Пузыри газовые в двухмерных слоях

С целью количественного сопоставления теоретических и экспериментальных характеристик газового облака можно привлечь обширные экспериментальные данные для двухмерных слоев , а также позднейшие данные Стюарта о трехмерных псевдоожиженных системах. Стюарт определяет радиусы пузыря Г(, и облака как расстояния от центров кривизны верхней части поверхностей пузыря или облака до вершины пузыря или облака, соответственно. Из этого определения следует, что, зная положение точки инверсии скоростного поля и, можно рассчитать радиус [c.114]

Течение газа через пузырь. Следуя рассматриваемой теории, величину газового потока, проходящего через пузырь, можно выразить следующим образом для двухмерного слоя [c.111]

Почти все описанные выше методы могут быть использованы для исследования промышленных аппаратов с псевдоожиженным слоем в реальных рабочих условиях и дать практическую информацию (более пли менее ценную) о реальных системах. Для более детального изучения природы газовых пузырей необходимы, однако, специальная экспериментальная техника и соответствующие приборы. Наиболее ценную информацию дают опыты с двухмерными псевдоожиженными слоями. [c.126]

Анализ экспериментальных данных о скоростях подъема газовых пробок в жидкости и в однородном псевдоожиженном слое показал, что изложенная выше теория невязкого движения вокруг изолированной поднимающейся пробки удовлетворительно согласуется почти со всеми опубликованными данными как для двухмерного, так и для осесимметричного потока. В табл. V- приведены данные для систем (в состоянии минимального псевдоожижения), полученные либо в опытах с инжекцией одиночных пузырей , либо путем измерения скорости поршня при V = = В общем данные для труб, приведенные в табл. V- , [c.175]

В опытах с двухмерным аппаратом было обнаружено что в газожидкостном псевдоожиженном слое свинцовой дроби газовые пузыри стремятся собраться около сферической лобовой части водяных пузырей , присутствующих в подобных системах. [c.662]

Здесь С ф — концентрация вещества в плотной фазе Сг. п — концентрация вещества в газовом пузыре и р — объемный коэффициент массопередачи между фазами — коэффициент массопередачи к поверхности катализатора а и Сн — соответственно полная и внешняя удельная поверхность твердых частиц, отнесенная к единице объема всего слоя р — скорость образования данного вещества, отнесенная к единице поверхности катализатора С ат — двухмерная концентрация вещества на катализаторе кат — коэффициент перемешивания твердых частиц. [c.312]

Часто бывает необходимо исследовать одиночный изолированный газовый пузырь ила его воздействие на прилегающие к нему области слоя это практически невозможно сделать, регулируя весь поток газа. Для получения одиночных пузырей и их исследования часто используется приведенная ниже методика (иногда с несущественными изменениями). Слой — двухмерный или любой иной формы — поддерживается в псевдоожиженном состоянии равномерно распределенным газовым потоком, скорость которого очень немного превышает такой слой либо совсем не содержит пузырей, либо они малы (и их появление случайно). Через распределительную решетку или иным путем в аппарат вводят трубку, заканчивающуюся в слое, через которую подают порции газа, генерируя таким образом одиночные дузыри. Давление инжектируемого через трубку газа, длительность инжекции, диаметр трубки и другие условия, необходимые для получения стабильного пузыря нужного размера, подбирают эмпирически. [c.131]

Эксперименты с искусственно вдуваемыми в слой крупными пузырями показали, что поднимающийся пузырь пронизывается газовым потоком. Так как полость представляет собой малог сопротивление газовому потоку, то скорость, с которой газ втекает через заднюю стенку пузыря и вытекает через переднюю, повышена по сравнению со средней скоростью фильтрации, особенно, когда пузырь подходит к верхней границе кипящего слоя. Эта повышенная скорость увлекает за собой соседние частицы эмульсионной фазы и за пузырем образуется шлейф увлекаемых им вверх чз[Стиц, что можно визуально наблюдать в двухмерных аппаратах [16]. По схеме, предложенной Баскаковым и Бергом [76, гл. IV], при слиянии нескольких пузырей, выходящих на поверхность, этот шлейф ускоряется особенно сильно и выбрасывается в надслоевое пространство с большой начальной скоростью т (рис. II.26). Выброшенная с этой скоростью плотная группа частиц, в соответствии с законом сохранения энергии, поднимается на высоту к, определяемую условием тт 2 = тдк, а затем падает [c.95]