Распределение по импульсам

Они однозначно связаны с функцией распределения по импульсам [c.25]

Для рассмотрения распределения по импульсам р определим число молекул р рур - [c.212]

Распределения по импульсам и координатам независимы, причем [c.96]

Для рассмотрения распределения по импульсам р опре- [c.285]

Задача IV. 4. Найти частоту и декремент затухания продольных колебаний плазмы, состоящей из электронов, легких и тяжелых ионов с максвелловским распределением по импульсам, в предположении, что фазовая скорость колебаний много меньше тепловой скорости легких ионов и много больше тепловой скорости тяжелых ионов Ответ. [c.124]

Поставим перед собой задачу получения уравнения, описывающего выравнивание во времени значений продольной и поперечной температур электронов. Очевидно, что такое уравнение будет описывать релаксацию распределения по импульсам электронов [c.137]

Доплеровский сдвиг легко получается в пределе малых скоростей нуклона р = р/М. Распределение по импульсу нуклона выражается через фурье-образ s- и d-волновых функций дейтрона i/ s.D (г = Гр-Гп), определенных в (3.28) — (3.30) [c.118]

Перейдем от распределения по импульсам к распределению по скоростям. Среднее число молекул (мгновенно-среднее), совершающих колебания в ячейках, составляющие скоростей которых заключены в интервале и, [c.296]

Если учесть распределение по импульсам А и В в связанном состоянии в молекуле АВ, то в качестве е следует использовать некоторое эффективное значение. [c.183]

Квантовая теория металлов характеризуется двумя основными особенностями. Во-первых, это теория фермионов, движущихся в периодическом поле. В этом аспекте удается объяснить не только наличие или отсутствие свободно движущихся электронов в твердых телах, но и распределение по импульсам электронов в металле. Во-вторых, теория учитывает корреляцию между электронами в условиях их непрерывного ускорения, причем оказывается необходимым принимать во внимание экранирование электрических сил. [c.280]

Плотность распределения вероятностей р(р, ру, р , р, д), как мы видим, распадается на произведение двух независимых сомножителей, один из которых определяется составляющими импульса молекулы Рх, ру, Рг, другой — остальными обобщенными импульсами и координатами. Такой вид функции р является следствием разделения соответствующих переменных в выражении для энергии (IV. 19), которое представляет сумму двух независимых слагаемых. Приходим к выводу, что распределение по импульсам рх, Ру, Рг и распределение по другим переменным независимы, причем [c.101]

Это соотношение нетрудно получить, повторив те же рассуждения, которые привели к выводу уравнения Максвелла. Если движение одномерно и, кроме того, распределение по значениям координаты (например по оси Ол ) равномерно, то задача сводится к изучению распределения по импульсам, т. е. к рассмотрению уравнения [c.400]

Ам — интеграл упругих столкновений Ва — интеграл столкновений, приводящих к химической реакции тгм (О — зависящая от времени плотность частиц М fш pм, t) — одночастичная функция распределения по импульсам, нормированная на единицу сам (р, 2) — дифференциальное сечение упругого рассеяния р = рл — Рм = Ра — Рм I — инвариантный модуль от- [c.83]

Рх, Ри, Рг, Другой — остальными обобщенными импульсами и координатами. ТакоГг вид функции р является следствием разделения соответствующих переменных в выражении для энергии (IV. 19), которое представляет сумму двух независимых слагаемых. Приходим к выводу, что распределение по импульсам р , Ру, рг и распределение по другим переменным независимы, причем [c.92]

Допустим, что газ, состоящий из бесспиновых молекул, идеален. Взаимодействие между молекулами отсутствует и полная энергия этого бозе-газа сводится к кинетической энергии. Рассмотрим распределение по импульсам отдельных молекул. Воспользуемся для этого функцией распределения (й(р), определив ее так, чтобы М(л р) было средним [c.238]

На рис. VIII.1 показано это распределение. Для того чтобы найти Np , т.е. распределение по импульсам, определим сначала число молекул, имеющих значения (в интервале) р, ру, р . Согласно (VIII.12) [c.150]

В рамках рассматриваемой модели в качестве частиц в статистическом ансамбле выбираются не полимерные молекулы, а мономерные звенья, непрореагировавшие функциональные группы и хи-мическне связи. Каждой частице в статистической сумме большого канонического ансамбля соответствует множитель — ее активность (Zj, Zp и Z ), в которую входят химический потенциал и длина тепловой волны, возникающая при интегрировании функции распределения по импульсам частиц. Фактор ехр —Ец/Т), отвечающий энергетическому вкладу каждой связи, включается в активность z последней. Число различных частиц характеризуется вектором N = jV.3, TVr, N ). Первую его компоненту Л з в случаях, не приво- [c.209]

Е лм — интеграл упругих столкновений На—интеграл столкновений, приводящих к химической реакции пм (1) —. зависящая от времени плотность частиц М iм (Рж, t) — одиочастичная функция распределения по импульсам, нормированная на единицу 2) — дифференциальное [c.324]

В [177] показано, что большую роль в создании иеравновесности играет отношение масс реагентов, причем распределение по импульсам оказывается сильно возмущеннглм для легкой молекулы, участвующей в хи-лгической реакции, что мо кет оказать значительное влияние на скорость реакции. [c.363]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология