Идеальный газ адиабатное расширение, работа

Рис. 19. Работа расширения идеального газа в изобарном (/), изотермном (2), адиабатном ( ) и изохорном (4) процессах

Так как таз не получает теплоты извне, то работа расширения производится им за счет внутренней энергии, а газ охлаждается. Внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры. Следовательно, ли равно произведению теплоемкости газа Су на изменение температуры. Отсюда понижение температуры при адиабатном расширении газа связывается с работой, произведенной газом,соотношением [c.186]

Рассмотрим выражения для максимальной работы расширения идеального газа в пяти процессах изобарном, изотермном, адиабатном, изохорном и изобарно-изотерм-ном. [c.88]

Адиабатное расширение газа происходит при одновременном изменении и температуры и давления. Оно отвечает условию q = 0. Так как газ не получает теплоты извне, то работа расширения производится нм за счет внутренней энергии Внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры. [c.183]

Когда расширение газа происходит при одновременном изменении температуры и давления, т. е. при адиабатном процессе, система не обменивается теплотой с окружающей средой. Работа расширения совершается газом за счет внутренней энергии. Газ при этом охлаждается. Внутренняя энергия идеального газа зави- [c.46]

Работа А при обратимом адиабатном сжатии или расширении 1 моль идеального газа при начальном давлении Р [c.176]

Когда расширение газа происходит при одновременном изменении температуры и давления, т. е. при адиабатическом процессе, система не обменивается теплотой с окружающей средой. Работа расширения газа совершается за счет внутренней энергии. Газ при этом охлаждается. Внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры. Следовательно, изменение внутренней энергии равно произведению теплоемкости газа Су на изменение температуры. Таким образом,работа, произведенная газом, связана с понижением температуры при адиабатном расширении газа соотношением [c.59]

Вычислить работу адиабатного расширения 1 моль одноатомного идеального газа при понижении температуры от 100 до 25°С. Начальное давление 10,13-10 н1м , конечное 2,026-10 м/ж . [c.12]

В справедливости этого положения можно убедиться и иначе при изотермическом расширении (идеального газа) вся полученная от теплоотдатчика теплота переходит в работу, убыль энергии при адиабатном расширении также дает только работу, т. е. оба процесса, если они к тому же обратимы, являются наиболее экономичными. Поэтому обратимое сжатие по изотерме и адиабате связано с затратой минимальной работы. [c.80]

Адиабатное расширение газа происходит при одновременном изменении и тем- пературы и давления. Оно отвечает условию д=0. Так как газ не получает теплоты извне, то работа расширения производится им за счет внутренней энергии, а газ охлаждается. Внутренняя энергия идеального газа зависит только от температуры. Следовательно, М/ равно произведению теплоемкости газа С на изменение температуры. Отсюда понижение температуры при адиабатном расширении газа связывается с работой. [c.168]

Адиабатный КПД равен отношению реальной холодопроизводительности к максимально возможной в идеальном процессе расширения с отдачей работы [c.8]

Эти формулы справедливы для идеального газа. На практике их применяют и к реальным газам и вычисляют по ним работу быстрого (значит, неравновесного) адиабатного расширения или сжатия, достигая согласия с опытом путем подбора константы и. Этими формулами широко пользуются, например, при расчете газомоторов. [c.31]

Вычислить долю сжижаемого воздуха, количество килограммов, получаемых в час, и к. п. д. цикла. Предполагаются идеальные условия работы, т. е. отсутствие притока тепла, нулевая разность температур на горячем конце теплообменника ) и обратимое адиабатное расширение. [c.530]

При адиабатном расширении 1 кмоль идеального газа работа может быть вычислена по одному из следующих уравнений [c.53]

Изотермическая работа является абсолютным минимальным количеством работы, которую в данном интервале давлений следует затратить для сжатия газа (или, наоборот, максимальной работой, которую можно получить при расширении газа в том же интервале давлений). На практике изотермическое сжатие не реализуется, потому что практически невозможно достаточно быстро удалять теплоту сжатия. В действительности, в компрессорах удаляется только относительно небольшой процент тепла, и сжатие скорее приближается к другому идеальному случаю, именно — к адиабатному сжатию. [c.324]

Сравнение эффекта охлаждения при обратимом и необратимом расширении. Падение температуры в результате обратимого расширения, при котором совершается полезная внешняя работа, например в цилиндре машины, легко вычисляется по уравнению (23) при допущении идеальности газа. Так, если азот при 20° С и 4 атм адиабатно и обратимо расширяется до 1 атм, то [c.362]

Выше уже указывалось, что для экономии энергии, расходуемой в холодильном цикле, надо стремиться к тому, чтобы температура рабочего тела в процессе подвода тепла была не ниже нужной величины, а отвода тепла—не превышала низшую температуру окружающей среды. Превышение температуры отвода тепла над температурой окружающей среды связано с расходом дополнительной работы, поэтому в идеальном холодильном цикле оно должно отсутствовать. Отсюда следует, что отвод тепла в холодильном цикле с минимальной работой должен происходить при постоянной низшей температуре окружающей среды данного географического пункта в момент совершения указанного процесса. Таким образом, обратимый (обобщенный) холодильный цикл состоит из следующих процессов любого процесса подвода тепла, изотермического отвода тепла и двух адиабатных процессов сжатия и расширения или внутреннего теплообмена без возрастания энтропии и подвода и отвода тепла извне. Этим условиям соответствует цикл а— --d—Ь, изображенный на рис. 3,а. [c.19]

Так как > а, то ЛL p> q -p, т. е. работа сил трения больше соответствующей потери теплоперепада. Достаточно наглядно это видно из фиг. 14, на которой дано изображение адиабатного процесса расширения идеального газа в диаграмме S — Т. На этой схеме линия I—lit изображает изоэнтропийный, а линия /—II — действительный процессы расширения (скорости l и с,1 приняты равными нулю) [c.251]

Действительный процесс в воздушной компрессионной установке, как это показано пунктиром на рис. 9-4,6, отличается от рассмотренного идеального тем, что сжатие в компрессоре и расширение в детандере происходят не адиабатно, а политропно. В результате этого увеличивается затрата работы в компрессоре и уменьшается возврат работы в детандере, а также удельная весовая холодопроизводительность установки о из-за необратимых потерь в детандере теряется наиболее ценный холод, получаемый при наиболее низкой температуре. [c.242]

Расширение газа с отдачей внешней работы осуществляется в расширительной машине, называемой детандером. В отличие от дросселирования, при котором отсутствует обмен энергией с окружающей средой и в виде тепла и в виде работы, расширение в детандере ведется с отдачей в окружающую среду некоторого количества работы. Обмен энергией с окружающей средой в виде тепла в идеальном случае отсутствует. Следовательно, процесс расширения газа в детандере является адиабатным и в идеальном случае должен характеризоваться равенством энтропии газа в начале и в конце процесса [c.43]

Как видно из закона геометрического обращения воздействия, это уравнение справедливо для суживающихся сопл в таком диапазоне давлений, при котором скорость истечения остается меньшей местной скорости звука в выходном сечении сопла, или, по крайней мере, достигает ее. Разность энтальпий h - hi при истечении через сопла называется также располагаемым те-плопадением и обозначается Hq. Она соответствует тому максимуму К шетической энергии, который может быть получен лишь в идеальных условиях истечения, а фактически из-за неизбежных потерь, связанных с необратимостью процесса, никогда не достигается. Как и техническая работа адиабатного потока в идеальном двигателе (когда со, = Ш2 = 0), располагаемое теплопадение в данном случае (при 4=0) изображается в / у-диафамме площадью, расположенной между линией адиабатного расширения тела в сопле 1-2 и осью ординат (см. рис. 5.1). [c.126]

Процесс дросселирования в Т — 5-диаграмме протекает по линии 5—5 (рис. ХУ1-2, б). Следовательно, замена расширительной машины дроссельным вентилем приводит не только к потере работы расширения (плош,адь 346), но и к уменьшению холодо-производительности на величину, измеряемую площадью 4598. Это объясняется тем, что работа адиабатного расширения отдается теперь хладоагенту в виде тепла, вызывающего дополнительное бесполезное парообразование при дросселировании. Хо-лодопроизводительность в данном случае выражается площадью 15910, а не 14810, как в случае идеальной холодильной машины. [c.730]

Поскольку в реальных условиях невозможно осуществить изотермическое сжатие, его обычно заменяют процессом, близким к адиабатному сжатию, и проводят в несколько ступеней с охлаждением после каждой ступени. Расширение 11—6 обычно заменяют дросселированием. Это приводит к 01КЛ0нению от идеального процесса и дополнительной затрате работы сверх /min, расходуемой на компенсацию потерь. Для осуществления холодильного процесса используют циркуляцию части са.мого ожижаемого газа (воздуха) иногда используют вспомогательные холодильные циклы (аммиачные или фреоновые). Эти циклы также не являются идеальными, и затрата работы Б них превышает /min [c.21]

Адиабатное расширение газа произведем следующим образом. Отъединим газ от теплоотдатчика, полностью изолируем от теплообмена с окружающей средой и предоставим ему в этих условиях обратимо расщиряться. Работа, соверщаемая газом при таком расщирепии, происходит целиком за счет уменьшения его внутренней энергии, т. е. за счет понижения его температуры. Пусть она достигнет некоторого значения Т . Объем газа в этих условиях обозначим через Уз. Ограничиваясь небольшим изменением температуры, мы можем считать теплоемкость для небольшого температурного участка постоянной и, зная, что изменение внутренней энергии Д[/ идеального газа равно в этом случае С (Г1—Гг), можем определить, что и работа, произведенная газом в этом процессе [c.148]

Работа адиабатного процесса равна изменению внутренней энергии. Графически опа изображается площадью EF"V2V (рис. 37). Интегрированием уравнения (У,9) может быть получено соотношение между объелюм и температурой идеального газа при адиабатном расширении газа [c.68]

Рассмотрим диаграмму V—P (рис. VIII. 13), характеризующую происходящее при непрерывном сжатии (расширении) в идеальном одноступенчатом компрессоре. При адиабатном сжатии температура повышается и ход этого сжатия изображается кривой ВЕ адиабатная работа А при этом несколько больше, чем изотермическая (разность выражается площадью ВЕС). [c.177]

Во второй адиабатной стадии расширения (рис. 7, кривая 2—3 ) работа производится за счет убыли внутренн ей энергии газа, т. е. за счет падения температуры газа от уровня теплоисточника (Г) до уровня холодильника (Го). При этом газ не получает и не отдает тепла. Затем идеальный газ сжимается изотермически от объема до объема г, определяемого пересечением изотермы холодильника с начальной адиабатой. На это сжатие газа (рис. 7, кривая 5—i) должна быть затрачена работа, которая вследствие изотермично-сти процесса окажется целиком превращенной в теплоту Qo. отдаваемую газом холодильнику [c.63]

Действительный процесс в воздушной компрессионной установке, как это показано пунктиром на рис. 9-4,6, отличается от рассмотренного идеального тем, что сжатие в компрессоре и расширение в детандере происходят не адиабатно, а политропно. В результате этого увеличивается затрата работы в компрессоре и уменьшается возЬрат работы в де- [c.269]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология