Кривая распределения разрушающего напряжения

Кривая распределения характеризует вероятность того, что образец разрушится под напряжением, меньшим или равным Ор. Иными словами, q (ар) — это часть образцов, которая характеризуется значением разрушаюш,его напряжения, лежащим в интервале от О до Стр. [c.21]

При каждом уровне напряжения испытывали серию из 30— 50 образцов, при этом наблюдали разброс данных по отдельным образцам, который характеризовался кривыми распределения по временам, прошедшим до разрушения (рис. 6.11 и 6.12). Кривые 1—4, полученные для относительно больших нагрузок, характеризуются нормальными кривыми распределения, причем все образцы за время наблюдения разрушились. При малых нагрузках (кривые 5 и 6) только часть образцов разрушилась (кривая 5) или ни один из них не разрушился в течение 5 лет наблюдения (кривая 5). При напряжении 3,4 МПа (кривая 5 на рис. 6.11) за первый год разрушилось примерно 20% образцов, остальные образцы за время от года до пяти лет не разрушились (точки расположены на прямой, параллельной оси абсцисс). При напряжении 22 МПа (кривая 6) в течение всего [c.171]

Так как безопасное напряжение, согласпо (6.38), зависит от /о, то серия образцов имеет распределение безопасных напряжений. В случае больших напряжений (кривые 1—4) безопасное напряжение всех образцов лежит ниже заданного уровня на-прял<ения. В случае малого напряжения (кривая 6) безопасное напряжение всех образцов лежит выше заданного уровня напряжения, поэтому ни один из образцов не разрушается. Кривая 5 соответствует промежуточному случаю, когда часть образцов имеет безопасное напряжение ниже заданного уровня напряжения (34 МПа на рис. 6.11 и 16 МПа на рис. 6.12) и разрушается, а другая часть образцов имеет безопасное напряжение выше заданного уровня напряжений и поэтому не разрушается. [c.172]

Так как (G — G x)/ Gq — G ) представляет долю энергии, связанную с уцелевшей структурой, целесообразно сравнить ее с энергией или работой деформации (произведение напряжения на дефор-.мацию), приложенной к системе. При этом наблюдается довольно общая закономерность для всех исследованных саженаполненных вулканизатов (рис. 3.15). Все полученные данные укладываются на одну обобщенную кривую зависимости уменьшения запаса энергии после деформации от работы деформации. Это можно объяснить-при помощи простейшей модели, приняв, что структура, способная запасать энергию, состоит из отдельных аналогичных элементов, отличающихся только тем, что они разрушаются при различных значениях работы деформации. Тогда общая энергия структуры Go — G oo пропорциональна начальному числу этих элементов, а G — Ga-—числу неразрушившихся элементов при определенном значении работы деформации. Рис. 3.15 с этой точки зрения представляет собой картину распределения количества элементов структуры по величине запасенной в них энергии. Например, при работе-деформации, равной 3,0-10 дин-см - сохраняется половина начального количества элементов. Вся кривая распределения, построенная в полулогарифмических координатах, является гауссовой и описывается уравнением [c.85]

Кривая распределения характеризует вероятность того, что образец разрушится под напряжением, которое меньше или равно Зр. Иными словами, р(ср)—это часть образцов, которая характеризуется величиной разрушающего напряжения, лежащей в интервале от О до Ор. На рис. 17 представлено распределение значений разрушающих напряжений, полученное в результате испытаний на разрыв 1000 образцов целлюлозных волокон . Ступенчатая кривая представляет собой функцию распределения, найденную опытным путем. Площадь каждой ступени равна по величине относительному числу волокон, для которых значения разрушающих напряжений лежат между 0,0 и 0,1 0,1 и 0,2 ИТ. д. Плавная кривая построена в соответствии с теоретическим уравнением Вейбула [c.36]

Согласно другим исследованиям, например Френкеля [237] и Бики [ПО], разрыв молекул имеет нестатистический характер и происходит вблизи центров макромолекул. Многие эксперименты подтверждают эту концепцию 122, 26, 45, 129, 204, 307, 336, 393, 436, 722, 752, 756, 768, 769, 792, 844]. Составленная программа моделирования на вычислительной машине для прогнозирования ММР деструктированного полимера основывалась на предположении о том, что распределение точек разрыва вдоль полимерной цепи подчиняется кривой нормального распределения с центром в середине макромолекулы (стандартное отклонение длин цепей 35 %), усеченной к концам цепи. Изменения ММР, рассчитанные таким образом, согласуются с данными, полученными при ультразвуковой деструкции полистиролов [267, 268, 784]. Результаты исследований водных растворов полиакриламида в куэттовском вискозиметре [4] также близки к расчетным значениям. В этом случае середина кривой распределения при высоких значениях напряжения сдвига смещается к концам цепи. Согласно Буту [89], положение точек разрыва тоже зависит от интенсивности сдвига. Он показал, что связи, которые разрушаются при механических воздействиях, располагаются на определенном расстоянии от концов цепи. Это расстояние тем меньше, чем выше напряжение сдвига. Полученное качественное совпадение представляется корректным. [c.20]

Абдель-Алим и Хамиелек [4] проводили деструкцию полиакриламида (ПАА) при различных условиях в водном растворе с помощью куэттовского вискозиметра. ММР определяли методом ГПХ. В одном из экспериментов они получили ММР, предсказанное теорией Бики, хотя совпадение теоретических и экспериментальных данных было недостаточно удовлетворительным (рис. 2.6). Зная значения критической молекулярной массы, при которой происходит разрыв молекул, и имея данные ММР (см. разделы 2.4.1 и 2.4.2), они пришли к заключению, что разрушение происходит при небольших напряжениях сдвига в соответствии с кривой нормального распределения, когда преимущественно разрушаются связи в центре макромолекул. Однако при больших сдвиговых напряжениях центр кривой распределения сдвигается к концам молекул, что приводит к образованию коротких цепей. По мнению авторов, в этом случае разрушение происходит до достижения равновесных конформаций цепей. [c.33]

Мусхелишвили один из первых обратил внимание на сингулярность решения задачи о распределении напряжений в трещине с острой вершиной. Согласно формуле (4.4), при х = 0, т. е. в вершине микротрещины, Оу = оо (рис. 4.15), и, следовательно, трещина при любой нагрузке будет разрушать образец. Опыт, однако, показывает, что трещина будет расти только при значении Оу, большем некоторого порогового значения (безопасного (То при термофлуктуационном разрушении и критического 0,1 при атермическом разрушении). Баренблатт [4.27] устранил это противоречие, учтя молекулярные силы сцепления, действующие между стенками трещины вблизи ее вершины. Эти силы направлены противоположно растяжению. Поэтому вблизи вершины трещины кривая 1 в действительности не идет вверх, а загибается, и в вершине трещины (х=0) напряжение становится равным о. [c.73]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология