Лазеры газовые высокого давления

Неон используют в неоновых лампах, аргон люминесцентных лампах дневного света. Криптойом наполняют лампы накаливания с целью уменьшения испарения и увеличения яркости свечения вольфрамовой нити. Ксеноном заполняют кварцевые лампы высокого давления, являющиеся наиболее мощными источниками света. Гелий и аргон используют в газовых лазерах. [c.489]

Газовые лазеры высокого давления [c.263]

Небольшую перестройку дают многие газовые лазеры высокого давления и некоторые полупроводниковые лазеры. Вуд подготовил достаточно подробный обзор импульсных молекулярных лазеров высокого давления [114], а Нилл [115] и Хинкли [23] составили обзор, посвященный перестраиваемым лазерам. С точки зрения зондирования параметров окружающей среды перестраиваемые инфракрасные лазеры обладают тем достоинством, что многие вещества имеют колебательно-вращательные переходы, селективно возбуждаемые инфракрасным излучением [63]. К сожалению, низкая чувствительность соответствующих детекторов ограничивает возможности использования этой части спектра для дистанционного зондирования. [c.348]

В некоторых случаях для получения КР спектров используют рубиновый лазер. Но чаще применяют лазеры непрерывного действия, в основе которых лежит газовый разряд — газовые лазеры, В КР спектрометрах широко применяется гелий-неоновый газовый лазер, представляющий собой кварцевую трубку диаметром 1,5 см и длиной. 80 см, заполненную смесью неона (под давлением 13,3 Па) и гелия (133 Па). На торцах трубки расположены плоские пластины из материала с очень высоким коэффициентом отражения — 98,9 % [c.352]

В ИК-спектроскопии высокого разрешения кроме полупроводниковых успешно применяются или могут быть применены другие лазеры. Это — комбинационные лазеры с переворотом спина (ЛПС) [75, 78, 79], газовые лазеры высокого давления [75, 115, 116], лазеры на центрах окраски в щелочно-галоидных кристаллах (ЩГК) [117], различные нелинейно-оптические устройства, из которых упомянем параметрические генераторы света (ПГС) [118] и генераторы разностной частоты [80, 119]. Параметры лазеров, обеспечивающих достаточно высокое разрешепие, приведены в табл. 4 рис. 1 иллюстрирует их место в ряду спектрометров высокого разрешения. [c.194]

Модель электронной кинетики кислородно-йодной среды (совместно с уравнениями газовой динамики) использовалась для расчета режимов работы и энергетических характеристик йодно-кислородного лазера [24-26]. Его принцип действия основан на близкорезонансной передаче энергии от метастабильного кислорода к атому йода, который является излучающим компонентом. Основными достоинствами лазера являются высокий удельный энергосъем е = 150 Дж/г, высокая однородность среды в резонаторе, малая длина волны излучения Я = 1.315 мкм, находящаяся в окне прозрачности атмосферы, относительная простота конструкции, меньшая (по сравнению с лазером на HF) токсичность рабочих реагентов. Обычно в действующих кислородно-йодных лазерах температура газовой смеси ниже комнатной, давление кислорода - несколько Тор, при этом содержание синглетного кислорода [02(a Ag)]/ [02(a Ag)]+[02(X S g)] составляет более 40%, количество вдуваемого йода [Ь]/[02] < 2%, а паров воды [Н20]/[02] < 5%. [c.136]

Основные типы ГЛ1 гелийнеоновые и на углекислом газе. Гелийнеоновые лазеры имеют газовую трубку длиной до 2 м и диаметром до 30 см, заполненную смесью гелия и неона под высоким давлением. При мощности излучения таких лазеров порядка 200—300 Вт диаметр луча может достигать 25 мм. [c.390]

Узел резонаторной линзы является одним из основных элементов системы формирования лазерного пучка в реакторе, а также служит для разделения газовых сред СОг-лазера и реактора, находящихся при разных давлениях. Линзы могут быть изготовлены из кристаллов Na l, K l или КВг. Несмотря на то, что, как указывалось выше, плотность энергии излучения на этом элементе не слишком высока, 1 Дж/см , для надёжной и длительной его работы необходимы система обдува для устранения возможности попадания пыли и влаги на поверхность линзы, а также выполнение особых требований по обработке и качеству кристаллов (отсутствие легирующих добавок, однородность и т.п.). В лазерном разделительном реакторе осуществляется процесс разделения. Реактор также включает системы питания и последующего отбора облучённого газа с регулировкой газовых потоков. [c.468]

На пути коммерческой реализации находятся препятствия в виде агрессивности паров урана и низких рабочих давлений. Но предварительным расчетам потребление энергии процесса AVLIS составляет 100 -г 200 кВт-ч/ЕРР, что сопоставимо с энергопотреблением перспективных установок газового центрифугирования и равно примерно 1/10 энергопотребления газодиффузионного процесса (табл. 9.2). Стоимость работы разделения в процессе AVLIS оценивалась в 1979 г. в 20 80 долл./ЕРР (ЕРР — единица работы разделения число ЕРР оценивает мощность разделительного завода), а при обогащении диффузионным методом — 120 долл./ЕРР (табл. 9.2 и рис. 9.9). Большая часть расходов на строительство завода связана со стоимостью лазеров и зеркал. Серьезная проблема высокая стоимость лазерной энергии. Энергопотребление в значительной степени определяется качеством зеркал. Нри коэффициенте отражения 99,6 % и более чем трехстах отражениях на один импульс лазера, на одних лишь зеркалах теряется более 70 % энергии. С учетом сечения поглощения и того, что для ионизации каждого атома урана требуется 6,2 эВ, лазерная система мощностью несколько киловатт, работающая с КНД 0,2 %, на входе должна получать мощность в несколько мегаватт. [c.479]

Взаимодействие энергии луча лазера и твердого тела приводит к образованию по крайней мере двух типов частиц. При пиковой интенсивности импульса лазера частицы образуются непосредственно под действием луча. В неорганических материалах процесс ионизации имеет несомненно термическую природу. Ионизация органических твердых тел может сопровождаться химической ионизацией. Подробно ионизация лучом лазера рассмотрена Беном (1969) и Ноксом (1971). Степень ионизации неорганических твердых тел зависит от потенциала ионизации частиц и может быть оценена по известному уравнению Ленгмюра—Соха. В течение импульса лазера в газовой фазе образуются необычные нейтральные и ионные частицы. Это можно объяснить влиянием температуры и давления, развивающихся при взаимодействии лазер—твердое тело (Бен, 1969 Нокс, 1969а), поскольку давление расширяющейся плазмы может легко достигать нескольких тысяч атмосфер, что достаточно для нагревания многих материалов до их критической температуры или выше. В сочетании с высокими температурами на поверхности, которые могут достигать несколько тысяч градусов, эти давления переводят режим испарения в критическую область. Другими словами, превращение из конденсированной фазы в паровую происходит с небольшим разрушением связей, причем сохраняется структура ближнего порядка конденсированной фазы. Таким образом, в дополнение к сведениям о химической природе частиц пара можно получить некоторую информацию относительно их структуры. [c.430]

Для фокусировки часто используют свет ртутной лампы низкого давления, а также дуги между электродами из железа или меди. Широко используются также газоразрядные трубки, в частности, небольшие неоновые лампы или гейслеровские трубки, заполненные инертными газами. Для фокусировки прибора высокой разрешающей силы применяют источники, дающие более узкие линии, например, газовый лазер или охлаждаемый полый катод. [c.146]

Требования к разрядным системам в неравновесной плазмохимии имеют много общего с теми, которые возникают при создании мощных молекулярных газовых лазеров. Интересно, что такая параллель правомочна, несмотря на то что удельный энерговклад в плазмохимических схемах оптимуме почти на порядок выше, чем в лазерных системах. Так же как и в случае молекулярных лазеров, для организации рассмотренных процессов малоперспективны электрические дуги и ВЧ-, СВЧ-квазиравновес-ные разряды обычно высокого 10 Па) давления, поскольку в них не удается достичь необходимого отрыва колебательной температуры от поступательной. Малоперспективны в плазмохимии обычно и системы низкого 10 Па) давления, где, несмотря на сравнительную простоту поддержания неравновесности Тд > Тц, энергетическая эффективность все же мала. Для традиционных тлеющих разрядов низкого давления с постоянным полем это связано в основном с тем, что отношение Е/р (при рЯ 10 Па х X атм), определяющее температуру электронов и удельный энерговклад Еу, выше оптимального. В результате, с одной стороны, из-за высоких значений Е/р большая доля мощности локализуется на малопроизводительных каналах возбуждения электронных термов и, с другой стороны, уже сосредоточенная в молекулярных колебаниях энергия при "излишне большом" энерговкладе Еу > 1 эВ) легко релаксирует, резко снижая эффективность процесса. Аналогичные эффекты снижают КПД в ВЧН-разрядах низкого давления. Заметим, что в современных тлеющих разрядах, горящих в быстром потоке газа, давление выше (1—5 кПа) и основ- [c.82]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология