Условия безвихревого движения

Условие = 0 является условием безвихревого движения. [c.99]

Действительно, только при наличии такой функции соблюдается условие безвихревого движения, поскольку [c.99]

Даже применительно к условиям идеальной жидкости эта задача не решена в общем виде. Имеются только частные решения наиболее известным из них является решение, в основе которого лежит условие безвихревого движения в меридианном сечении потока жидко- [c.99]

Условие = О является условием безвихревого движения. Од-(1п [c.93]

Условия безвихревого движения. Необходимое условие безвихревого характера движения дается следующим предложением. [c.101]

Для игнорирования плотности газа в уравнениях движения пренебрегают изменением давления внутри пузыря под действием силы тяжести и ускорения ожижающего агента. Таким образом, поверхность пузыря образуется линиями тока твердых частиц и должна быть поверхность с постоянным давлением газа. Следовательно, форма пузыря должна определяться задачей о линиях тока при безвихревом движении в указанных условиях. [c.96]

Соответствующие результаты могут быть получены и для двухмерного пузыря при условии, что скорость твердой частицы определяется безвихревым движением однородной идеальной жидкости вокруг цилиндра, ось которого ориентирована перпендикулярно к направлению потока [c.98]

Применение такой идеализированной картины к аналогичному вопросу о теплообмене шара или цилиндра с окружающей движущейся средой показывает, что хорошее совпадение теории с опытом получается при больших числах Re, т. е. в условиях развитой турбулентности. Дело в том, что хотя в этом случае имеются срывы вихрей за кормой в тыловой части течения (см. рис. 57), общая картина течения в передней, рабочей части и вокруг сферы остается неизменной и практически соответствует безвихревому движению, за исключением пограничного слоя, толщина которого уменьшается с увеличением числа Рейнольдса. [c.237]

Q — rot у = О — безвихревое движение жидкости это условие технически легче всего может быть обеспечено в области подвода потока к колесу [c.46]

Уравнение (2. 66) интегрируется в условиях нестационарного движения только при наличии безвихревого течения [c.47]

Условия существования безвихревого движения жидкости в проточной части машины. Исследования движения идеальной жидкости в проточной части лопастной машины показали важное значение безвихревого течения. Необходимо в связи с этим рассмотреть теоретические условия существования безвихревого течения и технические средства сохранения такого течения как основной схемы движения жидкости в лопастной машине. [c.50]

В ряде важных задач вследствие отрыва пограничного слоя за обтекаемым телом создаются зоны с замкнутыми линиями тока и отличной от нуля завихренностью (рис. 8). Причина этого прежняя — граничные условия прилипания. Потенциальное (безвихревое) движение всегда удовлетворяет уравнению Навье—Стокса, ибо если скорость V является градиентом гармонической функции ф, то очевидно, что ДУ = О, и тогда достаточно [c.39]

Еще в XIX в. гидродинамиками было отмечено, что хотя кинематическая схема, рассмотренная выше, удовлетворяет граничным условиям на поверхности моря, она все же не выдерживает строгой критики при безвихревом движении немыслимы замкнутые траектории водных частиц. [c.243]

Дж. Стокс (см. [5]) показал, что безвихревое движение возможно при условии наложения некоторого поступательного движения частиц на их движение по круговым орбитам, причем скорость ги этого поступательного движения должна убывать на глубинах быстрей, чем размеры орбит и линейные скорости орбитального движения [c.243]

Здесь уь = (1 —+26). Область замкнутой циркуляции газа, связанная с пузырем, возникает при условии > Уб-Эффективное давление твердой фазы нетруДно определить из уравнения (4.2-5). Действительно, поскольку движение твердой фазы безвихревое и установившееся, суммарное давление р + можно найти с помощью интеграла Эйлера—Бернулли (4.2-35). Используя уравнения (4.2-35) и соотношения (4.8-25), (4.8-26) и (4.8-31), получим следующее выражение для эффективного давления твердой фазы р на поверхности пузыря при г = / [c.166]

В случае безвихревого сжимаемого течения уравнение неразрывности (1) все еще можно записать при помощи единственной неизвестной функции U x), если только пренебречь эффектом гравитации, что обычно допустимо при достаточно больших скоростях, когда становится заметной сжимаемость ). (Если гравитацией нельзя пренебречь, как, например, в случае атмосферных движений больших масштабов, то условие (9) не может быть выполнено, даже несмотря на то, что безвихревое течение является допустимым.) [c.24]

Чтобы решить задачу для идеальной жидкости, необходимо отыскать форму RQOQ R, удовлетворяющую граничным условиям (2.3) и (2.4) для безвихревого движения жидкости внутри области AA B R Q OQRBA, Рипппн [95] дал численное решение [c.40]

Решение задач о пространственном обтекании тел очень сложно. В гидродинамике обычно в случае безвихревого движения (при rot да = 0) идеальной жидкости вводят понятие о потенциале скоростей ф. Проекции скорости будут выражены как = d(fldx Wy = d(f dy W- = дср/дг, a w = grad ф. Таким образом, ф = = ф (х, у, г) для установившегося безвихревого (называемого также потенциальным) движения. Введение еще одной функции г] , связанной с проекциями скоростей w, и (при условии непрерывности их изменения по координатам) = д /ду и = = —d ldx, позволяет получить уравнение неразрывности в виде [c.109]

На частицы в неоднородном потоке действуют не только гравитационные, но и инерционные силы. Баланс этих сил и силы сопротивления среды определяет в условиях безвихревого течения траекторию частицы и вероятность ее захвата всплывающим пузырьком. В действительности гидродинамика акта значительно усложняется вследствие турбулизации пульпы всплывающими пузырьками и искажений, вносимых в поток самими частицами. Уравнения, предложенные для расчета вероятности столкновения частиц с пузырьками, можно разделить на две группы. К первой относятся формулы, основанные на концепции столкновения в результате турбулентных блужданий частицы и пузырька. Некоторые из них приведены в табл. 9.1 [формулы (1—5)]. В последние годы достигнут значительный прогресс в экспериментальном и теоретическом изучении турбулентного переноса и осаждения аэрозолей. Наряду с диффузионным был теоретически предсказан и практически подтвержден миграционный механизм осаждения. Он обусловлен пульсационной составляющей скорости потока. Теория миграционного механизма к настоящему времени разработана для осаждения частиц на стенки каналов. Применение ее для расчета турбулентной коагуляции помогло бы глубже раскрыть механизм субпроцессов и способствовать оптимизации гидродинамических условий. По данным Е. П. Медникова, на движение частицы в турбулентном потоке влияют продольная и пульсационная скорость среды поперечная турбулентная миграция крупномасштабное турбулентное перемешивание диффузия, вызванная мелкомасштабными пульсациями седиментация соударение со стенками и остаточная миграция. [c.197]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология