Флюктуации квазистационарные

Существует следующий простой способ обнаружения эффекта превращения параметров электрического сопротивления веществ. Рассмотрим катодную систему, состоящую из двух электродов, размещенных в земле, которая позволяет наблюдать переход количественных изменений в качественные. Для различных режимов источника (фиксированных напряжений от до и ) будем определять ток и активную мощность. Ситуация здесь аналогична хорошо известному случаю эмиссии. Выходя из металла, квазичастица преодолевает потенциальный барьер, совершая при этом работу выхода . Квазичастица ведет себя как электронный газ, частицы которого имеют различные скорости. Не каждая квазичастица, преодолевшая потенциальный барьер, может быть зафиксирована в виде со dg/dt. (Здесь ширина энергетической зоны зафиксированной квазичастицы значительно меньше всех других энергий и может рассматриваться как волна флюктуации массы, как квант энергии). Однако с ростом напряжения частота фиксации растет. Поэтому, если определять сопротивление, используя обычные формулы для квазистационарных процессов R iU/I, то параметр R с увеличением U практически не изменяется, при этом остается меньше аналогичного изменяющегося параметра, определяемого исходя из активной мощности R< >P/P. [c.63]

Среди квазистационарных флюктуаций наиболее быстрыми являются те из них, которые сопровождаются вариациями давления, а следовательно, макроскопическими течениями жидкости или газа. Мы ограничимся рассмотрением более медленных флюктуаций, связанных с процессами теплопроводности и диффузии (для систем, состоящих из частиц различного сорта) [36—32], [c.89]

Поскольку, как мы предполагаем, случайные тепловые потоки g (г, 1) вызваны мелкомасштабными быстрыми флюктуациями, естественно, что при рассмотрении плавных квазистационарных флюктуаций температуры нам следует считать такие потоки дельта-коррелированными по времени и в пространстве [c.90]

Случайный поток X связан с мелкомасштабными быстрыми флюктуациями (см. проведенное выше обсуждение для флюктуаций температуры), а поэтому при рассмотрении плавных квазистационарных флюктуаций концентрации его следует считать дельта-коррелированным, т. е. [c.93]

В сочетании с выражениями (3.4.33) или (3.4.34) формула (3.4.30) определяет спектральную плотность квазистационарных флюктуаций концентрации растворенного вещества при тепловом равновесии раствора. [c.93]

Мы привели всего два примера расчета временных свойств квазистационарных флюктуаций. Аналогично вводя подобранные случайные источники, можно проанализировать и флюктуации других термодинамических величин, в частности гидродинамические флюктуации, сопровождающиеся переносом массы, вариациями давления и макроскопическими течениями в среде. Позднее мы неоднократно будем возвращаться к этому методу при изучении флюктуаций в средах с химическими реакциями. В заключение коснемся еще одного вопроса теории тепловых флюктуаций и обсудим соотношение, связывающее интенсивность флюктуаций с откликом системы на внешние возмущения. [c.94]

Подчеркнем, что при выводе (3.4.41) не делается никаких предположений относительно плавности изменения величины Q, а поэтому это соотношение справедливо не только для квазистационарных флюктуаций. [c.95]

До сих пор мы не учитывали флюктуаций и считали, что состояние среды полностью описывается уравнениями (4.2.1). Напомним, что мы рассматриваем макроскопические явления самоорганизации, при которых локально в малых элементах среды сохраняется тепловое равновесие при заданных концентрациях реагентов. Все химические реакции предполагаются медленными, и связанное с ними изменение концентраций занимает гораздо большее время, чем характерное время установления теплового равновесия в малых элементах объема. Состояние системы задается поэтому путем указания мгновенных распределений концентраций, температуры, давления и поля скоростей макроскопических течений. В действительности, однако, эти величины испытывают малые квазистационарные флюктуации вблизи своих средних значений в данном элементе объема. Подобные флюктуации имеют двоякое происхождение. Во-первых, даже в отсутствие химических реакций в среде всегда существуют случайные потоки тепла, импульса и концентраций (см. гл. 3, разд. 4). Для учета таких потоков в правую часть уравнений (4.2.1) необходимо ввести добавочные слагаемые, являющиеся дивергенциями от этих потоков. Во-вторых, дискретный характер химических реакций, в основе которых лежат случайные акты химического взаимодействия между отдельными молекулами, приводит к появлению дополнительных флюктуаций для концентраций, принимающих участие в реакции компонентов (см. [7]). Учет этих флюктуаций осуществляется введением случайных источников в уравнения для химических концентраций (см. также гл. 3). Таким образом, принимая во внимание сделанные выше замечания, мы должны несколько модифицировать исходные уравнения (4.2.1), включив в них, соответ- [c.116]

В гл. 3, разд. 4 мы уже отмечали, что в действительности при локальном равновесии сохраняются медленные квазистационарные флюктуации гидродинамических полей. Мы показали, что учет таких флюктуаций может быть проведен путем введения случайных полей в уравнения гидродинамики (см., например, (3.4.9)). Чтобы учесть квазистационарные флюктуации параметра порядка, мы также можем включить случайные комплексные силы / (г, 1) в урав- [c.123]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология