Скорость звука в твердых телах

Скорость звука в твердых телах. Как указывалось выше, в отличие от жидкостей, где в силу равенства нулю модуля сдвига могут распространяться лишь продольные волны, в твердых телах наряду с продольными возможны поперечные волны. В твердых телах, кроме объемной упругости, имеется ешв упругость формы. Следовательно, в ограниченной среде характер возбуждаемых волн зависит еще и от формы тела. Так, например, в телах ограниченных размеров возможны волны изгиба, ири этом чисто [c.32]

Скорость звука в твердых телах [c.29]

Выражение для скорости звука в твердых телах можно получить решением волновых уравнений, приведенных в гл. II. На основе этих уравнений получены выражения для скорости волн различных типов в твердых телах изгибные, радиальные, крутильные в стержнях, пластинах, дисках и трубах. [c.31]

Величина скорости звука в твердых телах имеет важное значение в ряде технологических процессов, а также при расчете волноводно-излучающих систем. [c.31]

Учитывая, что скорость звука в твердом теле й а ]/ /р, где — константа упругой связи между структурными единицами (пропорциональная энергии связи Е), а р — плотность вещества, и используя формулы (1.48) и (1.49), получаем [c.36]

Вследствие условия (4.5) эта величина значительно превышает У Т/М, г. е. скорость звуки в твердом теле значительно больше, чем в газе или плазме. Реально в большинстве твердых тел в соответствии с (4.24) она составляет примерно 5—10 км/с. Колебания с законом дисперсии (4.22) называют акустическими. Их минимальная длина волны, как было сказано выше, порядка постоянной решетки й. Следовательно, максимальная частота [c.76]

Согласно (2. 12) и (2. 13) скорость диспергирования весьма чувствительна к величине энергии активации отрыва. Действительно, примем скорость звука в твердом теле близкой 5 10 см сек. Размер частиц выберем в широком интервале 10" —10 см. Тогда для состояния си- [c.94]

Температурная зависимость скорости звука в твердых телах для контроля материалов значения не имеет, однако при точных измерениях в жид-шости она может играть некоторую роль (ультразвуковые термометры). [c.30]

Впрочем, впервые ультразвуковые импульсы применил Хидеман с соавторами [655] для определения скорости звука в твердых телах по его времени прохождения (раздел 11.3.2). [c.193]

Поскольку при контроле материалов основной интерес представляет скорость звука в твердом теле, по способам измерений-скорости звука в жидкостях следует сослаться на кннгу Бергмана [2]. [c.636]

Таблица 7.9 Скорость звука в твердых телах, м1сек

Сравнительный анализ наиболее надежных и распространенных методов измерения скорости звука в твердых телах показывает, что их весьма трудно, а иногда и невозможно использовать для акустических измерений в полимерах. Это связано с особенностями ультразвуковых измерений в полимерах. Очень высокое (по сравнению с металлами) поглощение ультразвука в полимерах, из-за которого не наблюдаются отраженные импульсы, не позволяет применить такие точные способы измерения скорости звука, как метод Вильямса — Лэмба - и метод наложения импульсов . Высокое поглощение звука в полимерах ограничивает возможности и резко снижает точность метода автоциркуляции импyль a - [c.71]

Недавно В. И. Гольданский с сотр. при изучении низкотемпературной полимеризации формальдегида обнаружил интересное и необычное явление квантового низкотемпературного предела скорости химической реакции [326, 327]. Экспериментальные данные и их трактовку можно найти в работах [172, 173, 328, 329]. Кинетику низкотемпературной радиационной полимеризации эти авторы изучали в широком интервале температур [от 180 К вплоть до температуры кипения гелия (4,2 К)] калориметрическим методом на установках собственной конструкции [ 328, 329]. Была получена зависимость времени роста полимерных цепей т от температуры, а также температурная зависимость длительности элементарного акта приращения одного звена к полимерной цепи (TO) в предположении, что отсутствует передача цепей и радиационный выход инициирования цепей равен единице. В интервале 80—150 К то (величина, обратно пропорциональная скорости реакции) растет с понижением температуры и ее зависимость от температуры описывается уравнением Аррениуса со значением энергии активации ЯактЛ 8—10 кДж/моль. Однако ниже 80 К найденные зависимости т и то не подчиняются закону Аррениуса, а величина TO, вместо того чтобы ряста до бесконечности, стремится к постоянному сравнительно небольшому значению, равному примерно 10 2 с (при 80 К т0 10-5 с). (Экстраполяция по уравнению Аррениуса для температуры 10 К дает значение то 1030 лет, а при 4,2 К—10100 лет.) Одним из возможных объяснений низкотемпературного предела может служить гипотеза о так называемых энергетических цепях, предложенная Н. Н. Семеновым для объяснения кинетических особенностей полимеризационных процессов в твердой фазе [298]. Согласно гипотезе, безактивацион-ные процессы полимеризации в твердой фазе могут развиваться по механизму энергетических цепей, как движение экситона (кванта возбуждения) вдоль растущей цепи [298]. Скорость роста цепи в этом случае должна иметь порядок величины скорости звука в твердом теле ( 105 см/с) [173]. Однако анализ процессов тепловыделения и теплопередачи показывает, что такое объяснение не подходит, поскольку присоединение "следующего звена полимерной цепи в результате избирательной локализации теплоты через время 10 5—10 2 с после предыдущего маловероятно. Явление низкотемпературного предела скорости химической реакции, обнаруженное для радиационно-инициированной твердофазной полимеризации формальдегида, по мнению авторов, может иметь только кваитовохимическое происхождение и не должно наблюдаться для эндотермических реакций. [c.82]