Теорема Жуковского

ТЕОРЕМА ЖУКОВСКОГО О ПОДЪЕМНОЙ СИЛЕ И НАПРАВЛЕНИИ ДВИЖЕНИЯ ВИХРЕЙ [c.111]

Теорема Жуковского приложима к определению подъемной силы любь[х тел, движущихся в жидкости. Жуковский разработал теорию присоединенных вихрей, основная идея которой заключается в том, что обтекаемые тела могут быть заменены вихрями. Поэтому можно воспользоваться теоремой Жуковского о подъемной силе применительно к движению самих вихрей [5]. На вихрь должна действовать та же сила, которая действовала на твердый цилиндр, т. е. сила Жуковского. [c.112]

Уравнения вида (II, 150) или (П. 151) были получены нами ранее на основе теоремы Жуковского (см. стр. 114). [c.133]

Теорема Жуковского о силовом воздействии потенциального потока [c.8]

Рис. 10,4. К выводу теоремы Жуковского о равнодействующей аэродинамических сил, приложенных к профилю решетки

В этом случае теорема Жуковского для решетки в изоэнтропическом потоке сжимаемого газа выполняется точно, если заменить истинную кривую изоэнтропического процесса касательной к ней прямой в точке (ро, 1/ро) ). При этом направление [c.11]

ЦИЯ Г такой величины, при которой задняя острая кромка является ТОЧКОЙ схода струй. Постулат Чаплыгина — Жуковского дает возможность вычислить значение циркуляции вокруг профиля, а следовательно, при помощи теоремы Жуковского и подъемную силу крыла. [c.24]

К ней, а не перпендикулярно скорости набегающего потока, как это следует из теоремы Жуковского. Этот кажущийся парадокс объясняется тем, что, кроме нормальных сил, действующих на верхнюю и нижнюю поверхности пластины, у ее передней кромки возникает направленная по пластине тянущая сила такой величины, при которой равнодействующая оказывается направленной по нормали к скорости набегающего потока. Возникновение этой тянущей силы связано с появлением у передней кромки бесконечно большого отрицательного давления, принципиально допускаемого в рассматриваемой математической модели идеальной жидкости. [c.27]

Поперечная сила Жуковского, определяемая этой формулой, возникает во всех случаях, когда при обтекании цилиндрического тела (любого профиля) циркуляция по контуру, охватывающая тело, не равна нулю (теорема Жуковского о подъемной силе). [c.45]

П. 8, направления движения потока и вихревого шнура в верхней части совпадают, нижняя же часть вихревого шнура движется навстречу потоку. Это вызывает уменьшение скорости движения жидкости вблизи нижней части вихревого шнура по сравнению с верхней. В соответствии с уравнением Бернулли внизу давление больше, чем наверху, и возникает сила, перпендикулярная к направлению потока. По теореме Жуковского эта подъемная сила определяется выражением [c.103]

Теорема Жуковского о подъемной силе [c.100]

В 1905 г. Н. Е. Жуковский сформулировал теорему о подъемной силе изолированного профиля, а в 1912 г.— для решетки профилей. Теорема Жуковского о подъемной силе профиля устанавливает зависимость между силой, действующей на профиль, и циркуляцией скорости вокруг профиля. Кроме того, эта теорема дает возможность выделить ту долю силы, которая вызвана гидравлическими потерями. Последнее обстоятельство чрезвычайно важно, поскольку дает возможность установить зависимости между силами и к. п. д. решетки. [c.100]

Рис. 4.9. К доказательству теоремы Жуковского

На основании теоремы Жуковского имеем следующие соотношения между силами, действующими на крыло под влиянием обтекающего лопатку потока [c.330]

Теорема Жуковского о подъемной силе профиля решетки. На профиль решетки, обтекаемый потоком идеальной жидкости, действует сила Р [c.239]

Поэтому теорема Жуковского для идеальной несжимаемой жидкости формулируется так при потенциальном обтекании решетки профилей несжимаемой жидкостью величина равнодействующей всех сил, приложенных к единице длины крыла в решетке, равна произведению плотности на величину геометрической полусуммы скоростей входа и выхода и на циркуляцию вокруг крыла [c.44]

Поэтому теорему Жуковского для случая обтекания решетки профилей потоком идеальной несжимаемой жидкости называют теоремой Жуковского о подъемной силе профиля в решетке. [c.46]

При обтекании решетки вязкой жидкостью в соответствии с выражениями (32) и (33) изменяется не только величина подъемной силы Ду по сравнению с вычисленной по теореме Жуковского (34), но появляется еще новая сила — сила лобового сопротивления В этом случае, как видно из выражения (32), величина подъемной силы зависит от значения угла [c.46]

Отсюда теорема Жуковского для единичного профиля может быть сформулирована следующим образом при обтекании единичного профиля (крыла) газовым потоком равнодействующая сил, приложенных к профилю, равна произведению плотности и скорости, взятых в бесконечном удалении от профиля, на величину циркуляции Го вокруг профиля. Направление равнодействующей, называемой в этом случае подъемной силой, определяется вектором скорости, повернутым на 90° в сторону против направления циркуляции. [c.48]

Таким образом, теорема Жуковского сохраняет свою силу для любого профиля в решетке и может быть сформулирована следующим образом сила взаимодействия потенциального потока с любым профилем решетки равна произведению плотности (—] на [c.462]

Перейдем к анализу теоремы Жуковского. Из формулы (V—28а) следует, что сила взаимодействия потока с профилем будет равна нулю только в случае, если циркуляция Г = 0. По выражению (V—27) циркуляция Г может обратиться в нуль, если окружные составляющие относительных скоростей перед решеткой и за ней [c.463]

Большое внимание уделено развитию подхода Л. Берса по применению аппарата квазиконформных отображений и псевдоаналитических функций для исследования фундаментальных свойств течений. Излагаются новые результаты, полученные для вихревых течений со скачками уплотнения. В частности, обосновывается постановка граничных условий на бесконечности, дается строгое доказательство формул для подъемной силы и волнового сопротивления (расширение теоремы Жуковского). [c.8]

Циркуляция г и скорость набегающего потока по теореме Жуковского определяют подъемную силу крыла — главный вектор сил давления на крыло — она ортогональна направлению скорости набегающего потока и равна р [c.134]

О Факт появления волнового сопротивления свидетельствует о неправомерности теоремы Жуковского для течений со скачками уплотнения в сверхзвуковой зоне. Подробно этот вопрос рассмотрен в 7. [c.169]

Таким образом, в отличие от потенциального течения, при наличии скачков уплотнения возникает сила сопротивлениях X (она имеет направление вектора скорости набегающего потока), пропорциональная интенсивности скачков и их протяженности. Что касается подъемной силы Y, то она формально выражается так же, как и в теореме Жуковского, однако отличается тем, что циркуляция Гоо вычисляется на бесконечном удалении от профиля. В потенциальном потоке Гоо и циркуляция скорости Го по контуру профиля одинаковы, но в вихревом течении они различны. Таким образом, волновая компонента подъемной силы равна —p w Too — Го). [c.189]

Явления возникновения подъемной силы у вращающегося в потоке круглого цилиндра представляют собой частный случай теоремы Жуковского о подъемной силе для тела с поперечным сечением произвольной формы подъемная сила [c.153]

Поэтому можно воспользоваться теоремой Жуковского о подъемной силе применительно к движению самих вихрей. [c.154]

Теорема Жуковского о подъемной силе и направлении движения вихрей [c.105]

Подъемная сила, возникающая у вращающегося в потоке круглого цилиндра, отражает частный случай теоремы Жуковского подъемная сила обязана своим происхождением наличию циркуляции скорости вокруг контура цилиндра. [c.105]

Эта важная теорема впервые была получена Н. Е. Жуковским в 1906 г. В дальнейшем М. В. Келдыш и Ф. И. Франкль в 1934 г. доказали эту теорему для газового потока, ограничиваясь достаточно малыми числами М. Вывод теоремы Жуковского для газа путем предельного перехода от решетки к единичному профилю был дан Л. И. Седовым в 1948 г. [c.12]

Полученный выше результат называется теоремой Жуковского и формулируется следующим образом при плоскопараллельном обтекании газом или жидкостью бесконечной решетки рыльев (профилей) равнодействующая всех сил, приложенных потоком к единице длины крыла, равна геометрической сумме циркуляционной силы Жуковского, определяемой по формуле [c.42]

Условие Жуковского-Чанлыгина. Теорема Жуковского. Критическое число Маха. Теоремы существования и единственности [c.132]

Задача безотрывного обтекания профиля с острой задней кромкой дозвуковым (на бесконечности) потоком совершенного газа была впервые рассмотрена М.В. Келдышем и Ф.И. Франклем [45]. Ими была доказана теорема существования и единственности решения задачи обтекания профиля потоком достаточно малой дозвуковой скорости, подчиняющегося условию Жуковского-Чаплыгина. Полученные в процессе доказательства строгие асимптотические оценки решения в окрестности бесконечно удаленной точки позволили обосновать справедливость теоремы Жуковского для совершенного газа. [c.134]

Несущим профилем крыла называется профиль, обладающий подъемной силой. По теореме Жуковского крыло обладает подъемной силой, если циркуляция скорости на его контуре отлична от нуля. В свою очередь, существование ненулевой циркуляции связано с определенной структурой потока в окрестности бесконечно удаленной точки, задаваемой его асимптотикой. Впервые строгие асимптотики для потенциала скорости и его производных были найдены в [45] (для случая обтекания профиля потоком достаточно малой скорости). Позже асимптотики для потенциала и для самой скорости были уточнены [138, 148, 141]. Для несущего профиля они определяются формулами [19 [c.135]

При дозвуковом обтекании профиля потенциальным потоком идеального совершенного газа, как и при обтекании несжимаемой жидкостью, имеет место теорема Жуковского (строгое доказательство этого обобщения было получено М.В. Келдышем и Ф.И. Франклем [45] независимо от режима обтекания—до- или сверхкритического). Однако при наличии в сверхзвуковых зонах (при М > Мкр) скачков уплотнения потенциальность обтекания нарушается и доказательство теоремы Жуковского уже неправомерно. Более того, сама теорема становится неверной, так как из эксперимента известно [c.186]

Соотношение, выраженное уравнением (2—95), называется теоремой Жуковского о подъемной силе и читается следующим образом подъемная сила, возникающая вследствие циркуляции вихрей, перпендикулярна к осипотока, движущегося в бесконечности со скоростью да, и равна плотности жидкости, помноженной на циркуляцию, на скорость потока и на длину цилиндра. [c.154]

Тепло- и массообмен Теплотехнический эксперимент (1982) -- [ c.45 ]

Насосы и компрессоры (1974) -- [ c.17 ]

Компрессорные машины (1961) -- [ c.297 , c.303 , c.457 , c.462 ]

Основы массопередачи Издание 3 (1979) -- [ c.104 ]

Насосы и компрессоры (1974) -- [ c.17 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология