Пузыри газовые одиночных

В покоящейся жидкости датчик не зафиксировал одиночных пузырей. Визуальные наблюдения за образованием газовых пузырей при одиночном отверстии в случае двухмерного жидкостного псевдоожижения подтвердили, что устойчивые газовые полости l, m "" (идд каналы) образуются в не- [c.660]

Объем газовой камеры можно определить как объем, заключенный между отверстием, из которого происходит истечение газа в пузырь, и местом в газовом потоке, в котором имеется значительный перепад давления. Таким местом может являться, например, место установки вентиля, регулирующего подачу газа в газовую камеру. Величина объема газовой камеры существенно влияет как на отрывной объем пузыря, так и на механизм его образования в динамическом режиме. При малых и больших (свыше 10 дм ) объемах газовой камеры отрывной объем не зависит от ее величины. При промежуточных значениях объема газовой камеры объем образующихся пузырей возрастает. Мак-Кан и Принс [69] в динамическом режиме образования пузырей выявили шесть подрежимов в зависимости от объема газовой камеры и расхода газа одиночные пузыри, одиночные пузыри с задержкой истечения, двойные пузыри, двойные пузыри с задержкой истечения, парные пузыри, двойные парные пузыри. [c.49]

Е. Одиночные газовые пузыри [c.131]

Тс — радиус облака (радиус кривизны лобовой части облака) и — скорость газового потока на входе в слой Uf, — скорость подъема пузыря и— скорость подъема одиночного пузыря в неограниченном слое Umf — скорость начала псевдоожижения [c.167]

Анализ экспериментальных данных о скоростях подъема газовых пробок в жидкости и в однородном псевдоожиженном слое показал, что изложенная выше теория невязкого движения вокруг изолированной поднимающейся пробки удовлетворительно согласуется почти со всеми опубликованными данными как для двухмерного, так и для осесимметричного потока. В табл. V- приведены данные для систем (в состоянии минимального псевдоожижения), полученные либо в опытах с инжекцией одиночных пузырей , либо путем измерения скорости поршня при V = = В общем данные для труб, приведенные в табл. V- , [c.175]

Перемещение непрерывной фазы, обусловленное прохождением одиночного газового пузыря, рассмотрено в гл. IV. Можно было ожидать, что эти перемещения будут носить такой же характер, как и экспериментально установленный перенос невязкой жидкости при прохождении сферы, и к ним добавятся перемещения, вызванные движением твердых частиц в гидродинамическом следе пузыря Роу с сотр. пришли к заключению, что [c.278]

Таким образом, как показывают опыты с мелкими частицами, хотя при определенных условиях доминирует степень циркуляции газа между пузырем и окружающим его облаком, но обычно действует еще добавочный фактор, способствующий обмену. Скорость межфазного обмена газом была определена путем ввода одиночных пузырей трассирующего газа в слой твердых частиц размером от 50 до 136 мкм, поддерживаемый потоком воздуха в состоянии начала псевдоожижения. При сравнительно близких размерах пузыря в обеих упомянутых работах получено хорошее совпадение коэффициентов обмена, среднее значение которых для частиц 50 мкм составляет около 2 см/с. Дополнительные сведения о природе межфазного обмена газом при условиях, благоприятствующих образованию облака, были получены при фотографировании пузырей в газовых псевдоожиженных слоях. Установлено, что при малых значениях отношения Uь umf обмен газом происходит за счет непрерывного осыпания облака, а нри высоких значениях этого отношения [c.363]

U f — скорость начала псевдоожижения и( — скорость витания одиночной твердой частицы и — скорость в просветах между твердыми частицами Vf, — объем газового пузыря [c.412]

Образование газового пузыря при газожидкостном псевдоожижении слоя твердых частиц было исследовано применительно к одиночному отверстию диаметром 3 мм. Опыты проводили при восьми расходах газа в пределах от 9 до 63 см /с и соответственных числах Рейнольдса в отверстии от 315 до 2200. Частота [c.659]

Иногда предпринимаются попытки разработать методику расчета барботажных реакторов на основе закономерностей массопередачи из одиночного газового пузыря, поднимающегося в слое жидкости с определенной скоростью. Процесс массопередачи из недеформированных пузырей малых размеров нетрудно организовать при продувании газа в жидкость с малыми скоростями через тонкие отверстия (например, через пористую керамическую перегородку). Однако результаты исследований, полученные в таких условиях, не всегда можно использовать при расчете промышленных аппаратов, заполненных сильно турбулизованной газожидкостной смесью, для которой такие понятия, как диаметр газового пузыря и скорость его подъема, становятся весьма условными. [c.38]

При анализе стационарного массопереноса к одиночной сферической частице или от газового пузыря в жидкость рассматривают уравнение конвективной диффузии в сферических координатах [c.39]

Для коэффициента а, характеризующего собой скорость всплытия одиночного газового пузыря при ф —> О, в результате обработки опытных данных было получено уравнение [c.93]

Скорость начала уноса твердых частиц из монодисперсного псевдоожиженного слоя w не поддается точному расчету из-за ее сложной зависимости от множества факторов (размер и форма частиц, содержание и размеры газовых пузырей, профиль скорости потока ожижающего агента в надслоевом пространстве и др.). Явление еще больше усложняется в случае полидисперсного слоя. В связи с этим для приближенного определения щ принимают ее равной скорости витания (осаждения) одиночных частиц. Эту скорость, как уже известно, можно рассчитать для сферических частиц по общей формуле (1.43) Rea = w /i/v = = J/(4/30 Аг. [c.85]

Диаметр газовых пузырьков, находящихся в зоне непосредственного воздействия мешалки, значительно где скорость всплытия одиночного пузыря диаметром меньше средних, он может быть вычислен по формуле 4ш, который можно определить по уравнению [21] [c.324]

Согласно многочисленным опытным данным [1], можно принять в формуле (6.7.2.19) коэффициент пропорциональности X 2, а в качестве относительной скорости газовой фазы — скорость всплывания одиночного пузыря и = 0,24ч-0,26 м/с. [c.528]

Рис. 11.24. Зависимость скорости всплывания т одиночного газового пузыря от его размера О.

В том случае, когда диаметр аппарата с псевдоожиженным слоем достаточно мал, обычно наблюдается так называемый поршневой режим псевдоожижения [32, с. 170 107]. На рис. 13 пока-зань два типа поршневого режима псевдоожижения. Поршневой режим типа В обычно имеет место в аппаратах очень малого диаметра и здесь рассматриваться не будет. Исследование механического поведения такой системы можно найти в работе [37, с. 26]. Исследование поршневого режима типа А представляет большой интерес, поскольку в таком режиме обычно работают лабораторные установки с псевдоожиженным слоем. Теоретическое предсказание движения фаз в окрестности верхней части газовой пробки легче осуществить, чем для случая одиночного газового пузыря в псевдоожиженном слое большого диаметра в силу того, что, во-первых, точно известен диаметр пробки (он равен диаметру аппарата) и, во-вторых, кильватерная зона газовой пробки находится на значительном расстоянии от верхней части пузыря и не оказывает существенное влияние на движение фаз в этой области. [c.142]

Ранее были рассмотрены основные подходы к решению задачи о движении в псевдоожиженном слое одиночного газового пузыря. При этом предполагалось, что газовые пузыри имеют сферическую [c.151]

В работе Коллинза [99, 1965, с. 747] рассматривается двумерная задача о движении ряда одинаковых пузырей, расположенных на одной горизонтальной линии. Эта задача эквивалентна задаче о движении, сферического пузыря между двумя параллельными стенками. В том случае, когда скорость подъема пузырей превосходит скорость газа вдали от пузырей, картина движения газовой и твердой фаз около пузырей подобна той, которая наблюдается, при движении одиночного газового пузыря-в псевдоожиженном слое. Однако размеры областей замкнутой циркуляции газа, связанных с пузырями, оказываются несколько меньшими, чем для случая одиночного пузыря Если -отношение скорости подъема пузырей к скорости газа вдали от пузырей меньше единицы, то при достижении некоторого критического значения этого отношения возникает такая ситуация, когда весь поток газа проходит через пузыри. В упомянутой выше работе вычислено критическое значение этого отношения в зависимости от значения отношения радиуса пузыря к расстоянию между пузырями. Отметим, что в этой работе для описания движения газовой и твердой фаз использовался подход Дэвидсона. [c.157]

Первая группа предположений касается движения газовой фазы в окрестности одиночного пузыря. В рассматриваемой модели химического реактора с псевдоожиженным слоем допускается, что движение газа в окрестности поднимающегося газового пузыря может быть описано при помощи теории Дэвидсона (см. гл. 4). Для скорости подъема изолированного газового пузыря в псевдоожиженном слое используется следующая формула [c.224]

Если не предпринимать специальных мер, то в нагретой жидкости обычно будут присутствовать молекулы инертного газа. Газ может существовать в виде одиночных молекул, распределенных в объеме жидкости, или в виде коллоидальных растворов макроскопических газовых пузырей (случай 2 из указанных в разделе V). Газовые пузыри на не- [c.221]

Чтобы обобщить полученный экспериментальный материал, мы провели предварительный анализ процесса с целью установления предполагаемого вида уравнения. Для массоотдачи в жидкую фазу от одиночного газового пузыря диаметром 4 справедливо уравнение [c.88]

Режим образования одиночных пузырей имеет место при небольишх расходах газа и средних значениях объемов газовой камеры. При очень малых объемах газовой камеры давление в ней за счет образования пузыря может резко упасть до уровня давления в пузыре. В этом случае истечение в пузырь прекращается до тех пор, пока необходимый перепад давлений не будет восстановлен. Такой режим авторы [69] назвали режимом образования с задержкой истечения. При больших расходах газа и средних значениях объема газовой камеры могут образовываться двойные пузыри (дуплеты). За первым пузырем сразу образуется второй, который, попадая в след предьщущего, вытягивается и вместе с жидкостью вжимается в его кормовую часть. В конце концов оба пузыря сливаются в один. При малых объемах газовой камеры в режиме двойных пузырей также возможна задержка истечения, которая проявляется в этом случае только при образовании первого пузыря. При больших объемах газовой камеры и не слишком больших расходах газа наблюдается режим образования парных пузырей. Второй пузырь начинает образовываться еще до отрыва первого. Этот второй пузырь сразу сливается с первым, образуя как бы его хвост . Анализ кинограмм показывает. что при отрыве пузыря хвост разрушается, образуя маленький пузырек-спутник. При больших расходах газовой фазы и больпшх объемах газовой камеры начинается образование двойных парных [c.49]

Часто бывает необходимо исследовать одиночный изолированный газовый пузырь ила его воздействие на прилегающие к нему области слоя это практически невозможно сделать, регулируя весь поток газа. Для получения одиночных пузырей и их исследования часто используется приведенная ниже методика (иногда с несущественными изменениями). Слой — двухмерный или любой иной формы — поддерживается в псевдоожиженном состоянии равномерно распределенным газовым потоком, скорость которого очень немного превышает такой слой либо совсем не содержит пузырей, либо они малы (и их появление случайно). Через распределительную решетку или иным путем в аппарат вводят трубку, заканчивающуюся в слое, через которую подают порции газа, генерируя таким образом одиночные дузыри. Давление инжектируемого через трубку газа, длительность инжекции, диаметр трубки и другие условия, необходимые для получения стабильного пузыря нужного размера, подбирают эмпирически. [c.131]

Газовые пузыри с лобовой частью (крышей) крзгглой или эллиптической формы и двухмерная газовая пробка (все — с одинаковой поверхностью А ) изображены на рис. ХП1-1. Пробка также вытянута в вертикальном направлении ее лобовая часть остается сферической, а скорость подъема меньше, чем у одиночного пузыря с аналогичной лобовой частью. Как мы увидии ниже, пузыри с лобовой частью эллиптической формы поднимаются быстрее, нежели со сферической. [c.533]

V—объемная скорость потока, м (ч о) — скорость одиночного пузыря, см1сек П7(р) — передаточная функция п яс — скорость газа и жидкости на полное сечение колонны, м/сек X—концентрация компонента в жидкой фазе, г/см , мол. доли у—концентрация компонента в газовой (парсвсй) фазе, г/см , мол. доли 1 — коэффициент летучести А — доля обратного потока АР — перепад даиления, мм рт. ст. кПм [c.253]

Одиночные пушри. Образование газовых пузырей является характерным свойством систем газ — твердые частицы. И з-за того что псевдоожиженные слои непрозрачны, исследование их локальной структуры представляет [c.156]

При пузырьковом режиме в жидкости всплывают отдельные небольшие пузыри, диаметр которых определяется диаметром 5о отверстий барботера, свойствами жидкости и не зависит от давления при изменении его до 10 Па. Режим наблюдается только в том случае, когда скорость газа в отверстиях барботера Уо не превышает скорости всплывания газовых пузырей ( 0 < Vп). Для одиночных газовых пузырей с диаметрами менее 1 мм скорость всплывания можно оценить по формуле (3.2.6.7). Для пузырей более крупных размеров скорость вспльшания представляет собой практически постоянную величину, которую можно рассчитать по уравнению (3.2.6,13). Размер пузырей, отрывающихся от отверстий диаметром 8,, = 1 5 мм, при пузырьковом режиме барботажа можно оценить [1] по формуле [c.515]

Струйный режим образования пузырей визуально характеризуется появлением над отверстием неисчезающего газового потока (факела), который вдали от отверстия дробится на отдельные пузыри небольшого диаметра. На расстоянии 91 см от одиночного отверстия наблюдается нормально-логарифмическое распределение пузырей по размерам [10]. Однако точно определить условие перехода от динамического режима образования к струйному не представляется возможным. Детальные исследования, проведенные с использованием скоростной киносъемки [И], показали, что в исследуемом диапазоне скоростей истечения (5-80 м/с) газовый поток имел пульсирующий характер и устойчивая стационарная струя или факел устанавливались только на расстоянии от отверстия, много меньшем размера образующихся пузырей. Картина образования газожидкостных структур (пузырей) при струйном режиме напоминала картину образования двойных пузырей при динамическом режиме (рис. 8.1.1.2, а) с той лишь разницей, что над отверстием после отрыва пузыря всегда существовала очень небольшая область струйного потока. Пузырь, получившийся после слияния двух первоначально образующихся пузырей, имел форму вытянутого в направлении движения сфероида. Объем его можно оценить по формуле (8.1.1.4), в которой С = 1,090. Такое значение константы получено в [12], исходя из двухстадийной модели образования пузыря. На первой стадии пузырь представляет собой расширяющуюся полусферу, а на второй стадии до момента отрыва растет как сфера, в соответствии с моделью Дэвидсона и Шуле [4]. Центр сферы в начальный момент находится в точке, соответствующей центру масс полусферы, образовавшейся на первой стадии. [c.709]

В качестве первого этапа развития теории движения пузырей в псевдоожиженном слое естественно рассматривать задачу о движении одиночного газового пузыря. Однако даже более простая задача о движении газового пузыря в несжимаемой ньютоновской жидкости до настоящего времени решена не полностью. Задача же о движении газового пузыря в псевдоожиженном слое связана с решением более сложных уравнений. Поэтому известные решени этой задачи основаны на использовании целого ряда упрощающих предположений. Тем не менее, даже при упрощенном описании многие из наиболее характерных особенностей -движения пузырей в псевдоожиженном слое получают качественное объяснение. Во многих аспектах теория движения одиночного пузыря согласуется с экспериментальными данными также и количественно. [c.117]

В данном разделе рассматривался массообмен с плотной фазой псевдоожиженного слоя одиночного газового пузыря. С целью качественного анализа влияния гидродинамического взаимодействия пузырей на процесс массообмена рассмотрим задачу о массообмене газового пузыря с плотной фазой слоя при условии, что движение газовой и твердой фаз слоя описывается с помощью ячеечной модели стесненного движения пузырей, рассмотренной в разделе 8 предыдущей главы. Предполагается, что в пределах области замкнутой циркуляции газа имеет место идеальное перемешивание целевого компонента. 1Радиус г,, области циркуляции вычисляется по формуле (4.8-35). Для функции тока газовой фазы вместо формулы (5.2-4) будем иметь формулу (4.8-34), однако для удобства вместо функции тока г]з/ будем использовать функцию "ф / = —ч)- /- В пределах диффузионного пограничного слоя для функции а[ / будем иметь следующее выражение [c.193]

Как и в предыдущем разделе, предполагается, что весь газ, поступающий в псевдоожиженный слой, распределяется между газовыми пузырями и плотной фазой слоя. Обозначим через и температуру газа в газовых пузырях и плотной фазе слоя да —влагосодвржание твердой частицы. Предполагается, что кинетика тепло- и массообмена между одиночной твердой частицей и омывающим ее потоком газа может быть описана при помощи уравнений следующего вида [c.246]

При Ых>0,1 м/с на интенсивности действия сил вязкости начинает сказываться неоднородность поля скоростей жидкости, обусловленная нестацпо-нарностью внедрения газа в 0,05 барботажный слой. Скорость жидкости максимальна вблизи оси реактора и равна нулю у его стенки. Градиент профиля скоростей вызывает вращение газовых пузырей, на которые действуют силы, направленные к стенке реактора, а также силы, обусловленные циркуляцией жидкости и направленные в сторону повышенных скоростей, т. е. от стенки к центру. В результате взаимодействия этих эффектов центральная часть барботажного слоя оказывается наиболее насыщенной пузырями. В ней образуется ядро (комплекс пузырей), которое поднимается со значительно большей скоростью, чем одиночные пузыри. Поэтому для расчета газосодержания при >0,1 м/с нельзя пользоваться коэффициентами сопротивления % для движения одиночных пузырей. Величина может быть взята из графика рис. 10.2. [c.201]

Движение всякого тела в несущей среде сопровождается увлеканием в попутпый поток некоторого объема этой среды. То же происходит и при всплывании одиночного газового пузыря в жидкости. [c.54]

Массообмен одиночных капель (пузырей) с ламинарным посту-пахельньпл потоком жидкости. Циркуляционное движение среды внутри газового пузыря или капли приводит к значительному снижению торможения обтекающей жидкости на поверхности и тем самым интенсифицирует массообмен в несущей фазе. Наличие поверхностно-активных веществ в некоторых случаях затормаживает поверхность раздела и тем самым циркуляционное движение внутри капли, в результате чего коэффициент массоотдачи во внещней фазе снижается и приближается к значениям, характерным для твердых частиц. [c.380]