Течение квазивязкое III

При сжатии порошка вначале, при давлениях до 30 МПа, масса уплотняется вследствие переупаковки частиц, скольжения их друг относительно друга (квазивязкое течение). Происходит некоторое разрушение частиц. При более высоких давлениях (30—100 МПа) уплотнение сопровождается хрупкой (дальнейшим разрушением частиц) и пластической деформацией и рекристаллизацией. Вначале на сцепление частиц оказывают влияние силы межмолекулярного и электростатического взаимодействий, затем, при больших давлениях, происходит упрочнение материала вследствие увеличения числа контактов между осколками и образования соединений с ковалентными связями. Температура системы повышается. Необратимые процессы уплотнения сопровождаются диссипацией механической энергии, превращающейся в тепловую, расходующуюся на рекристаллизацию, а в многокомпонентных смесях — и на возможные твердофазные реакции. Могут образовываться твердые растворы. Система стремится перейти в состояние с минимумом энергии Гиббса. [c.294]

В работе [121 была установлена линейная зависимость между энергией активации квазивязкого течения металла (а также энергией активации процесса разрушения) и его прочностью. [c.176]

Из приведенных данных видно, что энергии акти-вадии и коэффициенты у и. процессов разрушения и квазивязкого течения совпадают. Авторы считают [22], что совпадение не является случайным и что между процессами разрушения и квазивязкого тече--ния имеется тесная связь, вследствие которой скорость протекания одного из них определяется скоростью второго. [c.80]

По представлениям Максвелла релаксация напряжений и деформации ползучести должны развиваться в телах уже при сколь угодно малых напряжениях сдвига, отличных от нуля. В связи с этим некоторые авторы полагают, что пластичные тела текут даже под действием собственного веса, но с очень малыми скоростями, которые не удается зафиксировать. Тем самым отрицается существование в пластичных системах абсолютного предела текучести, и пластичные и квазивязкие тела относят к одной группе. В частности, к такому выводу пришел Трапезников [104], изучавший на специальном вискозиметре свойства гелей нафтената алюминия и других коллоидных систем. Фиксируемые приборами пределы ползучести или текучести он считает не точками перехода от обратимых упругих к необратимым пластическим деформациям, а точками резкого ускорения течения. По достижении данного напряжения тело. [c.95]

Рис. 9. Основные виды кривых течения а — ньютоновская жидкость 6 — квазивязкая (неньютоновская) жидкость в — тело Шведова-

Кривая на фиг 2, б соответствует явлению, названному Оствальдом структурной вязкостью, или именуемым неньютоновским течением, а жидкость, которой свойствен такой тип течения,— неньютоновской или квазивязкой жидкостью. [c.7]

Смену механизмов переноса вещества в область поры можно формально охарактеризовать изменением эффективного коэффщиента квазивязкого течения, определяемого с помо- Р PR щью соотношения ti . Ока- [c.122]

Хаувинк такое течение назвал квазивязким. В настоящем тексте для течения неньютоновской жидкости мы всегда пользуемся определением Бингема, которое Хаувинк называл пластическим течением (см. Se ond Яе. [c.347]

В работе [22] изучена временная зависимость прочности и ползучести ряда металлов и сплавов. Были рассчитаны энергии активации разрушения 7о и ква-зивязкогр течения и , а также коэффициенты у и у1 в уравнении (2.7). Ниже приведены результаты расчетов коэффициентов у и уь энергии активации механического разрушения С/о, квазивязкого течения С/т и сублимации Рсуб некоторых металлов и сплавов [c.79]

Голландский реолог Хувинк по кривым течения различные реологические тела свел к четырем разновидностям (см. рис. 13). Наиболее широко известным классом реологических тел являются ньютоновские жидкости. К ним относятся вода и многие органические жидкости (минеральные масла, спирты и др.) при обычных температурах и битумы, а также расплавы металлов, солей, стекол и др. при повышенных температурах. Скорость течения ньютоновских жидкостей прямо пропорциональна действующему напряжению сдвига их кривая течения проходит через начало координат (кривая а). Весьма многочислен класс неньютоновских или квазивязких жидкостей (кривая б). Это растворы многих высокополимеров и слабоконцентрированные коллоидные дисперсии, подобные гелям нафтената алюминия и других мыл. Сюда можно отнести и некоторые жидкие и полужидкие консистентные смазки. У таких жидкостей по мере роста напряжения скорость течения аномально возрастает, что обычно обусловлено разрушением их структуры и ориентацией структурных элементов в потоке. [c.86]

Большую группу реальных систем образуют пластичные тела, способные сохранять приданную им форму, например оконная замазка, тесто, битум (при умеренных температурах), петролатум и др. К пластичным телам относят также большинство консистентных смазок. Течение пластичных тел (см. рис. 13, кривые в и г) начинается лишь после того, как создаваемое напряжение превысит некоторое минимальное (т ), называемое пределом текучести. У идеализированного пластичного тела за пределом текучести скорость течения как и у ньютоновской жидкости нарастает пропорционально напряжению сдвига (кривая в). Квазипластичное тело по характеру течения сходно с квазивязким и течет с постепенно нарастающей скоростью (кривая г). [c.86]

Поведение высокополимерных материалов при деформировании приближается к поведению неньютоновых (квазивязких жидкостей), поэтому процесс деформирования этих материалов в зеве валков можно рассматривать с позиций гидродинамики, как вязкое течение жидкости, увлекаемой в зазор вращающимися валками [11, 42, 45, 76, 91]. [c.22]

В [17] было исследовано поведение макроскопических изолированных пор в кристалле в условиях, когда к нему приложено давление всестороннего сжатия, и было развито описание процесса залечивания поры в кристалле под давлением, в основе которого лежит представление о двухзонной структуре области, окружающей пору. Согласно этим представлениям вокруг поры расположена область, в которой напряжения превосходят предел упругости, и, следовательно, в ней осуществляется пластическая деформация. За этой областью — зона квазивязкого течения, перенос вещества в которой определяется законом, зависящим от конкретного механизма. Он может выразиться или линейной связью между скоростью деформации и напряжениями, если механизм диффузионный (т1ша Набарро — Херринга — Лиф-шица [18—20]), или степенной, как в случае дислокационного механизма Виртмана [21]. [c.120]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология