Несжимаемая невязкая жидкость

В лопаточных насосах основным элементом, передающим энергию от двигателя (привода) к перекачиваемой жидкости, является лопатка или, применительно к плоскому течению, профиль. В гидродинамике доказывается общее свойство безвихревого течения несжимаемой невязкой жидкости, заключающееся в том, что минимум давления в потоке достигается на стенке. Поэтому в потоках реальной жидкости, близких по условиям к упомянутым, можно ожидать, что возникновение и развитие кавитации будет происходить вблизи тыльной стороны обтекаемого профиля (при положительных углах атаки). Поскольку реальная жидкость обладает вязкостью, структура потока вблизи профиля отличается от течения идеальной жидкости из-за образования пограничного слоя. В связи с этим возникновение и развитие кавитации определяется как эпюрой давления, формируемой ядром потока, так и явлениями, происходящими в пограничном слое и, в частности, так называемым отрывом пограничного слоя . [c.143]

Эта теорема показывает, что если несжимаемая невязкая жидкость в начальный момент находится в состоянии покоя, то поле скоростей в любой момент времени зависит только от мгновенной скорости границы и не зависит от предшествующих состояний. Приведенные теоремы показывают также, что движение любой части границы мгновенно оказывает воздействие на весь объем жидкости скорость сигнала равна бесконечности (это согласуется и с физической интуицией). [c.22]

Эти замечания имеют своей целью подчеркнуть, насколько далеко ушла современная гидродинамика от простой и догматической идеи Лагранжа. Все стационарные вихревые течения из 55 и все решения задачи Гельмгольца удовлетворяют уравнениям Эйлера для несжимаемой невязкой жидкости это показывает, насколько далека от корректной постановки задача стационарного течения для этих уравнений. [c.115]

В действительности метод инспекционного анализа позволяет нам обойтись без всех предположений анализа размерностей. В частности, принцип инерциального моделирования можно строго вывести из стандартных уравнений для несжимаемой невязкой жидкости при условии отсутствия свободной поверхности. [c.141]

Кажущееся незначительным ограничение, что производные по пространственным координатам в уравнениях (40) должны быть первого порядка, на самом деле оказывается весьма сильным. Так, из него следует, что система (40) должна быть гиперболического типа. В случае сжимаемой невязкой жидкости это выполняется, чего нельзя сказать, например, о несжимаемой невязкой жидкости или любой вязкой жидкости. Для того чтобы строго установить даже локальную корректность метода поиска симметричных решений, нужны дальнейшие исследования в теории уравнений в частных производных. [c.180]

Наконец, в гл. VI мы попытаемся показать, что теория групп лежит также в основе классических уравнений движения твердого тела в идеальной (т. е. несжимаемой невязкой) жидкости. [c.195]

Рассмотрим сферу массы т и радиуса а, движущуюся со скоростью V в несжимаемой невязкой жидкости плотности р (на протяжении всей этой главы мы будем рассматривать лишь безвихревые течения такой идеальной жидкости ). Не ограничивая общности, мы можем считать, что движение направлено по оси сферической системы координат. Потенциал скоростей для жидкости, покоящейся на бесконечности, совпадает с потенциалом диполя, который в сферических координатах имеет вйД [c.196]

Как известно, уравнение сохранения энергии для относительного движения несжимаемой, невязкой жидкости во вращающихся полостях [c.19]

Несжимаемая невязкая жидкость [c.10]

Задача о линейной устойчивости несжимаемой невязкой жидкости в форме бесконечно длинного щминдра кругового сечения, окруженного воздухом, была впервые рассмотрена Релеем [22]. Эта и последующие за ней работы [23, 24] по гидродинамической устойчивости включают четыре этапа. Первый состоит в определении параметров основного невозмущенного течения полей скоростей, давлений, температур. Следующим этапом является предположение о малости возмущений этих параметров и линеаризация уравнений и граничных условий. В итоге получается однородная линейная система уравнений в частных производных, коэффициенты которой могут зависеть от пространственных координат, но не зависят от времени. Третий этап состоит в определении элементарного решения для выбранного начального возмущения. Обычно решение ищется в виде комплексного Фурье-представления периодических функций. Например, элементарное репгение можно искать в виде нормальной моды [c.448]

I] НЕСЖИМАЕМАЯ НЕВЯЗКАЯ ЖИДКОСТЬ Ц [c.11]

НЕСЖИМАЕМАЯ НЕВЯЗКАЯ ЖИДКОСТЬ [c.13]

В случае несжимаемой невязкой жидкости последние условия сводятся к равенству на S давлений. Кривизна межфазной поверхности приводит к появлению дополнительного давления, называемого капиллярным, в той фазе, где лежит центр кривизны поверхности. Поэтому на Е должен быть скачок т)=Рар- Этот вопрос будст обсуждаться более подробно в главе, посвященной поверхностному натяжению. [c.57]

Кроме изложенного, можно сделать еще одно теоретико-груп-повое замечание. Стационарным движением в динамике называют движение, которое, если рассматривать его по отношению к осям, связанным с телом, не зависит от времени. Как и в формуле (13), ускорение q стационарного движения увеличивает значение Qi = diTifqj)ldt - dT /dqi)q q на величину Tij qj. Следовательно, для того чтобы получить силы при произвольном движении, мы просто можем сложить силы, соответствующие ускорению q из начального состояния покоя, рассмотренные в 100—102, и силы, действующие при стационарном движении. Так, если мы хотим определить силы, действующие на твердое тело при его стационарном движении в идеальной (т. е. несжимаемой невязкой) жидкости, то мы можем определить силы и при любом движении. Поэтому мы ограничимся задачей определения сил, действующих при стационарном движении. [c.220]

Движущийся пузырь воздействует на окружающие его частицы. Обычно обтекание пузыря частицами считают подобным обтеканию шара несжимаемой невязкой жидкостью [87, 311]. Теоретическое представление о перемещении частицы под действием единичного сферического пузыря радиусом из начального положения —оо в положение оо приведено на рис. 1.22, а. Цифры указывают расстояние, на котором находится центр пузыря от плоскости О—0. Из схемы видно, что часть материала переносится вверх от одной пунктирной линии до другой. За пузырем частицы смещаются (это наблюдалось эксперимептально см. рис. 1.22, б). Смещение частиц вверх движущимся пузырем и перенос их в следе образуют восходящий поток частиц, который должен компенсироваться нисходящим потоком. За счет такого движения обеспечивается перемешивание. [c.31]

Мы приведем здесь принадлежащий Б. А. Лугов-цову пример, который показывает, что такая постановка вопроса имеет смысл. Рассмотрим симметричное относительно оси X плоское потенциальное течение несжимаемой невязкой жидкости, верхняя половина которого изображена на рис. 132. На бесконечности поток имеет скорость, направленную вдоль оси л на рис. 132 штриховкой отмечена каверна, в которой поддерживается такое давление, что на ее границе величина скорости постоянна и равна > Уоо- [c.358]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология