Кинематическая теория роста кристаллов

Все вышесказанное относится к росту в стационарном режиме. Рост кристалла до установления стационарного режима и устойчивость скорости роста при небольших возмущениях рассматриваются в так называемой кинематической теории роста кристаллов [18]. [c.119]

КИНЕМАТИЧЕСКАЯ ТЕОРИЯ РОСТА КРИСТАЛЛОВ [c.471]

Кривая изменений функции Щ А) дана на рис. 15. При малых значениях величины А, пропорциональной толщине кристалла наблюдается монотонное возрастание интегрального отражения, что находится в согласии с кинематической теорией. С дальнейшим ростом А обнаруживается эффект экстинкции, а именно, периодическое изменение интегрального отражения с постепенным понижением амплитуды колебаний относительно среднего значения я/2. Нетрудно видеть, что то же среднее значение л/2 получается при интегрировании величины Я из (3.78) [c.58]

Таким образом, метод муара позволяет разрешить кристаллические решетки с межплоскостными расстояниями в 1—2 А и обнаружить в них дефекты структуры. Есть основания полагать, что метод будет эффективен для изучения тонкого механизма пластической деформации кристаллов, осуш ествляемой в микроскопе, образования сплавов, явлений упорядочивания и разупорядочивания, роста ориентированных слоев, в частности окисных пленок на металлах. Вместе с тем следует подчеркнуть, что интерпретация различных деталей в муаровых картинах — задача очень сложная, которая еш е далека от сколько-нибудь полного решения. Здесь необходима осторожность в еш,е большей степени, чем при непосредственном наблюдении кристаллических решеток. Теоретическое рассмотрение показывает [45—47], что в обоих случаях изображение возникает благодаря интерференции между лучами, дифрагированными в кристаллической решетке. Большинство деталей изображения может быть интерпретировано при помощи кинематической теории, которая дает только геометрическое описание дифракционной Картины. Но для полного понимания проблемы необходимо привлекать динамическую теорию и рассматривать взаимодействие между дифрагированными волнами внутри кристалла, что приводит к изменению распределения электронной интенсивности в плоскости изображения. Кроме того, формирование конечной картины зависит от степени совершенства осветительной системы, аберраций объективной линзы и характера объекта. [c.199]

Кабрера создал кинематическую теорию движения ступени на основе представлений Лайтхилла и Уайтхэма [21], сформулированных ими при анализе транспортного потока по магистралям. Когда скорость роста зависит от плотности ступеней, теория описывает профиль кристалла и скорость изменения расстояний между ступенями в процессе роста. Подобно тому как ка перегруженной магистрали возникают транспортные пробки, на растущей поверхности возникают скопления ступеней. Такими скоплениями ступеней объясняются видимые (иногда невооруженным глазом) высокие ступени на выращенных кристаллах (фиг. 3.9). Предпринимались попытки проанализировать другие возможные ситуации, когда скорость роста зависит не только от плотности ступеней, но и от других факторов, например адсорбции примесей, но количественный анализ таких ситуаций очень сложен. На фиг. 3.10, а изображено поперечное сечение кристалла со ступенями и скоплениями ступеней. Обычно высота [c.119]

Результаты этих наблюдений количественно согласуются с теорией роста при наличии источников ступеней, что позволяет с большей уверенностью использовать положения теории, пе проверенные прямыми экспериментами. Теоретический анализ показывает [42], что ступени, движущиеся в эшелоне , могут взаимодействовать друг с другом с образованием кинематических волн ступеней и макро-ступепей, разрастающихся тангенциально (рис. 4.9). Такие макроступени наблюдались при росте большинства кристаллов, ограненных плоскими гранями, в растворах [70], в парах [71] и в расплавах [72]. [c.69]

Выводы теории кристаллизации из пара или раствора непосредственно используются для описания превращений в твердом теле в теории паровой щели [9, 10]. Предполагается, что исходная фаза и новая разделены микроскопической щелью и развитие превращения происходит в результате испарения атомов из исходной фазы и конденсации на поверхности растущего кристалла. В щели устанавливается стационарное состояние паровой фазы, через обмен с которой происходит превращение между твердыми фазами. Это подтверждается близостью энергии активации роста и энергии сублимации исходной фазы для некоторых молекулярных кристаллов [10]. При кинематическом рассмотрении роста через паровую фазу может быть использован весь опыт изучения поверхностных процессов при росте кристаллов из неконденсированпой фазы [11, 12]. В частности, уже в последнее время один из таких вариантов паровой теории, учитывающий развитие поверхностного рельефа, был предложен для описания роста зерен при рекристаллизации, причем расчетная модель, по мнению автора теории, подкрепляется прямыми электронно-микроскопическими наблюдениями над характером и движением ступеней на межзеренных границах [13]. Если отвлечься от слишком буквального использования конкретных положений теории конденсации в кинетических расчетах паровой теории, модель щели можно рассматривать как описание одного из мыслимых предельных случаев превращения в твердом теле — случая полного нарушения контакта между фазами. Но ввиду малой точности определения кинетических па- [c.346]

Бартини и др. [209] экспериментально исследовали оптическими методами профиль поверхности кристаллов р-метилнафта-лина при их росте из спиртовых растворов утверждается, что методика обладает чувствительностью 38 А (около двух периодов решетки данного вещества). Профили кинематических волн наблюдались непосредственно. Эти профили имели гладкий округленный ведущий край и острую угловую точку на хвостовой части, как показано на фиг. 30 это качественно согласуется с теорией Франка. [c.474]