Закон адиабатический

Метод адиабатического сжатия применяется для определения температуры самовоспламенения газов и жидкостей. Приготовленная холодная смесь газа или пара с воздухом вводится в цилиндр с хорошо пришлифованным поршнем. При быстром движении поршня смесь нагревается, и тем выше, чем больше давление. Изменяя давление, можно достичь такого нагрева смеси, при котором будет происходить ее самовоспламенение. Зная давление в цилиндре при самовоспламенении, можно по закону адиабатического сжатия вычислить температуру самовоспламенения испытуемой смеси. Недостатком метода является [c.97]

Часто, как это и рекомендуется Указаниями (см. сноску стр. 93), при испытании на плотность в качестве рабочей среды применяется воздух или азот. В этом случае, как было предложено Н. Н. Репиным [I], по данным испытания южно определить суммарную площадь щелей и затем по формулам истечения газов найти количество выделяющегося из оборудования вредного вещества, к Считая, что - просачивание газов через неплотности оборудования подчиняется закону адиабатического истечения струи через небольшие отверстия, П. Н. Репин предложил формулу для расчета количества газов, выделяющихся через неплотности [c.95]

При воспламенении от сжатия нагрев смес осуществляется быстрым сжатием ее поршнем, приводимым в движение ударом копра, давлением сжатого воздуха, от мотор ого привода. Давление и температура в конце сжатия —и Тс1 при которых регистрируется воспламенение, опреде- ляются по закону адиабатического сжатия [c.8]

Метод сжатия. Смесь нагревают, быстро сжимая ее поршнем, приводимым в движение ударом копра, давлением сжатого воздуха и т. п. Давление и температуру в конце сжатия Рст и /ож при которых регистрируете самовоспламенение, определяют по закону адиабатического сжатия. [c.155]

Теоретическая (рациональная) гидродинамика стремится приближенно предсказать движение реальной жидкости путем решения краевых задач для соответствующих систем дифференциальных уравнений в частных производных. При составлении этих уравнений в качестве аксиом принимают законы движения Ньютона. Предполагается также, что рассматриваемая жидкость (обычная жидкость или газ) всюду непрерывна и что на любую часть поверхности действует вполне определенное давление или какое-либо другое внутреннее напряжение (сила, приходящаяся на единицу площади), которое, по крайней мере локально, является дифференцируемой функцией координат, времени и направления. Наконец, устанавливается связь этих напряжений с движением жидкости посредством введения различных параметров, характеризующих данное вещество (плотность, вязкость и т. д.), и функциональных зависимостей (закон адиабатического сжатия и т. п.). Исходя из таких допущений, математики составили системы дифференциальных уравнений для различных идеализированных жидкостей (несжимаемой невязкой, сжимаемой невязкой, несжимаемой вязкой и т. д.). [c.15]

По мере движения пламени давление и температура в несгоревшей части смеси растут по законам адиабатического сжатия. Следовательно, почти наверняка можно утверждать, что скорость горения будет увеличиваться по мере его проте- [c.175]

Если объем, занимаемый одним молем газа, обозначить через tOj по законам адиабатического сжатия, [c.178]

Не придавая значения теплообмену газа со стенками цилиндра за время выталкивания (процесс занимает очень малый промежуток времени), температуру в процессе выталкивания можно вычислять по закону адиабатического повышения давления [c.142]

При отсутствии теплообмена со стенками (т. е. пренебрегая потерями тепла через теплопроводность газа, на радиацию [и теплоотвод через электроды , по закону адиабатического сжатия [c.162]

Разрешение противоречия было указано Лапласом. Оно состоит в следующем. Отношение р/р постоянно при изотермическом процессе. В действительности процесс не изотермический, и эта зависимость несправедлива. Лаплас предложил принять вместо изотермического закона адиабатический. Это дает [c.347]

Вопрос о переходе от слабого к сильному полю будет подробно рассмотрен в следующем параграфе, сейчас отметим только, что в силу закона адиабатической инвариантности выполняется соотношение М—М1- -уЦ (сильное поле) = Му (слабое поле). Это соотношение позволяет сопоставить магнитные подуровни в сильных и слабых полях. [c.355]

Как мы отмечали, при переходе от слабого к сильному полю каждый уровень сохраняет в силу закона адиабатической инвариантности присущее ему значение М. Благодаря этому может оказаться, что в сильном поле один уровень представляет собой несколько слившихся уровней, характеризуемых различными значениями М. Так, из рис. 195 видно, что при эффекте Пашена — Бака на термах Р /, в средний уровень в сильном поле одно- [c.365]

Подобная попытка была сделана в работе Джортнера [13], который провел квантовомеханический расчет, по сути дела аналогичный приведенному нами в главе второй, посвященной теории полярона, однако с учетом возможного существования вакуумной полости. В его работе была подвергнута, кроме того, сомнению законность адиабатического приближения, использовавшегося в теории Пекара. Джортнер исходил при этом из того, что скорости липшего электрона и наиболее легко поляризующихся электронов валентной облочки, хотя и различаются, но сравнимы по порядку величины. Поэтому более строгим с его точки зрения является применение так называемого метода самосогласованного поля Хартри — Фока [14], в котором все электроны учитываются на равных правах. Подобные многоэлектронные проблемы для изолированного атома хорошо известны в квантовой химии, однако в случае конденсированной фазы, включающей много молекул, этот метод в его начальной форме вряд ли перспективен. Вследствие этого Джортнер, как и ранее до [c.61]

Политропическая форма закона адиабатического расширения выводится на основании предположения, что теплоемкость не зависит от темнературы (гл. 2). Если теплоемкость вычисляется в связи с применениями, основанными на нолитроническом законе расширения, то обычно можпо получить достаточную точность, исполь юва в следующее приближение для замороженного состава [c.88]

Следовательно, параметр n,v и Т удовлетворяют уравненц м гидродинамики идеальной жидкости, или уравнениям Эйлера, вместе с законом адиабатического изменения температуры и уравнением состояния идеального газа. [c.131]

Здесь К - коэффициенят недожога, О - массовый расход газа, кг/с, 2р - низшая теплота сгорания газа, МДж. В первом приближении массовый расход оценивается по законам адиабатического истечения с учетом сжимаемости газа при высоких давлениях [c.292]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология