Собственный базис

Нетрудно заметить, что по существу здесь скрыто общее утверждение любой эрмитов оператор представляется в собственном базисе диагональной матрицей из собственных значений. [c.103]

Каждый оператор /-( ) и в собственном базисе гамиль- [c.62]

Определенные в собственном базисе гамильтониана, однопереходные операторы пригодны также и для описания сильносвязанных систем. Рассмотрим преобразование U, которое диагонализует гамильтониан и преобразует базис произведений ( 0>>) в собственный базис ( [c.63]

Соответствующее преобразование однопереходных операторов (определенных в пределе слабой связи) в собственный базис гамильтониана при сильной связи записывается в виде [c.63]

Понятие когерентности следует рассматривать как обобщение понятия поперечной намагниченности . Это понятие является более общим, поскольку оно применимо к любой произвольной паре уровней [см. (2.1.П)], в то время как поперечная намагниченность обязательно связана с разрешенными переходами lr><->ls> с Мг - Ms = 1. Если матричное представление оператора плотности рассматривать в собственном базисе, то ненулевой недиагональный матричный элемент описывает когерентность между состояниями 1г> и ls>. [c.67]

В собственном базисе гамильтониана Ж матричное представление основного уравнения (2.3.7) можно записать в виде [c.78]

Матричные элементы оператора плотности в собственных базисах Жа и имеют вид [c.267]

Представленный в собственном базисе Ж гамильтониан состоит из 2 X 2 блока содержащего недиагональные элементы Л" , и диагональной матрицы включающей все остальные собственные состояния [c.283]

В редких случаях, когда гамильтонианы и не коммутируют, для описания процесса смешивания необходимо ввести новый собственный базис. Это можно учесть, вводя в рассмотрение модифицированное определение [6.5] элементов Лл . [c.351]

Элементы операторов вращения необходимо вычислять в собственном базисе, т.е. [c.449]

Результаты расчета резюмируются в схеме уровней и переходов на рис. 7.4, на котором даны также неприводимые представления группы Дг/., к которым принадлежит каждая из систем уровней (переходов). Собственный базис отличается от симметризованного лишь функциями 3, 4 (каждая из них — линейная комбинация функций 3, 4 симметризованного базиса). [c.237]

Выражение (111,4-1) для тензора а ограничено в том смысле, что выбрана комбинация только положительных слагаемых. Можно показать, например, что комбинация — собственная базис- [c.78]

Обозначим координаты векторов сСГ и с/у в собственном базисе азеотропа через и (ч ). Тогда система уравнений (2) запишется в следующем простом виде [c.4]

Таким образом, в собственном базисе азеотропа выражение дл/ второго дифференциала температуры имеет вид [c.9]

Однопереходные операторы обычно определяются в собствен-базисе гамильтониана, в то время как произведения операто- [c.59]

Оператор плотности системы коммутирует с гамильтонианом и не изменяется под действием гамильтониана. Когерентность отсутствует. Однако оператор плдтности эволюционирует под действием супероператора релаксации Г и стремится к тепловому равновесию. Матрица оператора плотности в собственном базисе гамильтониана диагональна [см. (2.1.10)]. Это состояние получило название неравновесного состояния первого рода [4.131]. [c.207]

Преобразование собственного базиса гамильтониана Jifk в собственный базис гамильтониана определяется матрицей D [c.268]

Для получения матричного представле11ия, которое допускает простую физическую интерпретацию, удобно записать операторы и супероператоры в собственном базисе гамильтониана Собственные значения являются разностями собственных значений [см. уравнение (2.1.85)] [c.349]

Начальным этапом анализа спектра ЯА№ [48, с. 262] служит выделение базиса мультипликативных спиновых функций. От сим-метризованного базиса переходим к собственному базису спин-га-мильтониана, включающему зеемановское (Z), скалярное (/) и ди-польное (О) взаимодействия в молекуле, имеющей группу симметрии Огл [c.237]

Нихний индекс при производной указывает направление смещения составов раствора и пара.)Таким образом, соотногаения 14) характеризуют физический смысл направлений собственного базиса азеотропа, а таше коэф1 цивнтов / = 1,.., п-<). [c.5]

Аналогично могно показать, что в собственном базисе азеотропа принимает ваноничвс1мй вид и квадратичная форма, соответствую-цая второму дифференциалу давления при постоянной температуре [c.9]

Для реиения этой задачи снова обратимся к системе уравнений (25), представляющей условия равновесия в собственном базисе азеотропа. Полагая в уравнеьмях (25) состав раствора фиксированным, т.е. du Q ( t= получим уравнения [c.21]

Уравнение (40) можно интерпретировать следующим обрааом. Если градаент теплоты испарения раствора направлен по I -му вектору собственного базиса азеотропа, то состав гнра над раствором постоянного (азеотропного) состава и состав азеотропа смещаются по оси ы , причем в одну сторону, если Х <1, и в противоположные— [c.21]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология