Излучение г расчеты

В заключение этого раздела можно с сожалением констатировать, что проблема расчёта эффективности многоступенчатой фотоионизации во всём разнообразии проявлений взаимодействия излучения со свободными атомами пока ещё ждёт своего решения. Исторически так сложилось, что отечественные [24, 71, 72, 74, 81, 83] и зарубежные [25-27, 73, 76, 78, 82] монографии посвящены именно спектроскопии атомов и молекул, но не расчётам мно- [c.404]

Рабочий объём Vpo образуется, как указано на рис. 8.2.4, из нескольких ячеек. Высота ячеек Н выбирается с тем расчётом, чтобы лазерное излучение осветило максимальное количество атомов, заполняющих ячейку между вспышками лазера. Обычно [c.430]

Аналитические полосы N2 возбуждаются в высокочастотном разряде в узких (диаметр 1-2 мм) кварцевых трубках с внешними электродами. Оптимальное давление газа в газоразрядной трубке 1-2 мм рт. ст. Излучение разлагается в спектр сканирующим монохроматором. Усиленный фототок с фотоумножителя записывается регистрирующим устройством (потенциометром или с помощью компьютера). Расчёт относительного содержания изотопов производится по измеряемым на регистрограмме пикам, пропорциональным яркостям кантов изотопных компонент. Интенсивность кантов измеряется от уровня фона вблизи полосы. Следует учитывать, что такие компоненты, как СО и N0, мешают измерениям на полосе Л = 2976,8 А. Любые кислородсодержащие примеси, например, О2, СО2 и Н2О, способствуют интенсивному образованию в разрядной трубке N0 и СО. На указанной полосе максимально допустимая спектральная ширина щелей монохроматора 1,5 А. [c.548]

Таким образом, при известном значении ф теплообмен излучением можно рассчитать путем интегрирования всего уравнения. Такое интегрирование приведено в [Л. 6 и 15], а результаты расчёта Л. 15] при-ведены на рис. 6. Как и ожидалось, результирующий перенос лучистой энергии уменьшается с увеличением оптической толщины. [c.149]

В результате всех этих процессов в светящемся облаке источника устанавливается некоторая постоянная концентрация возбуждённых атомоз и ионов, которая и определяет интенсивность излучения каждой данной линии нейтральных атомов и ионов. Количественный расчёт этой концентрации в общем случае чрезвычайно затруднён, ибо требует детального знания численных характеристик всех элементарных процессов — функций возбуждения и ионизации, законов распределения электронов и атомов по скорости, продолжительности жизни возбуждённых атомов и т. д. [c.34]

Сколько-нибудь законченного расчёта скорости ионизации иа различных высотах не удаётся произвести за неимением надёжных исходных данных об излучении солнечной короны, а также потому, что диссоциация молекулярных кислорода и азота на атомарные кислород и азот происходит также под действием солнечной радиации, равно как и изменение плотности и температуры воздуха в ионосферных слоях в течение суток. [c.413]

Между частотой этого излучения, определяемой путём исследования спектров, и радиусом орбиты имеется определённая связь, позволяющая судить о размерах атома. Однако все количественные расчёты, сделанные исходя из теории Бора, оправдались только в случае атома водорода. Для более тяжёлых и сложных атомов пришлось вводить в теорию Бора новые усложнения. [c.306]

Эта теория находится в хорошем согласии с квантово-механическими расчётами и экспериментальными данными по а- и -излучению и искусственной радиоактивности, сопровождающейся испусканием позитронов. [c.311]

Подобного же рода расчёт, произведённый для резонансных линий Hgl, привёл к следующим выводам. Вопреки делавшимся раньше предположениям [1102] в излучении плазмы разряда [c.349]

Рис. 14. Схема к расчёту поляризации излучения системы неподвижных диполей, равномерно распределённых по всем направлениям.

Рис. 52. Схема к расчёту поляризации излучения системы диполей, равномерно распределённых по всем направлениям, поворачивающихся поело возбуждения па угол с.

Формула (2.15) применима для расчёта поляризации люминесценции 1) неподвижных молекул, поглощающий и излучающий диполи которых образуют угол д, и 2) молекул, обладающих совпадающими диполями но-глощения и излучения и поворачивающихся за время возбуждённого состояния на угол . [c.127]

При наблюдении в различных направлениях яркость люминесценции будет различной и общий поток люминесценции, распространяющийся во всех направлениях, характеризуется величиной (а -Ь + Дг). Для определения эпергии излучения следует найти все три компонента колебаний, произведя фотометрирование яркости свечения при различных направлениях наблюдения и применив соответствующие расчёты или выделив при измерениях с помощью анализатора свечение [c.172]

В упомянутой статье [20] приводится таблица длин волн различных характеристических излучений в ангстремах. Таблица сопровождается примечанием, что впредь во всех рентгенографических работах следует точно указывать принятые для расчёта длины воли. [c.127]

Процедуры проводили на ультрафиолетовых терапевтических установках Вальдманн УВ-7001 К (Германия) и ОУК-1 (Россия). Чтобы избежать влияния ультрафиолетового излучения на видимо здоровую кожу, окружающую склеродермические очаги, её смазывали, на расстоянии 1-2 см от границ поражения, цинковой пастой или фотозащитным кремом. Аммифурин использовали в виде 0,3% раствора или таблеток по 0,02 г. Раствор наносили на пораженную кожу из расчёта 2-5мл на процедуру за 30 минут до воздействия ультрафиолетом, таблетки назначали из расчёта 0,8мг/кг веса больного за 2 часа до облучения. Облуче- [c.414]

В то время как космическое 3 К излучение даёт информацию о состоянии Вселенной через 10 лет после большого взрыва, распространённость легчайших ядер В, Не и может быть использована для получения информации о Вселенной на значительно более раннем этапе её развития (табл. 3.1.1). Считается, что все остальные тяжёлые элементы были образованы в звёздах. Слияние ядер во время гидростатического горения тяжёлых звёзд — это второй важный процесс образования элементов, в результате которого формируются элементы Периодической системы, вплоть до железа. Однако поскольку среди всех элементов железо обладает наибольшей энергией связи в расчёте на один нуклон (около 8 МэВ/нуклон), образование более тяжёлых элементов в результате слияния ядер становится уже невозможным. Так как в охлаждаюш,ейся Вселенной вследствие увеличения кулоновских барьеров более тяжёлые элементы не могут уже образовываться в достаточном количестве в процессах с участием заряженных частиц, основу третьего механизма составляют реакции захвата нейтронов с последуюш,им -распадом [7, 11. Процесс -распада создаёт предпосылки для увеличения на единицу атомного номера ядра. В этой связи различают, главным образом, в- и г-процессы. Согласно современной точке зрения, формированием самых тяжёлых элементов таким путём происходило во внешних оболочках массивных звёзд на стадии взрыва сверхновых (раздел 3.4). [c.47]

Лазеры. Перестраиваемые лазеры на красителях. Возбуждение и ионизация в АВЛИС-процессе производится лазерами на красителях с перестраиваемой длиной волны, работающими в импульсном режиме. Длительность импульсов равна Tq = 10 30 не. Спектральная ширина одной моды излучения импульсного лазера составляет Аг лаз = 50 100 МГц, а импульса, содержащего несколько продольных мод, может быть 2 -ь 3 ГГц. Для лазеров на красителях непрерывного действия ширина генерируемого излучения может быть сделана А//лаз < 1 МГц (например, лазер R-699-21 фирмы oherent). Однако лазеры непрерывного действия из-за трудностей получения высоких мощностей находят применение больше в спектроскопии, чем в наработке изотопов. Частота повторения импульсов определяется оптимальной частотой работы лазеров накачки / = 3 ч- 25 кГц, которая связана с высотой светового пятна h в рабочем объёме, и выбирается из расчёта освещения всех поступающих в разделительную ячейку испарённых атомов h v/f- [c.420]

При рентгеноспектральном анализе образцов рентгеновское излучение от компонентов исследуемых систем арсе-рии для олова и теллура и Марсерии для свинца) возбуждали электронным лучом с энергией 15 кэв. В качестве эталонов использовали теллуриды олова и свинца. При расчётах вводили поправки на поглощение и атомный номер элемента. В работе применяли прибор марки Джол-5. [c.35]

Но если ср очень мало, а концентрация электронов полосы проводимости сравнительно велика ), то может иметь место значительный выход электронов непосредственно из зоны проводимости и смещение границы Хц в сторону длинных волн. Этим можно объяснить наличие двух максимумов спектральной характеристики у кислородно-цезиевых катодов и сдвпг у них длинноволнового максимума и порога фотоэффекта в сторону длинных волн при обработке слоя окиси цезия, когда происходит всё большее и большее нарушение кристаллической решётки путём увеличения числа вкрапленных в эту решётку избыточных и посторонних атомов. Подтверждением этих соображений могут служить расчёты Брюнинга и Дебура, показавшие, что полоса проводимости лежит ближе всего к вершине потенциального барьера, как раз у тех полупроводников, для которых экспериментально установлена большая чувствительность к фотоэффекту и граничная частота в области инфракрасных волн. С этой же точки зрения можно объяснить, как предполагает Н. С. Хлебников, различный ход утомления кислородно-цезиевых катодов при облучении их коротковолновым и инфракрасным излучением. [c.77]

При встрече кванта рентгеновского излучения с атомом не происходит поглощения кванта нацело, а так называемое ком-птоновское рассеяние. Квант излучения отдаёт одному из внешних электронов атома часть своей энергии и часть своего импульса и отлетает по новому направлению в виде кванта с меньшей частотой, чем первоначальная. Теоретический расчёт показывает, что ионизация в результате комптоновского рассеяния может иметь место в парах цезия лишь при длине волны рентгеновского излу- [c.124]

При тех режимах разряда, когда число элементарных актов тушения данного возбуждённого уровня, вызванных неупругими соударениями второго рода, возрастает настолько, что этими соударениями определяется продолжительность пребывания атома на данном энергетическом уровне, а следовательно, и концентрация Пц возбуждённых атомов, мы имеем дело с состоянием, очень близким к статистическому микроравновесию между соударениями первого и второго рода, по отношению к данному энергетическому уровню. Светящийся газ в таком состоянии получил название болъцмановского излучателя. Расчёт интенсивности излучения какой-либо спектральной линии, для верхнего энергетического уровня которой такое микроравновесие имеет место, вновь упрощается, так как концентрация возбуждённых атомов на верхнем уровне может быть определена по формуле Больцмана, и становится равным [c.439]

Все кратко описанные до сих пор расчёты относятся к концентрации метастабильных атомов. В случае неметастабильных возбуждённых атомов подсчёт их концентрации в разряде сильно осложняется необходимостью учесть диффузию или, как иногда выражаются, пленение радиации в разряде. Так как режим разряда по оси трубки не идентичен с режимом в её внешних слоях, то форма линий, соответствующая излучению на оси трубки, и форма линий, соответствующая поглощению радиации во внешних частях объёма трубки (около стенок), не одинаковы. Это обстоятельство сильно отзывается на явлении реабсорбции, но его трудно учесть. [c.357]

Спектральный состав излучения зависит прежде всего от химического состава и кристаллической структуры люминофора условия возбуждения отражаются на нём сравнительно мало. Спектр свечения может охватывать видимую, ультрафиолетовую и инфракрасную области. Исчерпывающей характеристикой его служат кривые распределения энергии излучения в функции длины волны. Определяемый спектральным составом цвет свечения может быть характеризован названием полосы излучения и длиной волны максимума спектральной кривой (Хтах)-В технических расчётах при работе в видимой области удобнее определять цвет по доминирующей длине волны и коэффициенту насыщенности. Необходимо отметить, что в общем случае ).тах не совпадает с доминирующей длиной волны (1о), даваемой при цветотехническом определении цвета. [c.26]

Зависимость яркости свечения от концентрации активатора ещё не поддаётся теоретическому расчёту. Наличие плоского максимума на концентрационной кривой сначала приписывалось поглощению излучения поверхностными слоями активатора, атомы которого по той или другой причине лишены способности излучать, но в полной мере сохраняют свою поглощательную способность. Основанное на этом принципе уравнение удовлетворяет катодолюминесценции марганца в фосфате кальция, но не оправдывается на других люминофорах [38, 40]. Позже предполагалось, что в случае близкого расположения двух атомов активатора поля их перекрывают друг друга и взаимно понижают излучательную способность [214]. На основе обеих идей было дано уравнение, удовлетворительное для люминесценции уранила во фторидах кальция и натрия [184]. Оба уравнения, однако, в равной мере не обладают универсальностью и не приложимы к любым концентрационным кривым. Взаимоотношение между активатором и трегером усложнено рядом привходящих, трудно контролируемых в эксперименте факторов. Для определения эффективного радиуса действия атома активатора в каждом частном случае необходимо учитывать форму внедрения чуждых атомов в решётку, равномерность их распределения и степень взаимодействия энергетического спектра включения с потенциальньш полем кристалла. [c.53]

Визуальная кривая даёт представление о величине светового потока, но не характеризует непосредственно его цветности. Цвет свечения в технике количественно может быть вЕ.1ражен двояким путём. В первом случае параметрами его служат цветовые координаты х и у, полученные, например, по системе МКО [81, 176]. При втором способе, особенно удобном в светотехнических расчётах, цвет определяется доминирующей длиной волны излучения и коэффициентом его насыщенности. Детали расчётов для получения соответствующих параметров цвета могут быть найдены в цитированной выше литературе, В дальнейшем изложении для большей наглядности цвета катодолюминофоров характеризованы цветовыми координатами с нанесением их фигуративных точек на цветовой треугольник. [c.159]

В 1913 г. Н. Бор произвёл расчёт этой модели. Трудности, связанные с планетарной моделью атома, состояли в том, что согласно ггвердившимся в XIX в. представлениям всякое заряженное тело, вращаясь по орбите, должно было бы непрерывно излучать электромагнитные волны, а это с необходимостью привело бы к остановке вращения и падению с орбиты на центральный заряд. В основу расчётов было положено поэтому предположение, что существуют определённые орбиты, при вращении электрона по которым излучение не происходит излучение имеет место лишь при переходе электрона с одной орбиты на другую. Эти дозволенные орбиты не могут иметь любые радиусы они, как говорится в физике, квантованы — их радиусы меняются не непрерывно, но определёнными скачками. Следовательно, и энергия связи электронов с ядром (или, как говорят, энергетические уровни электронов в атоме) изменяются не непрерывно, но скачками, порциями — квантами. [c.8]

Для обозначения кристаллофосфоров принят следующий порядок краткой записи их состава на первом месте пишется основание, на втором— активатор, на третьем—плавень. В случае надобности при активаторе и плавне указывается их процентное содержание. Если фосфор обладает несколькими полосами излучения, то после символической записи химического состава указывается наименование исследуемой полосы излучения. Запись ZnS-2-10 u обозначает цинк-сульфидный фосфор, активированный медью количество меди составляет 0,02% по отношению к весу сернистого цинка. Расчёт состава даётся по весу его компонентов в шихте до прокаливания. Запись ZnS (80%) dS (18%) MnS (2%) обозначает фосфор со сложным основанием из смешанных кристаллов ZnS и dS, активированный марганцем. При записи должнд быть оговорено, берутся ли части фосфора в весовом или молекулярном отношении. [c.287]

Рис. 8.2.40. Расчётные значения динамики заселения уровней в последнем (№ 7350) квази-тонком слое и временные формы импульсов лазерного излучения на выходе из толстого слоя J = 1,05 X 10 см (полное число квантов во входных импульсах д = 15/<т + Jг). L — нижний уровень, М — метастабильный уровень, N — первый возбуждённый уровень, Р — второй возбуждённый уровень, <Э — относительное число фотоионов. Фх — значение потока на переходе ЬМ, Фм — поток на переходе ММ, Фу — поток на переходе МР и Фг — значение потока на переходе PQ. При расчётах исходные заселённости уровней выбраны Lo =

Справочник химика 21

Химия и химическая технология