Интенсивность линий Штарка

Рост интенсивности сопровождается увеличением ширины спектральной линии. Ширина спектральной линии определяется также рядом факторов — естественное уширение допплеровское уширение, связанное с учетом движения атома уширение вследствие влияния электрического поля (эффект Штарка) и вследствие влияния магнитного поля (эффект Зеемана). На ширину линии влияет концентрация атомов на нижнем уровне и характеристика прибора (аппаратурная ширина). [c.11]

Содержание SO2 в воздухе (20—20 ООО ч. на 1 млн.) определяют измерением интенсивности поглощения вращательных линий в микроволновом диапазоне 0,27—1,3 см с помощью спектрометра с модуляцией, основанной на эффекте Штарка [1517]. [c.173]

Динамический Штарк-эффект. Этот эффект проявляется в очень сильных световых полях. Начиная с некоторой критической величины интенсивности лазеров, число образуемых ионов перестаёт расти и даже уменьшается при дальнейшем росте интенсивности света (рис. 8.2.24,а). Это явление получило название ионизационных потерь, или стабилизации атома [79. Ионизационные потери, сдвиг и расщепление линии поглощения на две и более компонент (рис. 8.2.24,6) и другие изменения в характере переходов в атоме получили название динамического Штарк-эффекта в сильных лазерных полях, суть которого объясняется существенным изменением физических характеристик атома в быстропеременном электрическом поле и образованием нового состояния атом + поле [80]. [c.410]

Относительные интенсивности штарковских я- и а-компонент линии (имеется в виду квадратичный штарк-эффект) подсчитываются точно таким же образом. Отличие состоит лишь в том, что электрическое поле не снимает вырождения по знаку г -компоненты момента. Все уровни, за исключением уровня Ж = О, двукратно вырождены— к каждому относятся два состояния Ми —Ж. Поэтому интенсивности я-компонент пропорциональны [c.384]

Рис. 3.14. Тонкая структура линии при 65,85 ккал/моль (Н на рис. 3.11 и 3.13) в спектре ато.марного водорода, наблюдаемая при очень высоком разрещении в присутствии сильного электрического поля (эффект Штарка). Высота каждого пика пропорциональна наблюдаемой экспериментально интенсивности. Теория спектров позволяет дать количественную интерпретацию интенсивностей и величины расщепления всех максимумов.

Если известно внешнее электрическое поле Е и интенсивности переходов ДЛ1 = 1 расщепления компонентов с достоверностью идентифицированы, то из измерений роста сдвига частоты линии, обусловленного эс х )ек-том Штарка, можно определить дипольный момент молекулы. Измерения проводятся методами микроволновой спектроскопии. Подробные описания методики измерения, расчетные формулы и обширная библиография приведены в монографиях [20, 21, 54]. [c.22]

Открытие Штарка было сделано на бальмеровской серии водорода. Оно было сделано в том же году, в котором появилась боровская теория водородного атома, так что дополнительным крупным успехом теории явились независимые вычисления Эпштейном и Шварцшильдом этого эффекта, причем использовались квантованные орбиты эти авторы предсказали в точности наблюденные линии. Позднее Крамере развил теорию на основе принципа соответствия, дав оценку относительной интенсивности линий. [c.380]

Ишида и Камижима ) получили снимки эффекта в гелии вплоть до 5 10 У/см и нашли хорошее согласие своих данных с теорией. Изучение относительных интенсивностей составляющих линий было проделано также Дьюи ). Ее вычисления были основаны на применении к эффекту Штарка дисперсионной формулы Крамерса — Гейзенберга, что было указано Паули ). Эта фо )му-лировка задача, полученная при помощи принципа соответствия, совпадает с квантозо-механической теорией. Фостер ) изучил также возмущение некоторых линий гелия в присутствии электрического тока и магнитного поля. [c.395]

Стабилизированное и линейно поляризованное радиоизлучение источника пропускают через поглощающую ячейку со штарков-скпм электродом (рис. У.5). Ячейка, как и волноводы, имеет прямоугольное сечение и изготавливается из латуни. В центре ячейки на изоляторах устанавливается штарковский электрод. Вектор напряженности подаваемого линейно поляризованного излучения и электрическое поле штарковского электрода параллельны. Длина поглощающей ячейки 3...5 м. На штарковский электрод подается потенциал прямоугольной формы с частотой от 5 до 100 кГц и напряжением от 600...3000 В, который позволяет осуществлять принцип молекулярной модуляции — изменение интенсивности спектра из-за расщепления линий в электрическом поле. [c.94]

Интенсивность и профиль линий гелия в звездных спектрах изучались многими исследователями Р48, 90, 92, 123, 133, 218, 308, 357 ВТ6, 15 1128). Структура линий и их небольшие сдвиги не поддаются иному объяснению, кроме как объяснению влиянием переменных электрических полей заряженных частиц около поглощающих атомов гелия. Фостер и Дуглас собрали лабораторные данные по штарк-эффекту в линиях гелия АР29) Аллеру 124) принадлежит ценное обсуждение этих данных. Данные по звездам могут быть найдены в ряде статей Р28, 34, 163, 207 У4). Загадочное увеличе- [c.27]

Расщепление спектральных линий в электрическом поле было открыто Штарком в 1913 г. До сих пор оно изучено слабее, чем эффект Зеемана ввиду экспериментальных трудностей, встречающихся при попытках создать интенсивное электрическое поле в пространстве, заполненном светящимся газом. [c.375]

Функция / (Е, V) должна давать положение всех штарковских компонент данной спектральной линии, в зависимостилет напряженности поля. Очевидно, выражение такой функции весьма громоздко, и использовать ее для вычислений практически не представляется возможным. Поэтому Хольцмарк воспользовался довольно грубым приближением. А именно, он предположил, что под влиянием электрического поля линия растягивается в полоску, постоянную по интенсивности ширина полоски для линейного эффекта Штарка полагается равной расстоянию между крайними компонентами штарковского расщепления. Обозначая ширину этой полоски через 2v, можно написать [c.496]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология