Ядерный g фактор

Здесь g N — ядерный -фактор, который характеризует отноше ние заряда ядра к его массе, а J,N—ядерный магнетон. Значе ние ядерного магнетона рассчитывается из соотношения [c.18]

Вектор магнитного момента может быть выражен через безразмерную постоянную, называемую ядерным -фактором, и величину ядерного магнетона даваемую соотношением [c.498]

I — спиновое квантовое число исследуемого ядра Цы — ядерный -фактор — ядерный магнетон, N — число ядер, по которым проводится суммирование щ — расстояние между исследуемыми ядрами / и у 0 — угол между линией, соединяющей ядра I и /, и направлением приложенного магнитного поля. [c.335]

Оно имеет ту же форму, что и условие протонного резонанса [уравнение (11.5)]. Значение ядерного -фактора зависит от рассматриваемого ядра и, как видно из табл. 23, значительно варьирует. Если определить резонансную частоту V для данного соединения, то можно из уравнения (11.12) найти значение %, и это даст возможность идентифицировать рассматриваемое ядро. [c.224]

Здесь ё , й" и g2 произведения соответствующих электронных и ядерных факторов. Подставляя эти выражения в уравнение (12.10), после простых преобразований получим [c.170]

Если вместо скорости реакции Н -f HD = На Н- D вычислять скорость иара-орто-иревращения водорода Н + Нг = Нг + Н, то в выражение (15,1) должен дополнительно войти ядерный фактор i, величина которого для реакции пара-орто равна и, а для обратной — (57). Кроме того, в этом случае и равны [c.220]

Зсе, что было сказано выше о спиновых уровнях энергии электрона и переходах между ними, применимо также к системе спинов ядер. Следует отметить, что еще за шесть лет до того, как был осуществлен первый эксперимент по ЭПР в конденсированных фазах [6], удалось наблюдать переходы между ядер-ными спиновыми уровнями в молекулярных и атомных пучках при наложении радиочастотного поля [7]. Вскоре было показано [8], что этим методом можно вообще вызывать переходы между спиновыми уровнями энергии. Ядерные зеемановские уровни выражаются уравнением, аналогичным уравнению (1-15), а именно 1 7=—gN N iMг, здесь д — ядерный -фактор, = е г [c.26]

Необходимо установить природу ядра, дающего СТС, измерением ядерного -фактора. [c.387]

Компонента -тензора при Н, перпендикулярном оси симметрии Ядерный -фактор -Тензор [c.514]

ТРЕБОВАНИЯ К ПРОЦЕССАМ ПЕРЕРАБОТКИ ЯДЕРНОГО ГОРЮЧЕГО, ОБУСЛОВЛЕННЫЕ ЯДЕРНЫМИ ФАКТОРАМИ [c.256]

Поскольку ядерный -фактор и спин определяются природой ядра, то для разных ядер требуются существенно разные Я и V, чтобы выполнялось условие резонанса. В табл. 1.2 приведены [c.14]

В излагаемой здесь теории нет абсолютно никаких оснований для включения в формулы g-фактора для свободного электрона (ёФ2), и это было сделано исключительно из феноменологических соображений. Ядерные -факторы должны определяться экспериментально их таблицы приведены, например, в книге [10]. Иногда ядерные магнитные моменты задаются в терминах гиромагнитного отношения [c.370]

Очевидно, что ядерный -фактор — безразмерная постоянная.— Прим ред [c.85]

Первый член дает сдвиг центра тяжести для -го ядерного состояния Е — есть изомерный сдвиг для первого возбужденного состояния для простоты индекс I у Ах, и т. д. опущен). Здесь р и — соответственно магнетон Бора и ядерный магнетон — электронный --тензор — ядерный -фактор Н — приложенное магнитное поле I — ядерный спин А , Ау и Лг — главные значения тензора магнитной сверхтонкой структуры в системе координат X, у, г Р — параметр квадрупольного взаимодействия, даваемый выражением Р = — Зe qQ)/l2I 21 — 1)], и т) — параметр квадрупольной асимметрии. Отметим, что квадрупольный тензор взят в системе координат х, у, г, которая может быть и может не быть легко приведена к системе х, у, г (т. е. главные оси Л и Р могут быть или могут не быть параллельными). Слагаемые, описывающие вклад кристаллического поля, не записаны в явном [c.400]

NF-A (ядерный фактор А гена иммуноглобулина) Многочисленные Фактор транскрипции белков теплового шока Глюкокортикоидный рецептор [c.87]

Помимо рассеяния нейтронов атомными ядрами, в тех случаях, когда образцы содержат парамагнитные атомы или ионы, может происходить дополнительное рассеяние. Такое магнитное рассеяние обусловлено взаимодействием магнитных моментов нейтронов с постоянными магнитными моментами парамагнитных атомов. Атом обладает постоянным магнитным моментом, если одна из его внутренних электронных оболочек заполнена лишь частично (разд. 12.4). Поскольку внутренние электронные оболочки имеют размеры, сравнимые с длиной волны нейтронов, магнитный фактор рассеяния в отличие от ядерного фактора рассеяния спа-дает при увеличении брэгговского угла таким же обра- [c.208]

ЧТО константы сверхтонкой структуры А , А у и А, отрицательны для иона и положительны для Мо +, что обусловлено отрицательным знаком величины для изотопов Мо, Мо. Различие в величинах компонент тензоров А вдоль направлений хм у в основном обусловлено смешиванием орбиталей х — у" ) и (Зг — л ). Тот факт, что величина оказывается малой, указывает на большую чувствительность параметров спин-гамильтониана к смешиванию орбиталей. Большая величина для решетки ЗпОа согласуется с тем, что угол между связями металл — кислород в решетке 5п02 меньше, чем в решетке ТЮ2 (78 и 8Г соответственно). Формулы (122) не применимы для ионов и Та , поскольку наблюдаемая величина сверхтонкого расщепления для них аномально мала [47, 53]. Так как ядерный -фактор gN Для ядра примерно такой же, как и для и так как величина <г > для иона МЬ должна быть больше, чем для У , то следует [c.403]

Этот результат был бы правильным, если бы основным состоянием молекулы О2 являлось сингулетное, как для большинства двухатомных молекул. Однако основным состоянием кислорода является 2i т. е. самый низкий уровень представляет собой триплетное состояние. Так как разница в энергиях трех уровней мала, то соответствующие нм члены суммы состояний можно считать одинаковыми. Из этого следует, что для молекулы кислорода вращательная сумма состояний, учитывающая электронные и ядерные факторы, равна [c.181]

На основании измеренных изомерных сдвигов для 19 металлов Баррет и др. [10] сделали заключение, что эти сдвиги строго коррелируют с электро-отрицателыюстью атомов решетки. Атомы золота захватывают б5-электроны других более электроположительных металлов, стремясь перейти в ионное состояние Аи . Интересно, что самое простое применение модели жесткого ротатора приводит к обратному, т. е. золото должно стать донором электронной плотности, например для никеля в сплавах Аи — N1. Можно сделать вывод, что химические свойства имеют большое значение в металлах и что зонная теория, пренебрегающая химическим взаимодействием, не в состоянии предсказать изомерные сдвиги. Недавно Робертс и др. [49] продемонстрировали двумя независимыми способами, что электронная плотность на ядрах Аи в других металлических матрицах больше, чем в металлическом золоте. Первый способ представляет собой корреляцию остаточного удельного сопротивления с изомерными сдвигами для некоторых разбавленных сплавов [49] на основе теории сплавов Фриделя. Более поздние опыты с использованием техники высоких давлений показали, что ядерный фактор дР/Я для Аи положителен [19]. [c.411]

ТАТА-связывающийся белок СААТ-связывающийся белок NF-l (ядерный фактор 1) [c.87]

Изолирован еще ряд белков, связывающихся с распространенными по геному нуклеотидными последовательностями. Это белок Spl, взаимодействующий с G -блоком, ядерный фактор, связывающийся с СААТ-блоком, и рецепторы стероидных гормонов, реагирующие с энхансерами зависимых от гормонов генов. Важно подчеркнуть, что в системах in vitro описанные белки часто обладают активирующим транскрипцию действием, что подтверждает их регуляторную функцию. [c.171]

Смотреть страницы где упоминается термин Ядерный g фактор: [c.275] [c.282] [c.335] [c.14] [c.397] [c.355] [c.874] [c.421] [c.121] [c.257] [c.141] [c.161] [c.325] [c.12] [c.391] [c.14] [c.14] [c.136] [c.208] [c.282] [c.121] [c.87] [c.223] [c.132]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология