Внешняя работа выхода

Общие сведения. Электроны б металле занимают энергетические уровни, образующие зоны. Эти зоны расположены ниже уровня энергии свободного электрона. Таким образом для удаления электрона из металла, переноса его от нижнего края зоны проводимости до уровня свободного электрона, нужно затратить работу. Эта работа называется внешней работой выхода. Если два разных металла приведены в тесное соприкосновение (контакт), то определенное количество электронов переходит от того металла, у которого работа выхода меньще, к тому, у которого она больше, в результате чего один металл зарядится отрицательно, другой— положительно. Это явление лежит в основе возникновения контактной разности потенциалов. Если два металла А и В находятся в контакте с третьим металлом С, так что получается цепь А С1В , то разность потенциалов между ее концами равна Уа—Уъ- На самом деле суммируем скачки потенциала [c.212]

Электроны в металле занимают энергетические уровни, образующие зоны. Эти зоны расположены ниже уровня энергии свободного электрона. Таким образом, если мы хотим удалить электрон из металла — перенести его от нижнего края зоны проводимости до уровня свободного электрона, мы должны затратить работу. Эта работа называется внешней работой выхода. [c.352]

Измеряя полные работы выхода всех рассмотренных нами катодов и вычисляя их разности, можно определить различие между соответствующими внутренними или внешними работами выхода. Поэтому для определения абсолютных величин всех, этих работ выхода достаточно знать одну абсолютную величину [c.388]

При малых скорсютях падающих на поверхность металла электронов вычисленные согласно соотношению (23) направления, на которые приходятся максимумы отражённых пучков электронов, не совпадают с наблюдёнными. Это происходит потому, что при диффракции электронов отражение электронных волн происходит не от одного внешнего ряда узлов пространственной решётки металла, а и от внутренних слоев этой решётки. Чтобы получить согласие теории с опытом, в (23) вместо v надо вставить скорость электронов не вне, а внутри металла, т. е. их скорость после проникновения через поверхность металла. Таким образом, определяя X из опытов диффракции, мы можем найти разницу в скорости электрона вне и внутри металла, а следовательно и пройденную электроном при проникновении внутрь металла разность потенциалов, т. е. высоту потенциального барьера. Высота потенциального барьера на границе металла называется внешней работой выхода W . [c.86]

Определение работы выхода калориметрическим методом возможно также и для оксидного катода, так как энергия, затрачиваемая на преодоление внутренней работы выхода 4, также входит в величину мощности охлаждения Роклл КЭК И единствен-ная внешняя работа выхода < в случае метилов ( 11). Нужно лишь дополнительно учесть, что протекающий через оксидный слой ток эмиссии нагревает его ( 29,2), благодаря чему в единицу времени освобождается количество тепла 1е Rq, частично компенсирующее охлаждение, где —так называемое поперечное-сопротивление оксидного слоя. Следовательно, это количество тепла необходимо вычесть из вычисленной в 11 для случая металлов мощности охлаждения Рохл и тогда для работы выхода в области токов насыщения, в соответствии с уравнениями (55) и (56), получаем несколько видоизменённое со- отношение [c.348]

V Полная фотоэлектрическая работа выхода, аналогично терм электронной полной работе выхода, состоит из фотоэлвктрич ской работы отделения электрона и внешней работы выход) Определённые до сих пор из предельной длины волны значен полной фотоэлектрической работы выхода приведены в та лице 41. [c.349]

Щ -1ее следу указать ещё на то, что благодаря отложению не ьшого количеству ионов кислорода, получающегося при дав е-. [ вдях в 10" лш рт. ст., прц Некоторых обстоятельствах может быть вызвано небрльшое понижение внешней работы выхода с"соответствующим повышением эмиссионного тока ( 33,йа). [c.364]

Составив себе с помощью рентгеновских и электрояио-д фракционных снимков представление о строении внутренности поверхностного слоя катодов со смешанными оксидами, рассмот рим теперь, как распределяется приведённое на рис, 165 изме нение полной работы выхода этих катодов между внутренней -внешней работами выхода. Внутренняя работа выхода, например системы ВаО/ЗгО, определяется смешанной кристаллической [c.379]

Из приведённых значений видно, что эмиссионный ток с чистой окиси бария повышается поверхностным- слоем окиси стронция более чем на од1Н порядок. Это поясняет значение поверхностного слоя для выя-чины эмиссионного тока. В то время как на поверхности кат< из чистой окиси, бария находятся атомные слои окиси баркя, активированные распределённым в них барием, поверхностные слои многослойного- катода е SrO на ВаО состоят из окиси стронция, активированной, как и в случае смеси BaO/SrO, барием. Различие в измеренных значениях эмиссии можно объяснить лишь различной внешней работой выхода разных поверхностных слоев. Внутренняя же работа выхода у обоих катодов должна быть одинаковой, так как внутренностью поверхно< ного слоя окиси стронция многослойного катода можно npeife-бречь из-за сравнительно малой толщины этого слоя. [c.383]

Эта змкйсимость отличается от уравнения (124) для катода с частой окисью бария лишь внешней работой выхода. Следовательно, если из измеренных значений тока насыщения многослойного катода и катода с чистой окисью бария определить соответс ующие полные работы выхода, то по разности их можно определить разность внешних работ выхода. Вычисление даёт при этом значение порядка 0,15 эл. в. Сравнение многослойных катодов с обычным оксидным катодом показывает, гцжваи образом, что внешняя работа выхода слоя окиси [c.384]

Ш от катода нз чистой окиси бария к катоду из смеси К> с отношением молекулярнь х процентов компонент, рав- ным 1 1, полная работа выхода, определяемая уравнениями <124) и (123), изменяется примерно на 0,20 эл.-в. Это изме-. нение состоит яз изменения внут нней работы выхода, вс№д-. ствие перехода от решётки чистой окиси бария к смешанной кристаллической решётке, и изменения внешней работы выхода, обуслсюдонного изменением состава поверхностного слоя от активированной чистой окиси бария к активированной барием киси стронция. Эти изменения внутренней я внешней работ вы- [c.384]

Лежащий в основе этого в обоих случаях. Напыляемый на поверхность барий распределяется на ней, уменьшая её внешнюю работу выхода и увеличивая тем самым ток эмиссии. По истечении известного промежутка времени, в течение которого производилось напыление, достигается рассмотренное в 49 наиболее благоприятное покрытие поверхности атомами или ионами бария. При этом ток эмиссии достигает максимума и затем, после перехода наиболее благоприятного покрытия, он вновь падает по мере того, как поверх- ость катода превращается в поверхность чистого металлического бэрия. Различие между опытами Беккера для катодов со смесью ВаО/5гО и опытами Губера с катодами из окиси стронция заклю- [c.386]

Следовательно, необходимо различать два рода оксидных ка тодов с посторонним активированием. У одних активировани влияет лишь на внешнюю работу выхода, в то время как у дру гих оно влияет на обе работы выхода как на внешнюю, так и н, внутренню р. Из этих катодов первый стабилен лишь при низки температурах, при которых нет заметной диффузии. При высоки же температурах ои переходит во второй, стабильный вид катод с посторонним активированием. Обозначив полную работу вы хода катода первого рода через фв , а второго т через [c.387]

Эти уравнения отличаются от уравнения (123) для смешанного катода (ВаО/8гО) лишь внутренней работой выхода. Псвтому, вместе с уравнением (123), эти уравнения могут быть исполь о-ваны для определения разности между внутренними работами выхода, катода со смесью ВаО/5гО и самоактивированного катода иа окиси стронция или такого же катода, активированног ) барием. Наконец, уравнение (127) отличается от уравнения (125) для полной работы выхода катода с чистой окисью стронция лишь внешней работой выхода и с помощью уравнений ( 25) и (127) можно определить также разность внешних работ выхода и [c.388]

Как следует из приведенных выше рассуждений, различие между внутренней и внешней работами выхода сложных катодов, рассмотренных нами в этом и предыдущем параграфах, можно определить, в отличие от катодов, состоящих из одного лишь чистого оксида, пу ём вычислений соответствующих разностей измеренных полных работ выхода отдельных катодов, В частности, таким же образом могут быть определены и изменения внутренней или внешней работ выхода при переходе от окисла одного щёлочнозеь елЁного металла к другому или от каТода с одним окислом к катоду со смешанным оксидом. Это является дальнейшим шагом к объяснению механизма эмиссии смешанных катодов. [c.388]

ДЛЯ ОКИСИ бария Мейером и Шмидтом [24] п Клаузингом ( 47), и относящееся к абсолютному нулю. Такое же значение получаем и из уравнения (109) при нормальной концентраций атомов примеси й, =5 10 и при температуре измерений Г = 750 К. Отсюда, приняв измеренную Губером [210] полную работу выхода для окиси бария Ф ВаО (750) = 1,64 эл.-е., получаем согласно уравнению (124) значение внешней работы выхода < в о= = 1,34 эл.-в i Полученные на основании этих двух абсолгог-ных значений и остальные работы выхода мо рассматриваться, к9нечно, пока лишь как приближения к депстви -тельным их значениям, так как, помимо неточности значений [c.389]

Рис. 169. Сопоставление определённых выше виутрен них и внешних работ выхода.

Из рис. 169 можно непосредственно определить изь енеиня внутренней или внешней работы выхода при переходе от одно.го рода катода к другому. Так, например, установленное в начале этого параграфа повышение эмиссии при переходе от чистой 0К1 си бария к смеси BaO/SrO должно быть отнесено в большей сте- [c.389]

Кроме шероховатости, следует учитывать ещё неоднородность вяшшей работы выхода вдоль поверхности. Внешняя работа выхода 1фчсталла щёлочноземельного окисла должна так же, как и в случае металлов, зависет от ориентировки амшттирующей. [c.392]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология