Свойства адиабат

Вводимая уравнением (2) функция Г(г) представляет адиабату Гюгонио в безразмерном виде. Ее график, вытекающий из установленных в 5 свойств адиабаты Гюгонио в нормальном газе, показан на рис. 2, [c.277]

Проточную часть, ротора 3 с рабочими колесами одинакового диаметра , подшипниковых опор 5 и концевых уплотнений 4. Корпуса имеют одно выносное промежуточное охлаждение после двух ступеней. Наличие выносного охлаждения после двух ступеней при сжатии кислорода, азота, воздуха и других, близких к ним по свойствам газов позволяет достичь высоких окружных скоростей при этом температура сжатого газа не превышает допустимую величину, равную 180° С. Если выносное охлаждение не требуется (например, при сжатии углеводородов, имеющих показатель адиабаты к = = 1,25), промежуточные патрубки заглушаются. [c.188]

Если процессы состоят из пары изотерм и пары адиабат и они участвуют в замкнутом цикле работы системы, то в результате последовательного изменения состояния стадий в цикле и его замыкания система производит конечное значение работы. Работа тепловых машин как раз использует изменение свойств рабочего тела по циклу. Рассчитать работу по уравнениям (2.7) и (2.8) можно при условии, что известно уравнение зависимости давления от других параметров в явном виде. [c.18]

Для определения механизма химической реакции и применения кинетических теорий с целью расчета абсолютных скоростей реакций следует рассматривать химическое превращение как процесс перегруппировки атомов, который в конечном счете определяется свойствами реагентов и характером их взаимодействия. В частности, знание поверхности потенциальной энергии целиком расшифровывает в адиабатическом приближении механизм химической реакции, а далее с помощью кинетических теорий возможен расчет ее скорости. Адиабата реакции определяется на основе квантовой химии. [c.50]

Как и показатель адиабаты, р, р является физической константой газа, т. е. одной из характеристик его физических свойств. [c.129]

Низкая плотность газообразного гелия затрудняет применение турбомашин для его сжатия. Из-за высокого показателя адиабаты гелий значительно нагревается при сжатии отношение давлений в ступени гелиевого компрессора должно быть ниже, чем у воздушного. Помимо криогенной техники, гелий широко применяется при сварке, в ядерной энергетике, ракетной технике и других отраслях. Наибольший научный интерес вызывает жидкий гелий, поведение которого во многом изменило ранее сложившиеся классические представления о свойствах жидкостей. [c.134]

Кроме того, опыт многолетней эксплуатации газовых центрифуг при получении стабильных изотопов показал, что гидравлические характеристики и производительность газовых центрифуг зависят не только от молекулярной массы, но и от других свойств рабочего газа показателя адиабаты, коэффициента самодиффузии, симметричности молекул и др. [c.164]

Мы уже сталкивались с тем, что на процесс сжатия газов влияет количество атомов в молекуле (у многоатомных газов показатель адиабаты к меньше, чем у одно- и двухатомных), отражаясь на производительности компрессора и потребляемой им мощности. Точно так же другие специфические свойства, присущие отдельным газам, могут оказать влияние как на работу компрессорной машины, так и на степень опасности ее работы для окружающих. [c.188]

В состав нирогаза входят компоненты, резко отличающиеся друг от друга но физико-термодинамическим свойствам. Повышение температуры каждого компонента в процессе его адиабатического сжатия определяется отношением давлений и численным значением показателя адиабаты компонента [c.107]

Тепловые свойства вещества характеризуются его удельной теплоемкостью с, численно равной количеству теплоты, которую надо сообщить единице массы вещества (для газов — единице объема), чтобы изменить его температуру на 1° С. Соответственно единица теплоемкости — ккал/(кг-°С) или ккал/(м - С), в СИ — Дж/(кг-К) или Дж/(м -К). Если теплоту подводят к газу, находящемуся в сосуде с постоянным объемом, то говорят о теплоемкости при постоянном объеме — су. Если теплоту подводят к газу при постоянном давлении, то теплоемкость обозначают Ср, она всегда больше су. Отношение теплоемкостей Ср/су = /С — показатель адиабаты, равный для двухатомных газов (азот, воздух, кислород) около 1,4, для трех- и многоатомных газов — 1,29—1,30. [c.18]

Схема с эжектором значительно проще (эжектор выполняет функции и насоса и дроссельного устройства) и надежнее дополнительной затраты энергии не требуется — на перекачивание холодильного агента расходуется внутренняя энергия агента в количестве, соответствующем разности энтальпий в состояниях агента после его расширения по изоэнтальпии и адиабате [60]. Однако регулирование количества жидкости, проходящей через эжектор, труднее, так как эжектор как дроссельный орган обладает свойствами постоянного сечения. [c.117]

Расчет процесса сжатия. Процессы компримирования ацетилена и его смесей связаны с расчетом степени сжатия, которая определяется допустимой температурой на каждой ступени сжатия. В состав газовой смеси входят компоненты с различными физическими и термодинамическими свойствами (например, метан и водород). Повышение температуры Г,- каждого компонента г в процессе его адиабатического сжатия определяется соотношением конечного и начального давлений и показателем адиабаты к1 для этого компонента. Прн сжатии для каждого компонента соблюдается уравнение [c.342]

Таким образом, в применяемых на цементных заводах газовых горелках возможные максимальные, т. е. предельные скорости истечения газа, зависят от физических свойств газа — показателя адиабаты, газовой постоянной и от его температуры. Давление в струе газа, вытекающего из устья сопла при дозвуковых скоростях, такое же, как и давление среды в печи, куда поступает газ. [c.42]

Ко всем этим исследованиям, связанным с расчетом различных свойств газов, примыкают и работы [459—488]. Так, в [459] и [460] в основу расчета положена скорость звука (см. также [456]), в [461] и [462] проанализирован показатель адиабаты, в [463—470] найдены термодинамические функции ряда соединений, в [471] рассмотрен изотопный эффект в термодинамических функциях некоторых веществ и т. д. [c.22]

Безразмерные величины, характеризующие работу элементарной ступени, связаны между собой системой уравнений, число которых меньше, чем входящих в них неизвестных. Поэтому для решения этой системы необходимо задаться частью неизвестных или выбрать их, исходя из соображений, обеспечивающих наилучшую работу ступени. В первую очередь задаются безразмерными величинами, значения которых можно получить непосредственно из исходных физических, механических и геометрических параметров, определяющих работу элементарной ступени. Например, коэффициент расхода 9 и отношение давлений элементарной ступени е , . Одновременно с этим часть безразмерных величин выбирают на основании исследований моделей осевых компрессоров и их элементов или статистических данных по испытаниям различных машин со ступенями, однотипными рассматриваемой. К таким данным относятся показатель политропы т, коэффициент потерь в элементарной ступени С и т. п. Кроме того, некоторые безразмерные величины определяются физическими свойствами сжимаемого газа. Например, для идеальных газов такой величиной будет показатель адиабаты к. [c.485]

Докажем теперь это свойство для вихревого течения за ударной волной, в случае когда Мо < т к), где т к) — некоторая постоянная, зависящая от показателя адиабаты к (предполагается, что > 1). [c.249]

Распространение акустических фононов в аморфных средах зависит от механических и термических свойств среды. Мы будем использовать модуль объемного сжатия К, модуль сдвига G, продольный модуль М (М = К + 4/3 G), удельную теплопроводность и, коэффициент теплового расширения а и показатель адиабаты у = С /Су [c.149]

Поведение многих газов, особенно при высоком давлении, и паров в состоянии, близком к насыщению, значительно отличается от поведения идеальных газов. Многие реальные газы при низком и среднем давлении удовлетворяют уравнению состояния идеального газа р/р == RT. Если же температура газа близка к критической или ниже ее и среда находится в состоянии пара, то уравнение состояния идеального газа не удовлетворяется д аже при средних и низких давлениях. При расчете предохранительных устройств свойства реальных газов обычно учитывают введением в уравнение состояния коэффициента сжимаемости как это сделано в уравнении (П. 19). Однако в процессе истечения реального газа изменяется и показатель адиабаты, а скорость звука в некоторых средах также не соответствует уравнению (И. 13). В этих случаях для расчета нужно пользоваться уравнениями (П.11) и (11.14) с использованием значений скорости звука из уравнения (11.12) или из следующего выражения [c.38]

В координатной системе TS одинаковым образом, независимо от физических свойств системы, изображаются изотермические и адиабатические процессы. Поэтому круговой цикл должен быть построен из двух изотерм и двух адиабат (цикл Карно). [c.97]

Состояние газа определяется температурой и давлением. Физические свойства газа при данном состоянии характеризуются удельным объемом V или плотностью р, удельной теплоемкостью Ср или с , газовой постоянной Я, показателем адиабаты к и другими параметрами. [c.14]

Из этого уравнения следует, что при сжатии газа в объемном компрессоре из физических свойств газа на степень повышения давления влияет только показатель адиабаты к. Плотность газа не имеет значения. [c.97]

Из этого уравнения видно, что степень повышения давления является функцией величин, характеризующих непосредственно центробежный компрессор (коэффициент напора г] и окружная скорость Ыг), физических свойств сжимаемого газа (газовая постоянная К и показатель адиабаты Щ и начальной температуры Г . На процесс сжатия в центробежных компрессорах влияет не только показатель адиабаты к, но и газовая постоянная т. е. и плотность газа. [c.98]

Рабочее давление порядка 15 ат, причем для сжатия используют четырехступенчатые компрессоры, учитывая свойства гелия (высокое значение показателя адиабаты к=с с ) и [c.35]

Свойства адиабат. Последующее изучение термодинамических соотношений проводится на плоскости Д (У, р) в квадранте (5 = О < У < оо, О < р < оо . Кривые 5 = сопз1 называются адиабатами (или адиабатами Пуассона, или изэнтропами). Адиабата, вдоль которой 5 = 5о, обозначается а(5о). Для каждого 5о из интервала (5, 5 ) рассматривается область (3(5о), определенная неравенством 5 > 5о ее границей является адиабата а(5о). [c.26]

Если начало координат на плоскости Н У.р) поместить в точку (У, р1), то ветви гиперболы, описываемой первым уравнением (22), расположатся в тех же квадрантах II и IV, в которых лежит адиабата Гюгонио. Из свойств адиабаты Гюгонию (теорема 1) следует, что во II квадранте всегда есть одна и только одна точка пересечения ее с гиперболой (22), а в IV квадранте — или одна такая точка, или ни одной (рис. 2). [c.50]

Предположим сначала, что речь идет об идеальном газе, состояние и свойства которого можно характеризовать следующими величинами начальным давлением Рн. температурой газовой постоянной Я и показателем адиабаты к. Заметим, что в термодинамических зависимостях абсолютная температура входит только в виде группы РТ или в виде отношения температур. Поэтому вместо температуры будем рассматривать группу ЯТ, имеющую ту же размерность, что и удельная работа. Скорость звука в условиях всасывания определяется посредством уже названных величин a = УкЯТ ) и может заменять одну из них, например, к в функциональных связях. Точно так же для расчетов легко привлечь начальную плотность газа (Рн = Рн/РТ п) вместо другой величины (например, НТ, ). [c.204]

Изменение энтропии в обратимом круговом процессе равно нулю. В любом необратимом процессе общая энтропия всех участвующих в нем систем повышается. В обратимом процессе полный прирост энтропии всех систем равен нулю, причем изменение энтропии в каждой отдельной системе или части системы равно теплоте, деленной на ее абсолютную температуру. Очевидно, если тело (система) получает теплоту, то энтропия его возрастает. При всех адиабатных процессах энтропия тела остается без изменений, так как Р=0, н поэтому адиабатные процессы называют также нзоэнтропическими, а адиабату —кривой, равной энтропии, или изоэнтропой. Энтропия является экстенсивным свойством, обладающим аддитивностью, ибо мы можем вообразить две совершенно одинаковые системы, каждая из которых претерпевает один и тот же необратимый процесс очевидно, изменение стандартной системы пружина — резервуар, необходимое для обратимого возвращения, вдвое больше, чем оно было бы для того же процесса с одной из этих систем. Так как энтропия — аддитивное свойство, мы можем считать энтропию системы равной сумме энтропий образующих ее частей. [c.97]

А. М. Розеном был разработан метод расчета свойств газов, в основу которого положены коэффициенты отклонения Xv, -ip и Цт, представляющие собой соответственно отношения производных (dPJdT)v, dV/dT)p и (dV/dP)T для реальных газов к тем же производным для идеального газа, т. е. соответственно к R/V, R/P и —RT/P . Метод Розена позволяет для реального газа сохранить, -во всяком случае по форме, ряд простых зависимостей термодинамики идеальных газов, например уравнение адиабаты. [c.158]

Куликовский А.Г. О свойствах ударных адиабат в окрестности точек Жуге // Там же, 1979, №2, С, 184-186, [c.218]

Измерение критического давления инициирования детонации. Существует несколько методов определения Рк ,с содержанием которых можно ознакомиться в работе [148]. Если в ранних исследованиях передача детонации от активного заряда к пассивному осуществлялась в основном через воздушный промежуток, то в последние годы широкое распространение получил экспериментальный метод определения основанный на использовании инертной преграды (металл, плексиглас и т. п.). Схема опыта представлена на рис. 88, а 1 — ВВ, 2 — преграда, 3 — активный заряд, 4 — линза, 5 — детонатор), а его графическая интерпретация — на рис. 88, б (О/ — ударная адиабата материала преграды, О// — ударная адиабата исследуемого ВВ, 1 2— изэптропа расширения преграды). При детонации активного заряда в преграду входит ударная волна, давление в которой определяется, если известна ударная адиабата ВВ и зависимость массовой скорости материала преграды от свойств активного заряда. После подхода волны к границе преграда — исследуемое ВВ обратно по преграде распространяется волна разгрузки, а по ВВ — ударная волна. [c.185]

Область автомодельйости (независимости коэффициента наполнения от физических свойств газов) принимается, когда изменение показателя адиабаты у натурного газа на сходственных режимах приводит к изменению т)у не более чем на 1,5— 2,5%, Под сходственными режимами в дальнейшем понимаем режимы, при которых условные числа Маха и степени повышения давления модельного и натурного режимов равны, т. е. имеет место М = М и я = я. Индекс м присваивается величинам модельного режима. [c.106]

Представим себе, что для некоторого тела, нормального в отношении термодинамических свойств, на диаграмме р, v) через какое-то состояние 1 проведена адиабата, отрезок изохоры (кверху) и отрезок (вправо) линии уровня внутренней энергии (рис. 10). Любого состояния в области а между адиабатой и линией уровня энергии можно достигнуть из 1 посредством неравновесного расширения всякого состояния в области р между адиабатой и изохорой можно достигнуть посредством неравновесного адиабатного сжатия наконец, все состояния в области у между изохорой и линией уровня энергии достижимы из 1 сочетанием неравновесного адиабатного расширения и неравновесного адиабатного сжатия. Любое из состояний, лежащих влево от адиабаты, например О, недостижимо посредством адиабатного процесса. Энтропия 5 в состоянии 1 по отношению к О есть мера этой полной адиабатной недостижимости О из 1. Для перехода из / в 6/ нужно отнять у тела некоторое минимальное количество тепла поскольку этот минимум достигается при равновесном (квазистатическом) переходе, постольку энтропию можно определить, исходя из рассмотрения одних только равновесных процессов. Если бы можно было отнятое у тела тепло превратить в работу без компенсации, то, включив механизм этого превращения в рассматриваемую систему, мы пришли бы к выводу, что всякое состояние О всегда адиабатно достижимо из любого другого состояния 1. Отсюда ясно, что полная адиабатная недостижимость является следствием второго начала. [c.86]

А именно, прежде всего, следует обратить внимание на внутреннюю противоречивость классического рассмотрения затронутой проблемы о свойствах вещества при абсолютном нуле. Действительно, наряду с вышеприведенным рассуждением можно построить другое, исходящее из классического максвеллова закона о равномерном распределении энергии по степеням свободы, причем, как известно, в этом случае вывод гласит, что теплоемкость тел должна оставаться неизменной вплоть до самых низких температур. Но этот вывод противоречит закону Нернста, тдк как из утверждения, что при абсолютном нуле адиабата совпадает с изотермой, как будет показано ниже, с неизбежностью вытекает следствие, что теплоемкость тел при понижении температуры до абсолютного нуля тоже постепенно убывает до нуля. [c.185]

Вторым этапом программы является определение ассортимента веществ для проектируемых химико-технологических систем и составление перечня сво11ств, необходимых для технологических расчетов в САПР. При проектировании предприятий многих отраслей химической промышленности необходимо знать следующие физико-химические свойства. Для газов и газовых смесей — это парциальные давления газовых компонентов, псевдокритическая температура, псевдокритическое давление, температура кипения при нормальных условиях, плотность, динамическая и кинематическая вязкость, изобарная и изохорная теплоемкости, показатель адиабаты, теплопроводность, коэффициенты диффузии, энтальпия (здесь и далее имеется в виду изменение энтальпии при нагревании). Для жидкостей (растворов электролитов) — активность воды, парциальное давление паров воды, поверхностное натяжение, теплоемкость, плотность, динамический коэффициент вязкости, теплопроводность, энтальпия, температуры кипения и замерзания раствора, коэффициенты активности, осмотические коэффициенты. Для твердых веществ — энтропия, электросопротивление, диффузия, теплопроводность, поверхностная энергия, энтальпия, теплоемкость, скорость распространения звука, теплота и температура плавления, критические параметры. [c.10]

Приведенные расчетные формулы по определению параметров потока и геометрии камеры смешения справедливы для случая однородных смеишвающихся газов (например, азот и воздух), Если в качестве эжектирующего используется газ (например, хладон), физические константы которого существенно отличаются от аналогичных констант воздуха, то принятое допущение об однородности газов становится неправомерным. В этом случае расчет необходимо проводить с учетом различия свойств смешивающихся газов. Значения теплоемкости газовой постоянной / , и показателей адиабаты для смеси газов вычисляются по формулам [c.159]

Состав газа, который сжимается компрессором. Если сжимается не воздух и не химически чистый газ, то необходимо указать состав газа в объемных или массовых процентах. Если нельзя сообщить точный состав газа, то необходимо указать его плотность, удельную теплоемкость Ср при постоянном давлении и показатель адиабаты. Если газ содержит загрязнения, примеси в твердом или каплевидном состоянии, то следует указать содержание примесей в г/м и их свойства (особенно коррозионные). Если газ меняет свои свойства при сжатии в результате повышения температуры и давления, то необходимо об этом информировать изготовителя. Так, например, некоторые смеси углеводородов при превышении определенной температуры полимеризуются, и в проточной части отлагаются паносы. При повышении давления и последующем охлаждении смесей газов может происходить конденсация некоторых составляющих смеси. Поэтому необходимо при запросе сообщить температуру полимеризации и зависимость температуры конденсации от давления. [c.225]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология