Кинетическая энергия, приведение

Динамические моменты, моменты инерции или маховые моменты приводятся к валу электродвигателя на основании равенства кинетической энергии приведенной системы и кинетической энергии механизма [c.26]

Температура есть основная величина, характеризующая тепловое состояние тела она является мерой тепловой энергии тела и в случае газов определяет собой кинетическую энергию их частиц (атомов, молекул). В технике температура всегда измеряется в градусах стоградусной шкалы (/°С). Однако в очень многие расчетные формулы входит а б с о, 1 ю т и а я те м п ера-тура Т (температура шкалы Кельвина, °К), которая представляет собой температуру, приведенную к так называемому абсолютному нулю , т. е. к —273° С (точнее —273,16° С) [c.22]

Приведенная к поршню масса т звеньев исполнительного механизма и жидкости, находящейся в трубопроводах и в цилиндре, определяется из условия равенства кинетических энергий приведенной и приводимых масс. [c.115]

Математический закон, которому подчиняется распределение скоростей и энергий, был найден Максвеллом и Больцманом (вывод закона приведен ниже). Согласно этому закону, доля AN/N молекул, обладающих большими скоростями, чем средняя скорость и, или кинетической энергией, превышающей величину Д mu , составляет [c.39]

Определим приведенный момент инерции J масс диска и вала из условия равенства кинетических энергий [c.83]

Поскольку член и) 2 является мерой кинетической энергии жидкости, то gz Н- р/р соответствует ее потенциальной энергии. Кроме приведенного выше понятия удельной энергии, в гидравлике применяется также понятие полного напора Н, под которым понимают энергию жидкости, отнесенную к единице силы тяжести. В этом случае, основываясь иа выводе уравнения (И, 43), можно записать [c.42]

Приведение моментов инерции звеньев выполняют приравниванием кинетических энергий звена приводимого и звена приведения [c.86]

Первое слагаемое (первый интеграл) в приведенном выражении представляет собой среднюю кинетическую энергию электронов, второе — потенциальную энергию электронного облака , распределенного в [c.179]

В энергетическом спектре фотоэлектронов, представляющем кривую зависимости числа фотоэлектронов от кинетической энергии (или энергии связи электронов в атомах), наблюдаются четкие узкие полосы, каждая из которых соответствует определенному электронному уровню например, уровням показанным на рис. VI. , соответствует спектр вида, приведенного на рис. VI.2, а. Интенсивность полос пропорциональна содержанию эквивалентных (с учетом окружения, т. е. химического строения) атомов данного элемента. Информация, извлекаемая из фотоэлектронного спектра, прежде всего из положения пиков, сходна с той, которая может быть получена из рентгеновских спектров поглощения (или, соответственно, из УФ спектров). При прохождении через слой образца непрерывного спектра рентгеновского из- [c.136]

Уравнение движения машинного агрегата в форме уравнения кинетической энергии на конечном перемещении обычно записывают через работу приведенных к определенному звену моментов движущих сил Лд и работу сил сопротивления Ас, правую часть уравнения (изменение кинетической энергии системы) в этом случае выражают через приведенные моменты инерции звеньев в конечном У и начальном J,JO положениях [c.44]

Определить среднее число нейтронно-ядерных соударений, необходимых для уменьшения кинетической энергии нейтрона от 1 Мзв до 1 эв. При этом предполагается, что все нейтроны при каждом соударении изменяют свою энергию на среднюю величину. Расчет выполнить д.чя трех переменных энергии, летаргии и скорости. Для среды, в которой происходит замедление, а принять равным 0,1. Среднее изменение скорости иа одно соударение может быть получено с помощью функции рассеяния, приведенной в задаче 4.2. [c.113]

Уравнение турбулентной кинетической энергии, аналогичное приведенному для пограничного слоя 1(127) и,з 2.2.1] в случае развитого турбулентного течения в трубе имеет вид [c.124]

При приведении точечной массы //г , находящейся в точке 2, к точке 4 равенство собственных частот действительной и приведенной систем обеспечивается при равенстве кинетической энергии [c.105]

Приведенные выше зависимости, относящиеся к паровым и пневматическим эжекторам, получены в предположении, что кинетические энергии смешивающихся потоков достаточно точно выражаются через их средние по площади скорости. Ниже приводятся результаты выполненного автором анализа работы эжектора с учетом неравномерности поля скоростей смешивающихся потоков. [c.106]

Приведенная скорость, как и число М, может считаться критерием подобия для газовых течений, характеризующим степень преобразования теплосодержания в кинетическую энергию. [c.25]

Изобразим более подробно геометрию вращения единичных углеродных связей вокруг валентного угла (рис. 4.6). Из-за наличия боковых привесков в цепи не все положения связи по конусу имеют одинаковую потенциальную энергию (существует энергетическая неравноправность). Силы, действующие между боковыми группами при их сближении, затормаживают вращение вокруг связей. На конусе вращения в общем случае имеется несколько максимумов и несколько минимумов потенциальной энергии, обусловленной взаимодействием боковых групп (на рис. 4.6 приведен случай с одним минимумом в точке Р и одним максимумом в точке Е). При вращении необходимо преодолеть потенциальные барьеры. Если для этого кинетической энергии недостаточно, то около минимума потенциальной энергии возникают крутильные колебания, что и наблюдается при относительно низких температурах. Сказанное выше, строго [c.90]

Поскольку Л1ш /2= к к ( кин — кинетическая энергия газа), то приведенное выше выражение можно записать в следующей приближенной форме [c.20]

Вид зависимости интенсивности сплошного спектра торможения при одном и том же направлении, но для различных материалов (металлов) анода приведен на рис. 5.1. Как видно из графика, положение коротковолновой границы зависит не от природы тормозящего слоя (т. е. атомного номера металла антикатода), а от кинетической энергии и массы быстролетящей заряженной частицы (электрона). [c.113]

Очевидно, что взаимодействие сталкивающихся молекул совершенно не зависит от абсолютной скорости движения центра тяжести системы молекул. Фактором, который определяет эффективность столкновения, является лишь кинетическая энергия движения реагирующих молекул друг относительно друга. Это движение может быть описано (см. гл. XII) как движение одной точки, имеющей массу, равную приведенной массе, и скорость, равную относительной скорости. Энергия этой точки равняется сумме энергий движения молекул по линии центров. [c.328]

Молекула — наименьшая частица вещества, сохраняющая свойства всего вещества в целом. Какие из приведенных ниже свойств веществ можно использовать для подтверждения этой формулировки плотность, энергия связи, электрический момент диполя, масса, твердость, угол между связями, энтальпия образования из атомов, энтропия, растворимость, вкус, цвет, межъядерные расстояния, скорость движения, размер, кинетическая энергия, температура, давление, магнитный момент. Если Вы считаете, что предложенное выше определение молекулы неточно или неправильно, дайте свое собственное определение- [c.33]

Оба рассмотренных процесса разделения в принципе могут быть описаны при помощи законов термодинамики. Для разделения компонентов можно также использовать различие в кинетических энергиях их частиц в поле действия гравитационных, центробежных или электрических сил. (Кинетическая энергия зависит от массы частиц, а также от ряда других факторов.) Этому процессу соответствует третий вариант на приведенной схеме. [c.327]

Следовательно, для одноатомных газов p = v + + 8,314=20,785 Дж/(моль-К). Приведенные выше выводы кинетической теории хорошо согласуются с экспериментальными данными для одноатомных газов, к которым относятся благородные газы и пары некоторых металлов. В случае двухатомных и многоатомных газов подводимое тепло расходуется не только на увеличение кинетической энергии, но и на увеличение энергии колебания атомов внутри молекулы, на увеличение энергии вращательного движения молекул. Поэтому теплоемкости таких газов больше, чем одноатомных. [c.116]

Будем рассматривать движение электрона вокруг ядра, учитывая при этом, что ядро несколько смещается относительно центра масс системы. Тогда в оператор кинетической энергии следует включить приведенную массу Л/д- Без учета спинового момента электрона гамильтониан водородоподобного атома приобретает вид [c.25]

Эффективная масса т не есть действительная масса активированного комплекса. Ее находят решением задачи о приведении кинетической энергии ядер к диагональному виду. В этом случае выражение для кинетической энергии содержит лишь сумму квадратичных членов. [c.740]

Определить понятие приведенного (эффективного) момента инерции двух жестких вращающихся групп для их относительного (внутреннего) вращения и получить выражение приведенного момента инерции относительно оси симметрии жестких вращающихся групп через моменты инерции этих групп относительно той же оси. Получить выражение кинетической энергии вращения через относительную угловую скорость, выражение момента количества движения через относительную угловую скорость и выражение кинетической энергии вращения через момент количества движения для этих условий. [c.34]

Большое значение для обнаружения нейтронов (особенно — медленных) имеет легко протекающая ядерная реакция по схеме -f + а. Так как процесс этот экзотермичен (2,8 МэВ), получающиеся ядра обладают кинетическими энергиями, достаточными для ионизации соседних молекул. Если в конденсационную камеру или ионизационный счетчик ввести некоторое количество ВРа, то за счет приведенной выше реакции оба прибора становятся способными регистрировать поступающие в них нейтроны. Подобным же образом можно сделать чувствительными к нейтронам и фотопленки. [c.518]

Для качественного рентгенофлуоресцентного анализа важно, чтобы энергия полихроматического излучения (излучения различных длин волн) рентгеновской трубки была равна или превышала энергию, необходимую для выбивания /(-электронов элементов, входящих в состав анализируемой пробы. В этом случае спектр вторичного рентгеновского излучения содержит характеристические рентгеновские линии, длина волны которых соответствует приведенным в таблице данным. Избыточная энергия первичного излучения трубки (сверх необходимой для удаления /(-электронов) высвобождается в виде кинетической энергии фотоэлектрона. [c.781]

Так как средняя кинетическая энергия газов является функцией изменения температуры, то приведенные выше соотношения могут быть выражены через температуру [c.45]

Тауберт. Да, я согласен с этим и должен признаться, что абсолютные значения кинетических энергий неточны, так как неизбежен приборный фактор, который может оказывать влияние на распределение ионов по энергиям в опытах но отклонению пучка нонов. По этой ирнчине я рассматривал только относительные значения кинетических энергий, приведенных на рпс. 10. Я согласен с тем, что абсолютные величины кинетических энергий могут быть велики, по не думаю, что расхождение при этом может доходить до десятикратного. [c.494]

Здесь введена так называемая приведенная масса соударяющихся частиц i = mim2 mi + m2), а скорость t>2H заменена v — относительной скоростью сближения частиц вдоль линии центров. Следовательно, наибольшее количе ство энергии, которое может быть израсходовано на внутренние изменения молекулы, равно кинетической энергии приведенной массы. [c.8]

Последний коэффициент для свободной струи может быть определен как разность коэффициентов кинетических энергий в начальном сечении струи и ядра в ностояной массы струи в сечении перед решеткой, приведенных к скорости т)р, т. е. [c.109]

Приведенный способ определения числа зазоров с помощью кривой Фанно относится к случаю теоретического лабиринта, в камерах которого происходит полное превращение кинетической энергии в тепловую. В зависимости от конструкции лабиринта какая-то часть скоростной энергии может быть перенесена из одного зазора в другой. Особенно велико отклонение действи- [c.258]

Эти выражения были впервые получены Уленбеком и Бетом [39] и Гроппером [40]. В (2.106) Япг —энергия связи возможного предельного состояния для данного I, которая должна быть получена из решения радиального волнового уравнения для отрицательных энергий (обычно численным интегрированием). Величина т]г под знаком интеграла представляет собой фазовый сдвиг, определяемый из решения радиального уравнения для положительных энергий (обычно также численным интегрированием), и V. — волновое число относительного движения, связанное с кинетической энергией этого движения как y. = lv h или Л2>с2 = 2р, , где р. — приведенная масса сталкивающихся пар. Другими словами, величины Еп1 и г]г(к) определяются решением следующего дифференциального уравнения для каждого значения 1. [c.51]