Толщина пограничного слоя оптическая

На рис. 17.6.2 показано изменение градиента температуры газа на границе раздела твердая поверхность — газ в зависимости от оптической толщины пограничного слоя при различных значениях относительной излучательной способности поверхности [c.487]

Сравнение этого уравнения с уравнением (32) показывает, что второй член в правой части уравнения (57) представляет собой найденную в первом приближении поправку к уравнению (32) и что эта поправка зависит от оптической толщины пограничного слоя, а не от Можно напомнить, что уравнение (32) получено при допущении о том, что температура жидкости постоянна и равна Г ,, тогда как поправка в уравнении (57) соответствует профилю температуры о(т1).Последующее уточнение этого профиля на величину 01(г1) 2( г)1, ка.к это следует из уравнения (55), позволит учесть эффекты второго порядка в уравнении (57). [c.163]

Второй член в правой части этой формулы может быть опущен, так как мы ограничиваемся оценкой эффекта излучения только первого порядка, членом же 0(Тб) можно пренебречь из-за малости оптической толщины пограничного слоя. Таким образом, формула (45) дает значение второго интеграла в выражении [c.25]

Сравнение этого выражения с формулой (32) показывает, что второй член в правой части уравнения (57) представляет собой поправку первого порядка к выражению (32) и что эта поправка зависит от оптической толщины пограничного слоя, но не зависит от Уравнение (32) получено в предположении, что поток жидкости изотермичен и имеет температуру Too, в то время как поправка первого порядка в формуле (57) соответствует распределению температур 0о(т1). Дальнейшее уточнение этого распределения на величину 0i(t)) 2(t) в соответствии с выражением (55) приведет к учету эффекта второго порядка в уравнении (57). [c.27]

Первый член этого уравнения соответствует чисто вынужденной конвекции и сводится к уравнению (31) для Рг = 1,0. Можно видеть, что поправка, связанная с учетом эффекта излучения в первом приближении, зависит от значения 5 и не зависит от оптической толщины пограничного слоя. [c.27]

Толщина термического пограничного слоя газов около топочных стен и градиент температуры в нем зависят главным образом от оптической плотности среды вблизи экранов и интенсивности конвективного тепло- и массообмена внутри топочной камеры (турбулентность среды). При высокой оптической плотности излучающей среды одной из возможностей повышения температуры этого слоя газов является увеличение турбулентности факела. Отметим, однако, что указанный прием интенсификации лучистого теплообмена при сжигании твердых топлив может обусловить также интенсификацию загрязнения экранов золовыми отложениями. [c.173]

Рис. 17.6,2. Зависимость температурного градиента на стенке от оптической толщины пограничного слоя тб и относительной излучательной способности поверхности е . (С разрешения авторов работы [5]. 1972, ambridge University Press.)

Рис, 8.24, Оптическое изображение на экране при настройке интерферометра на полосы бесконечной толщины, а — интерференционные полосы б — определенное но полосам поле плотности в пограничном слое, [c.418]

При гидротермальном травлении выявляется, что в некоторых случаях число зон роста может достигать нескольких сотен на 1 мм толщины наросшего слоя (характерно, что столь тонкая слоистость синтетического кварца не фиксируется оптическими методами). Это отвечает условиям, когда образование очередного ритма происходит в течение нескольких минут, поскольку имеют место флуктуации концентрированного поля в зонах роста, обусловленные неравномерным характером конвективного массопереноса. Вполне возможно, что процесс формирования слоистости действует в соответствии с механизмом циклической химической реакции. Если скорость отложения вещества лимитируется диффузионными процессами и кристалл отбирает из пограничного слоя весь материал, необходимый для построения решетки, увеличение скорости кристаллизации способствует накоплению примеси перед фронтом роста, в результате чего диффузия питательного вещества в направлении растущей поверхности затрудняется. По мере снижения скорости кристаллизации вследствие диффузии концентрация вещества кристалла в пограничном слое снова возрастает, и реализуется возможность ускорения роста. Вероятность такого процесса должна, очевидно, возрастать в условиях высокой концентрации примеси в растворе. [c.115]

Для континентов, когда поверхность суши покрыта растительностью, в условиях отсутствия облачности имеет место практическое отсутствие влияния аэрозоля на интегральное альбедо в диапазоне оптических толщин аэрозоля от 0,05 до 0,5. Последнее означает, что изменяется структура радиационного баланса коротковолновой радиации. Для среднего глобального состояния атмосферы аэрозоль приводит к потеплению в тропосфере и увеличению температуры подстилающей поверхности за счет действия парникового механизма, приводящего к понижению радиационной температуры планеты за счет поглощения длинноволновой радиации аэрозолем. В пределах погрешностей выполненного моделирования потепление в пограничном слое атмосферы составляет [c.210]

Теперь можно предположить, что действие теплопроводности в жидкости ограничено тонкой областью толщиной б вблизи поверхности пластины, которая является просто тепловым пограничным слоем, и что этот пограничный слой является оптически тонким (т. е. j=a8< l). Оптически тонкий пограничный слой, однако, представляет собой только часть всего поля температур, так как излучение, испускаемое пластинкой, фактически будет проходить через этот слой без ослабления. Следовательно, необходимо рассмотреть не только этот пограничный слой, а также смежный лучистый слой, который не является оптически тонким и в пределах которого градиенты температур и, таким образом, эффекты теплопроводности являются малыми величинами- [c.159]

Рис. 11-7. К определению толщины пограничного слоя и коэффициента теплообмена вокруг горизонтальной трубы при свободной конвекции по фотографии, выполненной с использованием неоднород- ности оптической среды [Л. 370].

Сидоров [Л. 23] рассмотрел случай совместного действия ковекции и излучения при ламинарном обтекании плоской пластины. Однако им было получено решение в крайне приближенной форме. Решения в приближении оптически тонкого слоя были получены при анализе теплообмена в пограничном слое некоторыми авторами, апример Хоу [Л. 24] и Кохом и Да Сильвой 1[Л. 25]. В этих анализах принимается, что газ (воздух при высокой температуре) в пределах пограничного слоя только испускает, но не поглощает тепловое излучение. Это допущение справедливо нри условии, что поверхность и газ за пределами пограничного слоя являются относительно холодными. В приближении большой оптической толщины были получены некоторые результаты Вискантой и Грошем [Л. 26] для ламинарного потока в щели. Таким образом, этот анализ служит в качестве предельного решения для случая, когда оптическая толщина пограничного слоя велика. Во многих случаях при течении поглощающего газа в пограничном слое взаимное влияние конвекции и излучения незначительно. Для того чтобы оценить, при каких условиях пренебрежение эффектами взаимодействия является допустимым, в последующем анализе эффекты взаимодействия конвекции и излучения в пограничном слое будем учитывать лишь в первом приближении. Рассмотрим частный случай ламинарного течения газа вдоль плоской поверхности. [c.157]

Первый член в этом уравнении соответствует случаю чисто вынужденной конвекции и сводится к уравнению (31) для Рг=1,0. Можно видеть, что лоправка, связанная с учетом в первом приближении влияния излучения, зависит от I и не зависит от оптической толщины пограничного слоя. [c.164]

Выводы. Если оптическая система тщательно сфокусирована, этой погрешностью можно пренебречь. Даже в первом примере она составляет приблизительно лишь I % толщины пограничрюго слоя. В случае теплового пограничного слоя смещение А1] в узкой зоне около стенки (0 т] 0,04) мало вследствие прилипания иограничного слоя. Изображение интерферепционны.х полос практически не [c.140]

Поверхность раздела между чистой жидкостью и ее паром обычно представляют себе как математическую поверхность с резким изменением физических свойств по обе стороны от нее однако не исключена возможность, что переход из одной фазы в другую происходит в достаточной мере постепенно и свойства изменяются непрерывно. Оптические свойства поверхности жидкости, правда, говорят о крайней резкости перехода. Релей показал, что если поверхность жидкости тщательно очистить от всех загрязнений, каковыми являются, например, жирные пленки, то свет, отраженный от поверхности, полностью плоско поляризован никакой эллиптичности он обнарунштьне мог . Из этого можно заключить, что переход от жидкости к пару имеет место преимущественно в слое толщиною приблизительно в одну молекулу. Этот вывод согласуется с нашим представлением о межмолекулярном притяжении, ибо межмолекулярные силы, как известно, изменяются обратно пропорционально высокой степени расстояния . Если принять во внимание этот высокий градиент плотности в пограничном слое между жидкостью и ее паром, то не удивительно, что такая поверхность раздела обладает некоторыми особыми свойствами, наиболее важным из которых является поверхностное натяжение. [c.45]

Методы. Эксперименты по диффузии проводили при комнатной температуре (23°С) с использованием стеклянной ячейки, состоящей из двух камер объемом 175 см каждая. Содержимое каждой камеры перемешивали с постоянной скоростью, чтобы ослабить эффекты, связанные с формированием пограничного слоя. За концентрацией пенетрантов следили с помощью три-тиевой или радиоуглеродной метки, по изменению показателей преломления или поглощения в ультрафиолетовой области спектра. Коэффициенты распределения (т. е. отношение концентраций вещества в мембране и в водной фазе) определяли по уменьшению концентрации исходного раствора. Толщину набухших в воде мембран измеряли оптическим микрометром (Van Kueren o., Watertown, MA). [c.337]

Особенность полимерных покрытий состоит в том, что они формируются в виде сравнительно тонких пленок на подложках с хорошей адгезией. Процесс формирования покрытий из ненасыщенных олигоэфиров, как и из других олигомерных систем, связан с адсорбционным взаимодействием пленкообразующего с подложкой и образованием ориентированных структурных элементов в пограничном слое до начала полимеризации [26]. Это приводит к торможению релаксационных процессов и к возникновению при формировании покрытий значительных внутренних напряжений, являющихся мерой незавершенности релаксационных процессов в системе. В связи с этим исследование кинетики нарастания и релаксации внут]эенних напряжений на различных этапах отверждения покрытий позволяет исследовать механизм их формирования, а сопоставление величины внутренних напряжений и кинетики их изменения с реологическими, физико-механическими и теплофизическими свойствами и характером структурных преврашений дает возможность разработать пути их регулирования. Для исследования внутренних напряжений в полимерных покрытиях широкое применение нашел поляризационно-оптический метод. Этот метод характеризуется высокой точностью, возможностью применения его для оценки зависимости внутренних напряжений в подложке на границе с пленкой (и в пленке на границе с подложкой) от различных физико-химических факторов строения олигомерного блока, природы функциональных групп, толщины пленки, концентрации раствора, вида подложки, условий нанесения и отверждения и других факторов. [c.128]

Совместное действие конвекции и излучения в ламинарном потоке, обтекающем пластину, рассматривал Сидоров [23], но решение им получено лишь в приближенном виде для асимптотического случая. Решения в предположении оптически тонкого слоя в ламинарном пограничном слое были получены различными авторами, например Хау [24], Кохом и Де-Сильвой [25]. Они предполагали, что газ (воздух при высокой температуре) внутри пограничного слоя только излучает, но не поглощает излучение. Такое приближение справедливо, когда поверхность и газ вдали от пограничного слоя относительно холодные. Висканта и Грош [26] получили результаты для оптически толстой среды при ламинарном потоке в щели. Их результат может считаться предельным для случая, когда пограничный слой имеет большую оптическую толщину. [c.21]

Уже при давлении порядка 1 атм и толщине излучающего слоя порядка 1 см (такие условия характерны, например, для пограничного слоя, образующегося при входе тела в земную атмосферу со сверхорбитальной скоростью) происходит существенная реабсорбция линейчатого излучения. Поэтому при высоких температурах оказываются неприменимыми расчеты излучения в приближении оптически тонкого слоя, достаточные для многих приложений при Т 8000- -10 000° К, когда основную роль играет молекулярное излучение, обладающее большой длиной пробега фотонов. [c.200]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология