формы частиц начальная скорость

Представления Смолуховского объясняют коагуляцию монодисперсных золей. Мюллер разработал подобную же теорию дла объяснения коагуляции полидисперсных систем. Он показал, чтО частицы различных размеров агрегируются всегда скорее, чем одинаковые частицы. При этом большие частицы играют роль как бы- зародышей коагуляции такую же роль могут играть и агрегаты, образующиеся в начальной стадии коагуляций приблизительно, монодисперсного золя золота, как об этом свидетельствуют наблюдения Б. В. Дерягина и Н. М. Кудрявцевой. Впрочем, положения Мюллера полностью верны лишь тогда, когда в золе имеются частицы, существенно превосходящие по размеру малые частицы. Теория Мюллера объясняет автокаталитический характер коагуляции, скорость которой может постепенно возрастать со временем. Мюллер также показал, что коагуляция ускоряется, если частицы имеют удлиненную форму, так как на поступательное броуновское-движение налагается еще вращательное движение, увеличивающее вероятность столкновения таких частиц. [c.266]

Если в начальный момент времени скорость частицы не равна нулю и направлена под углом к линиям поля, то траектория частицы примет форму параболы. Кинетическая энергия К, приобретенная заряженной частицей с нулевой начальной скоростью в электрическом поле,может быть определена из (1-16) [c.26]

Кинетическая функция. Существуют факторы, препятствующие исчерпывающему теоретическому описанию процессов растворения реальных веществ. Так, отдельные частицы, имеющие даже одинаковый начальный размер, могут растворяться с неодинаковой скоростью вследствие некоторого различия их исходных свойств. Каждая частица также может растворяться с различной скоростью на отдельных участках поверхности из-за неравномерности обтекания (см. рис. 2.3) и неоднородности растворимого материала (см. рис. 2.1). Часто исходная форма частицы далека от сферической или иной геометрически правильной конфигурации. [c.94]

Кинетическая функция. Существуют некоторые факторы, затрудняющие исчерпывающее теоретическое описание процессов растворения реальных веществ. Так, отдельные частицы, имеющие одинаковый начальный размер, могут в реальных условиях растворяться с различными скоростями вследствие различия их исходных свойств. Частица может также растворяться с неодинаковыми скоростями на отдельных участках ее поверхности из-за неравномерности обтекания растворителем и возможной неоднородности материала частицы. Форма частиц может быть далека от сферической или от иной геометрически правильной конфигурации. [c.107]

Эта зависимость действительна в начальный период коагуляции при условии, что все столкновения частиц эффективны. Молекулярно-кинетическая-коагуляция ускоряется при несимметричной форме частиц, а также при полидисперсности золя по мере укрупнения частиц скорость коагуляции значительно снижается. [c.615]

Содержание нерастворенных примесей (взвешенных веществ), выделяемых первичными отстойниками, зависит от начального содержания и от характеристики этих примесей (формы и размера их частиц, плотности, скорости их осаждения), а также от продолжительности отстаивания. Основная масса грубодисперсных взвешенных веществ выпадает в осадок в течение 1,5 ч (см. рис. 4.2). Скорость осаждения и полнота выделения из воды тонкодисперсных частиц зависят от их способности к агломерации. [c.234]

Способ очистки семян от примесей в жидкой среде основан на закономерностях движения частицы в гравитационном поле. В исходный момент начальная скорость движения частицы характеризуется наличием ускорения, а затем движение частицы происходит с постоянной скоростью при этом формы и линейные размеры частиц семенной смеси определяют величину максимальной скорости осаждения вследствие силы трения частицы [c.71]

Во взвешенном состоянии масса частицы, как правило, изменяется (за счет потери летучего компонента при десорбции, сушке, обжиге — уменьшается, за счет поглощения при адсорбции, ионо-обмене — увеличивается). Характер изменения определяет знак поправки в высоте сепарационного пространства, которую можно рассчитать при условии, что скорость частицы на этой высоте становится равной нулю. Высота сепарационного пространства, таким образом, зависит в основном от начальной скорости восходящего потока, высоты неподвижного слоя загруженного материала, площади газораспределительной решетки, угла наклона стенок (если рабочая часть аппарата имеет коническую форму), скорости частицы на выходе из рабочей части аппарата, а также от функции распределения частиц по размерам. [c.236]

Циклонное движение. В циклонах, имеющих цилиндрическую форму, газам, несущим взвесь измельченного материала или топлива, придается вращательное движение с целью использования центробежного эффекта для сепарации частиц, а также для интенсификации тепло- и массообмена между горячими газами 1и взвесью (рис. 8-2,г). Вращение потока достигается тангенциальным вводом газов с большой начальной скоростью. Циклоны применяются как аппараты для обеспыливания кроме того, в настоящее время циклонные топки и пред-топки применяются для сжигания измельченного твердого топлива под крупными котельными агрегатами. Высокая интенсивность тепло- и массообмена создает перспективность применения циклонного принципа не только в энергетике, но и в технологических агрегатах, особенно предназначенных для плавки металлов и других материалов. [c.95]

Рис. 1. Зависимость максимального расстояния So, проходимого частицей, имеющей форму шара, после введения ее в неподвижный воздух с начальной скоростью Vq, и расчетной длины свободного пробега Л от размеров частиц

При использовании формул (5.52) и (5.53) для получения функциональной зависимости степени превращения а от т начальный размер частиц Но может быть включен в константу скорости реакции. При этом в случае диффузионного контроля кинетики реакции (при выполнении уравнения (5.48)) и сферической формы частиц компонента А получаем уравнение Яндера [c.211]

Полученные простые интерполяционные зависимости (1.22)— (1.22") позволяют предсказать зависимость критической скорости кр и соответствующего весового расхода газового потока = = Р кр от давления и температуры [1 2 гл. II ]. При правильном учете коэффициента формы ф и среднего поверхностного диаметра а их можно рекомендовать для инженерного расчета с точностью =ь30%. Чем более неправильную форму имеют частицы и чем ниже Ф, тем выше обычно начальная порозность неподвижного слоя Поскольку в выражение для сопротивления мелких частиц величины ф и Ёо входят совместно в виде произведения ф бо/(1 — Вд), то их изменения частично взаимно компенсируются [И], что позволяет без большой погрешности распространить более простое соотношение (1.21) на эти системы, рассчитывая Ке и Аг по эквивалентному диаметру. [c.25]

Ha рис. 10.42 представлены профили скоростей для червяка с диаметральным шагом (0 = 17,65°) при У sin 9 = 1. Эти профили скоростей указывают на существование интенсивной внутренней циркуляции, в результате которой расплав в нижней части канала увлекается сердечником червяка к толкающему червяку, тогда как в верхней части у корпуса он течет в обратном направлении (противоположном движению поверхности корпуса). В то же время в плоскости, перпендикулярной направлению канала, существует также циркуляционное течение, так как в верхней части канала расплав увлекается поверхностью корпуса в направлении толкающих гребней и течет назад в нижней части канала. Взаимное положение этих двух течений исключает возможность существования неподвижного слоя. Траектории, описываемые частицами жидкости, зависят от их начального положения и имеют довольно сложные очертания. В принципе эти траектории можно рассчитать, используя уравнения, описывающие профили скоростей, и, скорее всего, они имеют форму открытых винтовых" петель. [c.361]

С. в. Бухман [122] оспаривает результаты опытов А. П. Чернова, объясняя расхождение данных опыта и расчета неучтенным неравенством скоростей в начальном сечении струи. Изучая холодные и горячие потоки, запыленные нафталином, т. е. такие потоки, в которых взвешенные частицы находятся в условиях как неизменных, так и меняющихся форм и размеров (вследствие возгонки нафталина), С. В. Бухман установил влияние указанного выше фактора, которое по величине оказалось настолько незначительно, что для приближенных расчетов им можно было бы пренебречь и, таким образом, существенно упростить технику расчетов. Однако для окончательного решения указанного вопроса требуется проведение дополнительных экспериментов. [c.196]

Удельные скорости реакций (1, 2, 3), полученные в данной работе па 1—2 порядка ниже, чем удельные скорости окисления сфалерита, приведенные в работе [ ]. В работе [ ] исследование кинетики окисления сфалерита производилось на образце в форме диска и реакции окисления в начальный период протекали в кинетическом режиме. Следовательно, при выщелачивании порошковых материалов реакции (1, 2, 3) протекают в диффузионной области. Интересно отметить, что сумма удельных скоростей выщелачивания сульфида меди и сульфида железа пз халькопирита равна удельной скорости выщелачивания сульфида цинка из сфалерита для одного класса крупности и несколько выше, чем сульфида свинца из галенита, что также свидетельствует о диффузионном характере процесса. С уменьшением крупности частиц минералов реакции (1, 2, 3) [c.178]

Для несферических частиц величина коэффициента присоединенной массы может эначительно отличаться от 0,5. Расчеты, проведенные в работе [48], показывают, что для эллипсоидального пузыря с отношением малой и большой полуосей эллипса х =0,4 значение коэффициента присоединенной массы в три раза превышает значение этого коэффициента для сферической частицы, а при х = 0.1 - в двенадцать раз. Таким образом, общепринятая идеализация формы газовых пузырьков сферами при нестационарном движении может приводить к значительным погрешностям. Эксперименты, проведенные в работе [49], в которых с помощью лазерного доплеровского анемометра проводились измерения скорости пузырей на начальном участке их движения, показывают, что зависимость скорости движения пузыря от высоты подъема резко отличается от такой же зависимости для сферической твердой частицы. На первом участке, составляющем примерно lOi/g. скорость пузыря резко возрастает, достигая значения, в полтора раза превышающего значение установившейся скорости. На втором участке скорость начинает падать, приближаясь к установившемуся значению. В зависимости от диаметра пузыря протяженность второго участка составляет 50 — 1(Ю диаметров. По-видимому, некоторое время после отрыва пузырь имеет еще сферическую форму. [c.31]

Здесь дифференциальное уравнение нестационарной диффузии в частице шаровой формы в качестве условий однозначности имеет нулевое начальное содержание адсорбтива и условие поглощения, согласно которому диффузионный поток адсорбтива внутрь частицы от ее наружной поверхности равен скорости изменения концентрации дС/дх в объеме VI внешней среды,, приходящемся на одну частицу адсорбента. [c.200]

Спиралевидное спутное движение газа (см. рис. 275, г) и взвешенно1Го пылевидного материала возникает, если газовый поток подвести тангенциально к горизонтально, наклонно или вертикально расположенной камере, обладающей цилиндрической формой. При этом лоток твердых частиц можно ввести с газовым потоком или отдельно от него, не придавая или придавая частицам начальную скорость в радиальном направлении. Так, если частицы ввести тангенциально с газовым потоком, ра--диальная составляющая начальной скорости частицы будет равна нулю. Бели частицы ввести вдоль оси циклона, то будет равна нулю тангенциальная составляющая. При введении частиц перпендикулярно образующей циклонной камеры как тан- [c.523]

За последние примерно десять лет, благодаря применению методов оптической и электронной микроскопии высокого разрешения, были достигнуты определенные успехи в изучении механизма процессов кокеообразования при низкотемпературной карбонизации различ-. , ах пеков. Исследованиями Брукса и Тейлора [39-42], предложившими гипотезу процесса кокеообразования через мезофазные превращения коксуемого сырья, а также других авторов [43-54] было показано, что начальной стадией формирования микроструктуры коксов является образование частиц мезофазы - слоистых жидких кристаллов, состоящих из ароматических макромолекул и обладающих анизотропией свойств. Считается, что первые сферы мезофазы размерами 0,I мк появляются в зависимости ог типа коксуемого сырья при температурах 360-520°С. За счет слияния соприкасающихся сфер происходит укрупнение частиц. Скорость образования таких частиц определяется продолжительностью и температурой обработки, а также вязкостью изотропной массы. Процесс укрупнения сфер и образования мезофаз-ной матрицы сопровождается деформациями, приводящими к изменению формы частиц мезофазы. Деформированные частицы мезофазы в дальнейшем образуют жесткий коксовый каркас, состоящий из графитоподобных слоев. В зтой стадии пластичность материала и подвижность Шхромолекул резко снижаются, что в условиях продолжающихся химических превращений, сопровождающихся выходом летучих и усадками, приводит к образованию микротрещин и пор. Воздействием на процесс формирования мезофазы можно получить коксы волокнистой (игольчатой), тонкой-мозаичной (точечной), сферолитовой и грубой мозаичной текстур, существенно различающихся физико-химическими, т.е. эксплуатационными свойствами [55-59]. [c.9]

Минимально возможная степень турбулентности воздушного потока в зоне сепарации. Степень турбулентности 1 равна отношению средней пульсационной скорости турбулентного потока к его средней расходной скорости. В ламинарном потоке ( . = 0) траектории всех пылинок одинакового диаметра, вышеДших из одной и той же точки с одинаковой начальной скоростью, образуют очень узкий пучок. Рассеяние пылинок вокруг средней траектории происходит только за счет неправильной формы частиц. Как показали специальные опыФы, это рассеяние ничтожно (1—2 мм на 1 м длины траектории). В турбулентном потоке рассеяние траекторий происходит под действием нормальной к ним пульсационной скорости воздуха. Оно тем больше, чем выше X, и может достигать десятков и даже сотен миллиметров на 1 м длины траектории. Поэтому с ростом турбулентности потока доля грубых частиц, попадающих в тонкую пыль, и аналогично доля тонкой пыли, попадающей в возврат, увеличиваются, острота сепарации снижается. [c.70]

Было показано, что газопроницаемость резин зависит от природы наполнителя и его относительного содержания в каучуке Растворимость и скорость диффузии газов также уменьшаются с повышением содержания наполнителей в резинахАналогичное уменьшение коэффициентов газопроницаемости и диффузии газов в пленках из различных пластмасс на начальной стадии наполнения наблюдалось Ито и другими исследователями Особенно малыми величинами коэффициентов проницаемости и диффузии характеризуются резины, содержащие наполнитель, имеющий пластинчатую форму частиц "2, из [c.184]

При изучении радиационно-инициированной полимеризации винилацетата в эмульсии 30%-ной концентрации было установлена [32], что начальная скорость возрастает с увеличением концентрации анионогенного эмульгатора от 1 до в водной фазе, однако форма кинетической кривой при этом меняется. В случае 1 % эмульгатора постоянная скорость наблюдается в пределах конверсии от 30 до 707о, что типично для эмульсионной полимеризации указанного мономера, хотя капли мономера исчезают уже при конверсии 35% в случае 7% эмульгатора процесс протекает с постоянной скоростью при конверсии от 15 до 30°/о. Наблюдаемое в дальнейшем снижение скорости иолимеризации — отклонение от линейности — пропорционально корню квадратному ш концентрации мономера в частицах. Авторы считают, что наблюдаемые ими закономерности характерны не только для радиационной, но также и для химически инициированной полимеризации винилацетата. [c.89]

Ввиду сложности физической картины количественный расчет скорости спекания, особенно если его сравнивать с экспериментальными данными, имеет в настоящее время ограниченную ценность, в частности если цель такого сравнения состоит в оценке обоснованности некой предложенной модели. Неизвестными факторами являются 1) влияние примесей, находящихся на поверхности металла, на Da, которая в зависимости от природы примеси может как увеличиваться, так и уменьшаться 2) степень нерегулярности топографии поверхности или возможное содержание ловушек (центров захвата), которые уменьшают скорость переноса частицы или атома 3) степень смачивания металлом носителя (зависящая также от состава поверхности), так как она определяет форму частиц, а следовательно, и Оч-Тем не менее стоит отметить, что, используя весьма грубую модель миграции частиц, можно предсказать скорость спекания, которая оказывается достаточно близкой к экспериментальному значению. Возьмем в качестве примера платиновый катализатор с 1% металла на носителе с удельной поверхностью 200м /г и допустим, что все металлические частицы первоначально имеют одинаковый диаметр 2 нм. При этом конецнтрация частиц на носителе составляет 5,55-10 м , а их среднеквадратичная скорость равна 3,33 10 ° м/с (с учетом Оч, равного 5-10- м с при 873 К). Если оценивать начальную скорость спекания путем расчета скорости двойных столкновений, используя модель двумерного газа, относительная скорость уменьшения величины поверхности AS/S составит 2-10 %/с, т. е. по порядку величины она соответствует начальной скорости спекания некоторых дисперсных платиновых катализаторов в условиях восстановительной среды [80]. Из этого сопоставления следует только, что миграция частиц является одним из возможных механизмов. [c.288]

Плотность первичной псевдожидкости, через которую проскальзывают пузыри газа, при псевдокипении, повидимому, почти не изменяется и близка к вычисляемой по начальному значению критической скорости газа окр, соответствующей окр = 0,48—0,5 для сферической формы частиц. [c.206]

Заметим, что существует способ вызвать изменение режима второго рода без риска изменить определяющую стадию. Этот способ состоит в варьировании размеров частиц образца при неизменных значениях остальных параметров реакции. Для любых реакций, особенно для тех, которые находятся в хорошем согласии с моделью Мампеля (гл. 5), мы уже отмечали двойственный характер влияния размеров зерен порошка на скорость и (а) и на форму кривых a t) (рис. 70). При увеличении первоначального радиуса зерен сигмоидные кривые изменяются так, что точка перегиба перемещается в область более низких степеней превращения. В пределе получается кинетическая кривая с максимальной начальной скоростью. В общем случае, чем более диспергирован исходный твердый образец, тем меньший вклад вносит скорость роста в достижение степеней превращения, близких к единице, и тем большее влияние на кинетические характеристики оказывают процессы зародышеобразования. [c.381]

Скорость суппси зернистых материалов в кипящем слое. Определить начальную скорость удаления влаги из частиц, высушиваемых во взвешенном состоянии (см. задачу 20-2). Форма частиц — хлопьевидная (а = 5,9 см"1). [c.620]

Опыты, проведенные в насыпных колонках, показали, что омагничивание воды повышает начальную скорость фильтрации на 20—30%, способствует улучшению агрегатного состава верхних слоев, в которых вследствие коагуляции уменьшилось содержание тонких частиц (менее 0,005 мм). В почвах после промывки омагниченной водой увеличивается содержание подвижных форм фосфата, повышается нитрификационная способность в верхних горизонтах (табл. 52). [c.275]

Во втором подходе к расчету кинетики сушки дисперсных материалов в шахтных сушилках (использование подвижной лагранже-вой системы координат, связываемой с центрами частиц, перемещающихся по аппарату) микрокинетика описывается на основе решения взаимосвязанной задачи массо-, теплопереноса в частице при соответствующих начальных и граничных условиях. Этот подход особенно удобен в следующих случаях 1) форма частиц близка к канонической (пластина, цилиндр, шар) 2) имеет место внутридиф-фузионный режим сушки (скорость процесса зависит только от скорости миграции влаги внутри частицы) 3) задача теплообмена является балансовой (ввиду медленной сушки материал достаточно быстро прогревается до температуры сушильного агента, поэтому в каждом сечении шахтной сушилки можно принять приближенное равенство температур материала и сушильного агента) [56]. Последнее обстоятельство исключает необходимость решения взаимосвязанной задачи тепло-, массопереноса для частиц и позволяет опИсать микрокинетику сушки только на основе решения задачи массопроводности (диффузии влаги) в частице. Именно такие условия складываются при глубокой сушке гранулированных полимерных материалов в шахтных сушилках, при- [c.524]

Результаты по кинетике сорбции и десорбции чистых газов собраны в табл. 1. Расчеты базируются на Рис. 4. Равновесные изотермы СОг и уравнениях (7) и (10) для случая СгНе в мордените Н-формы при 80° С. плоского листа, потому что структура мордепита [20] предполагает преимущественную диффузию в одном направлении. В третьей и четвертой колонке табл. 1 указаны начальные (Оо) и конечные (6/) степени заполнения для каждой сорбционной или десор бционной стадии. В последних двух колонках приведены значения 1 /0, вычисленные при различных отношепиях А81Аз в каждой стадии сорбции. Значение, полученное из уравнения (7) при А я/Д= 0,9, представляет, конечно, среднюю величину для первых 90% заполнения, в то время как значение в последней колонке получено из уравнения (10) при окончательном достижении равновесия. Параметр не является коистантой, что указывает на то, что либо О не постоянен, либо не все частицы характеризуются одним и тем же линейным размером /, либо уравнение диффузии неадекватно описывает процесс. Во всяком случае, существуют характерные различия. В случае СзНе и СОг для 0>О,5 при —80°С вариации 1 10 носят повторяющийся характер в каждой стадии сорбции. Такого поведения следует ожидать, если О не изменяется с насыщением, а кристаллы не одинаковы по размеру или форме. При таких условиях частицы с большей геометрической доступностью скорее дают вклад в начальные стадии сорбции, тогда как более крупные частицы определяют скорость в конце. Величина Р,Ю для СОг значительно меньше при 0<О,4, чем при более полном заполнении, где она становитсл приблизительно независимой от 0. [c.178]

Агглютинация лектинами является флокулирующим процессом, при котором многоклеточные агрегаты сформированы в результате перекрестного связывания лектином. Процесс начинается, когда две единичные клетки становятся перекрестно связанными в форме клеточной пары или дублета. Начальная скорость агглютинации в хорошо перемешанной однородной суспензии — функция первоначальной концентрации частиц, скорости перемешивания, размера, формы и плотности индивидуальных клеток и присущей их поверхностям агглютинабельности. В то время как агглютинация происходит, природа процесса изменяется фундаментально. Развивается целая серия эффектов второго порядка, которые ничего не имеют общего с присущей агглютинабельностью per se, но которые могут глубоко повлиять на самые ранние фазы агглютинационного процесса. [c.42]

На значительном начальном участке струйки идут под очень малыми углами к оси канала. Затем эти углы растут, и только перед заглуи1енным концом они становятся близкими к 90° (рис. 10.33). Так как струйки, вытекающие вблизи заглушенного конца канала, обллда. от большей кинетической энергией, они оказывают подсасывающее действие на выходящий поток и еще больше способствуют предшествующим более слабым струйкам стелиться вдоль внешней поверхности стенки аппарата, В ре-зультате жидкость после выхода из боковых отверстий (и ели) направляется ие радиально, а течет с резко повышенными локальными скоростями вдоль внешней поверхности за пределы аппарата (см. рис. 10.33, а, б и в), а в случае спаренного канала 2-образной формы (см. рис. К. 33, г) к выходному отверстию собирающего каяала. В результате, например, в таких аппаратах, как брызго- и туманоуловители, усиливается брызгоунос. Последний возрастает еще потому, что до протекания чере 1 фильтрующую перегородку взвешенные в потоке жидкие частицы по инерции стремятся к заглушейному концу фильтра. [c.303]

Скорость электродной реакции пропорциональна вероятности попадания исходной системы в точку пересечения термов, т. е. величине ехр [— У,-( 7д)/йТ 1=ехр (—и кТ), где (Уд—энергия активации отдельного элементарного акта (рис. 157). Энергия активации /д определяется разностью энергий начального и конечного состояний А Уо= = 7/—б г и энергией реорганизации растворителя С/,, которая определяется природой растворителя, радиусом реагирующей частицы и изменением ее заряда. Учитывая параболическую форму электронных термов начального и конечного состояний и вводя обозначения а= А<7д=<7а—ди из рис. 157 легко получаем соотношения [c.286]

Можно считать, что процессы седиментации и диффузии частиц дисперсной фазы независимы и их скорости суммируются. Это означает, что кривые рис. V—8 тождественны по форме кривым рис. V—2, но начало координат х=0, которому отвечает значение концентрации раствора, равное половине начальной концентрации раствора с=Со/2, перемещается со скоростью, определяемой в соответствии с выражением (V—44а) величиной константы седиментации. Таким образом, для монодисперсной системы константа седиментации может быть определена по скорости перемещения точки, отвечающей половинной концентрации, ЯсапШ), тогда как сопоставление формы кривых зависимости с(х), где х = ъ с выражением (V—10) позволяет определить ко- [c.157]

Переходя к непосредственному изложению результатов работы, сделаем следующее замечание. Поскольку основной задачей является описание химических процессов в условиях конвективного перемешивания турбулентности, мы не будем учитывать обратного влияния смешения и горения на параметры турбулентности и ограничимся рассмотрением следующей идеальной схемы движения среды. Рассмотрим турбулентное движение газа с постоянной средней скоростью и однородной, изотропной турбулентностью, характеристики которой мы будем считать известными. В дальнейшем увидим, что для описания смешения и горения достаточно в рамках сделанных гипотез знать спектр турбулентности, а если считать форму спектра заданной, то достаточно знания интенсивности и масштаба, причем роль масштаба весьма существенна. В процессе смешения и горения параметры турбулентности претерпевают какое-то изменение, однако мы не умеем это учитывать. Поэтому все дальнейшее относится к открытому турбулентному факелу в однородном потоке, где такое приближение более или менее оправдано. Для горения в трубах, где происходит существенное изменение средней скорости движения газа, схема описания нуждается в доработке. Если жидкие частицы помечать в момент пересечения ими начальной плоскости = О, можно ввести следующие координаты, являющиеся частным случаем лагранжевских [c.10]

Воспроизводимость термогравиметрич. кривых плохая, т.к. на их вид влияют много факторов-скорость нагрева, форма печи, природа материала контейнера для образца, размер частиц исследуемого образца (а иногда и их форма), его масса, плотность, теплопроводность, р-римость в нем выделяющихся газов, атмосфера в печи, место расположения термопары и т.д. Тем не менее разл. участки кривой позволяют определить термнч. устойчивость исходного образца, промежуточных соед. и конечного продукта. Зная состав исходного образца, можно рассчитать состав соед. на разных стадиях термич. разложения. Обычно для характеристики в-ва методом Т. фиксируют начальную (7 ) и конечную (Т ) т-ры разложения (см. рис.). Разность Т — Т называют интервалом р-ции. В ряде случаев, напр, прн нагр. [c.535]

Так как концентрация кремнезема обычно составляла менее 1 %, то в этих случаях не происходило формирования связанного геля. Вместо этого формировались агрегаты в виде вторичных частиц геля приблизительно сферической формы, которые вырастали до 150 нм, и только затем в свою очередь коагулировали. Подобные агрегированные частицы геля высокопористы и, как подчеркивают авторы, находятся в сильно соль-ватированном состоянии , так как, безусловно, содержат многа воды. Было показано, что диаметр таких вторичных частиц возрастал во времени линейно вплоть до 120 нм. Объяснить такое поведение можно следующим образом. После формирования некоторого числа вторичных частиц последние начинали действовать как зародыши в начальной стадии процесса, когда большая часть первичных частиц остаются еше неагрегирован-ными и никаких дополнительных зародышей не образуется. Поэтому скорость прирашения будет пропорциональна площади поверхности растущих частиц и концентрации первичных частиц [c.373]

В термодинамической теории фазовых превращений рассматривается лишь равновесие между исходной и новой фазами при допущении, что последняя фаза достигла полного развития и поверхность раздела между обеими фазами является плоской. При этом под температурой перехода понимают температуру, при которой обе фазы могут оставаться в равновесии друг с другом неограниченно долгое время. Образование и начальное развитие новой фазы с достаточной для ее обнаружения скоростью возможно только при некотором отступлении от условий равновесия. Отступления от условия равновесия могут быть гораздо более существенными, чем необходимо для роста новой образующейся фазы. Фазовый переход пар— жидкость (жидкость— кристалл) возможен только в том случае, когда исходная паровая фаза оказывается в состоянии, исключаемом из рассмотрения в обычной термодинамике как термодинамически неравновесное. Оно может сохраняться в течение более или менее продолжительного времени, поскольку скорость возникновения новой фазы достаточно мала. Подобные состояния называются ме-тастабильными. Возникновение новой фазы в метастабильной паровой фазе происходит в форме зародышей, которые рассматриваются как маленькие капельки. Предположение, что маленькие капельки или комплексы частиц отличаются от макроскопических тел в жидком состоянии только своими размерами, не может считаться правильным [97]. В случае зародышей малых размеров в чрезвычайной степени возрастает роль поверхностной энергии и поверхностного натяжения при оценке общей и свободной энергии образуемой ими системы. Кульер в 1875 г. и Айткен в 1880 г. [98] обнаружили, что для образования облака путем адиабатического расширения влажного воздуха необходимо наличие маленьких частиц ш.ши. Если же воздух пыли не содержит, то образование облака начинается только при очень сильном расширении. [c.825]

Если за начальную принять прямолинейную форму ступени, то при постоянстве скорости присоединения частиц к любой точке ступени (постоянстве линейной скорости роста ступени) ступень закручивается в спираль (рис. 1-15). При этом над местом выхода дислокации возникает конусообразное возвышение — конус или холмик роста. Холмик роста, ограненный плоскими (вицинальными) гранями, называется вицинальной пирамидой (вициналью). [c.30]

Данное уравнение совпадает с полученным ранее (1.82 ) из феноменологических соображений и отражает эволюцию любого начального распределения кристаллов по размерам о к равновесному состоянию. Чтобы понять физический механизм, описываемый этим уравнением, примем распределение кристаллов по размерам V, которое в начальный момент времени имеет острый пик при V = Уо- Поскольку при кристаллизацпи имеет место систематический рост частиц, максимум этого распределения в последующие моменты времени сдвигается в сторону больших значений объема частиц. Кроме того, в результате флуктуаций скорости роста максимум постепенно смещается вниз и появляется конечная дисперсия распределения кристаллов по размерам. Картина, описываемая уравнением Фоккера — Планка согласуется с уравнением Ланжевена (3.1), рассматриваемым совместно со статистическими допущениями относительно Ло(т). Однако в (3.9) информация об изучаемом процессе представлена в значительно более компактной форме. [c.143]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология