Мощность поглощения спектральная

Прохождение ИК-излучения через атмосферу. ИК-излучение изменяет мощность и спектральный состав при прохождении через атмосферу в результате поглощения и рассеяния молекулами газов, аэрозолями, дождем, снегом и взвесями, такими как дым, туман, смог и т.п. Основными поглощающими компонентами являются вода и углекислый газ. Влажность атмосферы характеризуется количеством осажденной вдоль трассы воды. Например, при температуре воздуха 20 С и влажности 60 % толщина этого слоя составляет около 13 мм/км. На любой длине волны и для определенного состоя- [c.198]

С помощью оптоакустической спектроскопии были записаны даже электронные молекулярные спектры поглощения в видимой области [34]. Ангус и др. [35], используя непрерывный лазер на красителях с прокачкой, имеющий мощность излучения 250 мВт и спектральную ширину линии 0,05 нм, показали, что в воздухе можно обнаружить N02 в концентрации около 10 ч. на млрд. при полном давлении 10 мм рт. ст. Такая чувствительность почти равна чувствительности спектроскопии возбуждения с индуцированной лазером флуоресценцией, что уже обсуждалось [c.254]

Обратимся теперь к получению общего соотношения, связывающего макроскопические спектральные свойства поглощающего вещества (коэффициенты поглощения К ) или е(у)) и микроскопические свойства образующих его молекул (коэффициент Эйнштейна для поглощения в случае конденсированной среды. С этой целью запишем, как и ранее (см. 4.4), выражение для мощности поглощения электромагнитной радиации в слое вещества толщиной с1х [c.95]

В реальных источниках температура и концентрация атомов распределены по объему источника неравномерно, и излучение от внутренних слоев источника, проходя через плазму разряда, частично поглощается. Если пренебречь поглощением, то общая мощность излучения спектральной линии найдется интегрированием по объему источника [c.199]

Подчёркнутая роль нижней границы полосы проводимости в излучении объясняет независимость или во всяком случае малую зависимость спектрального состава от способов и мощности возбуждения. Действительно, акт излучения совершенно изолирован в модели от акта поглощения и всегда начинается с нижней границы полосы проводимости. Даже в случае фосфоресценции захваченный электрон до своей рекомбинации должен предварительно перейти на тот же граничный уровень. В результате, для однократно активированных люминофоров с одним типом кристаллической решётки спектральный состав излучения при флуо- и фосфоресценции практически одинаков. [c.285]

Облучение проводилось отработанными тепловыделяющими элементами, спектральный состав излучения которых соответствовал = 0,7 0,03 Мэе. Мощность поглощенной дозы измерялась по ферросульфатному дозиметру и составляла [c.22]

Излучения, применяемые в радиационном контроле, как электромагнитной природы в виде фотонов, так и корпускулярной природы в виде потока частиц, могут характеризоваться различными физическими величинами. Однако среди них можно выделить и общие показатели излучения [20] поток энергии, мощность источника, интенсивность, экспозиционная (поглощенная) доза, энергия кванта и спектральная характеристика. [c.271]

ИК-системы визуализации утечек газа. Помимо собственно тепловизоров, разработаны визуализирующие ИК системы, которые используют эффект избирательного поглощения ИК-излучения газами в узких спектральных интервалах, поэтому использование соответствующего спектрального фильтра позволяет фиксировать наличие этого газа в облаке утечки. ИК-устройства обнаружения утечек бывают пассивного и активного типов (см. главу 9). Введение активной лазерной подсветки на длине волны поглощения целесообразно потому, что в пассивном режиме мощность собственного излучения тел в узких спектральных интервалах мала и необходимы специальные спектрометрические системы высокой чувствительности. [c.242]

Дайте определение и поясните следующие термины спектр, мощность излучения, интенсивность, длина волны, волновое число, монохроматичность, спектральная ширина полосы, поляризация, фотон, поглощение, люминесценция, испускание, рассеяние, основное состояние, возбужденное состояние, изотропность, преобразователь, источник, система регистрации, удельная поглощательная способность, мольный коэффициент поглощения, поглощение, коэффициент пропускания, процент пропускания, закон Бера. [c.625]

Положение точек в лабиринте, где проводились измерения спектральных распределений, показано на рис. 5.1, а. На рис. 5.6 показаны обработанные спектры у излуче-ния, нормированные на величину мощности дозы [194]. Из этого рисунка видно, что все спектры Y-излучения находятся в энергетическом интервале 0,02—0,3 МзВ, каждый из спектров имеет максимум. Наличие этого максимума можно объяснить конкуренцией деградации энергии при многократном отражении у-квантов и поглощения квантов с малой энергией в стенках лабиринта. [c.89]

Источники сплошного спектра, работающие в непрерывном режиме, целесообразно применять при фотоэлектрических измерениях спектров поглощения, когда требуется постоянство излучения в течение времени измерения. Среди источников этого типа наибольшее распространение получили лампы накаливания. Например, в качестве источника сплошного спектра в стандартном спектрофотометре СФ-4 используется автомобильная лампа типа А7 (32 вт), питаемая от аккумулятора напряжением 6 в. Лампы накаливания излучают сплошной спектр в видимой и ближней ультрафиолетовой области спектра с максимумом около 9000 А и позволяют проводить спектрофотометрические измерения до 2600 А. В качестве источника с известным спектральным распределением энергии по спектру часто применяется ленточная вольфрамовая лампа накаливания. Отечественная промышленность выпускает светоизмерительные ленточные лампы следующих типов СН6-40, СН6-100 и СН8-200, мощностью 40, 100 и 200 вт. Колбы ламп [c.108]

Все виды распределений можно разделить на две основные группы — равновесные и неравновесные. Равновесные распределения осуществляются, строго говоря, только в условиях термодинамического равновесия между веществом и полем излучения, благодаря чему этот вид распределения играет, в частности, важ-, ную роль при изучении спектров теплового испускания. Вместе с тем на практике равновесные (точнее квазиравновесные) распределения, как правило, реализуются также при исследовании спектров поглощения и люминесценции. В последнем случае предусматривается, что интенсивность внешнего источника радиации, используемого для наблюдения процессов поглощения или для возбуждения свечения, является незначительной. В соответствии с этим неравновесные распределения имеют место в тех случаях, когда на изучаемую молекулярную систему действуют внешние источники возбуждения бо й)Шой мощности. Так, например (см., рис. 1.3), если до возбуждения распределение частиц по уровням было равновесным, то в результате действия интенсивного облучения на какой-либо частоте оно может измениться за счет происходящих радиационных переходов, причем характер этого изменения полностью определяется условиями оптического возбуждения (мощностью, длительностью и спектральным составом). Таким образом, равновесные функции распределения зависят только от свойств изучаемых молекул и температуры, тогда как неравновесные, кроме того, — от характеристик интенсивных внешних источников возбуждения. [c.14]

Лорентцевская полуширина линий поглощения Луь в среднем составляет 0,1 см (табл. 7). Интервал участка сплошного спектра Лv, выделяемый для измерений, зависит от характеристик спектрального прибора и мощности излучения источника. В обычных условиях измерений его величина не превышает 1 А, что соответствует при ХЗООО А Av=10 слгК При указанных параметрах чувствительность измерений со сплошным источником оказывается на два порядка ниже, чем с линейчатым. [c.46]

В условиях насыщения вся поглощенная атомами энергия высвечивается в виде фотонов флуоресценции. При этом доля поглощенной энергии по отношению к общему возбуждающему потоку падает, т. е. коэффициент поглощения в объеме, где происходит насыщение, стремится к нулю объем становится прозрачным. А яркость флуоресценции делается максимальной и независимой от вероятности тушения — последняя определяет лишь спектральную плотность мощности, необходимой для насыщения. чем тушение больше, тем больше эта мощность. Чем больше длина волны возбуждающего света, тем легче достичь насыщения — необходимая для этого мощность убывает пропорционально 1Д . [c.18]

Конструкция спектрофотометра дает возможность производить сканирование спектра с различными скоростями имеется также широкий выбор масштаба развертки спектра (скорость движения бумаги). Наиболее употребительны при наличии в образце узких полос поглощения третья и четвертая скорости записи спектра, которые соответствуют скоростям сканирования 36 и 12 смг /мин соответственно. В спектрометре имеется отметчик реперных точек длин волн, которые могут по желанию печататься через 5, 10 и 20 малых делений барабана длин волн. В спектрофотометре ИКС-14, как и в ИКС-6, имеется устройство для автоматического раскрытия щелей, чтобы мощность излучения для каждого спектрального интервала, выделяемого щелями, была одинакова по всему спектру. Спектрофотометр ИКС-14 позволяет производить запись поглощения образца с линейной разверткой спектра или по длинам волн, или. по частотам (волновым числам). Кроме того, предусмотрен набор дополнительных деталей, включение которых дает возможность перейти к записи спектра по однолучевой системе, когда необходимо произвести запись спектра раствора и растворителя в одной и той же кювете, чтобы исключить неидентичность кювет (положения, толщины и т. п.). В этом случае ход лучей при следующих друг за другом измерениях строго постоянен, так что случайные потери на поглощение и отражение компенсируются. [c.229]

Использование импульсного разряда позволило получить область короткого ультрафиолета начиная с 1950 А на отечественных приборах ИСП-22/28. Получение достаточно плотного спектра в этой области, несмотря на значительные поглощения излучений, было обеспечено за счет увеличения мощности разряда и подбора более жесткого режима источника возбуждения. Фотографирование спектра осуществлялось на фотопластинках Спектральные , тип III, которые подвергались дополнительной сенсибилизации в 6%-ном спиртовом растворе салициловокислого натра в течение 1 мин. Чувствительность определения элементов в коротковолновой области спектра ориентировочно выражается в следующих порядках цинк, селен, теллур, германий, кадмий, фосфор, серебро, бор — 10 %, мышьяк, сурьма, висмут, углерод, рений, индий, цирконий — 10 %, йод—10 %. [c.76]

Анализ основан на индивидуальном характере инфракрасных спектров по-г/хщения газов с гетероатомными молекулами (например, СО, H N и т. п.). Мерой концентрации контролируемого компонента газовой смеси служит поглощаемая им мощность вспомогательного потока инфракрасной радиации надлежащего спектрального состава. Поглощенная (или оставшаяся после поглощения) мощность радиации преобразуется в лучеприемнике в теплоту замкнутого объема газа. При этом повышается температура газа. Последняя прямо (например, с помощью термоэлектрического прнемнпка) или косвенно (например, с помощью оптико-акустического приемника, в котором повышение давления газа, пропорциональное повышению температуры, воспринимается конденсаторным микрофоном) преобразуется в пропорциональный поглощенной мощности электрический сигнал. Этот сигнал измеряется прибором, градуированным в единицах концентрации контролируемого компонента газовой смеси. [c.601]

Схема спектрографической установки показана на рис. 56, б. Регистрирующим прибором служит спектрограф J2, а в качестве спектроскопического источника света используется спектроскопическая импульсная лампа /, свет от которой, пройдя реакционный сосуд и спектрограф, попадает на фотопластинку 13. Спектроскопическая лампа зажигается через определенный промежуток времени после вспышки фотолитической лампы при помощи блока временной задержки 14. Таким образом по.лучается полный спектр поглощения фотолизуемого раствора. Меняя время задержки, можно получить набор спектров, изменяющихся во времени. В качестве импульсных фотолитических ламп обычно используются трубчатые импульсные ксеноновые лампы. Такие лампы имеют электрическую мощность до нескольких килоджоулей. Световая отдача таких ламп составляет 5- 20% от электрической мощности. Время вспышки ламп колеблется от 10 до 10 с (по уровню 1/е). Иногда для увеличения излучения в УФ-области к ксенону добавляют другие газы, например Нг, или ртуть. Используют им-пульсные лампы и с другим наполнением (Ог, N2, Аг). Ксенон обладает рядом преимуществ перед другими газами он имеет хорошие спектральные характеристики (сплошной спектр излучения), химическую инертность (нет взаимодействия с электродами), низкий потенциал ионизации. С увеличением энергии разряда максимум излучения смещается в ультрафиолетовую область. Разрешающее время импульсной установки определяется временем затухания светового импульса фотолитической вспышки. А время вспышки импульсной лампы в свою очередь зависит от нескольких факторов от типа лампы, электрической энергии и от емкости и индуктивности контура питания. Электрический контур составляют конденсатор, импульсная лампа и соединительные провода. Электрический разряд в контуре носит колебательный или затухающий характер в зависимости от соотнонюния между сопротивлением R, индуктивностью L и емкостью С элементов контура. Наиболее выгодным с точки зрения длительности импульса является соотпошепие Lj . Уменьшение времени затухания т достигается снижением индуктивности соединительных проводов, а также снижением емкости и индуктивности конденсатора (r yZ, ). При этом уменьшение энергии вспышки E = Wj2 компенсируется за счет увеличения напряжения на конденсаторе U. Увеличение [c.157]

Было найдено, что мощность излучения пламени при длине волны характерной для определяемого элемента, почти пропорциональна кон центрации соответствующих катионов при условии, если введена по правка на излучение фона. Излучение фона вызывается главным обра зо.м присутствием других металлов, поскольку теоретически любой кати он при возбуждении дает некоторое излучение в широком спектральном диапазоне даже при значительном расстоянии от его дискретных линий 121]. Излучение фона возрастает также вследствие рассеяния в монохроматоре и фотометре. Влияние фона можно устранить, применяя метод основной линии, аналогично тому, как это было описано в связи с обсуждением спектров поглощения. Это легко сделать, если спектры наблюдают с помощью спектрофотометра, и труднее, если — с -помощью фотометра со светофильтрами или фотометра для пламени. В последнем случае обычно вводятся поправки, полученные эмпирическим путем. [c.107]

Решение поставленных задач и обсуждение полученных результатов дано в работах [4, 5]. В настоящем сообщении помещены основные из полученных соотношений и таблиц, а также описано их применение при разработке метода количественного определения а-олефинов. Для измерения спектров поглощения пользуются обычно источниками излучения, имеющими сплошной спектр [спектральной плотности Р ( )]. Из этого спектра монохроматор выделяет более или менее узкую пологу частот, причем различные участки полосы пропускаются в различной степеаш, обычно так, что максимум прозрачности монохроматора соответствует той частоте vo, на которую он установлен. Изменение прозрач ности монохроматора в пределах выделяемой им полосы частот характеризуется функцией монохроматора f(v — Vg). Наблюдаемая величина интенсивности пропорциональна мощности всего одновременно проходящего через выходную щель излучения, т. е. [c.238]

Фотовольтаический эффект наблюдался также у дисков фталоцианина магния, покрытых тонкой пленкой окисленного на воздухе тетраметилпара-фенилендиамина [61], хотя в аналогичных условиях, но без окисления на воздухе эффект не наблюдался. Максимальное напряжение, отмеченное в этих опытах, было равно 200 мв, причем фталоцианин магния был положительным максимальная мощность составляла только З-Ю вт, так как она лимитировалась внутренним сопротивлением элемента, равным 10 ом, и максимальным количеством лучистой энергии, которое может попадать на контакт. Кажущийся спектральный порог фотовольтаического эффекта и фотопроводимости находится около 1,3 эв. Поскольку поглощение для фталоцианина начинается примерно при такой энергии [89], этот порог может обусловливать прозрачность фталоцианина при более низких энергиях фотонов. [c.707]

Существенно иные требования предъявляются к фотометрической системе, если в качестве источника света пользоваться р сточником сплошного излз чения [1]. Чтобы выделить на фоне непрерывного спектра линию поглощения, ширина которой при температуре пламени составляет величину порядка 0,01 А, необходимо применение спектральных приборов с разрешающей силой 500 000. Кроме того, необходимо пользоваться источником сплошного излучения с достаточно высокой мощностью светового потока, так как в противном случае невозможно измерить столь малое количество энергии, которое заключено в узком участке спектра протяженностью 0,01 А. [c.292]

Существуют различные пути уменьшения рассеяния. Одним из них является использование нерезона 1сной флуоресценции (наиример, возбуждение перехода А- В и наблюдение перехода В- С). Существует несколько вариантов этой схемы, и некоторые из них рассмотрены в гл. 4. Хотя в этом методе применение лазера не обязательно, тем не менее его высокая интенсивность излучения часто позволяет использовать переходы с низкими сечениями. Узкая спектральная ширина линии лазера также вносит значительный вклад в уменьшение уровня рассеянного света, поскольку в этом случае вся мощность падающего света расходуется на возбуждение флуоресцентного перехода излучение с длинами волн, соответствующими крыльям полосы поглощения, отсутств ет. [c.563]

Серьезным недостатком спектроскопии насыщения является то, что в процессе поглощения участвует очень малая доля пробы (например, те атомы, которые движутся перпендикулярно лучам лазеров) и только часть из них участвует в насыщающем взаимодействии. Разработанный недавно метод двухфотонного поглощения не имеет этого недостатка [78—82]. Хотя вероятности двухфотонного поглощения низки, высокая спектральная мощность лазерных источников позволяет довольно легко детектировать этот процесс. Если два фотона, участвующие в процессе поглощения, соответствуют одной и той же длине волны и движутся в противоположных направлениях, то вклады доплеровского уширения первого порядка гасятся у каждого молекулярного (атомного) центра и наблюдаются естественные щирины линий. В отличие от рассмотренного выще случая однофотонной спектроскопии насыщения все ато.мы или молекулы в лазерном пучке могут участвовать в процессе поглощения, и поэтому сигналы могут быть достаточно сильными. Установка для наблюдения двухфотонных, свободных от доплеровского уширения переходов достаточно проста и изображена на рис. 8.19. Вклады от двух фотонов, движущихся в одном и том же направленип, малы, поскольку сечения ушпрены за счет доплеровского эффекта. Очень узкие естественные ширины линий ( 50 МГц), наблюдаемые ири двухфотонных поглощениях, дают возможность проводить детальный анализ даже изотопов (см. ниже) или ядерных изомеров и могут быть селективно модулированы посредством слабых полей [83] (рис. 8.20). [c.572]

Величины IFизл(v) и W пorл(v) принято называть спектральными мощностями излучения и поглощения, которые представляют собой, очевидно, полное количество энергии частоты V (точнее интервала частот от V до у+й у), излучаемой или поглощаемой системой в единицу времени в единице объема. При этом значения у), а у), Л(у), 5 (у) и В (у) имеют смысл спектральных плотностей вероятностей переходов и соответствующих коэффициентов Эйнштейна. [c.32]

По.мимо уменьшения мощности, явление самопоглощения искажает контур спектральной линии. Это происходит потому, что степень ослабления различных частот, образук>щих данную спектральную линию, различна коэффициент поглощения — наибольший в области максимума спектральной линии и уменьшается по мере удаления от него. Такое изменение контура линии называется уширением за счет самопоглощения. [c.199]

При высоких уровнях мощности чувствительность радиоспектрометра может ограничиваться дробовыми цунами клистрона, спектральная плотность которых 2М (в пределах полосы пропускарш приемника) приблизительно постоянна. В этом случае для регистраши сигналов парамагнитного поглощения для амплитудного детектирования [c.177]

В настоящем обзоре остановимся лишь на взаимодействии лазерного излучения с поверхностью твердых тел. Под влиянием интенсивного лазерного облучения поверхность эмиттирует электроны (плотность тока до —10 а см ) и нагревается до температур —10 000° К. Под действием излучения импульсного лазера может происходить унос материала. Скорость уноса материала может достигать 10 см1сек. При высоких мощностях лазера происходит ионизация уносимого вещества, энергия ионов может достигать нескольких килоэлектронвольт. Проводились также эксперименты по облучению твердых частиц, взвешенных между электродами, были получены многократноионизированные ионы больших энергий. С помощью спектральных методов можно получить новую информацию о свойствах веществ. Химическая реакция под действием лазерного излучения малой мощности исследовалась в [88]. Авторы изучали действие излучения лазера на рубине на разбавленные водные растворы соли Мора (окисление Ре " до Ре " ). Интенсивность излучения подбиралась такой, чтобы не происходило пробоя в растворе в результате термические реакции не имели места в условиях эксперимента. Анализ зависимостей количества окисленного Ре " от поглощенной дозы излучения, а также зависимости скорости образования Ре" " от интенсивности излучения позволил установить фотохимический механизм окисления ионов Ре " . [c.430]

Опытная модель двигателя обычно испытывается в лабораторных условиях на динамометре, оснащенном узлом поглощения мощности и инерционными маховиками для имитации нагрузки в условиях дорожного движения. Выхлопные газы анализируют постоянно (США и Япония) либо собирают в большие пластмассовые баллоны для последующего анализа. Для определения содержания оксида углерода применяют недисперсионный инфракрасный спектральный анализ. Подобный метод используют также для определения содержания углеводородов, однако в США с 1972 г. он заменен ионизационным пламенным спектрофотомет- [c.209]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология