Давление уравнения для расчетов

Для расчета распределения температур, скоростей и концентраций в закрученном потоке используются уравнения движения, неразрывности, энергии и диффузии. Уравнения составляются в цилиндрической системе координат с азимутальной симметрией локальных параметров. При расчёте закрученных потоков используют интефальные методы, связанные с определением энергетических потерь, интенсивности тепло- и массообмена при турбулентном режиме [12], но с учетом особенностей распределения скоростей и давлений в радиальном направлении, возникающих под действием поля центробежных массовых сил. В закрученном потоке нарушаются многие исходные предпосылки в области пристенного течения, которые используются при построении интегральных методов расчета осевых течений в каналах. [c.15]

Эдмистер [10] на основании данных по сжимаемости для метана [27], [23] этена [1], [35], этана [3], пропана, изопентана [76], Н-пентана [75], циклогексана [50], н-гексана [63] и н-гептана составил таблицы для подсчёта термодинамических величин углеводородов в зависимости от приведенных температур I = Т/Т кр и давлений я -=Р/Ркр. Для подсчётов приняты приведенные в работах цитированных авторов величины критических данных для рассматриваемых углеводородов. Расчёт вёлся на основании известных термодинамических уравнений (32), <33), (54) и (63), [c.299]

В уравнении (6.9.2) 71 и 72 — коэффициенты активности, учитывающие отклонение от идеальности в жидкой фазе, /1 и /2 — летучести компонента в смеси (величины, заменяющие парциальное давление в термодинамических уравнениях). Расчёт и экспериментальное определение 7 и / рассматриваются в [1, 2]. Наибольшие отклонения от идеальности наблюдаются при ректификации водорода, для которого относительная ошибка в величине коэффициента разделения достигает 5-7%. Так при температуре 23 К величина о о для смеси 02-0Т равна 1,248, а экспериментальное значение равно 1,185 0,014. При ректификации других водородсодержащих веществ (Н2О, КНз) эта ошибка снижается до 1 %. При разделении изотопов других элементов поправка на неидеальность незначительна. [c.272]

В данной работе предлагается метод пересчёта этих коэффициентов на давления, отличные от атмосферного. Метод ориентирован на применение вычислительной техники и включает процедуру попеременного расчёта этих величин с достаточно малым приращением давления др (например, -0,01 при Р < 1 и +0,10 при Р > 1), начиная с Р=1, вплоть до достижения заданной величины абсолютного давления среды Р=Р. Если для текущего значения давления Р выполняется неравенство Р-Р < АР , то коэффициенты А, В, См температура кипения 1 вычисляются при Р=Р по уравнениям (3)-(6). [c.44]

Заметим, что уравнение (3) можно использовать для расчёта температуры кипения t индивидуального вещества при давлении среды, равном Р- это следует из определения температуры кипения. [c.44]

S. Предположим, что 10.0 молей СгН поместили в сосуд объёмом 4.860 л при 27°С. Оцените величину давления, создаваемого эта-H0N5, исходя из уравнения состояния а) идеального газа, б) газа Ван-дер-Ваальса. Используя результаты расчётов, определите значения фактора сжимаемости. Параметры уравнения Ван-дер-Вааиьса см. в Прил., табл. П-1. [c.19]

Процесс полимеризации этилена под высоким давлением представляет собой сложный комплекс гидродинамических, тепловых, химических и физико-химических явлений. Математическая модель процесса состоит из блоков,описывающих эти явления блоки уравнений кинетики, уравнения теплового баланса реакционной смеси, теплового баланса теплоносителя в рубашке, баланса импульса, блок тепло-физических и реологических свойств реакционной фазы, расчёта конструктивных параметров и расчёта ММР ПЭ. [c.68]

Шпаковский попытался применить для расчёта скоростей звука в СО2 в критической области уравнение Ван-дер-Ваальса, а также более сложное уравнение, учитывающее зависимость от температуры поправки к давлению. Как показали расчёты, оба уравнения пригодны только для качественной ориентировки и непригодны для количественного описания поведения СО2 в критической области. [c.145]

Использование полученного уравнения затруднено той неопределенностью, которая возникает в понятии диэлектрическая постоянная в тех случаях, когда говорят об электрических полях ионов. При подстановке значения в следует иметь в виду, что если ориентация молекул воды в электростатическом поле вызывает уменьшение величины е, то увеличение давления будет приводить к увеличению диэлектрической постоянной. Если для ориентировочных расчётов принять е=]0, то мы получим для различных расстояний г от центра иона величины давления, приведённые в таблице 32. [c.213]

По этим уравнениям путём графического интегрирования найдены величины, приведённые в табл. 4 статьи [10] Сравнение данных, вычисляемых по этой таблице, с расчётом по непосредственным экспериментальным данным, выполненное Эдмистером [10], привело к следующим результатам для этана данные для АН = НР—Н°, вычисленные Седжем, Уебстером и Леси [57] из непосредственных измерений сжимаемости этана для температур от 21,1 до 104Д и до давления 240 ат, оказались значительно отличающимися от расчётов по Эдмистеру. Расхождения доходили до 35%. Более хорошее совпадение наблюдалось с данными Уатсона и Нельсона [69]. Однако и здесь расхождения доходили до 15%. [c.300]

Кроме пузырчатого и пленочного кипения возможен также режим слабого кипения при малых температурных напорах (Д/ = /ст — кип) и соответственно — при низких удельных тепловых нагрузках д. Так, для воды подобный режим кипения прн атмосферном давлении наблюдается при Д< 5 °С и 5800 вт1м . В этих условиях расчёт коэффициентов теплоотдачи при кипении "можно производить по уравнениям для свободного движения жидкостей (см. стр. 287). [c.292]

Удобный относительный метод, основанный на том же принципе, описан Уорреном Путём аккуратного разрезания тонкой трубки на две части получаются два одинаковых патрубка, которые погружаются в два стакана, содгржащие сравниваемые растворы. Стаканы монтируются на стойках, высоту которых можно точно регулировать микрометрическими винтами. Оба патрубка присоединяются к одному и тому же воздушному резервуару, находящемуся под определённым давлением. Относительная высота стаканов регулируется с таким расчётом, чтобы пузырьки выходили из обоих патрубков попеременно. Тогда максимальное давление в пузырьках одинаково, и поверхностное натяжение исследуемой жидкости может быть вычислено, зная поверхностное натяжение другой, из уравнения (13) или предпочтительно из аналогичного уравнения, в котором г заменено величиной X, определяемой по таблицам Сагдена. [c.481]