Бондарева

Для количественной проверки этого вывода в опытах Бондаревой [5 ] слой стальных шариков одинакового диаметра засыпался в цилиндрическую трубку, на внутренней поверхности которой располагались два полуцилиндрических электрода с небольшими зазорами между ними (рис. 1.4, а). С увеличением расхода воздуха и измеряемой потери напора Ар — по мере уменьшения площади соприкосновения шариков —электрическое сопротивление слоя R возрастало, сначала плавно, а затем, при приближении к расчетному давлению слоя на решетку = 35 мм рт. ст., очень круто [c.17]

Систематические измерения величины эфф в лабораторном реакторе внутренним диаметром 80 мм для кипящих слоев из узких ситовых фракций песка со средними диаметрами частиц от 100 до 475 мкм выполнены Бондаревой [146]. Опыты велись до больших расширений слоя H/Hq = 10. По оси колонки был помещен цилиндрический нагреватель диаметром 10 мм и высотой Я = 200 мм. Такой же визуально поддерживалась высота кипящего слоя. Для этого в колонку загружали разные количества материала, а затем, изменяя скорость воздушного потока и, доводили среднюю высоту расширившегося слоя до значения Я. Поскольку охлаждаемая водой латунная рубашка была непро-122 [c.122]

На рис. П1.2 изображена в полулогарифмических координатах серия экспериментальных кривых Бондаревой при разных скоростях потока и. Обращает на себя внимание тот факт, что основная часть полного перепада температур АТ = Т Т сосредоточена у поверхности нагревателя (н) при = /"н = 5 мм и поверхности холодильника (х) при г = Гх = 40 мм. Внутри же кипящего слоя наблюдается практически линейное падение Т с ростом lg г при относительно небольшом перепаде температур, в некоторых случаях меньше одного градуса. [c.123]

Малый масштаб аппарата (О п = 8 см), искусственное поддержание относительной высоты слоя НЮ п и значительная величина трудно учитываемых теплопотерь не позволяют из данных Бондаревой получить универсальные количественные закономерности для эффективной теплопроводности кипящего слоя. Систематические измерения в аппаратах более крупного масштаба отсут-124 [c.124]

Из-за указанных выше трудностей экспериментального определения Лк. с число работ, посвященных этой проблеме, весьма ограничено. Стационарные методы измерения, подобные использованному Бондаревой, при больших масштабах аппарата становятся затруднительными, так как само установление стационарного режима длится часами и даже десятками часов и не исключает пульсаций, не позволяющих точно установить, наступил ли уже этот режим. [c.125]

Данные Бондаревой (рис. III. 10) подтверждают положение, высказанное выше об уменьшении с ростом d для мелких частиц. Такой же характер носят и данные других исследователей [180 ]. Однако для более крупных частиц с d = 2—3 мм значение начинает возрастать с увеличением d [181], что указывает на изменение механизма внешнего теплообмена при переходе от мелких частиц к крупным. [c.139]

А. А. Бондаревым установлено, что при непрерывном перемешивании активного ила, образующегося в сооружениях Щекинского химического комбината, скорость уплотнения в илоуплотнителях увеличивается в 4—15 раз. [c.254]

Для оценки средней амплитуды пульсационных скоростей Бондарева применила своеобразный турбулиметр [5, 51 ]. Крупный стальной шарик с массой М подвешивался на стерженьке к плоской горизонтальной пружине (рис. II.2) с наклеенным на нее проволочным тензометром, регистрировавшим мгновенные прогибы пружины X (t . Пульсационные потоки среды (кипящего слоя), в которую погружался шар, приводили последний в колебательное движение с амплитудой скорости Собственная частота измерительной системы была много больше частоты пульсаций слоя и можно было считать, что, как и для идеальной жидкости [52], справедливо соотношение [c.48]

Для слежения за одиночной частицей и определения ее кинематических характеристик внутри кипящего слоя необходимо эту частицу как-то пометить и суметь ее увидеть визуально или с помощью приборов. Наиболее просто для этого использовать плоские реакторы толщиной в одно зерно , в которых положение и движение меченой частицы не было бы закрыто другими. Такие установки были применены Бондаревой [53] и Шейниной [54] для псевдоожижения сравнительно крупных частиц воздухом и жидкостью. В первой из этих установок использовали плоскую прозрачную кювету с расстоянием между стенками 35 мм. В кювете псевдоожижали воздухом слой из легких полых типа пинг-понговых шариков диаметром 30 мм. Один или несколько шариков помечали черными полосами или пятнами. Состояние системы фиксировали кинокамерой. Проектируя кинокадры на экран, отмечали последовательные положения центра помеченного шарика и соединяли эти положения отрезками, длины которых А/,-варьировали от кадра к кадру. В аналогичной установке снимали и обрабатывали последовательные перемещения стеклянных и алюминиевых шайбочек с й = 8—10 мм и /г = 4—5 мм, псевдо-ожижавшихся смесями глицерина с водой при различной вязкости так, что определяющий критерий Архимеда изменялся в очень широких пределах от 10 до 10. [c.50]

В опытах Бондаревой [53] при псевдоожижении пинг-понго-вых шариков воздухом скорости потока и были порядка метров в секунду. В опытах Шейниной [54] и Латифа [55] при псевдоожижении шайб и шаров капельными жидкостями скорости потока были порядка сантиметров в секунду. Несмотря на столь большие различия в физических свойствах систем и значений определенные по (П.З) циркуляционные скорости частиц оказались одного и того же порядка — Иц = 5—20 см/с — и слабо зависящими от режима псевдоожижения и размеров частиц. [c.52]

Для иллюстрации трудностей нестационарных методов приведем здесь некоторые результаты, полученные Богомаз и Бондаревой при изучении теплопроводности неподвижных непродува-емых и продуваемых слоев и при их переходе в псевдоожиженное состояние [148]. Мгновенным точечным источником теплоты служила тонкая петля из нихромовой проволоки толщиной 0,5 мм с диаметром витка 2,5 мм и высотой микросоленоида 1,5 мм, по которой в течение короткого времени ( 0,5 с) пропускали ток с плотностью 100 А/мм в результате чего выделялось определенное количество теплоты. Петлю погружали в насыпанный зернистый слой из кварцевого песка с й = 0,3 мм и на определенных расстояниях г = 10 мм от нее помещали микротермисторы, включаемые в плечо неравновесного моста. Диагональ моста подключали к регистрирующему потенциометру типа ЭПП. [c.125]

Значения а в опытах Мнклея оказались заметно выше, чем в опытах Вике, приведенных на рис. III.8. Еще большие значения niax для самых мелких частиц получила Бондарева [146]. В ее опытах, описанных в разделе III. 1, кроме стационарного распределения температур по радиусу внутри кипящего слоя, измерялись и температуры на поверхности нагревателя и холодильника. Примеры такого распределения перепадов температур приведены на рис. III.2 (стр. 123). [c.139]

Поскольку первая термопара в слое располагалась на расстоянии 4 мм от поверхности внутреннего нагревателя, то для расчета а Бондарева [146] использовала не разность ДТ между показаниями этой термопары и термопары на поверхности нагревателя, а несколько меньшее значение ДТ , экстраполированное по градиенту температуры внутри кипящего слоя dTtd In г. Второй причиной некоторого завышения расчетного значения а = qlAT являлось, как и у Миклея, расположение нагревателя в слое. Если в опытах Вике нагреватель целиком находился внутри слоя и величина q определялась всей выделяемой в нем электрической мощностью, то у Бондаревой и Миклея стержневой нагреватель теряет часть теплоты в продольном направлении и истинное значение q в кипящем слое ниже расчетного. Еще большие трудности в правильном учете полной теплоты Q и поверхности соприкосновения S, через которую оно передается кипящему слою, встретились в работах по измерению теплообмена с наружными стенками реактора [178]. Лишь при тщательном соблюдении ряда предосторожностей [179] были получены значения в общем близкие и по характеру сходные с данными для а от погруженных в кипящий слой тел. [c.139]

Некоторые данные подобных измерений были приведены выше, а на рис. П1.14 показаны результаты измерений Мартюшина и Варыгина [180] по нестационарной теплоотдаче от серебряного шара диаметром 10 мм, погружавшегося в кипящие слои из разных материалов с диаметрами частиц от 0,08 до 1,2 мм. Характер этих кривых аналогичен данным Викке и Феттинга (см. рис. 111.8, стр. 137) и Бондаревой (см. рис. 111.10, стр. 140). Все кривые проходят через максимум, однако с ростом критерия Архимеда значение ах снижается, а его положение (и становится ближе к началу псевдоожижения. Иными словами, отношение = Ке /Ке р с ростом критерия Архимеда приближается к единице. [c.150]

Кутепов А.М., Падохин В.А., Бондарева Т.И. Стохастическая теория процессов диспергирования гетерогенных систем. Сб. науч. тр. Проблемы химии растворов и технологии жидкофазных материалов , г. Иваново, 2001. - с. 189 - 202. [c.39]

Лит Левеншпиль О, Инженерное оформление химических процессов пер с англ, М, 1969, Дидушниский Я, Основы проектирования каталити ческих реакторов, пер с польск, М, 1972, Расчет химико-технологически процессов, под ред И П Мухленова, Л, 1976, Общая химическая технология ч 1 Теоретические основы химической технологии, 4 изд, М, 1984, с 77-119 КутеповА М,Бондарева Т И, Береигартен М Г, Общая химичес кая технология, 2 изд, ч I, М, 1990, с 63-169 В С Веское [c.205]

Введение в кинетику гетерогенных каталитических реакций (1964) -- [ c.120 , c.121 , c.441 , c.540 , c.570 , c.583 ]

Прогресс полимерной химии (1965) -- [ c.117 , c.123 ]

Прогресс полимерной химии (1965) -- [ c.117 , c.123 ]

Химическая литература и пользование ею Издание 2 (1967) -- [ c.109 ]

Газовая хроматография - Библиографический указатель отечественной и зарубежной литературы (1967-1972) Ч 1 (1974) -- [ c.0 ]

Газовая хроматография - Библиографический указатель отечественной и зарубежной литературы (1967-1972) Ч 1 (1977) -- [ c.0 ]

Методы элементоорганической химии Ртуть (1965) -- [ c.157 , c.306 ]

Журнал физической химии 2003 N01 (2003) -- [ c.0 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология