Некогерентное оптическое излучение

НЕКОГЕРЕНТНОЕ ОПТИЧЕСКОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ [c.91]

Источники некогерентного оптического излучения по физической природе можно разделить на следующие группы [2,3] [c.93]

Излучение электромагнитных волн может отличаться от других излучений такой характеристикой, как когерентность. Некогерентным является тепловое излучение нагретых тел и плазмы, когерентное излучение создается оптическими квантовыми генераторами - лазерами. [c.91]

Когерентность источника излучения оказывает существенное влияние на качество оптического изображения как в контактном, так и в проекционном методе формирования микроизображения. При когерентном освещении меняются условия формирования изображения в изображении складываются амплитуды светового поля, а не интенсивности, как при некогерентном освещении возникает характерный когерентный шум , зернистость изображения. В связи с этим возможности формирования тех или иных структур в изображении оказываются зависимыми не только от качества оптической системы, но и от фазовых соотношений в объекте, взаиморасположения, размеров и формы элементов. [c.28]

Другим широко известным примером является процесс лазерной генерации. Лазер непрерывного действия представляет собой сильно неравновесную открытую систему, образованную активными атомами и модами электромагнитного поля в резонаторе. Эта система выводится из равновесия благодаря постоянному притоку энергии от внешнего некогерентного источника оптической накачки. Подступающая энергия не накапливается в лазерной системе, а непрерывно покидает ее в форме электромагнитного излучения и потока тепла. Когда интенсивность накачки мала, генерируемое лазером излучение состоит из случайных, не сфазированных между собой цугов волн. Если, однако, повышать мощность накачки, то после достижения некоторого порога лазерное излучение становится когерентным, т. е. начинает представлять собой как бы один гигант- [c.5]

В другой системе, тоже описанной в 1950 г. [25], апертура монохроматора в вертикальном направлении разделена пополам для одного и другого пучка. Каждый из пучков модулируется одной и той же частотой со сдвигом фаз 90°. Оба сигнала регистрируются при помощи одного приемника излучения, усиливаются и разделяются усилителем с синхронным детектором, выпрямляются и фильтруются, а их отношение регистрируется измерительным реохордом. Поскольку в этом приборе для каждого пучка используется только половина всей апертуры, то отношение сигнал/шум вдвое больше для каждого пучка, чем в схеме с оптическим нулем. При нулевом пропускании пучок сравнения не вносит шума в спектрограмму, а шум привносится только через рабочий пучок (т е. 2). При 100%-ном пропускании происходит сложение двух некогерентных шумовых сигналов, так что увеличение суммарного отношения сигнал/шум составляет примерно 21/ 2. Поскольку здесь оба пучка используют различные части оптики монохроматора, то необходимо предъявлять очень высокие требования к качеству оптики и ее юстировке, чтобы обеспечить идентичность пучков. В противном случае регистрируемая длина волны в двух пучках может несколько отличаться. Если такая неидентичность пучков имеет место, то спектрограмма очень сильно искажается в области интенсивного атмосферного поглощения. Вместо точной взаим- [c.46]

Малоисследованной, но очень перспективной считается возможность практического применения в диагностике волоконных интерферометров, радужной голо-графической интерферометрии, некогерентной оптической обработки информации. Большую роль в определении качества продукции может сыграть синхротронное излучение, на основе которого ожидаются новые качественные результаты в микроголографии, в точной рентгенодефектоскопии и других областях диагностики. Приборы, основанные на новых физических принципах, насущно необходимы нашей промышленности. [c.59]

Некогерентный оптический нагрев, схема которого приведена на рис. 100 [109], состоит из источника световой энергии (обычно это элек-тродуговой разряд), фокусирующего зеркала и образца. Кроме электроду-гового разряда используются также ксеноновые лампы мощностью 6 кВт. При диаметре зеркала порядка 0,6 м с углом охвата 180 ° максимальная плотность излучения в фокусе составляет 900 + 1000 Вт/см . При этом эффективный поперечный диаметр изображения источника нагрева в фокусе равен 8 мм. В варианте, изображенном на рис. 100, КПД системы составляет порядка 50%. При световом нагреве, однако, на образце возникают высокие градиенты температуры, для снижения которых зона плавления дополнительно нагревается. Мощность, расходуемая на нагрев единицы поверхности расплава, линейно уменьшается с увеличением диаметра исходного вещества D (при сохранении постоянной ширины зоны расплава). Эту зависимость можно представить следующим образом [c.136]

Система накачки предназначена для преобразования энергии источника электрического питания 8 в энергию ионизированной активной среды 3 лазера. Накачка в различных лазерах может производиться электрическим разрядом (газовые), вспомогательным оптическим некогерентным излучением (твердотельные и жидкостные) и путем воздействия электрическим током — иижекцией электронов в р-и-переход (полупроводниковые). В газовых лазерах (рис. 6.1) чаще всего накачка осуществляется электрическим разрядом, для чего в нем устанавливаются два электрода — катод 7 и анод 9, между которыми подается напряжение от источника питания (постоянное или СВЧ с частотой около 200 МГц). Атомы гелия возбуждаются при соударениях с быстрыми электронами и, сталкиваясь с атомами неона, передают им свою энергию. Индуцированное излучение [c.227]

Особое место в методах оптической накачки активных сред ИК-лазеров занимает накачка некогерентным излучением импульсной лампы, ставшая возможной благодаря использованию межмолекулярного электронно-колебательного переноса энергии Е—V-nepeHo ) [87—89]. В этом явлении, механизм которого далеко еще не ясен, электронно-возбужденный атом в столкновениях с молекулой отдает свою энергию на возбуждение молекулярных колебаний, причем иногда с довольно высокими вероятностью и селективностью. Эффективность такого преобразования энергии зависит прежде всего от точности резонанса между возбужденным электронным уровнем атома и не слишком высоко возбужденным колебательным уровнем молекулы. Поэтому атом брома в электронном состоянии 4 Pi/2 с энергией 3685 см , выбранный авторами работ [87—89] в качестве донора энергии, — хороший партнер в процессе электронно-колебательного переноса энергии. [c.184]

Выходное излучение твердотельных лазеров с оптической накачкой от ла.мпы-вспышки обычно состоит из некоторого числа нерегулярных и некогерентных импульсов, вызываемых ппчкамп , длительность которых меньше 1 мкс. Генерация излучения лазера начинается через несколько сотен. микросекунд после поджнга лампы накачки и продолжается также в [c.67]

Этим люминесценция отличается от вынужденного (индуцированного) излучения, получаемого в оптических квантовых генераторах (лазерах). Вынужденное излучение (ему также отвечает переход 3 на рис. 1) происходит под действием света, частота которого отвечает расстоянию между основным и воз-бужденнььм уровнями. Обычно такой свет вызывает преимущественно переход электронов в возбужденное состояние, т. е. поглощается. Но при создании так называемой инверсной заселенности , когда специальными мерами ( накачкой ) на возбужденный уровень переводится большая часть электронов (для этого время жизни их на таком уровне должно быть достаточно велико), вероятность обратного перехода под действием фотонов оказывается больше вероятности поглощения, и происходит одновременное испускание света всеми излучателями. Вследствие этого индуцированное излучение когерентно. Напротив, люминесценция является спонтанным некогерентным излучением. [c.6]

Антимониды, арсениды и фосфиды вдохнули новую жизнь в приемники инфракрасных лучей, высокотемпературные силовые диоды, источники когерентного и некогерентного излучения, фотоэлементы, детекторы эффекта Холла, туннельные диоды и другие приборы. Исследования Б. М. Вула, Л. Н. Наследова и других советских физиков показали, что у арсенида галлия и подобных ему полупроводников при низких температурах проявляются свойства квантового генератора радиоволн оптического диапазона. Полупроводниковые лазеры имеют преимущества перед лазерами типа рубина, их к. п. д. близок к 100%. [c.188]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология