Собственные состояния излучения

При хранении в сухом состоянии при комнатной температуре соединение постепенно изменяет цвет от розового до зеленого, вследствие восстановления Ри (VI) под действием собственного а-излучения [28]. [c.167]

Это — уравнение закона распределения, приложимое к излучению. В этом уравнении (1п представляет собой число фотонов, находящихся при равновесии в ( у) элементарных собственных состояниях, лежащих в интервале частот от V до у + йу. [c.407]

Уравнение (52.32) дает число собственных состояний, лежащих в интервале частот от V до у + Этот результат не является, однако, полным, так как излучение каждой частоты имеет две независимые плоскости поляризации ), и поэтому его надо умножить на два следовательно, [c.409]

Совершенно очевидно, что важную роль в математических выражениях для сечений процессов рассеяния играют состояния г и р. Суммирование по состояниям г обусловлено тем, что для получения выражения индуцированного дипольного момента Мй используется теория возмущений. Состояния г — собственные состояния рассеивающей частицы, и волновые функции грг образуют полный ортонормированный набор. В процессе рассеяния частица не переходит из состояния п во все возможные состояния г, а из них в состояние к и излучение или поглощение фотонов с энергией и /г( о Vhn) не происходит в классическом смысле. [c.28]

После того как мы рассмотрели поведение молекулы в световом пучке на основании квантово-механических законов, сформулированных в гл. 4, рассмотрим, что произойдет, если молекула или атом переводятся в определенное возбужденное состояние при полном отсутствии излучения. Согласно методу, изложенному в гл. 4, гамильтониан такого атома или молекулы зависит только от координат частиц, составляющих систему, и производных по этим координатам. Поскольку явно предполагается, что излучение отсутствует, гамильтониан не должен включать время. При этих условиях мы показали (следствие II, стр. 123), что квадрат волновой функции собственного состояния энергии не зависит от времени. Поэтому, согласно этой формулировке, если атом переведен в возбужденное состояние, он должен оставаться в нем до тех пор, пока не появится какое-либо возмущение. [c.491]

Радиационные эффекты в твердых телах [18]. При облучении ионных кристаллов и других изоляторов, например стекла, часто возникает интенсивное окрашивание. Это явление связывают с возникновением полос поглощения в результате захвата электронов дефектами решетки или атомами примесей. В соответствии с типом электронной ловушки различают полосы F, F, V и др. Энергетические уровни, на которых находится электрон в дефектах кристалла или примесных ионах, соответствуют центрам люминесценции со временем электрон может вернуться в основное состояние (на заполненную полосу), что сопровождается испусканием света в видимой области или в области ближнего ультрафиолета. Именно таков механизм сцинтилляций неорганических фосфоров, таких, как активированный таллием Nal или активированный серебром ZnS, которые находят все большее применение в качестве датчиков устройств, предназначенных для измерения излучений. В связи с практическими приложениями эффекта весьма существенно, что фосфор прозрачен для собственного люминесцентного излучения это обусловлено тем, что энергетические уровни центров люминесценции лежат ниже полосы проводимости (куда электрон может быть переброшен при поглощении фотона достаточно большой энергии). [c.129]

Собственные значения оператора энергии системы для волновых функций и одинаковы и, следовательно, состояния фо , и вырождены. Так как молекулы скй представляют собой единую систему, то излучения и поглощения фотонов в действительности не происходит. Имеет место резонансный обмен энергий возбуждения без актов излучения и поглощения света. Поскольку состояния фо и вырождены, волновая функция системы должна быть линейной комбинацией функций и фко Д ЛЯ четных состояний ( ) волновая функция не меняет знак прп изменении знака координат всех электронов [c.34]

Если две различные молекулы расположены достаточно близко, они могут влиять на флуоресценцию друг друга. Одна из них, например, может поглощать излучение флуоресценции другой, свидетельствуя о довольно эффективной миграции энергии от одной молекулы к другой при облучении молекулярного комплекса. Такое взаимодействие может происходить между ароматическими аминокислотами, в ферментах и флуоресцирующих коферментах. Следовательно, можно определять и расстояние между этими молекулами. Кроме того, излучаемый отдельными молекулами данного вещества поток энергии определенным образом ориентирован по отношению к излучающей молекуле. Поэтому флуоресценция твердых тел сильно поляризована. В жидких невязких растворителях поляризация флуоресценции небольших молекул обычно мала, так как вследствие броуновского движения молекулы быстро меняют свое положение. Однако у больших молекул, таких, как белки, даже в жидких растворителях наблюдается менее интенсивное броуновское движение за время жизни возбужденного состояния они мало меняют свое положение, и поэтому их флуоресценция сильно поляризована. У флуоресцирующих групп, находящихся внутри белковой молекулы или соединенных с белком в виде комплексов фермент — кофермент или фермент — субстрат, также обнаруживается поляризация флуоресценции. Степень поляризации флуоресценции таких комплексов и влияние на нее различных факторов дают информацию о механизме действия фермента. Все это представляет ценность для анализа не только собственно ферментов, но и вообще всех белков. [c.178]

Поглощение излучения в чистых полупроводниках может быть связано с изменением энергетического состояния свободных или связанных электронов. В связи с этим в чистых полупроводниках различают три основных типа поглощения 1) поглощение свободными носителями — поглощение, возникающее вследствие ускорения свободных носителей осциллирующим электромагнитным полем 2) собственное (фундаментальное) поглощение — поглощение, обусловленное возбуждением электронов из валентной зоны в зону проводимости (фундаментальное или собственное поглощение) 3) экситонное поглощение (поглощение, обусловленное возбуждением электронов из валентной зоны) в связанные состояния электрона с дыркой — экситоны. [c.415]

Огневая газификация твердого топлива как последняя стадия измельчения до полного молекулярного состояния, т. е. до полной подготовки всей массы топлива к образованию с вторичным воздухом истинной (газообразной) горючей смеси и окончательному ее сгоранию. Для активизации такого процесса необходимо высокотемпературное тепло, способное быстро прогреть всю газифицирующуюся топливную массу и массу участвующего в процессе первичного воздуха. Это тепло в первую очередь получается от вспомогательного начального огневого процесса, когда успевшее частично газифицироваться топливо находит в начальной кислородной зоне свободный кислород. Поскольку этого тепла может не хватить (факельные процессы), оно берется за счет обращенного потока тепла из центральной зоны пламенного процесса и раскалившейся футеровки. В баланс тепла входит лучеиспускание горячих зон пламени, отраженное и собственное излучение футеровки. По этой причине корневые участки пламени во многих случаях стараются утеплить такой футеровкой, избегая воздействия на первичную зону огневого процесса холодных 24 [c.24]

По техническим причинам (не требуются кюветы, окна которых настолько уплотнены, что не пропускают исследуемый расплав отпадает опасность изменения состояния поверхностей окон соприкасающихся с расплавом) большинство исследователей находило спектры отражения по схеме, изображенной на рис. 1 в приложении 1, а затем по ним [формула (4-38)] строили спектры поглощения. При этом на участке более длинных волн (см., например, рис. 2 и 11 в приложении лучали отрицательное 1) величины иногда получали отрицательное значение, что противоречит физическому смыслу этого коэффициента. Объясняется такое явление просто собственное излучение изучаемого распла- 5 ва в этом диапазоне ста- I новилось меньшим, чем источника инфракрасного из- р (, 29. Влияние агрегатного со [c.80]

Термография основана на св-вах материалов изменять свое состояние под действием теплового излучения. Регистрирующий слой при нагр. может изменять окраску, прозрачность, гидрофильность, р-римость (собственно термография), светочувствительность или электропроводность (фото-и электротермография). [c.258]

После фотоэлектронного поглощения атом находится в высоковозбужденном состоянии. Вакансия, созданная фотоэлектронным поглощением, будет заполнена электроном с более высоколежащей оболочки. Разность энергии между этими двумя уровнями, например, вакансией в К-оболочке и вакансией в Ьз-оболочке, испускается в виде рентгеновского фотона. Это рентгеновское излучение называют характеристическим , потому что его энергия (или длина волны) различны для каждого элемента, так как всякий элемент имеет свой собственный уровень энергии. [c.64]

Таким образом, парамагнитное вещество будет поглощать излучение в тот момент, когда напряженность поля и частота ВЧ-излучения достигнут соотношения (4.9, б), т. е. состояния-резонанса. Сигнал ЭПР называют спектром ЭПР. Частица с одним электроном может иметь простой сигнал в спектре ЭПР (рис. 4.18, а). Однако чаще всего в результате взаимодействия спина электрона со спином собственного ядра атома и спинами окружающих ядер сигнал ЭПР является сложным. Происходит дальнейшее расщепление энергетических уровней Е+ и электрона в поле ядерных спинов. Число этих [c.129]

Оптически активные материалы — это среды, обладающие естественной оптической активностью, т.е. способностью среды вызывать вращение плоскости поляризации проходящего через нее оптического излучения (света). Впервые оптическая активность была обнаружено в кварце, а затем в чистых жидкостях, растворах и парах многих веществ. Оптически активные материалы разделяют на правовращающие (положительное вращающие) и левовращающие (отрицательное вращающие). Это условное деление теряет смысл лишь вблизи полос собственного (резонансного) поглощения среды. Некоторые вещества оптически активны лишь в кристаллическом состоянии, так что их оптическая активность — свойство кристалла в целом, а не определяется строением отдельных молекул. Современная теория оптической активности учитывает взаимодействие электрических и магнитных дипольных моментов, наведенных в молекуле полем проходящей волны, а также дисперсию — зависимость показателя преломления среды от длины световой волны. Дпя нормальной оптической активности показатель преломления увеличивается с ростом длины волны. [c.256]

При облучении некоторых веществ ультрафиолетовым светом возбужденные молекулы этого вещества, возвращаясь в исходное состояние, излучают собственное (вторичное или эмиссионное) излучение, сдвинутое в длинноволновую область по сравнению с возбуждающим Уф излучением. Если молекулы этого вещества находятся в возбужденном состоянии (при облучении одноразовым импульсом УФ-излучения) в течение 10 - Ю с, то такое эмиссионное излучение называется флуоресцентным, а описанное явление -флуоресценцией [1]. [c.56]

Фотохимические методы включают три последовательные стадии стадию селективного фотовозбуждения определенных молекул с переводом их в реакционноспособное состояние, стадию переведения возбужденных молекул в определенные химические формы и, наконец, собственно разделение образованных возбужденными молекулами химических форм от других компонентов разделяемой смеси с применением любых известных методов разделения. Две первые стадии часто оказываются совмещенными. Селективность фотохимических методов определяется различиями в спектрах поглощения разделяемых молекул и уровнем монохроматизации возбуждающего излучения. [c.246]

Собственная теплота контролируемого объекта может использоваться для организации теплового контроля, в тех случаях, когда его температура отличается от температуры фона (окружающих предметов) или в контролируемом объекте имеется температурный градиент. При незначительном отличии температуры контролируемого объекта от фона и особенно прн наличии вблизи других тел с повышенной температурой тепловой контроль может стать невозможным. В качестве примера можно указать на возможность теплового контроля по собственному излучению блюмов, слябов, проката, труб, стекла, состояния различных печей, трубопроводов. Поскольку видимый свет нагретых тел хорошо заметен глазом при температуре примерно 1000°С, а самое слабое свечение у твердых тел в условиях затемнения обнаруживается при температуре около 500°С, то анализ теплового (инфракрасного) излучения контролируемого объекта, существующего при более низких температурах, может хорошо дополнять другие методы неразрушающего контроля. [c.164]

Концентратомер калия КРК-2 измеряет содержание хлористого калия путем регистрации счетчиком собственного излучения изотопа К, находящегося в материале в смешанном состоянии с нерадиоактивными изотопами. Шкала его является линейной во всем диапазоне измерений, если измерительный блок окружен продуктом или смесью, содержащей калий в области сферы с радиусом не менее 1 м, что обусловливает области его применения. В качестве основы измерительного блока для решения подобных задач по собственному излучению материала, содержащего естественный или искусственный радиоактивный изотоп, можно использовать типовую радиометрическую или дозиметрическую аппаратуру [20]. [c.355]

Элементы от актиния (2=89) до лоуренсия (2=103) образуют семейство актиния, тогда как, собственно, к актиноидам относятся элементы, у которых идет заполнение 5/-уровня. В отношении размещения электронов на 5f- или 6й(-уровнях для некоторых из этих элементов нет полной ясности (табл. А.5). Следует надеяться, что в дальнейшем для трансурановых (трансактиниевых) элементов можно будет надежно различать энергетические уровни, соответствующие 5f-, 6d-, 7s- и 7р-орбиталям. Уже благодаря собственному радиоактивному излучению происходит постоянное возбуждение электронов и тем самым образование гибридоподобных состояний. [c.625]

Имеющиеся данные по воздействию а- и уизлучений на состояние ионов в водных растворах не поддаются сравнению, так как нет сведений о выходе продуктов радиолиза в обоих случаях. Изменение валентности под действием собственного а-излучения быстро происходят лишь в слабокислых средах. В умереннокислых растворах (около 1 Л4 Н+) эти изменения протекают медленнее и имеют значение лишь при длительном хранении растворов плутония. Большие дозы улучей (5-10 эв см -сек) вызывают довольно быстрые реакции окисления или восстановления в зависимости от характера среды, и с этим нельзя не считаться при работе с высоко уактивными препаратами. [c.83]

Равновесные концентрации ионов плутония в растворах могут иногда отклоняться от значений, вычисленных по приведенным выше значениям констант равновесия, вследствие восстанавливаюпз,его действия а-излучения плутония. Вопросам влияния а-излучения на валентное состояние плутония уделялось много внимания [59, 176, 194—197]. Установлено, что в растворах хлорной кислоты в экспериментальные данные необходимо вводить поправки на восстановление Ри (VI) под действием собственного а-излучения, в то время как в солянокислых растворах эта необходимость отпадает. [c.121]

В этом случае все три выражения закона распределения становятся идентичными выражению, найденному для закона распределения Максвелла—Больцмана. В общем случае, если температура не очень низка, или давление не слищком велико, число имеющихся собственных состояний будет очень большим по сравнению с и, следовательно, будет значительно больще единицы. Отсюда вытекает, что почти при всех условиях, при которых могут существовать обычные газы, классический закон распределения с достаточной точностью описывает поведение таких газов, по крайней мере в пределах возможной ошибки наблюдения. Существует, однако, ограниченное число случаев, к которым классический закон распределения неприложим. Таких случаев очень немного к ним относятся, если не считать состояний, характеризующихся очень низкими температурами или высокими давлениями, три случая—излучение, жидкий гелий II или электронный газ в металлах . [c.392]

Приведённого онределепия достаточно для отделения люминесценции от других видов свечения. Указан]1е на нсравновесность излучения даёт возможность отличить люминесценцию от темнературного излучения, указание на собственный характер излучения отличает люминесценцию от отражённого и рассеянного света, наконец, указание на сложный характер излучателя и на необходимость предварительного перехода излучателя в возбуждённое состояние отличает люминесценцию от всех видов излучения элементарных частиц (электронов, протонов и т. п.), вызываемых непосредственно движением электрического заряда. [c.15]

Окисление нептуния и плутония до шестивалентного состояния может быть удобно проведено в горячей сернокислой среде с помощью КМПО4 или КаЗаО (в присутствии ионов Ае , играющих роль катализатора). Под действием КВгОз в аналогичных условиях Ыр окисляется быстро, а Ри —лишь очень медленно. И Ыр , и Рц в водных растворах медленно восстанавливаются продуктами взаимодействия их собственного радиоактивного излучения со средой. [c.254]

С люминесцентным методом могут конкурировать лишь более селективные методы — масс-спектроскопия или эмиссионная спектроскопия. Чтобы вызвать люминесценцию вещества, к нему необходимо извне подвести определенное количество энергии. Например, при поглощении квантов ультрафиолетового излучения частицы вещества переходят в возбужденное состояние, характеризующееся более высоким запасом энергии. Возбужде.чные частицы обычно довольно быстро теряют свою избыточную энергию и переходят в невозбужденное состояние. Такой переход может сопровождаться излучением (люминесценцией). Люминесцирующая частица, поглощая энергию возбуждения, превращает ее в собственное излучение. Эта важная особенность люминесценции отличает ее от других видов излучения. [c.88]

Хотя лампы с нитью накала находят ряд применений, когда лужно излучение с непрерывным спектром, значительно более высокие интенсивности почти монохроматического излучения получаются фильтрацией света ламп, испускающих больщую часть энергии в небольщом наборе узких полос или линий. Для этой цели можно использовать несколько типов газоразрядных ламп, наполненных инертными газами или парами летучих элементов (обычно металлов), дающих подходящие атомные линии испускания. При низком давлении почти вся излучаемая энергия может концентрироваться в резонансных линиях (соответствующих переходам из первого возбужденного состояния в основное). При этом достаточно монохроматичный свет может быть получен без применения фильтров. Типичными примерами являются лампы низкого давления с ксеноно-вым наполнением (Х= 147,0 нм) или ртутным наполнением (Я= 184,9 нм, 253,7 нм, ср. со с. 42). Во втором случае обычно присутствует небольшое количество инертного газа, который почти не дает вклада в испускаемое излучение. При повышенных давлениях и высокой рабочей температуре под действием разрядов через пары металлов в излучении ламп появляется большое число линий, уширенных давлением. Излучение собственно резонансной линии часто при этом поглощается более холодными парами металла вблизи стенок лампы. Ртутные разрядные лампы очень широко применяются в фотохимических экспериментах. В табл. 7.1 показаны относительные интенсивности основных линий для стандартных ламп низкого давления (интенсивность линии при >. = 253,7 нм принята за [c.180]

Собственное характеристическое светопоглощение анализируемою вещества возникает вследствие его электронного возбуждения — перехода из основного (невозбужденного) электронного состояния в одно из возбужденных электронных состояний. При комнатной температуре вещество находится обычно в основном электронном состоянии. Поглощ.ш энергию падающего света (т. е. светового луча, проходящего через кювету с анализируемым раствором) при огфеделенной длине волны, вещество энергетически возбуждается и переходит в более высоко лежащее (i ю энергии) электронное состояние, время жизни которого очень мало. Энергия таких электронных переходов соответствует энергии электромагнитного излучения УВИ-области, поэтому электронные спектры поглощения большинства веществ наблюдают в этом спектральном участке. [c.525]

В спектрофотометрни и колориметрии используют избирательное поглощение молекулами вещества, полученного в результате предварительно проведенной химической реакции с определяемым компонентом (иногда без предварительного проведения реакции, например при определении веществ по собственному поглощению). Молекула поглощающего вещества при поглощении энергии переходит из основного в возбужденное состояние, т. е. из состояния с минимальной энергией о в состояние с большей энергией Еу. В возбужденном состоянии молекулы или атомы, как правило, находятся короткое время (10- —10 с) затем электроны самопроизвольно (спонтанно) переходят на более низкий энергетический уровень или на уровень основного состояния. Этот процесс сопровождается выделением энергии в виде тепла или электромагнитного излучения, или одновременно того и другого. Вызванные поглощением определенных квантов электромагнитного излучения электронные переходы характеризуются строго определенными полосами по- [c.292]

Рекомбинационная люминесценция. Как мы видели выше, при собственном поглощении света образуются свободные носители (электрон и дырка), претерпевающие рассеяние, которое в течение времени релаксации заставляет электрон опуститься на дно зоны проводимости, а дырку подняться к потолку валентной зоны. Такое равновесное состояние между свободными носителями и кристаллической решеткой устанавливается за время порядка 10 — 10 с [101. Прямая рекомбинация (переход зона—зона) электрона и дырки с излучением фотона (рис. 80, г, переход 1) наиболее вероятна, если после процесса релаксации волновые векторы электрона и дырки одинаковы (/г = кр). В частности, такой случай реализуется, когда валентная зона и зона проводимости очень чистого, совершенного кристалла (например, 1п8Ь) имеют собст- [c.433]

Поглощение излучения в инфракрасной области связано с возбуждением колебаний в молекуле, которые при комнатной температуре термически не воч-буждаются. Прп возбуждении колебания молекулы переходят из пулевого колебательного состояния ( = 0) преимущественно п первое возбужденное состояние (о=1). Такие тип ,1 колебаний называют основными, собственными или нормальными колебаниями. Оии расположены в области от 400 до 4000 см- (25— [c.127]

Собственное излучение слоя в обе стороны равно 27ст]б. Так как слой находится в состоянии лучистого равновесия, то должно соблюдаться равенство [c.176]

Для металлов D- 0 уже при толщине приблизительно 1 мкм, для диэлектриков — при толщинах около 1 мм. Поэтому для упрощения рассмотрения часто полагают, что процессы поглощения и отражения, определяемые соотношением (2.179), протекают на самой поверхности этих тел. Если на поверхность такого тела извне не падает лучистой энергии, то единственный поток энергии, который можно зарегистрировать, будет исходить с поверхности тела и передаваться в 07фужающее пространство. Этот поток энергии с плотностью Ei называется собственным излучением тела. При сделанных выше оговорках можно считать, что это излучение формируется на самой поверхности тела и, следовательно, зависит лишь от температуры, материала и состояния поверхности. В реальных условиях со [c.192]

Для наглядного представления механизма переноса энергии в объеме излучающего газа часто бывает удобно рассматривать излучение как поток частиц — фотонов, движущихся по прямолинейным траекториям со скоростью света с и обладающих разной энергией hv. Часть фотонов захватывается молекулами газа, что приводит к иовыщенню энергии газа, т. е. его нагреванию. При этом молекулы газа захватывают лишь те фотоны, частоты которых отвечают полосам поглощения в спектре газа. Фотоны других частот (энергий) пролетают газовый объем без взаимодействия с веществом. Так осуществляется процесс поглощения лучистой энергии в объеме газа. Одновременно с процессом поглощения энергии происходит обратный процесс — излучения энергии объемом газа. Вследствие хаотического теплового движения газовых молекул, их вращения, колебаний атомов отдельные многоатомные молекулы газа получают избыток энергии по сравнению со средним его уровнем. Избыток энергии может затем самопроизвольно излучаться в форме рождающихся фотонов в окружающее пространство. Этот механизм определяет собственное излучение газового объема. В связи с тем что в любом макроскопически малом объеме газа его состояние обычно весьма близко к термодинамически равнозесному состоянию, каждый элементарный объем газа излучает фотоны по всем направлениям пространства с примерно одинаковой интенсивностью. Иначе говоря, пространственное распределение собственного излучения элемента газового объема имеет обычно-характер, близкий к изотропному. [c.199]

Метод лиофильной сушки заключается в сублимации льда из клеток и тканей в вакууме и, таким образом, является важным способом препарирования для микроанализа биологических объектов. Этот способ отнюдь не является идеальным, и необходимо находить компромиссное решение проблем, связанных с неизбежным образованием и ростом кристаллов льда и с преимуществом, заключающимся в том, что имеется возможность избежать контакта ткани с любыми химикатами во время процесса препарирования. Более того, это не самый лучший способ для всех образцов. Оптимальная сохранность получалась только на образцах, в которых оставалась матрица ткани после завершения процесса сушки. Метод лиофильной сушки в сочетании с микроаналитическими исследованиями, вероятно, лучше всего применим к средам материалов, клеточным монослоям, изолированным клеткам и тонким жидким образцам. Высушенные в замороженном состоянии массивные материалы могут быть заполнены воском или смолой, и заполимеризовавшийся материал может нарезаться. Для анализа массивных объектов, по-видимому, лучше не использовать высушенные в замороженном состоянии объекты из-за возрастания размера области генерации рентгеновского излучения [295]. Метод лиофильной сушки, вероятно, не является наилучшим методом препарирования для анализа in situ межклеточных жидостей — такие исследования более правильно проводить при замораживании из гидратированного состояния. Метод лиофильной сушки биологических образцов для микроскопии и анализа является в общем эмпирическим процессом, и невозможно выработать правила, которые были бы применимы ко всем образцам, — для каждого образца требуется своя собственная процедура. Такие процедуры, вероятно, лучше описать после рассмотрения некоторых физико-химических аспектов замораживания и лиофильной сушки. Поэтому предлагается сначала рассмотреть некоторые теоретические аспекты лиофильной сушки и перейти к обсуждению некоторых практических аспектов, применимых ко всем образцам. Несмотря на то что о методе лиофильной сушки было уже много написано, недавно опубликованные статьи 442—445] содержат строгую теоретическую основу метода. [c.295]

Первоначальной целью ЯМР-спектроокопии было получение спектра высокого разрешения, в котором магнитный момент каждого ядра регистрировался бы в виде четкого сигнала или сигналов поглощения. Минимальная ширина сигналов ограничивается принципом неопределенности Гейзенберга, согласно которому АЕ-А1 = к/2л, где Л — постоянная Планка, АЕ — неопределенность в энергии, а Д/ — время жизни возбужденного магнитного состояния. Поскольку для электромагнитного излучения Е = к, величина Д прямо пропорциональна ширине сигнала. Ядро, обладающее собственным магнитным моментом, хорошо экранировано от внешних воздействий, и время его жизни в возбужденном состоянии может быть сравнительно велико. Отсюда следует, что величина Av должна быть мала, часто она составляет менее 0,2 Гц. Это обстоятельство способствует успешному [c.344]

Цвета металлов. Непрозрачность металлов вызвана рассей-ванием электромагнитных волн свободными электронами. Высокая отражательная способность, обусловливающая характерный блеск металлов, объясняется отсутствием поглощения видимого света, но ультрафиолетовое излучение металлы поглощают. Присущий металлам в большей или меньшей мере серебристый цвет является следствием того, что полоса поглощения частично захватывает видимую область и создает в отраженном свете незначительную разность длин волн. Между тем золото и медь обладают собственными, только им присущими цветовыми оттенками. Медь поглощает свет с длиной волны 580 нм, энергия этого излучения в пересчете составляет 2,1 эВ 201,9 кДж-моль )- Основное состояние свободного атома зэСи имеет электронную конфигурацию 1з 2з 2р 3з23р 3(1 4з металлическая медь имеет частично заполненную электронами 4з-зону, которая выше по энергии, чем заполненная 3(1-зона (в эту зону включаются свободные электроны в количестве по одному электрону на каждый атом металла). Между указанными двумя зонами существует разность энергий, которая приблизительно оценивается в 2,1 эВ падающий свет с длиной волны <[580 нм возбуждает переходы электронов из нижней зоны в верхнюю, а свет с большими длинами волн отражается, придавая меди красноватый цвет. Золото поглощает излучение с длинами волн -<500 нм, поэтому имеет желтую окраску. Между 5(1- и бв-зонами существует интервал, соответствующий разности энергий 2,5 эВ. У серебра максимальная длина волны поглощаемого света составляет 270 нм, и поэтому серебро нам кажется белым. Разность энергий между 4(1- и 5з-зонами соответствует 5,1 эВ. [c.137]

Среди люминофоров выделяют сцинтилляторы, в которых под действием ионизирующих излучений возникают световые вспышки — сцинтилляции. Сцинтилляторами могут служить многие кристаллофосфоры, например, ZnS, Nal. Основные требования к сцинтилляторам — прозрачность для собственного излучения. Применяют их в сцинтилляционньпс счетчиках-детекторах ядерных частиц, состоящих из люминофора-сцинтиллятора и многокаскадного фотоумножителя, способного регистрировать чрезвычайно слабые световые вспышки. Заряженная частица, проходя через сцинтиллятор, наряду с ионизацией атомов и молекул возбуждает их. Возвращаясь в основное состояние, они испускают фотоны. Регистрация нейтральных частиц (нейтронов, у-квантов и др.) происходит по вторичным заряженным частицам, образующимся при их взаимодействии с атомами сцинтиллятора. Время высвечивания определяется временем жизни на возбужденных уровнях и для большинства сцинтиллято- [c.294]

Люминесценция, в отличие от теплового свечения, является неравновесным излучением. Для того чтобы вызвать люминесценцию вещества, к нему необходимо подвести извне определенное количество энергии. Частицы вещества (атомы, молекулы), поглощая поступающую извне энергию, переходят в возбужденное энергетическое состояние. Возбужденные частицы довольно быстро теряют избыточную энергию и переходят в основное состояние. Такой переход может совершаться с излучением фотонов люминесценции или безызлучательно, путем передачи энергии окружающим частицам в виде тепла. Для возникновения люминесценции необходимо, чтобы вероятность излучательных переходов превышала вероятность безызлучательных переходов. Таким образом, явление люминесценции связано с преобразованием поглощенной частицами вещества энергии внешнего источника в энергию их собственного излучения. [c.498]