Уравнение сохранения на межфазной границе

Подстрочные индексы 9, Г и АВ здесь используются постольку, поскольку поправочные множители зависят от профилей скоростей, температур и концентраций. Для ряда простых систем множители (20.72)—(20.74) можно рассчитать путем решения системы уравнений сохранения с граничными условиями, допускающими существование конечной скорости массового течения на межфазной границе. Системы, на примере которых обсуждаются способы учета конечных скоростей массообмена, по необходимости сильно идеализированы, однако анализ даже таких упрощенных модельных систем дает возможность в первом приближении получить правильное представление о характере протекания многих реальных процессов межфазного обмена. [c.590]

Следует заметить, что записывая уравнения сохранения для смеси в целом, мы пользовались приближенной аддитивностью соответствующих фазовых величин. Однако это не всегда справедливо. На практике встречаются случаи, когда массой, импульсом и энергией межфазных границ пренебречь нельзя. При этом вводят понятие поверхностных фаз и формулируют для них соответствующие уравнения сохранения [132-140]. Кроме того, факт присутствия в гетерогенных средах фаз в виде включений, имеющих вполне макроскопические (по отношению к молекулярным) размеры, приводит к смещению межфазных поверхностей внутри выделенного объема смеси. Поэтому определение тензоров напряжений аг в континуумах требует привлечения условий совместного деформирования и движения фаз. Наиболее часто встречающимся на практике типом такого рода условий является равенство давлений фаз или несжимаемость одной из фаз [132]. [c.228]

В ряде случаев электрохимические условия таковы, что оказывается возможным переход от полного уравнения ПБ (1.16) к линеаризованному уравнению Дебая—Хюккеля [57], справедливому для малых потенциалов (z < 25 мВ) и основанному на разложении экспонент в уравнении Больцмана (1.13) в ряды по степеням малого отношения и г/0 с сохранением членов, линейных по потенциалу При суммировании постоянные, не зависящие от потенциала члены взаимно сокращаются вследствие электронейтральности раствора вдали от межфазной границы и получается простое по форме уравнение Дебая—Хюккеля [c.16]

Используя уравнения сохранения масс на межфазной границе (1.3.4) и второе уравнение (1.3.6), связывающее W2a и имеем [c.81]

Уравнение 1.4., выведенное Дюпре, отражает закон сохранения энергии на границе раздела фаз. Из 1.4. следует, что работа адгезии увеличивается с ростом поверхностного натяжения отдельных фаз и уменьшается с ростом межфазного натяжения. Межфазное натяжение равно нулю при исчезновении межфазной поверхности, что происходит при полном растворении фаз. [c.5]

Теоретической основой описания процессов переноса в двухфазной среде являются фундаментальные законы сохранения и равновесия. При известных значениях площади межфазной поверхности и функции ее распределения в рабочем объеме колонны дифференциальные уравнения переноса следует записать дпя каждой фазы отдельно с условиями сопряжения на границе раздела фаз. Однако, в колонне с неупорядоченной насадкой распределение межфазной поверхности неизвестно. Поэтому в данной работе используется подход, когда система уравнений переноса записывается для ядра сплошной фазы, а влияние дисперсной учитывается в виде источников, совместно с потоковыми соотношениями и условиями равновесия. [c.139]

Моделирование включает решение уравнений сохранения в газовой фазе, в капле и на межфазной границе (см. [ ho et al., 1992 Stapf et al., 1991]). Эта система может быть реализована экспериментально, когда отдельные капли инжектируются в камеру сгорания, наполненную горячими продуктами сгорания. Для того чтобы избежать в эксперименте гравитационных эффектов, которые возмущают сферическую симметрию, газообразные продукты сгорания отводятся вниз со скоростью капли еще лучше, если камера сгорания располагается в башне на специальной падающей опоре, когда гравитация равна нулю на короткое время проведения эксперимента (см., например, [Yang, Avedisian, 1988]). (Отметим, что в численной модели эффект гравитации легко вводится для аналитических моделей учет этого эффекта — гораздо более трудная проблема.) [c.254]

Уравнения, опвсывающве процессы на межфазных границах. На поверхности Si , разделяющей фазы, должны быть поставлены граничные условия, отражающие взаимодействие фаз, которые следуют из условий сохранения массы, импульса и энергии на этой поверхности. Поток массы (Sj), поток импульса (%г) вместе с импульсом поверхностных сил, поток энергии (1 ) вместе с работой поверхностных сил и притоком тепла в i-ю фазу от межфазной границы в каждой точке М, лежащей на S 2, можно представить в следующем виде [c.42]