалось об оптической накачке СОг-лазера посредством лазера на НВг [72] ири этом энергия возбужденных молекул СОг передавалась молекулам N2O при давлении 33 атм ( 3343 кПа) и была получена непрерывная перестройка лазера на N 0 в диапазоне от 9 до 11 мкм. Вследствие высокой выходной мощности таких перестраиваемых лазеров их можно эффективно использовать для генерации на разностных частотах в далекой инфракрасной области посредством смешения их выходного излучения в нелинейных кристаллах с фиксированным по частоте излучением СОг-лазера. [c.263]

Гетеродинная спектроскопия впервые была использована Бриджесом и Ченгом [261], которые стабилизовали два СОг-лазера по центрам различных колебательно-вращательных переходов СОг, Смешение частот осуществлялось в массивном кристалле ОаАз разностные биения в диапазоне от 50 до 80ГГц были измерены для 37 пар переходов с точностью выше 1 МГц, Точность полученных вращательных постоянных для соответствующих колебательных уровней в 25—200 раз превышала точность наклучших результатов, полученных ранее обычными спектроскопическими методами, Петерсен и др, [262] улучшили экспериментальный метод, сфокусировав два пучка излучения СОг-лазеров на переход Джозефсона и смешав их [c.307]

Пайн [66] сконструировал спектрометр для диапазона 2,2— 4,2 мкм, работающий в непрерывном режиме на разностной частоте при смешении излучений аргонового лазера и лазера на красителях. При работе двух лазеров видимого диапазона в непрерывном одномодовом режиме Пайн получил перестраиваемое излучение в инфракрасной области мощностью 1 мкВт со спектральным разрешением 5-10 см" (15 МГц) и непрерывное сканирование с использованием электронных методов в пределах 1 см Ч [c.262]

Недостаток метода смешения двух частот в нелинейных кристаллах состоит в жестком ограничении диапазона перестройки вследствие необходимости выполнения условия согласования фаз. Его можно преодолеть с помощью нового метода резонансно усиленного параметрического смешения четырех частот в парах щелочных металлов [67]. Выходные пучки двух независимо перестраиваемых лазеров на красителях, накачиваемых одновременно одним и тем же азотным лазером, комбинируются в коллинеарный пучок, который фокусируется в полость трубчатой печи [68], содержащей атомный пар щелочного металла. Излучение одного из лазеров (VI.) перестраи- [c.262]

Для диапазона 2,2—4,2 мкм Пайн [104] использовал спектрометр, работающий на разностной частоте прп смешении в кристалле LiNbOs излучения перестраиваемого лазера на красителях, работающего в непрерывном режиме, с излучением аргонового лазера с фиксированной частотой [66]. При работе обоих лазеров видимого диапазона в одномодовом режиме Пайн получил перестраиваемое по частоте инфракрасное излучение мощностью 1 мкВт со спектральным разрешением 5-10 см (15 МГц) и плавной перестройкой электронными средствами в пределах 1 см . С помощью этой установки он из.мерил ограниченные доплеровским уширением спектры колебательной полосы з молекул СН4 и СН4 и с высокой точностью определил тетраэдрическое расщепление в Р- и R-ветвях. Полученное высокое разрешение существенно для выбора одной из двух моделей, предложенных для описания колебательно-вращательного взаимодействия высокого порядка, вызывающего расщепление вращательных уровней. Были исследованы также [105] уширение и сдвиг молекулярных линий при низком и высоком давлениях (давление атмосферного воздуха). [c.269]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология