Суммирование, постоянные

Для газовых смесей постоянные а, Ь, с, До и Во — величины аддитивные,,т. е. их можно вычислять суммированием постоянных [c.46]

Решение. Соответственно виду уравнений теплоемкости составим уравнение типа (4.8). Суммирование постоянных в уравнениях [c.46]

В ряде случаев электрохимические условия таковы, что оказывается возможным переход от полного уравнения ПБ (1.16) к линеаризованному уравнению Дебая—Хюккеля [57], справедливому для малых потенциалов (z < 25 мВ) и основанному на разложении экспонент в уравнении Больцмана (1.13) в ряды по степеням малого отношения и г/0 с сохранением членов, линейных по потенциалу При суммировании постоянные, не зависящие от потенциала члены взаимно сокращаются вследствие электронейтральности раствора вдали от межфазной границы и получается простое по форме уравнение Дебая—Хюккеля [c.16]

Формулы Мейсснера заслуживают внимания прежде всего как пример косвенной связи физико-химических свойств вещества (критических постоянных) с величиной межмолекулярных сил (через мольную рефракцию и парахор), а также как пример способа расчета важных физико-химических постоянных Ус, 7 с, Рс) методами аддитивного суммирования долей только на основе известной структурной формулы молекулы. [c.81]

Постоянные в уравнении Ван-дер-Ваальса. В нескольких рассмотренных выше примерах вычисления значений аддитивной величины сводились к суммированию долей атомов, групп и связей. Обычно суммирование долей атомов дает наименее точные результаты. Погрешность расчета уменьшается, если суммируются также доли связей. Наиболее точные результаты получаются при введении в расчет долей групп, поскольку тогда отчасти учитывается взаимное влияние расположенных рядом групп и атомов. [c.82]

Большинство реакций проводится при постоянном давлении, а не при постоянном объеме. Если ввести функцию состояния Н, называемую энтальпией, при помощи выражения Н = Е + РУ, то теплота реакции, проводящейся при постоянном давлении, окажется равной АН, т.е. АН = qp. Этот вывод имеет очень важное значение для исследования теплот реакций. Поскольку величина АН зависит только от исходного и конечного состояний реакции, термин при постоянном давлении означает лишь то, что давление в конце реакции становится равным исходному давлению. Кроме того, поскольку Н является функцией состояния, теплоту реакции можно представить в виде суммы нескольких реакций и, следовательно, вычислить суммированием индивидуальных теплот таких реакций другими словами, теплоты реакций аддитивны. [c.36]

ОТ температуры, в каждом интервале можно считать постоянными. Для каждого интервала решается уравнение теплового баланса и определяется температура второго потока на конце интервала. В последнем интервале определяется разность между расчетными и действительными значениями температуры второго потока, и если она незначительна, то поверхность теплообмена аппарата определяется суммированием поверхностей интервалов. Если разность оказывается суш ественной, то число интервалов увеличивается и процедура расчета повторяется. [c.379]

Здесь принято, что рассеяние не имеет резонансов (т. е. о = 0) в интервале Ет- Е ) и что член 1/СТр в интервале Е - со) много меньше единицы (т. 6. концентрация топлива низка) Сд — постоянная. Сечение, входяш,ее в интеграл Зг- можно получить с помощью выражения (6.180) суммированием по всем резонансам с учетом а по соответствующей формуле Брей-та —Вигнера для одного уровня [2]. [c.227]

При определении индексов суммирования р и Р] следует исходить из того, что динамическое поведение элемента ХТС характеризуется не более, чем четырьмя величинами постоянными времени запаздывания первого и второго порядка временем запаздывания и постоянной времени предварения. Если известны значения этих величин, то критерий Вх позволяет решить вопрос о возможности динамической декомпозиции. Приведенное выше сопоставление позволяет оценить влияние динамических свойств отдельных подсистем по критерию Вх. Практически можно считать, что для динамической декомпозиции двух подсистем достаточно, чтобы выполнялось условие Вх > 20 или Вх < 0,05. [c.303]

При параллельном соединении участков трубопроводов абсциссы характеристики сети получают суммированием расходов жидкости, проходящей через отдельные участки при постоянном напоре. На рис. 2.5, б показан график работы насоса на сеть, состоящую из двух параллельно соединенных горизонтальных [c.60]

Зная законы изменения систематических факторов во времени, можно определить значение и направление постоянной ошибки (алгебраическим суммированием отклонений, вызываемых постоянными по величине систематическими факторами) построить кривую изменения суммарной погрешности во времени (по результатам алгебраического суммирования отклонений, порождаемых совместным действием систематических, изменяющихся во времени факторов). Теоретическая диаграмма позволяет предвидеть ход технологического процесса и управлять им. [c.185]

Переменные, которые поддерживаются постоянными, указаны индексами у скобок. Суммирование в третьем члене уравнения (181) проводится по всем л, (содержание в мольных долях) от П1 до Пк. Здесь правило Шварца также является критерием того, что данное уравнение является полным дифференциалом функции состояния. [c.214]

Постоянная температура термостата после выхода на рабочий режим должна автоматически поддерживаться постоянной с точностью 0,5 град. На панели подготовки с помощью переключателя температура термостата можно установить температуру в трех диапазонах 0—100, 100—200 и 200—300° С. Например, в первом положении переключателя, обозначенном цифрой О по плавной шкале, имеющей градуировку от О до 100° С, можно задать температуру от 30 до 100° С. Во втором положении переключателя (цифра 100) можно задать от 100 до 200° С. В третьем положении можно задать от 200 до 300° С. Следовательно, заданная температура определяется путем суммирования переключателя поддиапазонов [c.175]

Энергия ничем не ограниченного поступательного движения, вообще говоря, не квантуется, т, е. может изменяться непрерывно. Этим данный вид движения отличается от других, имеющих периодический характер, — колебание, вращение и др. Поэтому Q o следует вычислять путем интегрирования, но не суммирования. Мы так и поступим. Однако предварительно покажем, что поступательное движение, ограниченное по своей протяженности, приобретает как бы свойства периодического, и его энергия может принимать только определенные дискретные значения. Рассмотрим простейшую квантовомеханическую задачу — частицу в потенциальном ящике или, как говорят, просто частицу в ящике. Представим себе частицу, например молекулу газа, движущуюся Б прямоугольном ящике с размерами 1х, 1у и 1 . Свойства системы частица — ящик таковы, что потенциальная энергия частицы V х, у, г) внутри ящика постоянна и может быть принята равной нулю. На границах же ящика потенциальная энергия частицы, как считается, возрастает до бесконечности, что означает фактическую невозможность выхода частицы за пределы ящика. [c.221]

При этом <1у можно рассматривать и как полное значение свойства у для малого количества раствора, составленного из количеств компонентов 1 + (1п2 +. .. 4- Л/ +. ... Но к указанному малому количеству раствора можно прибавить еще такое же количество раствора того же состава, а потом еще и еще, пока общее количество раствора не станет конечным. При этом парциальные мольные величины не изменятся. Здесь существенно, что парциальные мольные величины зависят не от количества раствора, а от соотношения компонентов. Поэтому, сохраняя это соотношение постоянным, можем только что упомянутую процедуру суммирования рассматривать как интегрирование (УИ.28) от О до // и по от О до щ при постоянных уг. [c.268]

Точность подобных расчетов может быть проиллюстрирована табл. XI 11.1, в которой приведены результаты расчета стандартных значений энтропии ряда газов, полученных на основе третьего закона термодинамики (гл. IV), на основе молекулярных постоянных и методом непосредственного суммирования. [c.229]

Дипольный момент сложных молекул определяется дипольными моментами всех связей и расположением связей в молекуле. Приближенно он равен векторной сумме дипольных моментов связей. При суммировании условно принимается, что вектор момента имеет направление от центра положительных к центру отрицательных зарядов. По величине постоянного дипольного момента можно судить о размере молекулы и о величине валентных углов. [c.38]

Во внешней цепи происходит движение электронов от анода к катоду, а в растворе — движение ионов 0Н от катода к аноду. Суммированием уравнений анодной и катодной реакций получаем уравнение токообразующей реакции Нг + / Ог = НгО. В результате протекания этой реакции в цепи генерируется постоянный ток и химическая энергия непосредственно превращается в электрическую. [c.411]

Значение ковалентного радиуса водорода менее постоянно, чем у других элементов, но в большинстве случаев близко к 0,30. Простое суммирование двух ковалентных радиусов позволяет найти приблизительное значение д. в той или иной молекуле. Например, для НС1 получаем й = 0,30+ 0,99 = 1,29 А, тогда как прямое экспериментальное определение дает д. = 1,28 А. [c.96]

Постоянная Маделунга получается при суммировании величин zt R R )- , где 1, 2,. .. Для решетки данного типа (простой кубической, например) набор величин 2( и одинаков, [c.183]

Первое слагаемое и RT для изотермы имеют постоянные значения. Слагаемое, являющееся функцией концентрации, изменяется по прямой линии, исходящей для начальной концентрации ( j) из точки (х = ф ( j) под углом, тангенс которого равен RT. При суммировании слагаемых с одним знаком при возрастании концентрационной функции итоговое значение химического потенциала растет. В случае разных знаков слагаемых тангенс угла наклона линии суммарного значения потенциала может быть отрицательным (рис. 1.2). Обрыв прямой линии — при достижении насыщения. По линии к точке 1 показано изменение Хг при переходе от любой концентрации ненасыщенного раствора ( j) до концентрации, соответствующей насыщенному раствору. [c.15]

Существенной особенностью дисперсионных взаимодействий является их, так сказать, арифметическая аддитивность (по крайней мере приближенная) для двух объемов конденсированной фазы, разделенных зазором, имеет место суммирование притяжения отдельных молекул (хотя значение величины а может отличаться от ее значения в вакууме из-за взаимного влияния молекул в конденсированной фазе). Роль дисперсионной составляющей особенно велика при взаимодействии молекул конденсированных фаз на больших (по сравнению с молекулярными размерами) расстояниях. Суммарный дипольный момент макроскопических фаз в большинстве случаев равен нулю составляющие их постоянные диполи ориентируются в пространстве таким об-)азом, что их электрические поля взаимно нейтрализуют друг друга. Напротив, жаждая молекула данной фазы будет поляризоваться под влиянием флуктуирующих диполей другой фазы и взаимодействовать с ними. Поэтому па больших расстояниях взаимодействие молекул конденсированных фаз и тем самым образуемых ими частиц практически полностью обусловлено дисперсионным взаимодействием этот случай особенно существен при взаимодействии частиц дисперсной фазы через тонкие прослойки дисперсионной среды, что подробно рассматривается в гл. IX. [c.26]

Из регулятора температуры пневматический импульс поступает Б блок суммирования, куда одновременно дается импульс задания от вторичного прибора типа 2 МП-ЗОВ. Выходной пневматический импульс из блока суммирования типа БС-34А является заданием для регулятора ПРЗ-21. При отклонении температуры вспышки от заданной величины импульс задания от вторичного прибора к регулятору расхода корректируется автоматически так, чтобы получить требуемое значение температуры вспышки. Если температура вспышки получаемого продукта не отклоняется от нормы, то регулятор ПРЗ-21 поддерживает постоянный расход пара в секции отпарной колонны в соответствии с заданием от вторичного прибора ПВ10.17. [c.223]

Работа, которую надо затратить для того, чтобы вывести центральный ион из его ионной атмосферы или, наоборот, поместить центральный ион внутрь такой оболочки (при постоянном давлении), равна dFe drii) = iig, т. е. равна изменению свободной энергии Гиббса, обусловленной электростатическим взаимодействием иона i с его оболочкой. Это взаимодействие равно произведению потенциала оболочки г )а. иона i на заряд иона ipa.Zie.-Суммирование по всем ионам г-го типа в растворе привело бы к тому, что взаимодействие каждого иона г-го типа было бы учтено дважды один раз, когда данный ион рассматривается как центральный ион, и другой раз, когда этот же ион расположен на оболочке, образованной вокруг другого центрального иона. [c.448]

Пример 1У-14. Рассчитать коэффициент сжимаемости фреона СРзС1 при температуре Т = 402,6 К и давлении р = 127,87 ат. Критические постоянные Тс = 302 К, рс — 38,2 ат вычисленное с помощью аддитивного суммирования долей значение критического мольного объема Ус = 179 см-/моль. [c.98]

Параллельная работа насосов. Параллельную работу насосов в общую сеть (рис. 2.9, а) применяют для увеличения подачи. Для параллельной работы более всего подходят насосы с непрерывно падающими напорными характеристиками при крутизне, превыщаю-щей технологические допуски на отклонение характеристики. Параллельно могут работать насосы с различающимися характеристиками и насосы разных типов (например, центробежные и поршневые). Общую характеристику группы насосов без учета сопротивления соединительных трубопроводов получают суммированием абсцисс характеристик отдельных насосов для постоянных ординат (//, = сопз1). Точка пересечения общей характеристики с характеристикой системы Не определяет рабочую точку параллельно работающих насосов. Очевидно, что Ри-2< (С1 + Р2), т. е. суммарный расход параллельно работающих насосов меньше суммы их расходов при индивидуальной работе каждого насоса на ту же сеть. [c.63]

Общую напорную характеристику строят суммированием ординат характеристик отдельных насосов для постоянных абсцисс ((3, = сопз1). [c.64]

Если о — функция времени то приведенные аппроксимаци-оипые формулы пе работают для этого случая используют различные гипотезы суммирования повреждений, простейшей из которых является линейный закон, предложенный Р. Робинс оном и Д. Бейли. Формула Робинсона для определения длительной прочности предложена для случая, когда o(i) кусочно-постоянная функция, и имеет вид [c.95]

В литературе описан метод стандартизации масс-спектрометрических характеристик на основе полной ионизации, обеспечивающий использование табличных или расчетных величин [288]. Однако необходимость суммирования интенсивностей всех пиков в спектре делает метод излишне громоздким и трудоемким, а обязательное наличие системы введения постоянного объема образца ограничивает применение метода. Целесообразнее использовать для стандартизации более простые зависимости, связывающие аналитические коэффициенты с некоторыми постоянными величинами, в частности зависимости их от молекулярного веса [102]. Такая зависимость наблюдается в широком диапазоне молекулярных весов. Так, например, для коэффициентов чувствительности пиков молекулярных ионов в масс-спектрах метановых углеводородов С13Н28—СзоНб2 эта зависимость описывается кривой 1 (рис. 36). Кривые 2 и 5 на рис. 36 построены по интерполяционным уравнениям [c.157]

Рассмотрим вопросы, связанные с реализацией описанной системы с помощью современных отечественных средств автоматики. Так описанная система может быть реализована с помощью современных УВМ, однако такая реализация была бы неоправданно дорогой и трудоемкой. Результаты попыток освоения системы с помощью пневматических вычислительных блоков, несколько раз предпринимавшихся авторами. Не дают оснований для рекомендаций к тиражированию таких пневмаггических систем. Причина в том, что реальный пневматический вариант системы содержит для колонны с двумя боковыми отборами и двумя ЦО около сорока дополнительных по сравнению со схемой на рис. I блоков суммирования, умножения на постоянный [c.108]

Если в процессе расширения газа давление Pi не остается постоянным, максимальная работа процесса может быть найдена суммированием работ, производимых системой на малых отрезках пути, в пределах каждого из которых можно считать pi — onst, следовательно [c.24]

Упоминавшееся ранее приближенное моделирование путем суммирования и корректирования выражений для вынужденного течения и потока под давлением [2с1], однако, позволяет нам иногда использовать его как приближенный метод оценки неизотермических эффектов. На практике в первую очередь представляет интерес определение влияния неизотермических условий на производительность и среднюю температуру экструдата. Во многих реальных процессах червяк является термонейтральным, т. е. он не нагревается и не охлаждается. В таких случаях, как было показано в работе [2е], температура червяка очень близка к температуре расплава. Следовательно, основное влияние на расход оказывает наличие существенной разности между температурами цилиндра и расплава. Как видно из уравнения (10.2-46), разность температур может оказывать сильное влияние на расход вынужденного течения. С другой стороны, увеличение средней температуры экструдата является следствием постепенного изменения температуры в направлении течения. Применим метод смазочной аппроксимации и, разделив червяк на малые элементы конечных размеров, проведем детальный расчет для каждого элемента. Предполагая, что средняя температура в пределах элемента постоянна, составим уравнение теплового баланса, учитывающее тепло, передаваемое от стенок цилиндра, и диссипативные тепловыделения. Такой метод расчета позволяет определить изменения температуры по длине червяка и значения параметров степенного закона течения из общей кривой течения [т] (7, Т) ] для каждой ступени расчета при локальных условиях течения, а также вести расчет для червяка с переменной глубиной винтового канала. Таким образом, данная модель может быть названа обобщенной кусочнопараметрической моделью , в которой внутри каждого элемента различные подсистемы представляют собой либо кусочно-параметрические модели, либо модели с распределенными параметрами. Далее следует принимать во внимание неизотермический характер течения неньютоновских жидкостей при исследовании процессов формования в головке экструдера. Этой проблеме посвящен разд. 13,1. [c.427]

Дальнодействие электрических сил взаимодействия ионов в кристаллах не проявляется при расстояниях К между частицами ДФ, значительно превышающих межионные, из-за практически полной взаимной нейтрализации электрических полей разноименно заряженных ионов. То же самое происходит в случае взаимодействия частиц твердой ДФ, составленных из полярных молекул с постоянными диполями полярные молекулы, положения которых в твердом теле жестко.фшссированы, обычно располагаются так, что их поля взаимно нейтрализуются. Лишь у молекул, находящихся на поверхности, электрические моменты остаются нескомпенсированными. К ориентационным и индукционным силам правило аддативности абсолютно неприменимо. Дисперсионные же силы неспецифичны, аффективны, не экранируются и для двух взаимодействующих частиц твердого тела могут быть найдены суммированием дисперсионных сил взаимодействия между всеми составляющими их молекулами [186]. [c.98]

Наиболее точные результаты дает вычисление величин Свиутр и Т —непосредственным суммированием. При этом энергия каждого уровня колебательно-вращательной полосы вычисляется обычно по формулам (IX.81) и (IX.85) (предварительно на основании спектральных данных оцениваются колебательно-вращательные постоянные) иногда сумму Скол.-вр вычисляют, используя прямые экспериментальные данные о структуре полос. Сумму по электронным состояниям находят, основываясь на экспериментальных численных значениях энергии возбуждения различных электронных состояний. Число электронных состояний, которое надо учитывать, даже при высоких температурах невелико. Однако каждому электронному состоянию отвечает большое число колебательно-вращательных уровней, и вычисление суммы Скол. вр очень трудоемко. [c.232]

Формула (IX. 128) связывает статистическую сумму Qвp.p с вращательными постоянными молекулы. С помощью этой формулы можно рассчитать величину Qнp. , не проводя непосредственного суммирования по уровням энергии вращения. Формула Джиока и Оверстрита находит широкое применение при расчетах. Но для оценки статистической суммы [c.233]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология