Направление смещения зарядов

Подавая электроны к бензольному ядру, заместители 1 рода увеличивают его электронную плотность — преимущественно в орто- и пара-положениях. В схеме 2 стрелками показаны направления смещения электронов и увеличение электронной плотности под влиянием заместителя I рода (А). Электрофильные реагенты, несущие положительный заряд, вступая в бензольное ядро, направляются преимущественно к С-атомам, у которых электронная плотность повышена, т. е. замещают водород в орто- и пара-положениях к заместителю I рода. [c.336]

Дипольный момент перехода имеет размерность длины (обычно его выражают в ангстремах) его можно представить как меру смещения зарядов в процессе перехода. Свет наиболее эффективно поглощается в том случае, когда направление его поляризации (т. е. направление вектора напряженности электрического поля) и направление момента перехода совпадают. В этом легко убедиться, измеряя поглощение света кристаллами. Как и инфракрасные спектры поглощения ориентированных пептидных цепей (рис. 13-3), электронные спектры кристаллов обнаруживают четко выраженный дихроизм. [c.19]

При проведении стехиометрических расчетов окислительно-восстановительных реакций органических соединений удобно пользоваться формальным представлением о степени окисления атомов. Под степенью окисления атома подразумевают заряд, которым обладал бы атом, если бы все его ковалентные связи с атомами других элементов превратились бы в ионные. Направление смещения электронной пары ковалентной связи определяется на основании сопоставления электроотрицательности атомов, участвующих в ее образовании. Ниже приведен ряд относительной электроотрицательности по Полингу [c.200]

Направление смещения зарядов 37 [c.37]

Направление смещения зарядов [c.37]

Что касается направления смещения заряда при сверхсопряжении, то оно полностью зависит от знака параметра 6. Если бы б было положительным, то смещение заряда в пропилене происходило бы в обратном направлении. Пропилен имеет небольшой дипольный момент [c.42]

Все эти взятые вместе соображения убедительно показывают, что эффект Бекера — Натана не обусловлен сверхсопряжением. Они являются также серьезным аргументом в пользу механизма, предложенного Шубертом. Во всяком случае, нет никаких оснований полагать, что сверхсопряжение, даже если бы оно играло существенную роль, может объяснить эффект Бекера — Натана. Нельзя дать сколько-либо разумную оценку относительной роли сверхсопряжения с СН и СС и нет даже уверенности в направлении смещения заряда, обусловленного сверхсопряжением. Первоначальное предположение Бекера и Натана не имеет теоретического обоснования. Их представления базировались на курьезной ошибке, а именно на предположении, что роль ионных структур с несвязанными Н+ или положительно заряженными алкилами определяется относительной легкостью ионизации галогеноводородов или алкилгалогенидов. Галогено-водороды легко ионизируются в полярных растворителях не потому, что легко отрываются протоны, а потому, что теплота сольватации протонов исключительно велика. Алкилгалогениды ионизируются труднее, потому что теплота сольватации карбониевых [c.144]

Отметим, что если поляризуемость положительна (что имеет место, когда падающий свет не является рентгеновским излучением или светом, сильно поглощаемым атомами), поле этой рассеянной волны имеет знак, противоположный знаку поля падающего луча. Мы можем сказать, что рассеянные сферические волны отстают по фазе на 180°. Физической причиной этого является то, что ускорения зарядов в осциллирующем диполе противоположны по направлению смещениям зарядов электрическое поле рассеянного излучения имеет такое же направление, как ускорение (см.стр. 421), тогда как смещения при положительной поляризуемости находятся в фазе с падающим светом. [c.456]

Для определения величины <р,/Л1>, входящей в уравнение (15.4), необходимо проделать следующие операции 1) для фиксированного смещения зарядов (кроме электронов) молекулы воды, определяющих ее дипольный момент р/, найти среднее значение дипольного момента всей среды 2) учитывая различные возможные смещения зарядов сорбированной молекулы, рассчитать среднюю величину Ввиду сложности подобных расчетов в теории диэлектриков используется приближенный метод Кирквуда. Согласно этому методу, учитывается только короткодействующее взаимодействие между ближайшими соседними молекулами, и дипольный момент М определяется как векторная сумма дипольного момента молекулы и среднего значения суммы моментов ближайших соседей для фиксированного ц. Для жидкости с учетом эквивалентности всех молекул и направлений их дипольных моментов теория Кирквуда позволяет получить следующее выражение [c.251]

