Главные векторы

Лекция 2. Силы внешние и внутренние. Аксиомы статики. Условия равновесия. Равнодействующая. Связи и реакции связей. Момент силы. Момент пары. Теорема о моменте равнодействующей. Главный момент. Главный вектор. [c.249]

Решение задачи полностью определяется главным вектором-моментом М только в том случае, когда выполняется неравенство . [c.8]

Механический смысл ограничений (4.41) состоит в том, что главный вектор и главный момент внешних воздействий, приложенных к изгибаемому стержню, должны равняться нулю в противном случае статическая постановка задачи смысла не нмеет. [c.164]

Если закрепленная часть границы отсутствует (5 = 0), то, как известно, решение существует не всегда, а только нри условии равенства нулю главного вектора и главного момента внешних воздействий [c.169]

Пример 2. Произведем расчет простейшего эжектора, состоящего из сопла А и цилиндрической смесительной трубы В, расположенных в пространстве, заполненном неподвижной жидкостью (рис. 1.9). Из сопла подается струя, которая подсасывает жидкость из окружающего пространства. Пусть на выходе из смесительной трубы скорость и плотность смеси примерно постоянны. Построим контрольную поверхность из сечений J и 2, проходящих нормально к потоку по срезу сопла и срезу смесительной трубы, и боковых поверхностей, направленных параллельно потоку. На всей контрольной поверхности господствует одно и то же давление покоящейся жидкости, т. е. главный вектор сил давления равен нулю. [c.41]

Сила давления в общем случае определяется интегралом, взятым от элементарных сил давления по поверхности, соприкасающейся со средой. Однако такой способ вычисления гидродинамических сил обычно не удается применять ввиду трудностей, связанных с нахождением закона распределения давления по поверхности тела, обтекаемого средой в ограниченном пространстве. В связи с этим силы давления, действующие на элементы регулирующих и распределительных устройств, чаще определяют с помощью теоремы об изменении количества движения среды, протекающей сквозь выделенный объем. В приложении к решению подобного класса задач теорема формулируется следующим образом сумма локальной производной по времени от количества движения среды в некотором замкнутом фиксированном объеме V потока и количества движения среды, протекающей в единицу времени сквозь внешнюю поверхность 5, ограничивающую этот объем, равняется сумме объемной силы Р , действующей на среду, заключенную в объеме V, главного вектора Р поверхностных сил, действующих на внешней поверхности 5, и гидродинамической реакции Рт- непроницаемого тела, обтекаемого потоком внутри объема V. Эта теорема может быть выражена уравнением [c.301]

Главный вектор Рд поверхностных сил определяется действующими на поверхность 5 силами давления и силами трения. Гидродинамическая реакция Ру- тела, очевидно, равна и противоположна по направлению гидродинамической силе Ррд, с которой поток действует на тело. Если тело не полностью заключено в объем V, то его поверхность, соприкасающаяся с потоком среды, может быть включена во внешнюю поверхность 5, ограничивающую выделяемый объем, но при этом главный вектор поверхностных сил Рд должен вычисляться без учета сил, действующих на поток со стороны поверхности тела, так как они составляют искомую силу Рг. Направление гидродинамической силы или ее [c.301]

Главный вектор сил давления представляет собой поперечную (подъемную) силу Жуковского, направленную нормально к вектору скорости в бесконечности и численно равную [c.45]

В предельном состоянии области ААС и ВВС соединяются в точке С, положение которой определяется условием равенства нулю главного вектора напряжений по сечению 00 [c.84]

Здесь все обозначения прежние, а Уо характеризует положение нейтрального слоя (находится из условия равенства ну.пю главного вектора нормальных сил в поперечном сечении). При несимметричных относительно горизонтальной оси разделках узкая и широкая части разделок испытывают разное контактное упрочнение. Это и приводит к смещению нейтрального слоя изгибаемого мягкого шва в сторону узкой разделки. Величина Уо подсчитывается особо. Она заметно зависит от положения корня шва по высоте сечения, т.е. от величины q/d. [c.342]

Что называют главным вектором сил, действующих на тело В чем его отличие от равнодействующей [c.84]

В рассматриваемом случав бесконечной односвязной области, в котором главный вектор внешних сил, приложенных к границе I, не равен нулю, правая часть уравнения (4.17) является неоднозначной функцией, получающей приращение при обходе контура, а искомые аналитические функции < 1(0 и / ](0 условии равенства нулю напряжений на бесконечности имеют следующий вид [c.160]

Переходим к выражению для локальной силы взаимодействия / между 5-фазой и G-фазой, фигурирующей (с разными знаками в соответствии с третьим законом Ньютона) в правых частях уравнений (1.1) и (1.5). В наиболее общей форме это выражение можно получить путем усреднения по элементу объема, занятого 5-фазой, главного вектора сил, действующих на отдельную частицу. Запишем выражение для силы / в виде [c.29]

Периферийный ввод, центральный вывод и вращение газа в циклоне обусловливают весьма сложное поле его скоростей, главный вектор которого в любой точке сепарационного пространства аппарата может быть разложен на три составляющие окружную (тангенциальную) Иь осевую (расходную) ун и радиальную Уд скорости [146]. [c.155]

Вектор Н, равный геометрической сумме всех сил, действующих на тело и перенесенных в одну точку, называют главным вектором данной системы сил [c.73]

Понятие главного вектора сил, действующих на тело, отличается от понятия равнодействующей тех же сил. [c.73]

Величина главного вектора сил равна величине равнодействующей, одинаковы и их направления, но линии их действия различны, так как точка О, в которую переносили силы, была выбрана произвольно. Можно было бы выбрать вместо точки О другую точку и линия действия главного вектора сил изменилась бы, пройдя через эту новую точку. Только в том случае, когда все действующие силы сходятся в одной точке, вектор равнодействующей и главный вектор сил совпадут и линия их действия будет одной и той же. Величина и направление главного вектора Н не зависят от расположения точки, в которую переносятся силы. От расположения этой точки зависит лишь линия действия главного вектора сил. [c.74]

Действие на тело системы сил, произвольно расположенных в плоскости, всегда можно заменить действием одной силы, равной главному вектору этой системы и приложенной [c.74]

Рис. 117. Изменение главного вектора силы и главного момента пр1 вращении детали вокруг оси, не проходящей через центр тяжести С тела, для различных (а — г) положений тела

Приложим к телу еще одну силу Р. Величину/ этой силы возьмем, равной величине Н главного вектора всех остальных сил (рис. 53, а). Направление силы Р примем противоположным направлению главного вектора К. Линия действия этой силы должна проходить через такую точку А, чтобы при переносе силы Р из точки Л в точку О нужно было присоединить пару, имеющую момент М = [c.75]

Из сказанного следует общий вывод для равновесия тела, на которое действуют силы, произвольно расположенные в плоскости, необходимо и достаточно, чтобы главный вектор и главный момент всех сил относительно любой выбранной оси равнялись нулю. [c.76]

Складывая эти силы, как это было сделано в 70, и перенося их равнодействующую из центра тяжести С в точку О, найдем главный вектор сил Я и главный момент М , действующие на связи, для каждого и -положений тела (о переносе сил см. 22). [c.182]

Закон моментов количества движения. Закон количества движения и моментов количества движения установлен для всякой системы материальных точек, между которыми действуют внутренние силы взаимодействия, попарно равные и взаимно противоположные, так что главный вектор и главный момент внутренних сил равны нулю в каждый момент движения. В частности, оба закона приложимы к реальной жидкости — сжимаемой и несжимаемой. [c.34]

Нестационарность абсолютного движения среды в области колеса подчинена определенной закономерности, так как относительное движение установившееся. Это позволяет найти значение локальной производной по времени от суммарного момента количества движения по области колеса. Это же свойство потока позволяет найти значение главного вектора момента кориолисовых сил по области колеса. Поставленная задача может быть решена в общем виде при любой системе отсчета. Вопрос лишь в том, в какой системе отсчета ход решения задачи проще и нагляднее. Остановимся на рассмотрении явления движения среды в области колеса в абсолютных координатах. [c.37]

Второй интеграл из уравнения (11.29) в уравнении (11.30) сведен к проекции количества движения —-рСс01 в сечении 1—1, так как проекция на ось х количества движения в сечении 2—2 равна нулю. Проекция главного вектора поверхностных сил здесь равна [c.303]

Озотнои ение мощностей и направлений этих потоков характеризуется давлением и главным вектором скорости газа, который можно разложить на вращательную скорость Ивр, осевую — Иос и радиаль- [c.72]

Рис. 52, а я в иллюстрирует упрощение системы чeтыJ)ex сил р1, р2, Рз и Р4, при ее замене главным вектором и главным моментом Мо- [c.75]

Для положения центра тяжести С на вд>тикальной оси имee главный вектор сил, равный Р[ (рис. 117, а) и (рис. 117, в), и глав ный момент, равный нулю(Мо= 0), так как все силы направлены пс одной прямой. [c.182]

Для положений центра тяжести С на горизонтальной оси имеел величину главного вектора сил и главный момент Мо (рис. 117, б) [c.182]

Я[ и—Мо (рис. 117 , г). Величины главных моментов равны моментам па сил р2 и Р а, и Р[. Силы, равные главному вектору сил, передаютс5 на подшипники, в которых вращается деталь. Например, если детал закреплена в патроне токарного станка, то подшипники шпиндел станка будут воспринимать силы, изменяющиеся по величине и напра влению в течение коротких промежутков времени. Такие условия ра боты значительно снижают срок службы подшипников (см. 70). [c.182]

Из симметрии кривой давления (построенной на основе поля скоростей и уравнения Бернулли), характеризующей распределение безразмерного давления на поверхности обтекаемой сферической частицы, можно сделать вывод о том, что главный вектор сил давления равен нулю. Иными словами, при равномерном движении частицы в идеальной жидкости она не испытывает сопротивления. Интересно, что такой вывод справедлив для тел любой конечной формы, обтекаемых потенциальным (безвихревым) потоком — так называемый парадокс Д Аламбера. [c.113]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология