Струи и следы в вязкой жидкости

Из формулы Штаудингера следует, что вязкое течение полимеров связано с конформацией молекулярных цепей и, следовательно, с их жесткостью. При усилении потока клубки (сферы) молекул ВМС растягиваются в струях жидкости, сопротивление течению уменьшается. Молекулы могут вытянуться вдоль этих струй или поперек, изменяя вязкость раствора ВМС. [c.539]

Во избежание скопления и замерзания воды все спускные линии нужно возможно чаще прогревать. При морозах водяные стояки и спускные линии, где наблюдается большое скопление воды, должны быть приоткрыты и вода должна вытекать небольшой струей. Во избежание замерзания трубопроводов для вязких жидкостей перекачку их следует вести непрерывно. На случай остановки такие трубопроводы должны иметь присоединения для возможного заполнения их перед остановкой маловязким незастывающим нефтепродуктом. Для отогревания замерзших трубопроводов можно использовать только пар и горячую воду применение открытого огня в таких случаях не допускается. [c.345]

Известно, что время начала распада струи вязкой жидкости может быть выражено следующим уравнением [6] [c.49]

Струи и следы в вязкой жидкости [c.166]

Возмущение, вызываемое телом в потоке идеальной жидкости, выражается только искривлением линий тока при обтекании контура тела. Сам контур тела является линией тока. Такое возмущение может быть названо возмущением формы. В потоке вязкой жидкости на возмущения формы накладываются возмущения, вызываемые вязкостью. В случае плохо обтекаемой формы тела вязкие возмущения существенно нарушают всю картину движения жидкости. При хорошо обтекаемой форме тела с плавными обводами вязкие возмущения почти не нарушают внешней картины течения, хотя динамическая сущность движения идеальной и вязкой жидкостей остается принципиально различной. В этом случае при больших значениях Не вязкие возмущения ограничены слоем незначительной толщины у поверхности контура — пограничным слоем — и спутной струей — гидродинамическим следом за телом. Гидродинамические потери в потоке сосредоточиваются преимущественно в пограничном слое и гидродинамическом следе. Основное же движение жидкости во внешнем потоке происходит почти без рассеяния механической энергии. Вихри, сбегающие с поверхности обтекаемого тела и располагающиеся в гидродинамическом следе, постепенно затухают, вследствие действия сил вязкости, и их кинетическая энергия переходит в тепловую. В лопастных. машинах вообще, и в частности в насосах, движение жидкости всегда происходит при больших значениях Ке, а элементам проточной части придается по возможности обтекаемая форма. Поэтому можно считать, что причинами возникновения потерь всегда являются процессы, происходящие в пограничном слое. При достаточно густых решетках лопастей в рабочих колесах и значительной протяженности каналов проточной части корпуса пограничные слои, сходящие с обтекаемых лопастей в форме гидродинамических следов, сливаются вместе и образуют общий завихренный поток. Пути сокращения гидравлических потерь в лопастных машинах должны основываться на анализе физических явлений у стенок, к рассмотрению которых мы и перейдем. [c.133]

В настоящей главе рассматриваются пограничные -. пи, образующиеся при неплоских двумерных движениях вязкой жидкости. Под двумерными подразумеваются движения, определяемые двумя компонентами скорости, каждая из которых зависит от двух координат. Примерами такого рода могут служить пограничный слой и аэродинамический след, образующиеся при продольном обтекании тел вращения, а также осесимметричные струи. [c.141]

Струйные течения представляют собой обширный и весьма распространенный класс движений вязкой жидкости. В этом разделе ограничимся рассмотрением стационарных струйных течений несжимаемой жидкости в пространстве, заполненном жидкостью с теми же физическими свойствами (так называемые затопленные струи). Будет рассмотрена задача о струе-источнике в безграничном пространстве [36, 98] и приведена важная для практики информация о структуре следа за движущимися телами [3, 46, 184]. [c.25]

В любой жидкости, если время воздействия на нее деформирующей силы значительно меньше периода релаксации (пропорционального вязкости), течение за это время не успевает произойти, и жидкость ведет себя как упругое твердое тело. Таким образом, можно было бы, например, ходить по воде, не погружаясь в нее, если бы время каждого шага не превышало периода релаксации для воды, т. е. ничтожно малой величины по сравнению с измеримыми (для воды т] = 0,01, Е = 10 , 0 i=5 Ю- з сек). Однако для более вязких жидкостей периоды релаксации вполне измеримы. Например, для битумов и асфальтов их можно непосредственно измерить. За короткое время действия деформирующих сил такие высоковязкие жидкости ведут себя как истинно упругие тела, подчиняясь закону Гука вплоть до хрупкого разрушения. М. О. Корнфельд в лаборатории академика А, Ф. Иоффе показал, что при быстрых ударах, например при простреле пулей, струя легколетучей жидкости раскалывается хрупко, так, если бы это была стеклянная палочка. При длительно же действующих силах упругие деформации не могут быть обнаружены, так как они, по меткому выражению Я. И. Френкеля, маскируются текучестью жидкости устанавливается вязкое течение с постоянной скоростью деформацил , пропорциональной действующему напряжению сдвига. Коэффициент пропорциональности, обратный вязкости (или периоду релаксации), следует называть текучестью данной жидкости. [c.173]

Благодаря процессу хаотизацни лабиринтом отдельных струй в рассматриваемом случае следует ожндать больших эффективных значений вязкости и сам макроскопический ноток через и.з.с. можно, но-видимому, представлять себе как ноток весьма вязкой жидкости. [c.108]

Для воды условие (123,38) выполняется практически всегда. Дл5г Жидкости типа глицерина (v 10, alp — 30) условие (123,38) выполняется при радиусах струи а > 3 см. При больших значениях Вязкости формула (123,37) применима для еще больших значений радиуса. Не представляет труда рассмотрение другого предельного случая сильно вязкой жидкости, когда выполнено неравенство, обратное неравенству (123,29). В этом случае уравнение (123,28) Снова может быть существенно упрощено. Однако целесообразнее провести это исследование в более общем случае, как это будет сделано в следующем параграфе. [c.633]

Изложенные выше соображения позволяют подойти к анализу явления прядомости жидкости, т. е. способности ее к одноосной деформации без потери сплошности. Поскольку переход от цилиндрической формы нити к сферической связан с преодолением энергетического барьера, т. е. с временным увеличением поверхности, то при отсутствии внешних воздействий на цилиндрическую жидкую нить, локально искажающих ее форму, она может быть теоретически одноосно деформирована на бесьо-нечную длину. В реальных условиях формования жидких нитей возникает большое число причин для изменений формы цилиндрической нити, превышающих критическую величину потенциального барьера. Поэтому практически жидкая нить оказывается нестабильной и легко обрывается. В ряде работ подробно анализируются причины обрыва вискозных нитей в производстве. Любое разруягение (обрыв) жидкой нити представляет собой процесс, протекающий во времени, которое задается при прочих равных условиях скоростью деформации жидкости, т. е. скоростью сужения струи, превращающейся в каплю. Скорость деформации жидкости эквивалентна скорости вязкого течения ее под действием приложенного усилия. Следовательно, продолжительность жизни цилиндрической жидкой нити, выведенной из неустойчивого равновесия (т. е. после преодоления энергетического барьера перехода от цилиндра к сфере), будет определяться соотношением сил поверхностного натяжения, под действием которых происходит сужение струи, и вязкости жидкости. Было предложено следующее выражение для оценки времени существования жидкой нити t [c.148]

Она линейно растет с увеличением динамической вязкости жидкости (х и радиксом струи и уменьшается с ростом поверхностного натяжения. Следует, однако, заметить, что предположение о постоянстве скорости движения струи, справедливое для маловязких жидкостей, у которых длина сплошной части мала, может не оправдываться для весьма вязких струй. [c.637]

Так, следуя Прандтлю, можно принять, что при больших значениях рейнольдсова числа, когда пограничный слой очень тонок, можно пренебречь его влиянием на внешний поток. При этом под внешним потоком следует понимать то течение идеальной жидкости, которое происходило бы в рассматриваемом случае при полном отсутствии влияния вязкости, т. е. без пограничного слоя. Так при решении задачи о плоском, безотрывном обтекании крылового контура распределение давлений рассчитывается заранее путем применения методов теории плоского обтекания крыла бесконечного размаха безвихревым потоком идеальной жидкости. Точно так же в задачах о следе на достаточном удалении от тела и о затопленной струе давление принимается одинаковым во всем пространстве, что соответствует условию отсутствия вязкого влияния этих течений на окружающий поток. [c.21]

Это называется условием неразрывности струи. Оно вытекает из закона сохранения массы для несжимаемой жидкости. Уравнение неразрывности струи относится в равной мере к движению всякой жидкости, в том числе и вязкой. При описании физических законов течения крови по сосудам вводится допущение, что количество циркулирующей крови в организме постоянно. Отсюда следует, что объемная скорость кровотока в любом сечении сосудистой системы также постоянна Q = onst. [c.188]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология