Уравнение переноса излучения

Подставив выражения (1.35) — (1.38) в выражение (1.34), получим уравнение переноса излучением в следующем виде [c.18]

С учетом сказанного уравнение переноса излучения может быть представлено в виде [c.19]

Поскольку в приведенных выше уравнениях энергии имеется вектор плотности результирующего потока излучения в жидкой и газовой фазах, в рассматриваемую систему необходимо включить также два уравнения переноса излучения — для жидкой и газовой фаз в последнем случае уравнение имеет следующий вид [c.27]

Для полупрозрачной жидкой среды уравнение переноса излучения имеет аналогичный вид, однако величины /v= [c.27]

Задача, стоявшая перед автором этой монографии, заключалась в создании модели атмосферных аэрозолей для решения уравнений переноса излучения в видимой и инфракрасной областях спектра в земной атмосфере при различных метеорологических условиях. [c.10]

Величина 1р находится из уравнения переноса излучения в поглощающей, излучающей и рассеивающей средах [c.19]

При движениях вещества со скоростями, много меньшими скорости света Сд, в предположении локального термодинамического равновесия уравнение переноса излучения имеет вид (Я. Б. Зельдович, Ю. П. Райзер, 1966) [c.406]

В настоящей работе рассматривается тот случай, когда это предположение не выполняется, что может иметь место при температурах К и выше. Строгая постановка задачи для всей нагретой области (даже после ряда упрощающих предположений) в этом случае возможна только с помощью интегрального уравнения переноса излучения. Однако, если пробег меняется с температурой достаточно сильно, задачу можно с хорошим приближением решить более простым способом [c.92]

Интегральные уравнения переноса излучения при учете конечности скорости света [c.99]

Уравнения (17) и (18) можно получить и непосредственно из дифференциального уравнения переноса излучения (1), если решать его в диффузионном приближении (линейная зависимость /(р) от р). Для этого надо последовательно умножить (1) на 2ж х и 2л и проинтегрировать по р. в пределах от —1 до +1, принимая во внимание определения (4). [c.104]

При прямом моделировании пожаров на газопроводах наиболее сложным и трудоемким является решение интегро-дифференциальных уравнений переноса излучения (4.46л). Одним из перспективных путей решения данного типа уравнений являются так называемые дифференциальные методы [225, 229-232]. Они базируются на преобразованиях [c.384]

В этом случае интегро-дифференциальные уравнения переноса излучения (4.46л) следует преобразовать к более простому виду [235 [c.385]

Для определения условной границы зоны пламени (факела) система уравнений (4.46) решается представленным выше интегро-интерполяционным методом A.A. Самарского [69], дополненным соответствующими алгоритмами решения интегро-дифференциальных уравнений переноса излучения (4.46л). Для указанных систем уравнений ГУ задаются на границе подобласти пламени. [c.391]

Работа Чандрасекара, астрофизика, выполненная им в конце 30—40-х годах и завершившаяся написанием книги Перенос излучения [25], оказала глубокое влияние на геофизику. Чандрасекара успешно решил проблему переноса излучения в плоскопараллельных слоях атмосферы с релеевским рассеянием, и его работа послужила основой многих геофизических исследований. Среди последних следует отметить и работу Ямамото и Танака. Они избрали подход Чандрасекара в решении уравнения переноса излучения путем использования принципа инвариантности. Более того, поскольку интерес представляло численное решение, Танака [26, 27] успешно обобщил задачу для негомогенной слоистой среды. Результаты расчетов показаны на рис. 1Х-18. [c.253]

Тепловое излучение полупрозрачных и селективно поглощающих сред. Уравнение переноса излучения. Теплообмен излучением в излучающей, поглощающей и рассеивающей средах. Полное внутреннее отражение ИК излучения, ИК световоды. Спектры излучения типовых объектов ТК (частотные и оптико-геометрические характеристики). ИК излучение фоновых излучателей, способы его филырации. Поляризация ИК излучения. Поляризационные ИК фильтры (типы, характеристики, области применения). [c.376]

Распределение штенсивности в спектральной линии Iv x), излучаемой в центральном сечении источника (х=0), рассчитывалось на ЭВМ М-20 по методу Рунге—Кутта из уравнения переноса излучения [c.95]

Расчет по формуле (I. 5. 40) наиболее сложен в том случае, когда концентрация излучателей в каждом элементарном объеме плазмы является функцией плотности излучения. Наиболее полно перенос излучения в этом общем случае исследован Биберманом и его сотрудниками. В работах [84,85] рассмотрен перенос линейчатого излучения, в [86] — перенос излучения, обладающего сплошным спектром. Полученные интегро-дифференциаль-ные уравнения достаточно сложны. При наличии локального термического равновесия концентрация излучателей не связана с плотностью излучения и рассчитывается по параметрам плазмы в рассматриваемой точке. В этом случае затруднения вызываются лишь неоднородностью плазмы. Чаще всего расчеты (см., например, [88]) выполняются в диффузионном приближении , которое применимо при небольших градиентах параметров плазмы и плотности излучения или вытекающей отсюда малой анизотропии поля излучения. Методы расчета в диффузионном приближении и условия применимости этого метода рассмотрены в [4]. Более строгое рассмотрение частных случаев неоднородности проведено, например, в работах [89, 90]. Совместное решение уравнений переноса излучения и газодинамики рассмотрено в книге Бай Ши-И [91]. [c.182]

Уступ ВО заключен между этими прямыми наша задача заключается в нахождении положения этого уступа. Воспользуемся теперь условием, что волна слабая. Поскольку явление разыгрывается в узком интервале температур, можно приближенно полагать множитель в уравнениях переноса излучения, которому пропорциональна излучательная сттособность, постоянным. Очевидно, этот множитель, заключенный в волне в пределах [c.61]

При условии /р=соп51 уравнения переноса излучения сильно упрощаются. Будам исходить здесь из интегрального выражения (13) получим [c.61]

Состояние излучения в переходном слос описывается дифференциальным уравнением переноса излучения, которое для нашего случая имеет вид [2] [c.99]

Подставляя (3) в (4), приходим к интегральным уравнениям переноса излучения, которые связывают U x, t) и S x, t) с pan-ковсспой плотностью энергии изучения Uj, = aT и в которых автоматически учитывается запаздывание [c.101]

Найдем решение уравнений переноса излучения, отвечающее квазистациоиарпому режиму распространения по холодному газу плоской тепловой волны с постоянной скоростью V, считая все функции входящие в (5) и (6), зависящими от координаты х и времени t только в комбинации х — vt [при этом под интегралами ( следует брать с учетом запаздывания, как в (5) и (6)]. [c.102]

Интегрируя последовательно уравнение переноса излучения (4.47) и гранршные условия (4.48) и (4.49) по угловой переменной л с весом 1 и /и соответственно, после [c.386]

Но ситуация, по-видимому, не так проста, как это представляют Рейсул и Шнейдер [22]. Ямамото и Танака [24] выполнили точные расчеты переноса излучения, учитывающие влияние переменных значений, входящих в мнимую часть показателя преломления аэрозолей. Как уже упоминалось, решение уравнения переноса излучения в рассеивающей и абсорбирующей среде — одна из наиболее трудных задач в этой области. [c.253]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология