Радиация длинноволновая

По мере продвижения в длинноволновую часть ИК-спектра резко падает интенсивность радиации источников света современных спектрофотометров, так что возникает необходимость постепенного раскрытия щелей по определенной программе, выбираемой оператором. Чрезмерное раскрытие щелей может привести к снижению разрешающей способности, проявляющемуся в слиянии контуров близких полос поглощения, и к искажению спектрограммы, напоминающему эффект недостаточной дисперсии монохроматора (ср. рис. 1.3, б). Выбор оптимальной щелевой программы следует согласовать со степенью усиления сигнала детектора. [c.11]

Радиационный компонент сумма прямой Q и рассеянной (дневной) < д солнечной радиации за вычетом отраженной Qo радиации (днем) или эффективного излучения ночью, равного эффективному излучению длинноволновой радиации Земли. [c.122]

К оптически (точнее - спектрально) активным компонентам относятся также атмосферные аэрозоли. Их влияние на радиационный режим заключается в поглощении и рассеянии как солнечного излучения, так и длинноволновой радиации подстилающей поверхности. В случае мелкодисперсного субмикронного аэрозоля коэффициент поглощения превосходит коэффициент рассеяния. По некоторым оценкам увеличение концентрации таких частиц в 1,5 раза должно приводить к повышению температуры тропосферы на 1,7 К (Е. П. Борисенков и К. Я. Кондратьев, 1988). [c.82]

Из-за особенностей оптических свойств субмикронных частиц образованный ими слой Юнге оказывает существенное влияние на потоки коротковолновой солнечной и восходящей длинноволновой радиации. Поэтому увеличение слоя Юнге в результате возрастания антропогенных выбросов OS может заметно отразиться на климатической системе Земли. [c.139]

Сравните влияние субмикронного аэрозоля слоя Юнге на потоки в тропосферу прямой и суммарной солнечной радиации, а также на потоки длинноволновой радиации от подстилающей поверхности. Сделайте вывод о знаке суммарного эффекта для радиационного режима тропосферы возможного увеличения слоя Юнге. [c.149]

Обобщена информация по микрофизическим и оптическим свойствам атмосферного аэрозоля. Предпринят анализ имеющихся моделей аэрозоля и выполнена разработка новых моделей, позволяющих учесть влияние специфики оптических свойств глобального аэрозоля, обусловленной различием механизмов генерации и стока тропосферных и стратосферных аэрозолей. На основе разработанных моделей глобального аэрозоля выполнено численное моделирование с целью анализа влияния аэрозоля на спектральное распределение и пространственную структуру полей коротковолновой и длинноволновой радиации. Обсуждена проблема радиационного теплообмена в замутненной атмосфере. [c.2]

В предлагаемой монографии обобщена накопленная в настоящее время информация по микрофизическим свойствам атмосфер-1 ого аэрозоля, дан анализ имеющихся моделей атмосферного аэрозоля и рассмотрены новые модели, которые позволяют учесть влияние различных механизмов генерации и стока тропосферных и стратосферных аэрозолей на оптические свойства глобального аэрозоля. На основе разработанных моделей глобального атмосферного аэрозоля выполнены теоретические исследования влияния аэрозоля на спектральное распределение и пространственную структуру полей коротковолновой и длинноволновой радиации и обсуждена проблема радиационного теплообмена в замутненной атмосфере. [c.5]

В главе 1 обобщаются сведения о пространственной структуре, микроструктуре и химическом составе атмосферного аэрозоля, образовавшегося в результате различных механизмов генерации. В главе 2 рассматриваются оптические характеристики нескольких типов атмосферного аэрозоля минерального (почвенно-эрозионного), морского солевого, аэрозолей газохимических превращений и водных солевых растворов для различных полидисперсных ансамблей. В главе 3 анализируются основные принципы и допущения замкнутого моделирования оптических характеристик аэрозоля с учетом его многокомпонентного химического состава и полидисперсной микроструктуры, регионального или зонального деления земного шара, сезонных и суточных вариаций, турбулентного обмена и смешивания воздушных масс, обусловленных особенностями циркуляции атмосферы. В главе 4 представлены имеющиеся и новые структурные и оптические модели атмосферного аэрозоля над континентами, морскими акваториями и океанами. Предложены модели атмосферного аэрозоля для прибрежных зон, районов умеренных широт, аридных и субаридных регионов, тропиков и Арктики. В главе 5 рассматривается применение разработанного моделирования для расчетов спектральных полей и пространственной структуры коротковолновой и длинноволновой радиации, а также для решения задач радиационного теплообмена в условиях замутненной атмосферы, продемонстрировано влияние аэрозоля на альбедо системы подстилающая поверхность—атмосфера, структуру радиационного баланса атмосферы и парниковый эффект. Обсуждены вопросы влияния промышленного и вулканического аэрозолей на климат. [c.5]

Для решения задач переноса коротковолновой и длинноволновой радиации в атмосфере и лучистого теплообмена необходимы знания пространственной структуры аэрозольных образований и его временных вариаций. В связи с многообразием погодных условий и разнообразием процессов генерации частиц поле аэрозоля претерпевает значительные временные вариации как суточные, так и сезонные. Основные механизмы генерации аэрозоля рассмотрены в главе 1. Было показано, что в атмосфере существуют процессы генерации аэрозоля, которые в первом приближении можно считать независимыми, например процессы образования почвенно-эрозионного, морского аэрозолей и аэрозолей газохимического происхождения. Каждый процесс генерирует частицы определенного химического состава и в определенных границах распределения частиц по размерам. Под воздействием процессов диффузии, коагуляции и седиментации образующиеся аэрозоли имеют распределение по размерам, которые можно отнести к трем модам ядерной моде, аккумуляционной моде и моде крупных частиц (грубодисперсная фракция аэрозолей). [c.121]

СТРУКТУРЫ ПОЛЕЙ КОРОТКОВОЛНОВОЙ И ДЛИННОВОЛНОВОЙ РАДИАЦИИ В УСЛОВИЯХ [c.181]

Физические процессы трансформации в атмосфере полей коротковолновой и длинноволновой радиации существенно разли- [c.181]

Вычисления спектральной и пространственной структуры полей коротковолновой радиации были выполнены с учетом молекулярного поглощения излучения всеми атмосферными газами (О2, Оз, Н2О, СО2, СО, СН4, NH3, N2O и др.) при детальном учете рассеяния излучения атмосферным аэрозолем, оптические характеристики которого были получены с помощью блока моделирования, входящего в единый комплекс программ по моделированию переноса коротковолновой и длинноволновой радиации в атмосфере. [c.187]

Рис. 5.1. Сопоставление спектральных интенсивностей уходящей коротковолновой (/, 2) и длинноволновой (5) радиации над морскими акваториями при визировании в надир.

Для континентов, когда поверхность суши покрыта растительностью, в условиях отсутствия облачности имеет место практическое отсутствие влияния аэрозоля на интегральное альбедо в диапазоне оптических толщин аэрозоля от 0,05 до 0,5. Последнее означает, что изменяется структура радиационного баланса коротковолновой радиации. Для среднего глобального состояния атмосферы аэрозоль приводит к потеплению в тропосфере и увеличению температуры подстилающей поверхности за счет действия парникового механизма, приводящего к понижению радиационной температуры планеты за счет поглощения длинноволновой радиации аэрозолем. В пределах погрешностей выполненного моделирования потепление в пограничном слое атмосферы составляет [c.210]

СзН (газ). Чертой [1095] исследовал процесс образования диацетилена из ацетилена под действием ультрафиолетового излучения. Предположив, что первичным актом является отрыв атома водорода. Чертой по длинноволновой границе радиации, инициирующей эту реакцию, нашел (СоН — Н) 121 ккал/моль. Близкое значение этот же автор получил в работе [1096], основываясь на эмпирической зависимости энергии диссоциации связи углерод — углерод в различных соединениях от длины соответствующей связи. [c.630]

Длинноволновая радиация (общее излучение). . ............. [c.1003]

Источники длинноволнового излучения, используемые при изучении спектров поглощения, основную часть энергии излучают в видимой и средней инфракрасной областях. Этот факт осложняет подавление высоких Порядков решетки и затрудняет решение и без того сложной проблемы — фильтрации излучения в длинноволновой области. Сильное поглощение радиации парами атмосферной воды заставляет исследователей вакуумировать прибор или по крайней мере заполнять его сухим газом. Допол- [c.108]

Свойства ультрафиолетовой радиации разнообразны и широко используются в различных целях. Длинноволновая часть ультрафиолетовой радиации (320—400 тц) содержит излучения, применяемые для получившего широкое распространение люминесцентного анализа и для возбуждения светящихся веществ в сигнальных, декоративных и других устройствах. [c.64]

Теплоприток от солнечной радиации. Источником рассматриваемой лучистой энергии является солнце, имеющее на поверхности фотосферы температуру порядка 6000 °С. Солнечная энергия распространяется в виде лучей различной длины 0,02—5,0 мк, причем длинноволновую часть спектра представляет инфракрасное или тепловое излучение с длиной волны 0,75—5,0 мк. [c.157]

Для выяснения оптимальных условий возбуждения производились записи спектров с различными светофильтрами (рис. 39). При возбуждении свечения длинноволновыми ультрафиолетовыми лучами интенсивность свечения ниже, чем при возбуждении коротковолновыми лучами. При возбуждении длинноволновой ультрафиолетовой радиацией наибольшее развитие получают длинноволновые максимумы, которые смещены не только по интенсивности, но и по положению. Иными словами, для обнаружения иона таллия выбрано возбуждение ультрафиолетовым светом, фильтрованным через широкополосный светофильтр УФС-1. [c.98]

Теплоприток от солнечной радиации. Источником рассматриваемой лучистой энергии является солнце, имеющее на поверхности фотосферы температуру 6000° С. Солнечная энергия распространяется в виде лучей различной длины от 0,02 до 5,0 мкм, причем длинноволновую часть спектра представляет инфракрасное или тепловое излучение с длиной волны от 0,75 до 5,0 мкм. Спектральный состав и интенсивность солнечной радиации за пределами земной атмосферы оказываются неизменными, что позволяет характеризовать интенсивность солнечного излучения величиной так называемой солнечной постоянной Jo, под которой понимают секундное количество теплоты (Вт), получаемое 1 м поверхности, перпендикулярной к солнечным лучам, на границе земной атмосферы. По актинометрическим измерениям Jo = 1350 Вт/м . [c.128]

Тропосфера почти совершенно прозрачна по отношению к проходящей через нее коротковолновой солнечной радиации, но имеющийся в ней водяной пар сильно поглощает длинноволновое (тепловое) излучение Земли. Точной верхней границы атмосферы указать нельзя, так как плотность воздуха непрерывно убывает с высотой. У поверхности Земли плотность сухого воздуха при 0°С в среднем равна 1290 г/м , на высоте 10 км она около 400 г/м , а на высоте 20 км — примерно 90 г/м . [c.10]

Четвертый путь наблюдения спектров излучения свободных радикалов связан с изучением спектров комет. Спектры комет практически целиком состоят из спектров свободных радикалов. В пeктpaJ комет были найдены системы полос двухатомных радикалов СМ, С2, СН, МН, ОН, полосы молекулярных ионов N2 С0+, СН+ и, кроме того, полосы трехатомных радикалов МНз, Сз- Очевидно, эти радикалы образуются в кометах при поглощении определенными исходными соединениями далекой ультрафиолетовой радиации солнца, а затем флуоресценция возбуждается более длинноволновым солнечным излучением. [c.13]

Фосфоресценция после возбуждения излучается более длинноволновая радиация, чем поглощенная. Испускание может продолжаться несколько часов после возбуждения. Биофосфоресценция, присущая некоторым водорослям, вызвана химическими реакциями и не является фосфоресценцией в указанном здесь смысле этого слова.) [c.516]

Значительная часть коротковолновой радиации [450 ккал/ (см год)] достигает подстилающей поверхности и поглощается ею. Выделившаяся в результате этого энергия переизлучается в атмосферу в форме более длинноволновой ИК-радиации, а также расходуется на испарение воды и конвективное движение масс воздуха. На долю последних процессов в годовом исчислении приходится в сумме 300 ккал энергии. Вся она в конечном счете идет на разогрев атмосферы, поскольку затраченная на испарение воды теплота выделяется при конденсации. Таким образом, [c.15]

Впервые мысль о парниковом эффекте была высказана Ж. Б. Фурье еще в 1827 г. По его выражению, атмосфера подобна прозрачной стеклянной оболочке, дающей возможность солнечному свету проникать до земной поверхности, но задерживающей скрытую радиацию Земли. Специфическая абсорбция длинноволновой радиации молекулами воды и СО2 была продемонстрирована Тиндаллом (1861-1863). Его работы стали экспериментальным фундаментом теории парникового эффекта, разработанной С. Аррениусом (1896). [c.78]

Данные наблюдений свидетельствуют о большой изменчивости микрофизических свойств аэрозоля и, как следствие, его оптических характеристик. Существенно различны свойства аэрозолей, генерируемых различными процессами. В зависимости от типа и химического состава аэрозоля в значительной степени изменяются процессы его пространственно-временной трансформации. На первых этапах выявление воздействия аэрозоля на спектральную и пространственную структуры полей коротковолновой и длинноволновой радиации, вертикальных профилей спектральных и интегральных потоков, баланса и притока лучистой энергии должно базироваться на сравнительно простых моделях с их фиксированными свойствами. Однако уже в настоящее время возникает потребность в том, чтобы разработать модели формирования и трансформации аэрозоля с учетом его пространственно-временной изменчивости, влияния метеопараметров, а также динамики атмосферы. Несомненно, что такая задача может быть решена только с помощью ЭВМ, оптические характеристики аэрозоля на которой формируются программами аэрозольного блока , являющегося составной частью единой замкнутой системы численного моделирования радиационных процессов. [c.137]

Выброс в стратосферу вулканического аэрозоля приводит к увеличению поглощения коротковолновой радиации, в то время как способность стратосферного аэрозоля поглощать длинноволновую радиацию уменьшается. Дальнейшая эволюция оптических свойств стратосферного аэрозоля происходит в результате газохимических превращений ЗОг с образованием аэрозоля Н2504. Микроструктура последнего зависит от мощности вулканических выбросов и может быть представлена суперпозицией двух гамма-распределений (кривые / и 5 на рис. 4.13 и 4.14). По мере старения вулканического аэрозоля происходит уменьшение поглоща- [c.178]

М о с к а л е н к о И. И., Терзи В. Ф. Спектральная и пространственная структуры полей коротковолновой и длинноволновой радиации над океаном по результатам расчетов на ЭВМ.— В кн. Оптические методы изучения океанов и внутренних водоемов. Таллин, 1980, с. 217—220. [c.213]

Другой важной характеристикой прибора, на которую следует обращать внимание при работе в длинноволновой ИК-области, является присутствие рассеянного излучения и излучения высоких порядков эшелетта. Для оценки чистоты спектра применялся метод замещения эшелеттов [2]. В отличие от метода определения паразитной радиации с помощью веществ с сильными полосами поглощения метод замещения позволяет определить процент паразитной радиации по всей области, а не в отдельных точках. Другое его достоинство в том, что он позволяет производить количественную оценку фильтрации, чего нельзя сделать таким способом, как запись веществ с известным спектром и выявление в. спектре лишних, из второго и третьего порядка, линий. Метод заключается в следующем. Устанавливается набор фильтров, эффективность которых нужно проверить, в области спектра, где работает эшелетт с постоянной с/. Записывается спектр излучения источника в первом порядке эшелетта 1, одновременно в спектре присутствует радиация второго порядка /г. Затем этот эшелетт заменяется на другой с постоянной (112 и область сканируется снова при прежней фильтрации, при этом отношение сигнал/шум должно быть достаточным для проведения надежных количественных измерений. Для этого щель максимально раскрывают. Полученный таким образом спектр /) характеризует величину паразитной радиации, присутствующей в спектре эшелетта с постоянной й, ибо эшелетт с постоянной с /2 диспергирует ту же радиацию, что и предыдущий, за исключением первого порядка. [c.117]

Анализ уравнения (4), предполагающий совместное рассмотрение как систематических, так и случайных помех, в бо.льшинстве случаев основывается на схеме аддитивных помех, что имеет место, в частности, в современных инфракрасных спектрометрах, где случайные ошибки определяются флуктуационными процессами в приемниках радиации. В этом случае функция (i) имеет смысл шума приемника, представленного отрезком стационарного случайного процесса с нулевым средним значением и спектром мощности Git). В то же время прогресс в области создания все более чувствительных методов измерения наталкивается на тот факт [15, 18, 27—29], что принципиальные ограничения на пути совершенствования спектральной аппаратуры, в конечном итоге, связаны с флуктуационными процессами в источнике, искажающими непосредственно регистрируемый спектр, с чем, например, экспериментатор имеет дело при фотоэлектрической регистрации излучения в коротковолновой области спектра. Шумы, обусловленные низкочастотными колебаниями интенсивности, в ряде случаев могут оказаться доминирующими и в длинноволновой области спектра [30]. Истинное распределение при этом следует рассматривать как среднестатистическое, а текущее значение ошибки — как разницу между усредненным и текущим значениями сигнала, снимаемого с приемника [31, 32]. [c.131]

Образцы могут также быть приготовлены введением тонкоизмель-чепной пробы в капилляр из стекла пирекс с внутренним диаметром 0,4—0,6 мм и толщиной стенок не более 0,1 мм. Для удерживания пробы в капилляре служит маленькая пробка из пластилина или ваты. Способ непригоден, если используется длинноволновая радиация, например СгК или РеК . [c.243]

Изучение спектральной зависимости фотосинтеза может рассматриваться как хороший метод получения информации о механизме фотосинтеза. В естественных же условиях сильное изменение спектра встречается лишь на больших глубинах, куда труднее проникают длинноволновые лучи и где обитают, например, красные водоросли. Спектральный состав солнечного света, поглощаемого наземными растениями, испытывает значительно более слабое изменение в зависимости от времени суток и года. Рассеянный свет, достигающий нижних листьев в загущенных посевах сельскохозяйственных растений или листьев травянистых растений под пологом леса, содержит относительно меньше длинноволновой радиации. В связи с этим повышенное содержание хлорофилла и уменьшение отношения хл а/хл в в таких теневых листьях может считаться приспособительным признаком, так как хлорофилл в поглощает более коротковолновый свет, чем хлорофилл а. Приспособление растений к измененному опектральному составу света получило название хроматической адаптации. [c.115]

Монохроматор выполнен по оригинальной схеме со сменными решетками 258, 86, 35 и 12 штрих1мм. Фокусирующая система представлена двумя сферическими зеркалами с фокусным расстоянием 500 мм. Оригинальное сканирующее устройство представляет собой барабан диаметром 2UU мм, на котором установлены 24 уголковых отражателя, позволяющих получить двойное прохождение радиации через монохроматор. При вращении барабана (максимальная скорость вращения 2000 об1мин) спектр сканируется по длинам волн и движущееся изображение спектра попадает на две выходные щели на одну из них попадает коротковолновая часть спектра, а на вторую — длинноволновая. Ширина входной и выходных щелей изменяется не плавно, а дискретно и имеет семь позиций (0,025 [c.206]

В случае использования в качестве источника излучения кварцевых ламп типа ПРК-2 и ПРК-4 ультрафиолетовая радиация в общем световом потоке распределяется следующим образом. Самая коротковолновая часть (2000—2800 А) 15—15,5% ультрафиолетовое излучение средней длины волны (2800— 3200А) 25—25,5% длинноволновое ультрафиолетовое излучение (3200—3800 А) 19,5%. Остальное количество приходится главным образом на видимую часть спектра . Для солнечного света характерно наличие менее жесткой ультрафиолетовой радиации (2900—3500 А) . Коротковолновая часть солнечного спектра (длина волны менее 2900 А) практически полностью поглощается озоном в верхних слоях атмосферы. [c.108]