Архимеда критическое значение

Верхнее предельное, или критическое, значение критерия Архимеда для этой области [c.100]

Последнее уравнение при подстановке в него критических значений критерия Рейнольдса позволяет найти соответствующие критические значения и для критерия Архимеда, в выражение которого скорость осаждения не входит. [c.87]

Критическое значение числа Архимеда, соответствующее верхнему пределу числа Ке, есть Аг = 36. Следовательно, существование ламинарного режима осаждения ограничивается условием Аг < 36. [c.158]

С 500) С = д д- и критическое значение критерия Архимеда равно [c.161]

При этом критическое значение числа Архимеда, ограничивающее существование ламинарного режима, будет Аг 36. [c.111]

Для данной системы газ—твердые частицы критерий Архимеда есть величина постоянная. Критерий же Рейнольдса изменяется от Ке р при критической скорости начала псевдоожижения, до К пит при достижении скорости витания и уносе всего кипящего слоя. Из физической модели следует, что функция /о должна иметь максимум при каком-то промежуточном значении Ке , лежащем внутри интервала (Ке р, Йе нг)- Это значение Ке находится из математического условия /о (Аг, Ке)/ Ке = О и решение этого уравнения может быть выражено в виде явной зависимости Ке от Аг, т. е. [c.147]

Очевидно, что гидродинамические условия взвешенного слоя при атмосферном и высоком давлениях газа различны. Если гидродинамике взвешенного слоя при атмосферном давлении посвящены десятки исследований, то в условиях высокого давления газа взвешенный слой, практически не изучался. В наших работах (1,2) по определению критической, скорости газа, соответствующей переходу слоя во взвешенное состояние, было найдено, что полученные ранее зависимости (3) при атмосферном давлении применимы и к высокому давлению газа при тех же значениях определяющих критериев. При вычислении критериев Рейнольдса и Архимеда за определяющий размер был принят эквивалентный диаметр каналов слоя, методика нахождения которого разработана в частности- в статье [c.324]

Значения коэффициентов т и с ростом критерия Архимеда (крупности частиц) постепенно снижаются от т = 0,5 и = 12,8 при Аг < 34 до т = О и = 0,4 при Аг > 85 ООО. Величина й уз1й, соответствующая переходу, остается также не вполне определенной. При d yJd < I слой естественно однороден, а при dпyJd > 25 считается явно неоднородным, что приводит к некоторой неопределенности в критическом значении параметра в = 5 раз. [c.41]

При задании свойств слоя и взвешивающего потока число Архимеда Маг будет фиксированным. Проведя на диаграмме (см. рис. 7) прямую Мат, параллельную оси В, ползгчим область существования кипящего слоя и критическое значение В , делящее эту область на две части область Лтш < В С. В , где существует однородное по плотности состояние кипящего слоя, и область В < В < Втах1 где слой неоднороден по всей своей протяженности. [c.82]

Один из методов измерения времени полного оборота иона использован в омегатроне [930, 932, 1910], радиочастотном масс-спектрометре, работающем по принципу циклотронного резонанса ионов в магнитном поле, впервые описанном Хипплом, Соммером и Томасом. Этот прибор схематически показан на рис. 12. Радиочастотное поле направлено перпендикулярно к магнитному полю. Положительные ионы с низкой кинетической энергией образуются потоком электронов, движущихся вдоль направления магнитного поля. Рассмотрим однозарядный ион с массой т, начинающий движение из состояния покоя. Этот ион опишет некоторую кривую в плоскости радиочастотного и магнитного полей, и если его период вращения равен периоду радиочастоты, то он будет ускорен этим полем так, что радиус его кривизны будет увеличиваться, и ион начнет двигаться по спирали Архимеда к коллектору. Ион с несколько отличной массой будет выбит радиочастотным полем и пройдет последовательно через максимальный и минимальный радиусы, когда он достигнет максимальной и минимальной скорости. Таким образом, для коллектора, расположенного на определенном расстоянии R от точки образования ионов, имеется два критических значения масс т + 34б/п) я (т — УгЬт). Ионы с этими массами будут собраны на коллекторе. Можно показать, что т/Ьт = я/г/2, где п — число оборотов, сделанных резонансным ионом до попадания на коллектор. При R = 1 см, радиочастотном поле 0,1 в/см и магнитном [c.32]

Однако критическое значение критерия Рейнольдса, характеризующее переход от ламинарного режима к турбулентному (или к его переходной области), существенно различается в зависимости от типа процесса. Так, при транспортировании потоков по трубам, а также для трубчатых реакторов Ке р == 2300 (причем ш — средняя скорость движения потока, й — диаметр трубы или аппарата, р и Л — плотность и вязкость потока), при осаждении в гравитационном поле Кбкр = 0,2 (где оу— скорость осаждения частицы, — диаметр частицы, риц — плотность и вязкость среды, в которой происходит осаждение), при перемешивании КСкр = 50 (здесь ш — я ( д, где п — частота вращения мешалки, а — диаметр мешалки, р и д- плотность и вязкость перемешиваемой среды). Значение Ке р при движении двухфазных и многофазных потоков установить затруднительно, так как в отдельных случаях невозможно однозначно решить вопрос выбора определяющего линейного размера, а также скорости. Поэтому при описании экстракционных процессов с помощью критериальных уравнений, т. е. в безразмерной форме, необходимо раскрыть обозначения величин, включаемых в традиционно используемые гидродинамические критерии (Рейнольдса, Фруда, Архимеда, Лященко и т. д.). [c.76]

В области ламинарного режима осаждения, (при Ке < 2, т, е. в условиях, характеризующихся законом Стокса) коэффициент сопротивления = 24/К и тогда (24/Ке) Ке = /зАг, откуда Ке = Аг/18. Критическое значение критерия Архимеда для этой области Агкр. 1 = 18-2 = 36. [c.119]

Подставляя в это уравнение критическое значение Кекр = = 500, находят верхнее предельное значение Аг для переходной области АГкр. 2 = 83 ООО. Таким образом, переходная область осаждения соответствует изменению критерия Архимеда в пределах 36 Аг < 83 ООО. [c.119]

Значения параметра Архимеда в прдвых частях уравнений (41) и (48) зависят от физических параметров твердого материала и псевдоожижающего потока, которые обычно задаются при расчете. Поэтому, подсчитав правую часть соответствующего уравнения, определяют параметр Ке, а по нему критическую скорость. Для нахождения параметра Ке из уравнений (48) или (49) необходимо воспользоваться табл. 7, в которой дается зависимость коэффициента [c.24]

Построенная в координатах RefB против Л/ е + зависимость (8) является общей как для условий витания, так и для начала псевдоожижения. Поэтому для ее построения достаточно использовать опытные значения коэффициентов сопротивления шаровой частицы при свободном падении [4, 7]. Графически такая зависимость представлена на рис. 2. Для того чтобы ее можно было использовать в условиях псевдоожижения, в частности для определения критической скорости, необходимо найти зависимость показателя стесненности витания от числа Архимеда. [c.54]