В конечном счете и построено любое вещество, смещаются друг относительно друга положительные заряды — по направлению поля, а отрицательные — в противоположном направлении. Смещение может происходить как на микроскопические, так и на макроскопические расстояния. Если диэлектрики содержат полярные молекулы, то они также будут ориентированы по направлению внещнего электрического поля. Все эти явления объединяют в одну группу и обычно называют поляризацией. [c.130]

При помещении неполярной молекулы в электрическое поле происходит смещение зарядов друг относительно друга, что создает индуцированный (наведенный) дипольный момент р,,-. Вследствие существования собственного (постоянного, жесткого) диполь-ного момента цо полярная молекула стремится ориентироваться вдоль направления поля, сверх того, в ней, как и в неполярной, возникает наведенный момент. В этом и заключается поляризация молекулы. Количественную характеристику свойства молекулы поляризоваться, как и самое это свойство, называют поляризуемостью. [c.315]

Таким образом, в результате диссоциации или адсорбции одна фаза приобретает положительный заряд, другая — отрицательный. Поэтому наложение внещнего электрического поля приводит к относительному перемещению двух фаз, каждая из которых будет двигаться, если она не закреплена, к противоположному полюсу. Наоборот, относительное движение фаз под действием внешнего механического усилия приводит к смещению зарядов, а следовательно, к возникновению градиента потенциала в направлении смещения. [c.175]

Смещение электрических зарядов в диэлектрике под действием электрического поля обнаруживается как соответствующий ток смещения. Его мерой является величина диэлектрического тока /с, определяющегося как электрический заряд, который в процессе зарядки или разрядки конденсатора пересек единицу поверхности, находящуюся перпендикулярно направлению перемещения заряда. Между величиной электрического поля Е, плотностью тока смещения /д и относительной диэлектрической проницаемостью существует линейная зависимость [c.247]

В приведенных примерах а-связь обозначена стрелкой, указывающей направление смещения электронной плотности, а символом 5 показано наличие дробного заряда на соответствующем атоме. [c.126]

Когда коллоидные частицы любого описанного выше типа находятся в постоянном электрическом поле, в них, как и в растворах простых электролитов, происходит движение зарядов к противоположно заряженным электродам коллоидная частица движется в одну сторону, компенсирующие ионы — в другую. Если бы все компенсирующие ионы были свободны в своем движении, то общая картина была бы аналогичной простому переносу ионов. Однако коллоидная частица движется не только с адсорбированными на ней зарядами (число которых, в отличие от простых ионов, часто непостоянно), но и с той частью компенсирующих ионов, которые непосредственно к ней прилегают, что приближенно соответствует гельмгольцевской части двойного электрического слоя (рис. 42). Таким образом, граница противоположно направленного смещения ионных слоев коллоидных частиц в электрическом поле не совпадает с границей поверхности частиц, а несколько смещена от нее в сторону раствора (приближенно по пунктирной линии на рис. 42). Это обстоятельство приводит к важным следствиям. [c.107]

Однако в действительности этого не наблюдается. Дипольные моменты хлорбензола и бромбензола равны лишь 1,7 Д (5,6-10 Кл-м), а дипольные моменты винилхлорида и винилбромида — 1,4 Д (4,6- Кл-м). Это вполне согласуется с резонансным описанием этих молекул. В структурах, содержащих двоесвязанный галоген (III, IV, V и VII), имеется положительный заряд на галогене и отрицательный заряд на углероде в той степени, в какой эти структуры вносят вклад в гибрид, они препятствуют обычному смещению электронов в сторону галогена. Хотя в арил- и винилгалогенидах сохраняется общее направление смещения электронов в сторону галогенов, оно меньше, чем в других органических галогенпроизводных. [c.789]

Для удобного отвода зарядов на обеих сторонах пластины наносят металлические электроды, например, прочно держащиеся серебряные покрытия. Эти покрытия образуют электрический конденсатор с кристаллом как диэлектриком. Вследствие смещения зарядов при приложении давления к пластине конденсатор заряжается до некоторого напряжения, измеряемого вольтметром. Однако нужно обеспечить полную электрическую изоляцию и измерение без потерь. Иначе при наложении давления будет выявлен только пик напряжения, и заряды стекут в виде импульса тока. Более трудно растянуть кристалл в направлении толщины. При этом установлено, что заряды меняют свой знак. [c.140]

Атом азота свою неподеленную пару электронов предоставляет для образования связи с атомом кислорода. При этом атом азота приобретает положительный заряд, а атом кислорода — отрицательный. Образующаяся связь является семиполярной и обозначается стрелкой, указывающей направление смещения электронов. [c.42]

Вычисления такого рода, казалось бы, подтверждают более ранние интуитивные идеи, поскольку они предсказывают значительные энергии резонанса, обусловленные сверхсопряжением, и смещения заряда в направлении, постулированном в более ранних работах. Однако эти выводы ненадежны, так как правильность исходных предположений вызывает сомнения. [c.42]

Р и с. 4. Влияние электрического поля р на симметричный профиль потенциальной энергии, имеющий два минимума на расстоянии Ь заряд д может быть расположен в любом из минимумов е - угол между направлением смещения и направлением поля. [c.317]

Дрейф электрических зарядов соответственно направлению электрического поля проявляется как проводимость, а локальные смещения зарядов и повороты диполей — как поляризация. Во всех случаях заряды и диполи частично передают накопленную в электрическом поле энергию молекулам жидкости, расходуя ее на диэлектрические потери. [c.531]

Само понятие эффективного заряда подразумевает сферическую симметрию поля. Однако в молекуле валентные электроны обычно смещаются по направлению связей, что нарушает симметрию в распределении заряда. Такое смещение зарядов может приводить к дополнительному увеличению эффективного заряда. В случае серы электроны, образующие а-связи, смещаются в результате гибридизации вдоль этих связей. В результате такого смещения должно несколько ослабнуть экранирующее действие этих электронов на -электрон и соответственно должен возрасти эффективный заряд -орбиты. [c.242]

Как электроноакцепторные, так и электронодонорные заместители в положении 3 пиридина сопряжены с ядром, в то время как в положении 2 с ядром сопрягаются только доноры. Заместитель вызывает наибольшее изменение распределения зарядов в направлении смещения атомов при колебании вблизи 1600 см.- , и интенсивность этой полосы в 2- и 3-замещенных пиридинах (табл. LI, № 1—3) зависит от степени сопряжения. На колебание вблизи 1580 СЖ" (табл. LI, № 4—6) заместители влияют слабее возможно, это обусловлено эффектом гетероатома. [c.593]

Как и в случае адсорбции катионированными цеолитами молекул СО при адсорбции СОг наблюдается смещение в сторону больших частот полосы поглощения vs адсорбированных молекул СОг по отношению к их свободному состоянию [33]. Это смещение растет по мере увеличения отношения заряда к радиусу катиона. Такое направление смещения полосы поглощения при молекулярном взаимодействии редко наблюдается. Взаимодействия в растворах и при адсорбции приводят обычно к смещению полос поглощения молекул в сторону меньших частот. Подобный сдвиг полосы поглощения Уг при адсорбции СОг аэро-алюмосиликагелем наблюдался лишь в работе [34]. Такое направление смещения этой полосы объясняется [33, 35] сильной [c.401]

Каждый вид поляризуемости характеризуется определенным типом смещения зарядов частиц диэлектрика под действием приложенного электростатического поля. В общем случае все виды поляризуемости могут быть сведены к двум основным 1) упругому смещению зарядов в атомах и молекулах под действием электрического поля 2) ориентации постоянных диполей в направлении приложенного поля. [c.11]

Релаксационный эффект возникает из-за того, что для образования или распада ионной атмосферы вокруг центрального иона требуется некоторое время /ре., - время релаксации. При движении иона в электрическом поле его ионная атмосфера как бы несколько запаздывает ее центр (рис. 10.15, точка В) остается в точке, г.де находился центральный ион, некоторое время тому назад. Конфигурация ионной атмосферы вокруг центрального иона (точка А) будет уже не сферической, а вытянутой (яйцевидной). Вследствие такого смещения зарядов ионная атмосфера оказывает на центральный ион электростатическое воздействие, направленное в сторону, противоположную его движению. Строгий расчет этого явления провел к 927 г, Л. Онзагер, Полученное им решение имеет вид [c.198]

В случае белковых молекул благодаря их амфотерным свойствам заряд частиц, а следовательно, и направление смещения частиц к аноду или катоду, зависят от pH среды, в которой происходит электрофорез. В щелочной среде белковые частицы несут отрицательный заряд и движутся к аноду в кислой среде они имеют положительный заряд и перемещаются к катоду. При pH, соответствующем изоэлектрической точке, частицы белка электронейтральны, т. е. несут одинаковое количество положительных и отрицательных зарядов и не передвигаются в электрическом поле. [c.32]

Поляризуемость ковалентных связей. Ковалентные связи подвержены поляризации. Под последней подразумевают направленное смещение положительных и отрицательных электрических зарядов в атомах, атомных группах или молекулах под влиянием внешнего по отношению к данной частице электрического поля. При этом асимметрия в расположении разноименных зарядов повышается, длина диполя I увеличивается, а следовательно, возрастает и дипольный момент. [c.97]

При смещении зарядов диэлектрика (или повороте полярных молекул) в электрическом поле каждый элемент объема ди электрика, в пределах которого произошло смещение, приобре тает дииольный момент, направленный вдоль внешнего поля Размеры этих областей — диполей зависят от расстояний, на ко торые с.местились заряды. Они могут быть различными от моле кулярных раз.меров (что встречается чаще) до макроскопических [c.130]

Единицей дипольного момента является дебай (Д) 1 Д = 3,33564X Кл-м (1-10 эл.-ст. ед.-см). Дипольный момент многоатомной молекулы приближенно равен векторной сумме дипольных моментов связей или атомных групп в молекуле с учетом валентных углов. Полярные и неполярные молекулы, попадая во внешнее статическое электрическое поле, создаваемое между заряженными обкладками конденсатора, ведут себя неодпнаково. Полярная молекула стремится ориентироваться в поле по направлению его линий так, чтобы центр тяжести положительных зарядов был направлен к отрицательному, а отрицательных — к положительному полюсу поля. Такое положение молекулы отвечает минимуму потенциальной энергии и наибольшей устойчивости. Неполярная молекула в электрическом поле не ориентируется. Под воздействием электрического поля центры тяжести зарядов молекул любого вещества смещаются друг относительно друга на некоторое расстояние. Смещение зарядов полярной молекулы несколько увеличивает постоянный дипольный момент и способствует превращению неполярной молекулы в электрический диполь с наведе[)ным (индуцированным) дипольным моментом Ципд- Принимают, что под действием не слишком больших полей индуцированный дипольный момент прямо пропорционален напряженности Е эффективного электрического поля внутри диэлектрика. Величина Е равна разности напряженности поля зарядов на обкладках конденсатора Eq и напряженности поля поверхностных зарядов индуцированных диполей , так как эти поля имеют противоположные направления. Величина р,ннд определяется уравнением [c.5]

Жидкий низкомолекулярный диэлектрик, помещенный между двумя электродами, к которым приложена электродвижущая сила, ведет себя как обычный конденсатор. Под влиянием зарядов на электродах происходит поляризация диэлектрика (см. рис. 137), состоящая в том, что внутренние заряды молекул раздвигаются и в диэлектрике индуцируются электрические диполи. У полярного диэлектрика, имеющего постоянные диполи, возникает дополнительная поляризация, обусловленная ориентацией их по направлению электрического поля. При изменении направления тока заряды на электродах приобретают противоположный знак и соответственно этому изменяется направление поляризации, т. е. направление смещения электронов атомнь х ядер, а также ориентация постоянных диполей. При переменном токе это изменение будет происходить многократно в зависимости от частоты тока. Чем выше поляризуемость молекулы, т. е чем менее прочно связаны ее электроны с ядрами и чем больше величина постоянных диполей, тем сильнее будет поляризоваться диэлектрик под влиянием внешнего поля. [c.560]

Поляризуемость на самом деле не одинакова в различных направлениях мы должны иметь трехосный эллипсоид поляризации (ср. стр. 92). При большой силе поля, выше нескольких сот э. с. е./см , смещение заряда меньше, чем это соответствует коэфициенту пропорциональности а при малой силе поля. Отсюда, eждy прочим, следует и важный для нас в дальнейшем факт, что достаточно сильно поляризованная молекула менее способна к поляризации, чем неполяризованная. [c.55]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология