Анизотропный фактор

Рассмотрим влияние на положение и форму спектров ЭПР анизотропии -фактора. Представим себе монокристалл, в котором все парамагнитные центры ориентированы одинаково относительно кристаллографических осей. При любой ориентации кристалла по отношению к внешнему- магнитному полю спектр будет регистрироваться при значениях поля, равных HQ=hv g , где g определяется по формуле (IX.7) или (IX.8). Поворот кристалла будет изменять величину Ё, а следовательно, и Яо. Так, например, при аксиально анизотропном --факторе (дх= у) g будет меняться от g=g (0 = 0) до g=g (0=я/2), а величины резонансного поля —от iI =h g р до Яx=/lv/gi р. Если парамагнитные центры ориенти- [c.237]

Спектр ЭПР в синтетических алмазах, легировавшихся бором, описан в [266], алмазы имели значительные сжатия в процессе выращивания, что подтвердилось их изучением в поляризованном свете. Концентрация бора в образцах составляла 101 —101 см . ц спектрах кристаллов были обнаружены две линии ЭПР с шириной. 3 10 Тл, Обе линии имели анизотропный -фактор с осью симметрии [112]. Значение -фактора изменялось от 11 0,6 до 3,2 в соответствии с выражением [c.129]

Сводка расчетов форм линий с анизотропными -факторами [c.460]

Экспериментальное определение анизотропии -факторов, а также параметров расщепления в нулевом поле для порошковых образцов описано в [75, 76]. Метод детального расчета анизотропных --факторов из данных ЭПР, полученных для ряда ориентаций в магнитном ноле, изложен в [94]. В [95] -факторы определены с точностью 5-Ю (см. также [96]). Сложные формы линий ЭПР в анизотропных парамагнетиках с тонкой структурой 8 > 2, Я 0) обсуждаются в [85]. В [97] вычислены формы линии для случайно ориентированных молекул в триплетном состоянии (см. также [98]). [c.468]

Форма самих компонент 1 (Н) обычна для парамагнитных центров, не обладающих ядерным спином, но характеризующихся анизотропным -фактором с тремя разными главными значениями (см., например, [51, 55, 56]). При достаточно малой ширине индивидуальной линии внешние экстремумы подобных спектров должны лежать при крайних значениях резонансного поля [55]. Отсюда из соотношений для резонансных полей (0, ф) и численных значений компонент Л-тензоров следует, что экстремумы внешних пиков спектра поликристаллического образца нитроксильных радикалов должны лежать в полях [c.33]

Самый нижний крамерсов дублет /2) отстоит от других дублетов на 5 Наблюдается только один резонансный переход (-1-1/2 —1/г). Поглощение сильно анизотропно -фактор равен 2 [c.217]

Спектры ЭПР парамагнитных частиц с анизотропным -фактором [c.71]

Спектры ЭПР парамагнитных частиц с анизотропным -фактором и анизотропной сверхтонкой структурой [c.94]

Отметим также, что эксперименты по изучению угловой корреляции при рассеянии гамма-квантов должны, по-видимому, давать несколько больший объем информации, чем опыты по поглощению гамма-квантов. Таким образом, включение в рассмотрение анизотропного фактора Дебая — Валлера позволяет при анализе интенсивностей спектральных линий также определить и асимметрию колебаний ядра в твердом теле. Краткому обсуждению этого вопроса посвящен последний раздел этой главы. [c.84]

Подобно кристаллам с примесью , в образцах с примесью Оа спектр ЭПР (и одновременно краска) наблюдается лишь после уоблучения ( 1,3-10 Кл/кг). При комнатной температуре спектр ЭПР состоит из двух изотропных линий со следующими ё -факторами = 2,011 0,001, 2 = 2,028 0,001. Никакой сверхтонкой структуры при полуширине линий (по точкам перегиба) 4,5-10 см не наблюдается. При температуре жидкого азота спектр ЭПР состоит из большого числа линий (ЛЯ 1,6- 10 см ) с анизотропными -факторами. Спектр ЭПР принадлежит двум неэквивалентным парамагнитным центрам (сйа=6, т. е. по шесть эквивалентных парамагнитных центров каждого типа в элементарной ячейке, различающихся лишь ориентацией осей й -тензора). Наблюдается для каждого центра сверхтонкая структура из четырех линий (/ = 3,2, содержание 100%). Спектр описывается спиновым гамильтонианом вида, =й рЯ5 + /Л5, 5= 1/2, / = 3/2 со следующими константами [c.67]

На рис. 2 представлены спектры твердого раствора (10 М) стабильного ради ала 2 (см. таблицу) в полистироле при температуре 77 К [7]. В спектре, полученном в диапазоне 2 мм, отчетливо видны компоненты, соответствующие трем главным значениям анизотропного -фактора. Легко измеряется также значение анизотропного тенэора СТВ (приняты направления г — перпендикулярно плоскости радикального фрагмента, X — вдоль N—0 связи). [c.179]

Анизотропная часть тензора Т сверхтонкого взаимодействия состоит из двух главных вкладов. Одним вкладом является элек-трон1ю-ядерное дипольное взаимодействие, которое хотя в принципе и аналогично описанному в гл. 7, но для ионов переходных металлов имеет более сложную форму. Второй вклад обусловлен взаидюдействием между частично залюроженным орбитальным угловым моментом электрона и ядерным спином поэтому его величина зависит от степени спин-орбитального взаимодействия, и комплексы, которые имеют анизотропный -фактор, всегда обладают и анизотропным сверхтонким взаимодействием. [c.219]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология