Иттриевый гранат

Рис. 29.30. Зависимость ширины резонансной кривой от температуры монокристалла иттриевого граната, выращенного из специальной окиси иттрия, содержащей менее 10 % остаточных примесей редкоземельных элементов [142]

Nd YAG алюмо-иттриевый гранат, легированный неодимом (материал дпя лазерной техники) [c.22]

Разработаны методы лазерной ступенчатой фотоионизации и резонансной флуоресценции для определения субмикроколичеств натрия с пределами обнаружения 10 и 6-10" г соответственно при атомизации хлорида натрия непламенным методом в графитовом стаканчике [109]. Для осуществления ступенчатой фотоионизации натрия использовали излучение азотного лазера и одного лазера на красителях или первой гармоники неодимового лазера и двух лазеров на красителях азотный лазер мощностью 100 кВт с частотой повторения импульсов 10 НС. Мощность второго лазера на неодим-алюминий-иттриевом гранате в первой гармонике 1,2 мВт, во второй 300 кВт, частота повторения импульсов 12,5 Гц. Ширина линии ла- [c.135]

Широко применяются в качестве лазерных материалов и алюмо-иттриевые гранаты, активированные неодимом. Лазеры с неодимом используются в экспериментах по управляемому термоядерному синтезу. Пришли они и в за-рубен<ную военную технику — в качестве дальномеров. Мощные неодимовые лазеры перспективны в качестве одного из важных элементов спутниковой связи, [c.136]

Рис. 29.37. Зависимость ширины линии ферромагнитного резонанса монокристалла иттриевого граната при различных частотах от температу-

Кроме рассмотренного случая рекристаллизации, связанной с одновременным ростом зерен по всему объему, возможен и преимущественный рост отдельных зерен, когда рекристаллизации в основной массе нет. Такой случай возможен при наличии у любого зерна большего числа граней, чем у его соседей. Это приводит к росту кривизны местных границ и чрезмерному росту зерна за счет соседних зерен. Обычно такие зерна растут быстро, и поры, не успевая раствориться на границах, оказываются захваченными внутри зерна, при этом их сокращение (вакансионное растворение) фактически прекращается. На рис. 1У.21 показан пример роста зерен в поли-кристаллическом иттриевом гранате [41]. [c.182]

В табл. 16.7 приведены кристаллографические параметры жслезо-игтриевого граната (ИЖГ). В объемноцентрированной кубической элементарной ячейке (а= 12,376 А) содержится восемь формульных единиц. Мы не решились изобразить здесь кристаллическую решетку граната. Ее можно рассматривать как каркас, построенный ия сочлененных вершинами тетраэдров ХО4 и октаэдров ВОб- Крупные ионы А занимают пустоты, окруженные восемью соседними ионами. В железо-иттриевом гранате и гранатах редкоземельных элементов позиции ионов В и X занимают ионы Ре +. [c.155]

Рис. 29.33. Зависимость ширины резонансной кривой от температуры для монокристалла иттриевого граната с примесью тербия и европия [144]

Аналогичные результаты были получены и при термической обработке монокристаллов железо-иттриевого граната. На рис. I изображена зависимость плотности дислокаций от продолжительности термообработки при температуре 1200 С. Установлено, что дислокации становятся достаточно подвижными и удаляются из кристалла уже при 1000° С. Оптимален в этом отношении отжиг при Г=1150°С в течение 10—20 час. После такой обработки электросопротивление кристалла возрастает на 1—2 порядка, а ширина линий ферромагнитного резонанса заметно (на 10—30%) уменьшается. В монокристаллах литиевого феррита термообработка при 900—1000° С позволила снизить плотность дислокаций почти на порядок. [c.9]

Ферриты систем МсаОд-FegOg, где Ме — иттрий или Р. 3. Э. кристаллизуются в структуре граната. Они находят применение в технике СВЧ и как постоянные магниты. Наибольший интерес представляет иттрпевый феррит-гранат, па монокристаллах которого получена в настояш ее время наиболее узкая линия ферромагнитного резонансного поглош,епия, доходяш,ая до 0,5 а. Поликристаллические иттриевые гранаты имеют ширину резонансной полосы в 30—40 э [52]. Другие редкоземельные феррит-гранаты имеют более широкие полосы резонансного поглощения. [c.103]

Наличие пористости в 10% сводит к нулю все преимущества иттриевого граната перед ферритами для СВЧ на основе шпинелей., [c.104]

Установлено также, что недостаток железа в иттриевом гранате приводит к появлению второй фазы — УРеОд — со структурой перовскита, а избыток ГвзОд также выделяется в виде второй фазы — [c.104]

Оптический квантовый генератор (ОКГ) на алюмо-иттриевом гранате, активированном неодимом 1, работает в режиме модулированной добротности с частотой следования импульсов от одиночных до 100 гц. Для коррекп,ии угловой расходимости лазерного луча служит телескопическая система 2 с увеличением Х 5. Объектив 3 с фокусным расстоянием 40 мм фокусирует лазерное излучение на поверхность исследуемого объекта 4. Образующаяся плазма расширяется в объеме эквипотенциального экспандера 7 и попадает в систему формирования ионного пучка, образованную сферической сеткой в, фокусирующим 9 и вытягивающим 10 электродами. Граница плазмы фиксируется вблизи сетки, и извлекаемый интенсивный ионный пучок фокусируется на объектную щель масс-спектрометра 11. Потенциал вытягивающего электрода равен нулю. Фокусирующий электрод, сетка, экспандер и держатель образца установлены на изоляторах 5 и находятся под высоким положительным потендиалом (20 — 30 кв). Специальный манипулятор 6 позволяет перемещать образец внутри вакуумной камеры источника вручную и автоматически по двум координатам с заданной стабилизированной скоростью. При этом луч лазера сканирует поверхность образца по строчкам. Длина строк, площадь сканируемой поверхности выбирается оператором в пределах площади [c.179]

При реализации рассматриваемого способа индикации переходных процессов следует иметь в виду, что при подключении катушки к измерительной схеме индуктивностью катушки и входной емкостью схемы образуется контур, в результате чего индицируется не э.д.с., а напряжение, возбуждаемое ею на контуре. Для неискаженной передачи формы импульсов э.д.с. на вход схемы необходимо использовать широкополосный контур. В эксперименте применялся контур с полосой пропускания 30 Мгц. Эксперимент проводился в трехсантиметровом диапазоне волн при длительности СВЧ импульсов 100 нсек на сфере железо-иттриевого граната с эффективной полосой ФМР 1,8 3. [c.198]

Шихта алюмо-иттриевого граната.активированного неодимом,для монокристаллов [c.68]

ВЛИЯНИЕ ИОНОВ Ре2+ НА МАГНИТНЫЕ СВОЙСТВА ПОЛИКРИСТАЛЛИЧЕСКОГО ИТТРИЕВОГО ГРАНАТА [c.206]

В настоящей главе рассматриваются фазовые равновесия в двух-коШюнентных системах окислов типа МеО—ХОа, где X — ТГ, Zт, Н1, или типа МсгОз—КаОз, где К — 8с, V илй один из лантаноидов. Некоторые из этих систем включают соединения, которые имеют большое практическое применение, как, например, метатитанат бария ВаТ Оз — сегнетоэлектрик с очень ценными диэлектрическими свойствами, или ферримагнитный железо-иттриевый гранат УзРСбОха и др. [c.175]

Ферромагнитные гранаты (иногда их называют гарнеты) были первыми кристаллами, на которых было установлено, что магнитные моменты ионов редкоземельных элементов погашаются за счет их обменного взаимодействия с ионами Ре " . Позднее выяснилось, что эти гранаты, и особенно железо-иттриевый гранат ЗУгОд-бРезОд, являются прекрасным материалом для электронной промышленности, где они широко используются в настоящее время. [c.191]

Были проведены измерения резонансного поглощения без отдачи у-лучей Те с энергией 14,4 кэв для различных гранатов редкоземельных элементов и для иттриевого граната. Они показали, что сверхтонкие магнитные поля на ядрах железа значительно различаются для а- и d-положений в решетке железа [95, 131]. Было обнаружено, что поля в каждом положении для различных гранатов совпадают в пределах точности эксперимента. Этот факт не вызывает удивления, так как известно, что поле обменного взаимодействия железо — редкоземельный элемент много меньше обменного поля железо — железо э по сравнению с 6 -10 э). [c.374]

Вращение плоскости поляризации упругих волн за счет магнитоакустического взаимодействия в магнитных материалах, помещенных в магнитное поле, предсказывалось теоретически [58, 59]. Недавние экспериментальные исследования магнитоакустического взаимодействия в монокристаллах иттриевого граната [60, 61] позволили обнаружить и измерить удельное вращение плоскости поляризации сдвиговых упругих волн, и из этих данных получено наиболее точное значение константы магнитоупругой связи [61]. Строго говоря, это вращение плоскости поляризации не чисто упругой, а магнитоупругой волны, распространяющейся в магнитном материале. Однако по своим проявлениям (изменение угла вращения с величиной магнитного поля, изменение знака вращения при изменении знака поля) это явление эквивалентно эффекту Фарадея в оптике, и его можно рассматривать как аналог этого явления в акустике кристаллов. [c.337]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология