Перекрывание треков

На рис. 6.7 показано, какого типа зависимости от с р мы можем ожидать, исходя из различных представлений о стабилизации радикалов при радиолизе [52]. Случай, когда > 1 и не зависит от дозы, соответствует трековой модели, т. е. стабилизация радикалов происходит в шпорах или по крайней мере вблизи первичного трека ионизирующей частицы. Если то мы имеем равномерное распределение ПЦ, соответствующее перекрыванию треков при больших дозах или миграции промежуточных активных частиц (типа Н) на расстояния, сравнимые с расстояниями между первичными [c.220]

Во-вторых, связь с временем жизни активных групп. Если, как утверждают авторы, все реакции в белковой системе завершаются менее чем за 10 сек, то тогда трудно объяснить эффект мощности дозы для у-лучей, так как два отдельных ионизационных трека не попадут в один и тот же объем за этот период. Однако такое перекрывание необходимо, чтобы объяснить зависимость наблюдавшихся эффектов от интенсивности. [c.106]

Пример 8.2, Оцените интенсивность излучения при которой начинается перекрывание шпор или треков, припяв, что сохраняется только 19% первоначально возникших радикалов и среднее расстояние между шпорами в любой момент времени равно Начальное число радикалов в шпоре [c.232]

Теперь представим себе несколько иной случай. Подвергнем действию электронного или уизлучения при очень большой мощности дозы воду или разбавленный водный раствор. Вдоль трека частицы или фотона шпоры далеко отстоят друг от друга, т. е. внутритрековое взаимодействие в данном случае почти не происходит. Однако поскольку через единицу площади облучаемой системы проходит одновременно множество ионизирующих частиц, то сами треки будут расположены сравнительно близко друг к другу. Вследствие этого реакционные зоны соседних треков перекрываются прежде, чем полностью завершатся реакции радикалов друг с другом и с растворенными веществами. Очевидно, в результате такого перекрывания треков возрастет вероятность протекания реакций рекомбинации радикалов, что приведет к увеличению С (Нг) и О (Н3О2) и уменьшению Орр и 0(—Н2О). Это, в свою очередь, вызовет изменение выхода радиолитического превращения растворенного вещества. [c.128]

А. Купперман [189], проведя диффузионно-кинетические расчеты модели облученной воды, качественно рассмотрел особенности радиолиза водных растворов при высоких мощностях дозы. Как следует из этих расчетов, эффекты, обусловленные перекрыванием треков ионизирующих частиц, становятся заметными при мощностях дозы, превышающих 2,5- эв/мл - сек, т. е. примерно на три порядка выше, чем это наблюдается на опыте (см, стр. 129). Однако, если учесть, что некоторые радиационные реакции в водных растворах протекают с участием вто- [c.130]

Теоретическая обработка этих явлений весьма сложна. Эта обработка производится с помощью методов диффузионной кинетики. Здесь необходимо учитывать негомогенное распределение радикалов Н и ОН при этом диффузионные процессы протекают одновременно с процессами взаимодействия. Д. Ли [22], А. Самюэль и Дж. Маги [21] предположили, что процессы диффузии радикалов подчиняются законам Фика, а процессы взаимодействия — обычным кинетическим уравнениям второго порядка. В наиболее общей форме такая обработка была проведена А. Купперманом 189, 259], который проинтегрировал диффузионно-кинетические уравнения с помощью высокопроизводительной электронной счетной машины. При математической формулировке общей диффузионно-кинетической модели он исходил из того, что если мощность дозы достаточно низка и перекрывания треков не наблюдается, то химическое действие ионизирующего излучения МОЖно рассматривать как сумму эффектов отдельных частиц. В этом случае скорость изменения во времени концентрации с,- частиц д ,- в положении Р раствора есть сумма эффектов общей скорости диффузии данных частиц в это положение и их скоростей появления и исчезновения вследствие химических реакций,, протекающих [c.147]

Дозиметрия импульсного излучения — это, по существу, дозиметрия излучений весьма высокой интенсивности. Действительно, при использовании данного вида излучения очень часто приходится иметь дело с мощностями поглощенной дозы, превышающими 10 °—10 эв1мл-сек. Это вносит свою специфику в методы определения поглощенной дозы. Можно ожидать, что в результате эффекта перекрывания треков ионизирующих частиц выходы радиолитических превращений в наиболее распространенных дозиметрических системах (ферросульфатной и церие-вой будут отличаться от выходов для этих систем в условиях низких мощностей дозы . [c.77]

НИИ ионов двухвалентного железа. Уменьшение выхода О (Ре +) наблюдается также при мон ностях дозы выше --10 Мрад/сек вследствие перекрывания треков первичных и вторичных электронов, приводяндего к рекохмбинации возникших свободных радикалов. [c.51]

В случае электронов с энергией 1—2 Мэв, имеющих величину ЛПЭ 0,02 эв/А, энергия передается воде порциями в среднем по 100 эв. Поэтому среднее расстояние между отдельными точками,, где происходят акты ионизации и возбуждения молекул воды, равно 5000 А. Энергия в 100 эв достаточна для разложения нескольких молекул воды. Образующиеся при этом несколько пар радикалов Н и ОН, первоначально находившиеся поблизости, друг от друга в пределах небольшой сферической шпоры, рекомбинируют или диффундируют в объем раствора, где и вступают в реакции с растворенными веществами. Поскольку расстояние между этими шпорами велико, то вероятность внутритрекового перекрывания таких расширяющихся шпор незначительна. В случае медленных а-частиц, имеющих высокие значения ЛПЭ, отдельные шпоры расположены настолько близко одна от другой (расстояние между их центрами — порядка нескольких ангстремов), что опи сразу же после своего образования сливаются, образуя сплошную цилиндрическую колонку. Вследствие этого в треке создается высокая концентрация радикалов , что приводит к преобладанию процессов рекомбинации радикалов [c.121]

А. Гангули и Дж, Маги [264], используя аналитические методы решения диффузионно-кинетических уравнений, рассмотрели однорадикальную модель, приняв во внимание эффекты, связанные с перекрыванием шпор в пределах одного трека. Ими, в частности, было показано, что для Р-частиц с энергией 0,01 Мэв получается кривая зависимости отноаителыных выходов молекулярных продуктов от концентрации акцептора с заметным падением Онг по мере роста [5] вместо почти пологой части вплоть до [5] 10- М, наблюдаемой в случае р-частиц с энергией 1 Мэв. [c.150]

В 3000 А ДЛЯ у-лучей Со и 20 А — для протонов с энергией 1 Мэе. В последнем случае должно обсуждаться некоторое перекрывание отдельных шпор трека ионизации. Оно вызывает соответствующее локальное возрастание дозы для большой величины ЛПЭ перекрываются отдельные сферические области и образуется цилиндрический трек. Следует заметить, что диффузия из области с цилиндрической симметрией описывается другой временной зависимостью — в уравнении (3.7) а становится п 1А где п — число частиц на единицу длины трека ионизации. Гангули и Маги [96] сформулировали реакционную кинетику для процесса, при котором все радикалы трека образуются одновременно и находятся в подобных статистически распределенных сферических областях. Когда частицы таких шпор диффундируют, они могут взаимодействовать с частицами из соседних центров. Модель предполагает, что частицы всегда находятся в гауссовом распределении и что для половинного изменения концентрации частиц необходимо принять во внимание только их диффузию, но не реакции. При численном решении уравнения можно качественно оценить влияние ЛПЭ на образование продуктов. Бернс и Баркер дали решение для различных параметров и обсудили применение результатов к ароматическим растворителям (гл. 2, разд. 2.3). [c.78]

Рис. 2. Радиоавтограф фингерпринт-геля Я1ис1111/5а ЗА1. Пять треков с плотно расположенными полосами — это маркеры. Полосы, присутствующие во всех образцах,— производные вектора. Видно несколько частичных перекрываний, так как клоны не были отобраны случайным образом, но прощли предварительную селекцию путем гибридизации со смесью зондов.

Справочник химика 21

Химия и химическая технология