Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Свойства течений

    Среди перечисленных параметров только одна величина является вектором. Отсюда следует, что направления векторов скорости фильтрации и градиента давления должны совпадать. Если бы вектор скорости фильтрации составлял конечный угол с вектором градиента давления, то при повороте малого элемента пористой среды вокруг направления вектора градиента давления он тоже должен был бы повернуться вместе с элементом. Но поскольку при таком повороте свойства течения не должны меняться, так как среда изотропна, вектор скорости фильтрации должен остаться неизменным. Это может быть только, если вектор скорости направлен вдоль вектора градиента давления. Таким образом, получаем  [c.30]


    Предельные свойства течений разрежения [c.57]

    В различных технологических процессах требуется эффективное разделение газожидкостных смесей. Отдельной технологической задачей является вьщеление из жидкой фазы растворенных газов. Особенность такого процесса заключается в проведении дегазации с высокой степенью сепарации — разделения фаз и снижения ценообразования. Конструкция аппарата должна обеспечивать высокую скорость процесса при минимальном ценообразовании, максимальном извлечении растворенных газов и при низких эксплуатационных затратах. В зависимости от технологических и физико-химических свойств газожидкостных систем разрабатывается и аппаратурное оформление таких процессов. Известные свойства течения закрученных потоков использованы нами при разработке ряда дегазаторов. [c.206]

    В рассмотренных выше конструкциях вихревых аппаратов для достижения поставленных задач по интенсификации различного рода технологических процессов используются не все положительные свойства течения и взаимодействия закрученных газовых потоков. Максимальное использование избыточной энергии давления газа может поднять к.п.д. вихревых аппаратов. С этой целью нами была разработана конструкция вихревого аппарата тонкой очистки сжатых газов, способная одновременно эффективно решать целый комплекс технологических задач. [c.226]

    Рассмотрим некоторые из следующих отсюда свойств течения при дозвуковой скорости потока на входе в трубу. В первую очередь сравним одномерное дозвуковое течение газа в трубе при [c.261]

    Течение смеси реагирующих газов в пограничном слое. Учет неоднородности химического состава, находящегося в пограничном слое, необходим в тех случаях, когда течение газа сопровождается различными физико-химическими процессами, которые в свою очередь могут оказывать влияние на энергетические и переносные свойства течения. Примерами таких течений являются течения высокотемпературного воздуха вблизи поверхности обтекаемого тела, входящего в атмосферу Земли с большой скоростью, или течения смеси реагирующих газов в различных агрегатах, используемых в химикотехнологических процессах. [c.115]

    У битумов II типа течение начинается сразу же после приложения напряжения сдвига, каким бы малым оно ни было, что свидетельствует об отсутствии у большинства битумов этого типа динамического предела текучести Рь и, следовательно, твердообразных свойств. Течение битумов III типа начинается при приложении на- [c.87]


    Помимо свойств поверхности Е, разделяющей течение на два участка, следует определить свойства течения на концах трубы. В зависимости от рода подлежащей исследованию задачи краевые условия приобретают тот или иной вид. В одном случае это будут обычные акустические условия, в другом— условия, характеризующие идеализированные свойства сонла Лаваля или аналогичных устройств. [c.20]

    В заключение следует указать на то, что генерирование акустической энергии в выходном сечении за счет волн энтропии, которые образовались, например, в зоне теплоподвода, а затем сносятся течением к выходному концу, предполагает, что возникшие волны энтропии не исчезают и не сглаживаются за время движения от области теплоподвода до выходного конца трубы. Это полностью соответствует свойствам одномерного течения идеального газа. Однако в действительности при течении вязкого и теплопроводного газа волны энтропии будут сглаживаться и исчезать по мере перемещения по трубе. Важно при этом отметить, что если учет вязкости и теплопроводности сравнительно мало сказывается на акустических свойствах течения, то влияние вязкости и теплопроводности на раснространение волн энтропии значительно более существенно. Не исключено поэтому, что если зона теплоподвода сильно удалена от выходного конца трубы, описанный выше эффект возбуждения акустических колебаний за счет взаимодействия волн энтропии с концевым сечением вообще не будет наблюдаться. [c.111]

    У многих газовых эмульсий дисперсионной средой служат полимерные жидкости (растворы или расплавы полимеров) рассмотрим некоторые их свойства. Течение полимерных жидкостей подчиняется общей теории вязкости жидкостей, см. [3, 13, 14] и носит характер диффузионного перемещения как отдельных частей макромолекул, так и макромолекул в целом. Однако в последнем случае оно складывается из отдельных актов перемещения участков (сегментов) молекулярных цепей. Чем больше молекулярная масса полимера и степень структурирования его расплава или раствора, тем большее число элементарных актов необходимо для перемещения цепей в целом, тем больше вязкость. [c.8]

    Малейшее нарушение ламинарности, однако, вызывает переход к турбулентной форме движения, которую при неизменных кинематических условиях уже нельзя перевести обратно в ламинарную после устранения причин, вызвавших турбулентность. Поток оказывается чрезвычайно чувствительным к внешним воздействиям. Любое слабое возмущение, проникающее извне, может коренным образом изменить свойства течения. Вследствие такой сложности явления невозможно связать действующие факторы математической зависимостью без особых допущений. [c.94]

    Хотя синтез гребнеобразных полимеров с жидкокристаллическим порядком привлек значительное внимание недавно, имеется очень немного работ, в которых изучалась реология таких систем. Известно несколько работ, посвященных изучению конформации молекул таких полимеров в разбавленных растворах [50—52]. Платэ и Шибаев [53] изучали свойства течения полиакрилатов и полиметакрилатов, которые в твердом состоянии являются кристаллическими. Эти полимеры начинают течь при температуре ниже температуры плавления, и кривые течения имеют сильную аномалию, однако уверенности в том, что такое поведение связано с образованием некоторого типа мезоморфного состояния, не было. Виноградов и др. [54] привели некоторые реологические данные для расплавов полиалкилакрилата и полиалкилметакрилата с жидкокристаллическим порядком. Эти расплавы имели предел текучести. [c.268]

    Термин ЖИДКИЙ кристалл является более широким — в различные модели жидких кристаллов включено объяснение калориметрических, дифракционных, оптических свойств и свойств течения. Соответствующие свойства полифосфазенов напоминают свойства жидких кристаллов, но поместить изучаемые объекты в существующие классификационные схемы для жидких кристаллов трудно [51, 52]. Существование холестерической фазы в полифосфазенах маловероятно, поэтому следует выбирать между нематическим и смектическим типами. Наблюдавшиеся резкие дифракционные пики характерны для смектического типа, а не нематического 51]. Псевдогексагональная упаковка встречается в определенных смектических структурах [52, 53], поэтому термин смектический использовался для описания псевдогексагональных фаз в полимерах [41, 54]. Однако более правильным было бы сохранить этот термин для обозначения структур, имеющих слои в третьем измерении, а также упорядоченную упаковку в остальных двух измерениях, как, например, для некоторых акриловых полимеров с длинными боковыми цепями [54], а не использовать его для обозначения более часто встречающихся псевдогексагональных структур [41]. [c.337]

    Для доказательства того, что изотопный обмен не связан с какими-либо химическими изменениями в системе, необходимо установить неизменность ее физико-химических свойств течение всего опыта. С этой целью можно использовать любые физико-химические характеристики системы, например, рефракцию, электропроводность, спектры поглощения и т. д. Все эти характеристики сохраняются неизменными при реакциях изотопного обмена, не сопровождающихся химическими изменениями. [c.20]


    ПЭ, полученный полимеризацией при высоком давлении, содержит как длинные боковые ветви (100-200 и более атомов углерода), так и короткие. ПЭ, полученный полимеризацией при низком давлении, имеет только короткие ветви (1-20 или близко к этому). Два типа ветвления вызывают различные эффекты. Например, ДЦВ существенно влияет на реологические свойства (текучесть), тогда как ветвление короткими цепями (КЦВ) не дает заметного эффекта. Эти различия приводят к определениям разветвленного ПЭ, содержащего ДЦВ, и линейного ПЭ, в котором ДЦВ вообще отсутствуют. ДЦВ влияют на следующие свойства течения расплава  [c.53]

    В принципе можно очень просто выразить все свойства течения с помощью функции Q(0- Так, вдоль неподвижной границы Р t — в плоскости t) для I2 = б + гЧ запишем равенства [c.95]

    В других моделях следов заранее вводятся априорные распределения завихренности с целью выразить наблюдаемые свойства течения посредством простых математических уравнений. При больших Re опять-таки можно пренебречь вязкостью, что, по крайней мере при беглом рассмотрении, кажется оправданным. [c.112]

    Параметры течения в изобарическом участке струи были определены в [19] путем численного решения уравнений пограничного слоя, описывающих усредненные по времени свойства течения в изобарическом участке струи. Эти уравнения записываются в координатах Мизеса х, где г ) — функция тока, связанная с декартовыми цилиндрическими координатами формулами [c.202]

    Из этого сравнения видно, что в отношении цепных молекул в целом полиизобутилен с молекулярным весом 5,3-10 почти застеклован при 15°С, в то время как подвижность его сегментов очень высока и поэтому высокоэластические свойства (течение сегментов) проявляются очень ярко- [c.84]

    Приближение идеальной жидкости является неудовлетворительным при рассмотрении движения жидкости вблизи границы раздела фаз. В классической гидродинамике рассматривают обычно свойства течения вблизи твердой поверхности. В 80 мы остановимся также и на свойствах течения вблизи границы раздела жидкость — газ. [c.23]

    Большое внимание уделено развитию подхода Л. Берса по применению аппарата квазиконформных отображений и псевдоаналитических функций для исследования фундаментальных свойств течений. Излагаются новые результаты, полученные для вихревых течений со скачками уплотнения. В частности, обосновывается постановка граничных условий на бесконечности, дается строгое доказательство формул для подъемной силы и волнового сопротивления (расширение теоремы Жуковского). [c.8]

    Прямая задача сопла Лаваля состоит в определении поля скоростей в канале заданной формы. Ее решение имеет разнообразные технические применения, в частности, позволяет судить о качестве профилирования и изготовления контура сопла. Большую важность представляют математические исследования корректности задачи — вопросов существования, единственности и непрерывной зависимости решения прямой задачи от граничных условий. По существу, это вопросы адекватности модели идеального газа, применяемой (в комбинации с теорией пограничного слоя) для описания реального движения газа. Они освещают условия реализуемости стационарного безотрывного течения, его устойчивость и независимость от процедуры запуска сопла, свойство течения быть непрерывным или иметь скачки уплотнения. По большинству названных проблем в настоящее время получены лишь отдельные результаты, тем [c.81]

    В силу общих свойств течений идеального газа производные от р, вообще говоря, могут претерпевать разрывы первого рода или обращаться в бесконечность (например, в точках бесконечной кривизны скачков). Эти разрывы могут распространяться как вдоль линий Маха, так и вдоль линий тока. Поэтому производные в (1) следует понимать как обобщенные, т.е. предполагать, что они существуют почти всюду в V и что р х,у), 3 х,у) не только непрерывны, но и абсолютно непрерывны по одной переменной почти при всех значениях другой. Кроме того, будем предполагать, что первые производные р, /3 локально суммируемы с квадратом (это обусловлено применением теории квазиконформных отображений, хотя и не имеет ясной физической интерпретации). [c.182]

    Устанавливаются также некоторые характерные свойства течений с угловой точкой при довольно общих предположениях. [c.203]

    Чтобы получить информацию о свойствах течения вблизи стенки, следует применить методы пограничного слоя. Для описания вязкого течения необходимо найти, принимая во внимание вязкость, приближенные решения для профилей скорости в тонком пограничном слое около стенки. Затем нужно сшить данное решение на внешней границе пограничного слоя с соответствующим решением для идеальной жидкости, которое описывает течение вне пограничного слоя. [c.135]

    A i/2t , и время релаксации, определяемое как a = Ni/Ty, представлены на графике как функции состава смеси растворителей (следует отметить, что декан не является растворителем для полистирола). Наблюдалось резкое возрастание rio и jV, с увеличением содержания декана в смеси двух растворителей, однако податливость /с оставалась практически неизменной. Свойства течения этих растворов объясняются образованием трехмерной сетки типа сетки, предложенной Холденом и др. [8] и Майером [16]. При умеренном содержании декана блоки стирола становятся нерастворимыми и являются как бы сшивками с очень высокой функциональностью, что придает раствору характер сетки. Растворы простого блок-сополимера (СБ) ведут себя так же, но характеризуются пределом текучести и тиксотропией. Однако в этом случае образуется не трехмерная сетка, а мицеллярная структура, в которой полистирольные сегменты образуют жесткое ядро, а полибутадиеновые сегменты удерживают мицеллы в растворе. [c.266]

    Переходная зона, в которой (приближенно) соблюдается указанное свойство течения, была названа стабилизированной. Из этого свойства вытекает неизменность ее размера. Следовательно, в системе координат, связанной с движущимся фронтом, распределение насыщенности не должно зависеть от времени. В. М. Рыжиком, И. А. Чарным и Чэнь-Чжун-сяном было показано, что течение в стабилизированной зоне соответствует предельному рещению уравнения (9.52), получаемому при длительном протекании процесса, когда распределение насыщенности не зависит от граничных условий. [c.279]

    Именно этот принцип лежит в основе моделирования. Вместо того чтобы изучать какие-либо свойства течений на полномасштабной модели, можно использовать модели меньшего маснграба при условии, что все характеризующие данный процесс безразмерные числа (например, число Рейнольдса) будут иметь те же самые значения. Такое моделирование позволяет в точности воспроизвести явление в лаборатории. Условия подобия лабораторной модели и [c.106]

    Как известно (гл. V), при осреднении неравномерного потока в общем случае могут быть сохранены неизменными только три его суммарные характеристики. Однако для сверхзвукового потока с постоянной по сечению температурой торможения, каким является начальный участок нерасчетной струи идеального газа при отсутствии смешения, можно найти такие средние значения параметров в поперечном сечении, нри переходе к которым од-еовременно с высокой степенью точности сохраняются значения расхода, полной энергии, импульса и энтропии при неизменной площади сечения. Эти средние значения параметров газа в поперечных сечениях начального участка струи и будем вводить в уравнения неразрывности, энергии, импульсов. Совместные решения этих уравнений поэтому будут также относиться к средним значениям параметров, а определяемая отсюда площадь сечения будет равна действительной площади соответствующих сечений струи. Почти все основные свойства потока при таком одномерном рассмотрении не изменяются и оцениваются правильно. Утрачивается лишь одно существенное свойство течения, а именно равенство статического давления на границах струи и во внешней среде поэтому приходится условно полагать, что в каждом поперечном сечении потока существует некоторое по- [c.409]

    Совершенствование ротационных вискозиметров в основном пошло по пути увеличения диапазона скоростей и их регулирования, приближения к условиям чистого сдвига путем уменьшения зазоров, повышения чувствительности и точности отсчетов, элиминирования методических погрешностей (краевых эффектов, скольжения, эксцентриситета, сепарации в поле центробежных сил, температурных искажений и т. п.), расширения возможностей изучения упругопластических свойств, течения при минимальных скоростях и напряжениях, релаксационных процессов, эффекта Вейсенберга и др. [c.261]

    Для вскрытия подобных отложений в ИК БашНИПИнефть Б.А Андресо-ном с сотрудниками, был разработан высокоингибированный эмульсионногелевый раствор. Сопоставление кинетики структурно-механических свойств, течения эмульсионно-гелевого и полимер-солевого растворов в узких зазорах, величина которых отвечала среднему радиусу пор вскрываемых аргиллитов, позволило выявить причины повышенного загрязнения пористой среды в последнем случае (рис.5.1 и 5.2). [c.40]

    Выше подчеркивалась словность понятия предела текучести (упругости) предел упругости представляет собой напряжение, при котором становится заметным течение, что, в свою ачередь, зависит от точности метода исследования и времени действия нагрузку Во многих случаях прн достаточно длительном приложении усилия небольшое течение начинается так же, как у истинных жидкостей, при ничтожно малых нагрузках. Это особенно относится к полимерам, где в силу их необычных свойств течение происходит крайне медленно [c.392]

    В работе [128] были проведены исследования свойства течения растворов двух типов КМЦ, имеющих степень замещения 0.65— 0.85. Первый образец КМЦ имел кажущуюся вязкость 1%-ного водного раствора (при 298 К) 1300—2200 сП, другой — 300— 600 сП в 2 й-нои растворе прн той же температуре. В результате измерений получены три типа реограми течения систем 1) псевдопластичных, 2) гелевых, 3) тиксотропных. [c.120]

    Сначала Эриксен сформулировал простую теорию, описывающую свойства течения анизотропных жидкостей [58, 93]. Но эта теория неадекватно описывала поведение жидких кристаллов. Во-первых, она не сводилась к статической теории-Озеена [55] и Франка [57] и, во-вторых, не учитывала влияние твердых границ на преимущественные ориентации внутри жидкости. Основываясь на своей гидростатической теории жидких кристаллов, Эриксен 1[59] предложил общие законы сохранения для динамического по- [c.268]

    Предварительные замечания. Выведенные в предыдущей главе уравнения, не позволяют решить задачу при заданных граничных и начальных условиях. Строго говоря, чтобы выразить различные члены этих уравнений, неббходимо проследить за движением каждой частицы и найти решение 6Л + 2 уравнений, которые были использованы при определении параметров по обия. Таким образом, уравнения гл. Ill в общем случае пригодны только для выяснения некоторых свойств течений суспензии по виду этих уравнений. Мы будем, пользоваться ими главным образом при исследовании турбулентных течений. [c.54]

    Молекулярный режим течения газа характеризуется тем, что частота столкновений между молекулами в элементарном объеме пренебрежимо мала, однако число молекул достаточно велико, чтобы можно было рассчитывать и измерять макроскопические свойства газа давление, температуру и массовую скорость. Взаимодействие падающих и отраженных молекул газа у птаерхности твердого тела, помещенного в газ, незначительно и пограничный слой отсутствует. При таких условиях свойства течений могут быть определены в перво.м приближении из максвелловского закона распределения скоростей молекул. [c.87]

    Приведенные в этом разделе уравнения Навье — Стокса описывают движение вязкой несжимаемой жидкости вокруг одиночной сферы в изотермических условиях, когда [х = onst. Для ньютоновских жидкостей вязкость зависит главным образом от температуры, а в некоторых случаях и от давления. Для жидкостей, обладающих неньютоновскими свойствами, вязкость прояв ляет зависимость не только от температуры, но и от деформацион- но-прочностных свойств течения. Законы движения неньютонов- ских жидкостей описываются модифицированными уравнениями Навье — Стокса, в основе которых лежит обобщенный закон Ньютона, представляющий зависимость между напряжением трения и скоростью деформации. Нелинейные свойства вязкости жидко-сти учитываются с помощью различных физических моделей. Для задачи обтекания сферической частицы такие уравнения приводятся в разделе 1.4. [c.11]

    Недавно вышли две монографии — книга Кошмидера Ячейки Бенара и вихри Тейлора [7] и весьма обстоятельный обзор Кросса и Хоэнберга Формирование структур в неравновесных условиях [8], опубликованный в форме журнальной статьи. Первая работа наиболее интересна в той части, которая касается экспериментальных результатов почти половина объема книги посвящена свойствам течения Тейлора—Куэтта. Вторая отличается весьма общим взглядом на явления различной природы. Хотя рассмотрение конвекции не составляет основную часть объема монофа-фии Кросса и Хоэнберга, это отчасти компенсируется универсальностью избранного авторами подхода. [c.12]

    В теории Нернста считалось, что диффузия происходит только нормально к поверхности реакции. В 15 вопрос о роли нормального и касательного к поверхности реакции транспорта вещества не мог быть выяснен, поскольку мы ограничились там лишь предельным случаем химической реакции любой скорости. Из выражений (17,16) и (17.17) следует, что значение толщины диффузионного слоя зависит и от коэффициента диффузии и свойств течения (через величины ) и от расстояния от края пластинки. Вблизи края (7<С 1) приобретают заметное количественное значение нормальный и тангенциальный переносы вещества. При этом о имеет величину, определяемую формулой (17,16). Вдали от края (у 1) раствор вблизи поверх1ЮСтй пластинки обеднен диффузией к предыдущим участкам. Поэтому здесь основную роль играет нормальный перенос вещества к поверхности. Это и приводит к различию в значениях о при малых и больших [c.108]

    Система (3) выражена в локальной ортогональной системе координат, связанной с линиями тока. Эта запись полезна при выявлении качественных свойств течений, но она непригодна для решения краевых задач, так как в нее входят производные по направлению, а не частные производные. Переход к частным производным возможен только тогда, когда в потоке существует триортогональная система координат, образованная [c.15]


Смотреть страницы где упоминается термин Свойства течений: [c.34]    [c.361]    [c.15]    [c.519]    [c.83]    [c.299]    [c.35]   
Смотреть главы в:

Жидкие кристаллы -> Свойства течений




ПОИСК







© 2025 chem21.info Реклама на сайте