Работа в процессе адиабатном

Работа расширения адиабатного процесса находится аналогично ( 19 ) [c.19]

Индикатор ные диаграммы трехступенчатого компрессора при теоретическом процессе изображены на рнс. 3.2. Линия О—1 соответствует процессу всасывания в первую ступень. Из-за отсутствия газодинамических сопротивлений давление газа в процессе всасывания постоянное, равное давлению перед всасывающим патрубком ступени рц = р . Линия 1—2 изображает изменение давления в процессе адиабатного сжатия линия 2—3 соответствует процессу вытеснения газа из цилиндра при постоянном давлении рц. Так как мертвое пространство отсутствует, происходит мгновенное падение давления от рц до рц. Индикаторная работа первой ступени определяется в масштабе диаграммы площадью, ограниченной линиями О—1—2 -3—0. [c.78]

В отличие от теоретического цикла паросиловой установки, который состоит из обратимых процессов, действительные циклы протекают необратимо. Так, расширение пара в турбине происходит при потерях, связанных главным образом с трением пара о стенки и с другими гидродинамическими явлениями, на преодоление которых затрачивается часть работы расширения. Работа трения превращается в теплоту, повышая энтальпию пара в конечном состоянии от hj до Лгд. Поэтому действительный процесс адиабатного расширения пара в турбине, протекающий необратимо с увеличением энтропии, изобразится не прямой [c.161]

Расширение из постоянного объема. Процесс адиабатного расширения газа из постоянного объема, например из какой-либо емкости, также сопровождается понижением температуры. В этом случае выходящим из сосуда газом совершается работа выталкивания, направленная на преодоление сил внешнего давления. Совершаемая при этом газом работа полезно не используется, процессу присуща определенная необратимость (рис. 5). При [c.18]

Последний процесс — адиабатное сжатие газа — мы проведем, отъединив газ от теплоприемника, изолировав его полностью от теплообмена с окружающей средой и подвергнув адиабатному сжатию до исходного объема Vi, т. е. приведя его опять к исходному состоянию, характеризующемуся температурой Ti, давлением Pi и объемом V. В этом последнем процессе внутренняя энергия газа возрастает на величину, равную затраченной работе сжатия, и, следовательно [c.139]

Затраченная или полученная работа для адиабатного процесса (без подвода ли отвода тепла) определяется также разностью энтальпий [c.11]

Процессы, при которых система нТе получает и не отдает теплоты, но может получать от внешней среды или совершать над последней работу, называются адиабатными. [c.44]

Термодинамические процессы, протекающие при постоянной температуре, называются изотермическими, при постоянном давлении — изобарными, при постоянном объеме — изохорными. Процессы, при которых рассматриваемая система не обменивается теплотой с окружающей средой, хотя может быть связана с ней работой, называются адиабатными. Кроме того, различают обратимый термодинамический процесс, который допускает возможность возвращения системы в первоначальное состояние без затраты энергии. Обратимыми в термодинамике являются процессы, протекающие бесконечно медленно. Процессы, не удовлетворяющие условиям обратимости, называются необратимыми. Понятие обратимая химическая реакция не совпадает с понятием обратимый термодинамический процесс . При обратимой химической реакции, протекающей с конечной скоростью, система хотя и возвращается в исходное состояние, но в окружающей среде обычно остаются изменения. [c.42]

В случае конденсации каких-либо компонентов газовой смеси в процессе адиабатного расширения с отдачей внешней работы температуру смеси в конце процесса расширения можно найти из условия внутреннего теплообмена компонентов при достижении равновесия [34] [c.31]

Для охлаждения исходного газа до необходимой температуры наряду с процессом дросселирования может быть использован и процесс адиабатного расширения газа с отдачей внешней работы. При этом включение детандера в технологическую схему установки может быть осуществлено различно. Одним из возможных вариантов является установка детандера на потоке исходного газа. Недостатком такой системы является некоторая потеря давления на линии исходного газа в связи с расширением его в детандере. Однако, как отмечается в работе [112], этот перепад давления обычно невелик. Более существенным является другой недостаток такой схемы, который состоит в том, что для некоторых газовых смесей температура охлаждения, достигаемая при расширении исходной, смеси в детандере, ниже температуры начала конденсации расширяемого газа. В связи с этим в детандере неизбежно будет происходить сжижение или даже вымерзание некоторых компонентов исходной смеси. Технические трудности, связанные с разработкой и созданием таких детандеров, преодолимы, и в настоящее время на некоторых криогенных установках успешно эксплуатируются детандеры, Б которых процесс расширения заканчивается в области влажного пара [39]. Более существенным в этом случае является то, что если в детандере происходит сжижение отдельных компонентов смеси, то перепад температур при расширении смеси может существенно уменьшаться за счет теплоты фазового превращения при конденсации и теплоты растворения, так как значительное количество холода расходуется на конденсацию, а не на охлаждение газовой смеси. Осуществить в дальнейшем рекуперацию холода образовавшегося конденсата не всегда оказывается возможным, так как иногда не удается обеспечить необходимые условия теплообмена (наличие положительных разностей температур) между потоками по высоте теплообменника. [c.127]

Ниже изложены некоторые результаты работы Розена. Адиабатный процесс. Изменение температуры определяется уравнением [c.10]

На рис. 117, б адиабатный процесс изображен вертикальной линией АС. Для определения работы достаточно знать величины 1 и 2. Тогда, подставив в формулу (1Х-8) их величины, полу чим полную работу при адиабатном процессе сжатия. Она будет больше работы при изотермическом процессе на величин) площади АВС. [c.229]

Пусть теперь компрессор совершит необратимый процесс сжатия, тогда по достижении конечной температуры адиабатного обратимого сжатия энтропия газа возрастает на величину дз, определяемую необратимыми потерями, имеющимися при совершении процесса, и состояние газа обозначится точкой 2. Минимальная дополнительная работа, расходуемая в необратимом процессе, может быть без труда определена с помощью известного в термодинамике метода. Вернем газ из состояния 2 путем совершения обратимых процессов адиабатного 2 —си изотермического с—/ в первоначальное состояние 1. Тогда работа, которую отдаст газ, будет равна работе адиабатного расширения в процессе 2 —с, т. е. площади с —2 —/—/ или все равно, что Ь—2а—а—а, за вычетом работы изотермического сжатия в процессе с—1, выражаемой площадью [c.42]

Джоуль и Томсон, проводя опыты по проталкиванию непрерывно подводимого газа через пористую пробку (ватный тампон), установленную в изолированной трубке, впервые обнаружили, что этот процесс сопровождается изменением температуры газа при относительно небольших давлениях и обычных температурах для двуокиси углерода, воздуха, кислорода и азота наблюдалось понижение температуры, а для водорода — повышение. Такой процесс адиабатного расширения газа (фиг. 1) без отдачи работы, обычно называемый дросселированием, характеризуется одинаковыми значениями энтальпии до и после дросселирования. Равенство начальной и конечной энтальпий вытекает из уравнения (18), которое 16 [c.16]

В изотермическом процессе 4 — 1) к холодильному агенту подводится тепло от охлаждаемой среды, при этом температура остается постоянной. Точка 1 характеризует состояние паров хладагента, температура которых соответствует тем пературе охлаждаемой среды. В процессе адиабатного сжатия (/—2),протекающего без теплообмена с окружающей средой, температура и давление паров хладагента возрастают до значений, при которых начинается конденсация их в жидкость. Это состояние характеризуется на графике точкой 2. На этот процесс затрачивается работа. Процесс конденсации протекает при постоянной температуре Гк и сопровождается выделением скрытой теплоты парообразования, которая отводится в окружающую, среду воздух или воду). Точка 3 на графике характеризует состояние, при котором процесс конденсации заканчивается и пары холодильного агента полностью переходят в жидкое состояние. [c.18]

Несколько иначе будет определен политропный КПД адиабатного процесса расширения с потерями рнс. 2.1, б). Так же, как и при сжатии, здесь > О, а полная работа, полу- [c.58]

Несколько иначе определяется КПД процесса расширения в адиабатном потоке с потерями и совершением внешней работы. Объединив уравнения (2.50) и (2.51), найдем di =vdp -j-dir. Поскольку iii < 0 и vdp а О, а dl >0, то vdp > di (рис. 2.6, б). В связи с этим КПД элементарного процесса расширения [c.76]

Процесс, протекающий без теплообмена между системой и окружающей средой адиабатный процесс] Q=0). Работа идеального газа, для [c.42]

Работы адиабатных процессов на участках ВС и О А определяются по уравнению (I, 28) [c.44]

Удельная техническая работа адиабатного процесса сжатия жидкости (процесс 4 — 4а) равна [c.190]

Процессы, происходящие при постоянной температуре, называются изотермическими, нли, иначе, изотермными, происходящие при постоянном давлении — изобарными, а происходящие при постоянном объеме — изохорными Адиабатными называют процессы, при которых система не принимает и не отдает теплоты, хотя может быть связана с окружающей средой работой, получаемой от нее и совершаемой над ней. [c.180]

Графически (рис. 66) адиабатный процесс представляется кривой СН, а рассматриваемая работа — площадью [c.186]

Анализ работы адиабатных установок показал, что в одно-и двухконтурных установках не удается обеспечить работу без отложения сульфата кальция. В то же время каскадные адиабатные установки позволяют вести процесс в режиме предельного концентрирования раствора. Принципиальная технологическая схема такой установки приведена на рис. 16. Согласно схеме, газы направляются в теплообменник где нагревают раствор до соответствующей температуры. Вода поступает на испарение в первый каскад 2, образовавшийся пар конденсируется, нагревая исходную воду. Подогретая вода с первого каскада направляется во второй каскад 3, где процесс повторяется, и так до каскада N. Недостатком такой схемы являются дополнительные термодинамические потери, преимуществом можно считать то, что с газами контактирует меньшая часть воды (поступающая только в первый каскад), поэтому можно использовать загрязненные газы и продукты сгорания твердого и жидкого топлива. Во втором и третьем каскадах получается чистый дистиллят, а вода первого каскада может быть использована для технических нужд. В первом каскаде можно упаривать раствор до высоких концентраций. [c.38]

Следовательно, при адиабатном процессе работа совершается системой за счет убыли ее внутренней энергии. [c.193]

Рассмотрим выражения для максимальной работы расширения идеального газа в пяти процессах изобарном, изотермном, адиабатном, изохорном и изобарно-изотерм-ном. [c.88]

Рис. 19. Работа расширения идеального газа в изобарном (/), изотермном (2), адиабатном ( ) и изохорном (4) процессах

Адиабатный процесс отвечает условию Q = 0. В этом процессе одновременно изменяются температура и давление газа. В связи с тем, что газ не получает теплоты извне, работа адиабатного расширения производится за счет уменьшения внутренней энергии и газ охлаждается [c.88]

Удельная работа в адиабатном процессе сжатия между произвольными точками адиабаты может быть найдена с помощью первого закона дермодинамики. В адиабатном процессе <1д = 0, следовательно, [c.19]

Методика расчета адиабатного процесса природного газа и газа пиролиза по обобщенным таблицам термодинами-чеоких свойств этих веществ при ручном счете приведена в работе /" I у. В настоящей статье приводится метод расчета процесса адиабатного сжатиях на электронных цифровых вычислительных машинах (ЭЦВМ), Расчет адиабатного процесса расширешн производжтся аналогичным образом. [c.35]

Конечным состоянием системы считается состояние равновесия ее с окружающей средой, имеющей постоянные давление р и температуру Tq. Что касается характера обратимого процесса перехода системы в конечное состояние, то в отсутствие других источников теплоты, кроме окружающей среды, этот переход может быть, очевидно, осуществлен с помощью двух процессов, адиабатного S = onst и изотерм-ного То = onst. Так определяется функция работоспособности массы. Так как в термодинамике рассматриваются два вида систем закрытая и открытая со стационарным потоком и соответственно два вида работы — работа деформации L и располагаемая работа Lg, то могут быть получены две функции работоспособности массы. [c.98]

Таким образом, эксергетический анализ, давая возможность оценить потери, связанные с необратимостью процессов, может способствовать увеличению к. п. д. установок, связанных с совершением работы или потреблением ее. Поэтому для всесторонней и правильной оценки процессов в такого рода установках и определения путей их совершенствования, энергетический анализ должен дополняться эксерге-тическим. Эксергетический анализ необратимости наиболее просто применить к двум процессам — адиабатному и изобарному, так как при рассмотрении этих процессов нахождение необходимых величин связано с определением только изменений функций состояния (энтальпии и эксергии). Действительно, в необратимом адиабатном процессе эксергия теплоты равна нулю, а эксергетический к. п. д. выражается отношением располагаемой работы, определяемой уменьшением энтальпии ( о = —АЯ), к уменьшению эксергии рабочего тела (—ДЭ) [c.103]

Величины А1ка и л/ д выражают работу в адиабатных процессах 1 - 2 и 3 - 4. [c.422]

Поэтому, хотя при адиабатпых процессах работа системы как при равновесном, шк и неравновесном процессах равна убыли внутренней энергии, однако даже при одном и том же у.меньшении внутренней энергии нри таких процессах работу при адиабатном равновесно.м процессе нельзя сравнивать с работой при адиабатном неравновесном процессе, так как конечные сосгояния при эгих адиабатных процессах будут разные. Однако если нри адиабатном равновесном переходе сис1емы из состояния 1 в 2 ЪW=—dU, то при неравновесном, но уже не адиабатном переходе из 7 в 2 5И р<-дС [см, (3.54)]. [c.74]

Особенность работы таких станций — так называемый треугольный цикл нагрев и испарение рабочего тела в результате политропного процесса, адиабатное расширение через турбину, изотермическое сжатие при подаче в испаритель с одновременным отводом избыточного тепла в холодильнике. КПД такого цикла, как показано в одной из работ А. К. Ильина, ниже термического КПД цикла Карно примерно в 2 раза. С точностью до 1 % он юпределяется выражением 11=(Го1—Го2)/(2Го1), где Тог — температура теплой подледной воды (275 К) Го2 температура охлаждающего воздуха (до 233 К). Значительный перепад температур. может компенсировать снижение КПД. Теоретическую мощность такой ОТЭС можно оценить с помощью формулы В. А. Акули-чева [1] [c.60]

Рассмотрим адиабатны 1 процесс сжатия с потерями. В адиабатно-изолированной машине вся потерянная работа подводится к газу в виде теплоты лн-к- Такой процесс можно условно представить как обратимый политропный, в котором подведенная теплота подв = Ят-к 1461. Полная работа сжатия равна разности энтальпий в конце и начале процесса [c.57]

Коэффициент потерь в адиабатном процессе с подводом механической энергии извне определим срагзу для рабочего колеса — единственного элемента проточной части центробежного компрессора, в котором такой процесс реализуется. Поэтому потерянную работу отнесем, как обычно, к кинетической энергии потока при входе в колесо в относительном движении [c.78]

Таким образом, энтропия адиабатной системы постоянна в равновесных процессах и возрастает в неравновесных. Иначе говоря, адиабатные равновесные процессы являются в то же время изэнтропий-ными. Это положение тем более справедливо для изолированной системы, которая не обменивается с внешней средой ни теплотой, ни работой. [c.90]

Максимальная работа не зависит от пути, а определяется лишь начальным и конечным состояниями системы. Так, при S = onst (равновесный адиабатный процесс) [c.114]

Процесс дросселирования изображается линией —4, а при адиабатном расширении — линией 3—4. Получившийся после дросселирования влажный пар с температурой Т- (точка 4) поступает в испаритель, где к нему при постоянных давлении и темиературе подводится тепло величина которого оире-деляет хладоироизводительность установки. Подвод тепла п испарителе соответствует линии 4 -]. Затем процесс повтор гется. Величина " отвечает площади I—4—5—6 на Т. -диаграмме. Внешняя работа, затрачиваемая в холодпльном цикле на 1 кг рабочего тела, равна [c.147]