Скорость звука в парах

Скорость звука в парах реактивных топлив и индивидуальных углеводородов вычисляется по формуле [c.74]

Зависимость скорости звука в парах топлив а от давления описывается уравнением [c.75]

Взяв из экспериментальных данных частоту колебаний массы, определим фазовую скорость звука в парах. В рассматриваемом примере период колебаний Го = 320 мин (см. рис. 7.2—7.4). Из условия возникновения стоячих волн (7.34) определяется [c.223]

Из рассмотренной теории можно сделать вывод, что скорость испарения с плоской поверхности ограничивается скоростью звука в паре. Это означает, что при снижении давления паровой фазы, в которой происходит испарение, скорость потока массы и, следовательно, число Маха для потока возрастают до критической величины (когда скорость потока изотропного пара достигает звуковой, тогда Ма, =1). Дальнейшее снижение давления не приводит к увеличению ни скорости испарения, ни скорости потока массы. [c.34]

Константа Сезерленда в интервале 379—796 К равна 568, Криоско-пическая постоянная иода 20,4, эбуллиоскопическая постоянная 10,5. Скорость звука в парах иода при 273 К 108 м/с, сжимаемость при 273 К х= 13,6.10-" Па->. [c.438]

Чему равна расчетная скорость звука в парах ртути (одноатомные моле кулы) при 25 °С Наблюдаемое значение для жидкой ртути при этой температуре составляет 1450 м-с" . Можно ли предложить простое, чисто качественное объяснение различия между этими двумя значениями (См. текст в последней части разд. 11.3.) [c.305]

VII.32 Описанная выше техника проведения эксперимента имеет два недостатка, в которых авторы не отдавали себе отчета. Во-первых, благодаря выделению скрытой теплоты кристаллизации на растущей поверхности кристалла температура грани будет выше, чем температура термостата, в котором помещалась пробирка. Величина этих ошибок зависит от теплопроводности твердой фазы и от величины потока. Во-вторых, неизбежен перепад давления между сосудами. Чтобы понять это, необходимо вспомнить, что по крайней мере в случае свободного испарения, молекулы покидают поверхность кристалла со скоростью, приближающейся к скорости звука в паре. Нужно ожидать заметных перепадов давления, если только пересыщение не мало и диаметр трубки не велик но сравнению с диаметром кристалла. [c.225]

Скорость звука в парах сероуглерода при О °С равна 200 м/с и увеличивается с температурой 0,24. [c.8]

Рис, 78. Скорость звука в парах этилового спирта при 262° С. [c.118]

Уравнение А, С, Предводителева было проверено на основании данных о скоростях звука в парах метилового и этилового спиртов, полученных Ахметзяновым [50]. [c.118]

На рис. 78 приведено сравнение наблюдаемых на опыте (кружки) величин скоростей звука в парах этилового спирта [c.118]

Центр области дисперсии в /г-гексане лежит приблизительно при частоте 1,82 10 гц, в то время как, например, в углекислоте он находится при частоте 2,29-10 гц. Это делает особенно перспективным исследование дисперсии скорости звука в парах оптическим методом, который позволяет производить измерения при более высоких частотах, нежели ультразвуковой интерферометр. [c.131]

Недавно С. И. Грибкова [320] измерила скорости звука в парах эфиров алифатического ряда и в смесях этих паров с аргоном. Как оказалось, скорости звука в этом случае могут быть с успехом подсчитаны с помощью уравнения, справедливого для идеальных газов. Поскольку согласие между экспериментально наблюдаемыми и рассчитанными теоретически величинами вполне удовлетворительно, возникает желание рассчитать, пользуясь представлениями элементарной кинетической теории, число степеней свободы, присущее молекулам различных эфиров. Таким образом, оказывается, что число степеней свободы /, существенно влияющее на теплоёмкость, будет для диэтилового эфира равно 25, для этилпропилового эфира / = 30 и для дипропилового эфира / = 35. [c.146]

Скорость звука в парах органических соединений при разных давлениях [50,93] [c.297]

Скорость звука в парах эфиров алифатического ряда [3201 [c.297]

Пример 111.13. Вычислить скорость звука в парах метанола (М = 32) при темпматуре кипения, зная Гкр = 337,9 К. [c.39]

Судя по предшествующему, вес частиц определяет свойства вещества — независимо от его состава или от числа и качества атомов, входящих в частицу — в том случае, когда вещество находится в газообразном состоянии (напр., плотность газов и паров, скорость звука в парах и газах, теплоемкость газов и т. п.) или в него переходит, как это видим в скрытой теплоте испарения. Это становится понятным с точки зрения атомного ученуя, в его современной форме, потому что помимо быстрого движения, свойственного частицам газообразных тел, необходимо допустить, что эти частицы в газах значительно удалены друг от друга, так сказать, рассеяны в пространстве (наполненном так-называемым световым эфиром) подобно светилам, наполняющим вселенную. Здесь, как и там, влияет лишь степень удаленности (расстояние) и масса вещества, а те ее особенности, которые выражаются в химических превращениях, наступающих лишь при сближении до прикосновения, исчезают именно по причине удаленности. Отсюда уже ясно, во-первых, что для тел твердых и жидких, в которых частицы сближены — сравнительно с газами и парами — уже должно ждать значительного усложнения, т.-е. зависимости всяких свойств не только от веса частиц. [c.236]

Пример 8.7. Вычислить при температуре кипения скорость звука в парах хлороформа ( H I3) и метилового спирта (СН3ОН). [c.79]

Схема однородного равновесного парового пузырька. Огранп-чимся режимами, когда скорости радиального движения фаз и стенок пузырька во много раз меньше скоростей теплового движения молекул, равных по порядку скорости звука в паре. Тогда неравновеспостью на межфазной границе можно пренебречь, [c.195]