Энтальпия смеси идеальных газо

Для термодинамического расчета продуктов сгорания необходимо знать давление, начальный состав и полную энтальпию топлива (или исходного вещества). При расчете обычно делают следующие допущения 1) процессы горения являются адиабатными, т. е. теплообмен с окружающей -средой отсутствует 2) процессы являются стационарными 3) горючее м окислитель смешиваются идеально и происходит полное сгорание 4) газы, входящие в состав рабочего тела, и их смесь идеальны.. [c.87]

I. Для данной смеси начальные значения энтальпии каждого компонента берутся при каких-либо стандартных значениях температуры и давления. Удобным начальным значением давления является абсолютный нуль, так как при этом давлении смесь ведет себя как идеальный газ. [c.369]

Расчеты проводились методом выбора преобладающих компонентов, в качестве нулевого приближения бралась смесь продуктов горения, состоящая из четырех компонентов СОа, НаО, N3, Оа. Предполагалось, что смесь газов ведет себя как идеальная, а ее состояние определяется законом сохранения энергии, законом действующих масс и законом Дальтона. Процесс горения предполагается адиабатическим. Приравнивание энтальпии исходной смеси и энтальпии продуктов горения позволило определить теоретическую температуру горения. Затем после ряда приближений на основании закона действующих масс определялся состав смеси после диссоциации решением системы из одиннадцати нелинейных уравнений. Далее рассчитывался процесс охлаждения газовой системы через каждые 100°. [c.92]

Обычно в качестве стандартного состояния элемента (простого вещества) выбирается такое состояние, при котором данный элемент устойчив при 1 атм. Выбор стандартного состояния для шести из рассматриваемых здесь девяти элементов очевиден — углерод в виде графита, водород, кислород, азот, фтор и хлор в состоянии идеального двухатомного газа при 1 атм во всем интервале температур от 298 до 1000° К. Бром, иод и сера стабильны в конденсированных фазах при 1 атм в интервале температур от 298° К до точек кипения этих элементов. Поэтому мы приняли в качестве стандартных состояний эти конденсированные фазы до нормальных точек кипения, а выше этих температур — состояния идеального двухатомного газа. Необходимо отметить, что это обусловливает при температурах фазовых переходов разрыв непрерывности изменения энтальпии образования всех соединений, в состав которых входят данные элементы. В случае серы наблюдается также небольшой разрыв непрерывности изменения энергии Гиббса для процессов образования, поскольку пар, находящийся в равновесии с жидкой серой при температуре кипения, представляет собой сложную смесь многоатомных молекул (х=к, 6, 8, причем возможны и другие значения). Испарение с образованием молекул За при 1 атм и 717,75° К не является равновесным процессом и, следовательно, связано с изменением энергии Гиббса. [c.228]

Численное решение (5) проводили методом Ньютона. При расчете текущих значений энтропии смеси и химического сродства реакций (2) и (3) система рассматривалась как смесь идеальных газов. Температурные зависимости термодинамических переменных вычисляли из аппроксимащюн-ных формул для приведенных энергий Гиббса и стандартных энтальпий образования веществ, взятых из справочника [3]. [c.26]

И энтальпий переходов при температурах выше 298° К взяты из работы Веста [1590] с исправлениями, указанными Мак-Каллохом и Скоттом [961]. При температуре перехода 368,46° К AHf = = 0,0960 ккалЫолъ, при температуре плавления 388,36° К АНт° = = 0,4105 ккал/молъ. Точка кипения 717,75° К является стандартной температурой по международной температурной шкале. Пары серы имеют сложный состав, они представляют собой смесь многоатомных молекул, содержаш,их от 2 до 8 атомов серы. Для интервала температур 717,75—1000° К в качестве наилучшего приближения достаточно оправданно было принято состояние идеального двухатомного газа. Для более строгих расчетов можно рекомендовать таблицы Сталла и Зинке [1437]. Термодинамические функции и энтальпия образования 82(g), использованные здесь, взяты из обзора Эванса и Вагмана [399]. [c.235]