Магнетон Бора число в молекулах

Мо — молекулярная масса) определить число магнетонов Бора на молекулу п . [c.523]

В этом уравнении m означает возможное магнитное квантовое число валентного электрона. Оно связано со значениями квантовых чисел I и S и определяет квантованный уровень энергии электрона в магнитном поле. Это векторная величина, не имеющая смысла в отсутствии магнитного поля, но не зависящая от напряжения поля g — коэфициент Ланде, с помощью которого можно учесть взаимодействие спинового и орбитального моментов отдельных электронов, входящих в состав атома или молекулы I — магнетон Бора, значение которого равно [c.31]

Опыты Штерна — Герлаха с молекулами водорода, а также другие опыты показывают, что спин имеется и у протона, причем квантовое число спина 5 = /2. Соответствующий магнитный момент не равен У 3/2 ядерного магнетона Бора [ядерный магнетон Бора, 6,347-10 Вб-м, дается уравнением (3.18) при подстановке в него значения массы протона], он не равен также этой величине, умноженной на 2 ( г-фактор 2) согласно наблюдениям, он должен быть равен 2,79275 V3 ядерных магнетонов, а это соответствует -фактору 5,5855. Столь неожиданное значение служит одним из подтверждений того, что протон не является простой частицей, а имеет сложное строение. [c.79]

Магнитные моменты выражают в магнетонах Бора цц, они пропорциональны механическим угловым моментам УМ = еН/2т с. Различают два случая чисто, спиновый и спин-орбитальный моменты. Чисто-спиновым моментом обладает подавляющее число молекул терм их основного состояния 2 отвечает условию Л = О (см. табл. 101). [c.193]

Характер связей атомов железа в молекуле гемоглобина был в известной степени выяснен путем определения их магнитных моментов. Ион двухвалентного железа имеет 4 непарных электрона, ион же трехвалентного железа имеет 5 таких электронов. Каждый из этих электронов обладает спином, и, следовательно, мы можем измерить результирующий магнитный момент. Если число непарных электронов в молекуле или ионе равно п, то величина магнитного момента, выраженная в магнетонах Бора, будет равна [c.245]

В атомах и молекулах каждый электрон в процессе своего орбитального и спинового движения создает магнитное поле и характеризуется жагныгньш жоленгож = (/71,+1), где — множитель Ланде, характеризующий относительную величину зее-мановского расщепления уровнен энергии атома цв —магнетон Бора nil — магнитное квантовое число. У двух электронов, находящихся на одной орбитали, эти моменты скомпенсированы, поэтому атомы и молекулы, не имеющие неспаренных электронов, не обладают собственными магнитными моментами. Однако и такие атомы и молекулы, попадая во внешнее магнитное поле, взаимодействуют с ним (выталкиваются из него). Этот вид взаимодействия вещества с магнитным полем получил название диамагнетизма. Важной особенностью диамагнетизма является независимость от температуры. [c.190]

Любой электрон в атоме или молекуле имеет магнитные моменты двух типов орбитальный, определяемый орбитальным квантовым числом I, и собственный, спиновый, выраженный квантовым числом з. В атомах или молекулах все орбитальные моменты электронов векторпо складываются в общий орбитальный момент Ь, а все спин-моменты в общий спин-момент 5. Эти два момента также векторпо суммируются, образуя полный момент J. В магнитном поле происходит ориентация момента J, проекция которого на ось поля описывается магнитным квантовым числом М. Изменение энергии частицы в результате помещения ее в постоянное магнитное поле пропорционально его напряженности Н АЕ = йМН 1 , где Цв — магнетон Бора (см. раздел 6.2) й — фактор, связанный с суммарными квантовыми числами 3, Ь и J соотношением [c.225]

М = Л ngtJ.дs. где N — число Авогадро п — число магнитных иоиов в молекуле g — фактор Ланде 1д — магнетон Бора 5 — [c.621]

При помещении парамагнитного вещества в магнитное поле при очень низкой температуре почти все спиновые моменты находятся в состоянии с низшей энергией параллельно полю и магнитный момент всего образца максимален. При более высоких температурах тепловое движение препятствует такому упорядоченному расположению, и можно показать, что относительные числа спинов в двух состояниях равны Пантипаралл/ паралл = бХр —g X H kT), ГДе к — постоянная Больцмана, равная газовой постоянной Я, деленной на число Авогадро N. Очевидно, что результирующий магнитный момент уменьшается при повышении температуры. Подробный анализ показывает, что магнитный момент, индуцированный в одном моле вещества, должен быть равен Н/ЗкТ, где х— постоянный магнитный момент (в магнетонах Бора), приходящийся на одну молекулу. Молярная парамагнитная восприимчивость представляет собой отношение этой величины к силе поля, а именно Хр и поэтому [c.51]

Логично предположить, что образование химической связи между адсорбированной молекулой или ее оско.тком и атомом па поверхности приведет к уменьшению или нарушению магнитного дииоля в этом атоме и таким образом уменьшит удельную намагниченность всего образца в целом. Поэтому, если измерить намагниченность вблизи насыщения, то можпо установить соотношение между числом адсорбированных молекул и числом магнетонов Бора, на которое уменьшилась намагниченность образца. Селвуд и сотр. [22, 23] использовали эти соотношения для определепия числа связей, образующихся при адсорбции каждой [c.428]

Тип связи часто устанавливали, исходя из измерений магнитной восприимчивости, позволяющих вычислить число непарных электронов в молекуле вещества. При этом полезно учитывать и пространственное строение комплексного иона. Например, магнитная восприимчивость гексафторферриата аммония соответствует 5,88 магнетона Бора, т. е. наличию пяти непарных электронов. Октаэдрическая конфигурация иона РеР могла бы быть вызвана или электростатическими причинами, или, в случае ковалентной связи, гибридизацией электронов. [c.193]

В газовом состоянии при очень низкой температуре практически заселено исключительно состояние rii/2, что ведет к пулевому значению эффективного магнитного момента. При температурах, для которых муль-типлетное расщепление мало по сравнению с кТ. на обоих уровнях находится почти одинаковое число молекул. Таким образом, с увеличение.м температуры эффективный магнитный момент асимптотически стремится к величине в два. магнетона Бора. [c.11]