Гамма-излучение поглощение

Для поглощения гамма-излучения [c.342]

Для просвечивания тонкостенных сосудов применяются источники бета-излучения 5г, для толстостенных сосудов — источники гамма-излучения Со. При больших толщинах стенок сосудов чувствительность радиоизотопного метода снижается из-за большого поглощения излучения в стенках. В таких случаях возможно применение источников нейтронного излучения, если исследуемая среда обладает большими сечениями захвата по сравнению с материалом стенок сосуда [26]. В качестве источников применяют источники быстрых нейтронов Ро—Ве или Ри—Ве. Работа с радиоактивными источниками требует соблюдения правил радиационной безопасности [52].. [c.419]

Испытательную установку помещали в рабочей камере той же кобальтовой (кобальт-60) радиационной установки ВНИИ НП (мощность поглощенной дозы гамма-излучения 400 рад сен), на которой проводили облучение в статических условиях и схема устройства облучателя которой показана на рис. 2. [c.294]

Гамма-лучи проникают в материал на большую глубину. Ослабление гамма-излучения в материале подчиняется экспоненциальной зависимости и определяется количественно по слоям половинного поглощения. Слой половинного поглощения— это толщина защитного материала, необходимая для того, чтобы уменьшить интенсивность радиации вдвое по сравнению с ее первоначальной величиной. Экран, состоящий из 7 слоев половинного поглощения, имеет толщину, снижающую интенсивность радиации до величины, составляющей менее 1% интенсивности неэкранированного первоначального излучения. Защитным материалом для поглощения гамма-из-лучения обычно служит свинец. [c.81]

Радиохимические методы щироко применяют в аналитической химии, например при измерении радиоактивности образца. Это довольно просто, когда образец обладает естественной радиоактивностью. Однако при измерениях основной трудностью является проблема абсолютного отсчета, т. ( . возможность отсчета каждой излучаемой частицы. Это включает вопросы геометрии, рассеяния, поглощения в источнике и эффективность счетчика. Все они могут быть решены в определенной степени, но трудно рассчитывать, что ошибка будет менее 1—2%. Однако известны случаи, когда эта ошибка оправдана удобством метода, а также преимуществом этого метода перед трудными обычными химическими. Качественное или даже полуколичественное определение радиоактивных элементов может быть проведено довольно быстро, если для них известны гамма-излучения изотопов. Обычно идентификация радиоактивного изотопа делается на основе его периода полураспада. Это оказывается весьма затруднительным, если период полураспада велик, или неудобным для определения, даже если он равен нескольким часам. [c.423]

При определении активности с помощью спектрометра энергий сравнивают площадь пика полного поглощения в спектре источника, приготовленного из анализируемого препарата, с площадью пика полного поглощения в спектре образцового источника. Если спектр гамма-излучения анализируемого препарата сложный, то определение активности проводят по тому пику, который наиболее четко выражен. Площади обоих сравниваемых пиков должны быть отнесены к единице времени набора спектра. [c.67]

Эта энергия может быть получена самыми разнообразными путями нагреванием системы, в которой находятся рассматриваемые атомы за счет перераспределения энергии между частицами (термическое возбуждение) в результате поглощения атомами соответствующих квантов электромагнитного излучения (фотовозбуждение), или действия жестких излучений — рентгеновского или гамма-излучения, а также воздействия быстрых частиц — или а-частиц (возникающих при радиоактивном распаде), электронов, протонов, позитронов, разогнанных до больших скоростей в специальных ускорителях. Возбужденные состояния атомов играют особенно большую роль в химических процессах, протекающих под действием света (фотохимических процессах) и под действием проникающей радиации (радиационно-химических процессах). [c.47]

Доза рентгеновского и гамма-излучений в воздухе, при которой сопряженная корпускулярная эмиссия на 1,293-10 2 г воздуха производит в нем ионы, несущие заряд в одну электростатическую единицу количества электричества каждого знака Поглощенная доза излучения, равная 100 эргам на грамм облученного вещества [c.600]

Наоборот, упомянутые средства защиты от внешнего облучения должны быть в полной мере применены в случае изотопов Вг и которые представляют собой гамма-излучатели с относительно высокой энергией. Поглощение гамма-излучения зависит от энергии этого излучения и от вида и толщины экранирующего материала. Во всех случаях интенсивность / гамма-излучения, прошедшего через поглотитель толщиной <1 (см) с коэффициентом поглощения равна [c.652]

Методы, основанные на поглощении гамма-излучения [c.36]

Экспозиционная доза рентгеновского и гамма-излучения определяется соотношением = Q/m. (где Q — суммарный электрический заряд ионов одного знака, образующихся при равномерном поглощении ионизирующего излучения сухим воздухом мас- [c.117]

Единицей дозы гамма-излучения является 1 рентген (1 р). Это такое количество гамма-лучей, которое при поглощении 1 см воздуха (0,001293 г) при О С и давлении 760 мм рт. ст. образует 2,08-10 ионных пар, суммарный заряд которых равен абсолютной электростатической единице. От рентгена были произведены единицы дозы и для корпускулярного излучения. [c.644]

Рентгеновское излучение представляет собой часть электромагнитного спектра, расположенную между ультрафиолетовым излучением и гамма-излучением (рис. 8.3-1). Дифракцию рентгеновских лучей веществом лучше всего описывать, рассматривая их как электромагнитные волны, характеризуемые длиной волны А. Такие свойства, как поглощение и рассеяние, могут быть поняты, если рассматривать рентгеновское излучение как фотоны с определенной энергией Е. Уравнение 8.3-1 дает соотношение между энергией и длиной волны [c.58]

Зачастую самый лучший экспериментальный способ состоит в определении поля радиоактивного излучения, в котором облучается образец, обычными ионизационными методами с последующим переходом к вычислению энергии, поглощенной образцом. Таким образом, этот метод, осуществляемый в два этапа, позволяет определить две величины — дозу облучения (в рентгенах для рентгеновского и гамма-излучения), которая является мерой поля излучения, где находится образец, и поглощенную дозу (в рад), которая определяет энергию, поглощенную образцом. [c.241]

Доза облучения, характеризующая только поле излучения и не зависящая от состава облучаемого образца, не дает точного представления о величине энергии, полученной образцом. Действительно, само определение единицы рентген основано на взаимодействии рентгеновского и гамма-излучения со стандартной средой — воздухом знание энергетических спектров и интенсивности других видов излучений также ничего не говорит о количестве энергии, поглощенной смазочным материалом. [c.242]

Поглощенная доза излучения и экспозиционная доза рентгеновского и гамма-излучений, отнесенные к единице времени, называются мощностью поглощенной дозы излучения и мощностью экспозиционной дозы рентгеновского и гамма-излучений. [c.62]

В большинстве случаев поглощенная доза рентгеновского и гамма-излучения может быть рассчитана, если известна доза облучения. Последнюю определяют либо при помощи широко распространенных ионизационных методов [71, либо, если известна интенсивность и энергия рентгеновского или гамма-излучения, расчетным путем. [c.242]

Смазочные материалы, помещенные в ядерный реактор, поглощают энергию двух основных компонентов излучения реактора — высокоэнергетического гамма-излучения и быстрых нейтронов. Кроме того, в зависимости от химического состава образца в нем может освобождаться значительное количество энергии в результате ядерных превращений, происходящих при поглощении тепловых нейтронов, которые являются третьей компонентой проникающего излучения реактора. [c.244]

В отдельных случаях могут применяться радиоактивные уровнемеры и сигнализаторы уровня, основанные на принципе различной интенсивности поглощения гамма-излучения радиоактивного источника газом, жидкостью или жидкостями различного состава. Радиоактивный источник постоянно следует за изменяющимся уровнем, эти изменения фиксирует приемник типа счетчика Гейгера. [c.302]

Поглощенная доза зависит от свойств излучения и поглощающей среды. Чтобы характеризовать результаты взаимодействия рентгеновского и гамма-излучений (до энергий квантов 3 МэВ) с веществом по эффекту ионизации, вводят понятие экспозиционная доза излучения — D3v. n (Кл/кг или внесистемная единица-рентген), которая равна заряду, созданному в единице воздуха, т. е. [c.274]

Поглощение тонкого пучка монохроматического гамма-излучения с изменением влагосодержания при постоянной плотности твердой фазы в единице объема может быть записано следующей зависимостью [c.429]

Градуировку спектрометра по эффективности проводят следующим образом. В строго фиксированной геометрии измеряют гамма-спектр для каждого источника из набора ОСГИ. В каждом спектре определяют площадь пика полного поглощения для тех энергий гамма-излучения Ео, для которых в свидетельстве на ОСГИ приведен выход гамма-квантов. Все площади относят к единице времени. Для каждой -й гамма-линии с энергией o рассчитывают эффективность регистрации бо равную отношению плошали пика полного поглощения к числу гамма-квантов с энергией о,. испускаемых данным источником в 1 с. Число гамма-квантов должно быть взято из свидетельства на ОСГИ и пересчитано по формуле (4) на дату проведения градуировки спектрометра. По полученным [c.67]

Исследования с радиоактивной меткой проводились на описанной выше экспериментальной установке, но для проведения этих опытов щель в свинцовой пушке с источником тулий-170 перекрывалась свинцовой заглушкой, толщина которой обеспечивала полное поглощение гамма-квантов. При этом детектор отмечал гамма-излучение поступающее из кюветы с исследуемым образцом. По распределению интенсивности излучения во времени и по длине образца с учетом распада индикатора можно было судить о направлении и скорости переноса метки. [c.431]

Для объяснения поведения полупроводника при гамма-облучении Веселовский сделал предположение о наличии механизма, аналогичного принятому для действия окиси цинка при фотохимическом образовании перекиси водорода. Он считает, что гамма-энергия в значительной степени превращается в энергию электронов полупроводника. Он охарактеризовал это явление коэффициентом умножения , который определяет увеличение числа возбужденных электронов в полупроводнике в расчете на поглощенный гамма-квант. Веселовский рассчитал, что в случае окиси цинка энергия, поглощенная при гамма-излучении из Со ° (1,23 Мэе), должна соответствовать коэффициенту умножения 4-105, ак как возбуждение электрона от валентной зоны до зоны проводимости требует 3 эв. Эта величина соответствует полосе поглощения окиси цинка, расположенной приблизительно при 3850 А. [c.187]

Явления, обнаруживаемые при бомбардировке вещества гамма-лучами, связаны либо с эффектом Комптона, либо с фотоэлектрическим эффектом. Поступающая энергия гамма-лучей выявляется в этих двух эффектах. Поскольку бомбардировка каждого элемента представляет собой особый случай, то для того чтобы дать полное описание явления, пришлось бы рассмотреть огромное число примеров. В тех случаях, когда подтверждается правильность некоторых очень важных допущений, можно определить порядок величины для распределения энергии при непосредственном взаимодействии гамма-лучей с веществом. Последующее поглощение вторичных излучений, а также образование ионов и возбужденных состояний будут рассмотрены ниже. Изменения соответствующего поперечного сечения для эффекта Комптона (ос) и фотоэлектрического эффекта (ор) как функции энергии поступающего гамма-излучения известны для большого числа элементов [47, 49, 50]. На рис. 7 приведены эти изменения для воздуха, алюминия, меди и свинца. В случае гамма-лучей с высокой энергией имеет место только эффект Комптона, тогда как причиной рассеяния энергии мягкого гамма-излучения является один лишь фотоэлектрический эффект. Кривые, которые показывают изменения поперечного сечения для обоих указанных эффектов, пересекаются при энергии Ег, характерной для данного элемента мишени. Изменения значений Ег, нанесенных на график, в зависимости от атомного номера Z, как видно из рис. 8, дают правильную кривую. [c.191]

При поглощении, например, окисью алюминия фотонов с энергией 1 Мэе Ег равна приблизительно 80 кэв [49]. Согласно сделанному допущению, в этом случае может наблюдаться только эффект Комптона. Хорошо известно, что этот эффект играет важную роль, когда энергия гамма-облучения велика по сравнению с энергией связывающих электронов и даже по сравнению с энергией наиболее глубоких уровней (например, /(-уровня) облучаемого элемента. Следовательно, энергия связывающих электронов не может оказать влияния на вероятность воздействия гамма-излучения. Другими словами, можно считать, что все электроны одинаковы. Поэтому электроны прг- [c.191]

Рассмотрим теперь поглощение отраженного гамма-излучения с энергией 550 кэв. Энергия этих гамма-лучей в свою очередь рассеивается вследствие эффекта Комптона причем этот [c.193]

Резюмируя, следует сказать, что главная часть (>90%) поглощенной энергии гамма-излучения в момент после первичного взаимодействия с веществом содержится во вторичных электронах, причем эта часть увеличивается по мере того, как убывает атомный номер элементов мишени. [c.194]

Радиоволны, инфракрасный, видимый и ультрафиолетовый свет, рентгеновские лучи и гамма-излучение представляют собой электромагнитные волны с различной длиной волны. Скорость света, с = 2,9979-10 ° см с , связана с его длиной волны X и частотой V соотношением с = Ху. Волновое число у-это величина, обратная длине волны, V = 1/Х. Все нагретые тела излучают энергию (излучатель с идеальными свойствами дает излучение абсолютно черного тела). Планк выдвинул предположение, что энергия электромагнитного излучения квантована. Энергия кванта электромагнитного излучения пропорциональна его частоте, Е = км, где / -постоянная Планка, равная 6,6262 10 Дж с. Выбивание электронов с поверхности металла под действием света называется фотоэлектрическим эффектом. Квант света называется фотоном. Энергия фотона равна /IV, где V-частота электромагнитной волны. Зависимость поглошения света атомом или молекулой от длины волны, частоты или волнового числа представляет собой спектр поглощения. Соответствуюшая зависимость испускания света атомом или молекулой является спектром испускания. Спектр испускания атомарного водорода состоит из нескольких серий линий. Положения всех этих линий точно определяются одним общим соотношением-уравнением Ридберга [c.375]

Единицей эквивалентной дозы в системе СИ является зи-верт (Зв). Зиверт — это эквивалентная доза любого вида излучения, которая создает такой же биологический эффект, как и поглощенная доза в один Гр образцового рентгеновского или гамма-излучения. В качестве образцового обыч1[о принимают рентгеновское излучение с энергией 200 кэВ. [c.54]

Внесистемная единица эквивалентной дозы — бэр. Это эквивалентная доза любого вида излучения, которая создает такой же биологический эффект, как и поглощенная доза 1 рад образцового рентгеновского или гамма-излучения. Производные единицы миллибэр (мбэр), микробэр (мкбэр). [c.54]

Следует указать также на английский аппарат МШТЕК, который использует поглощение гамма-излучения, и на другие системы, разработанные в СССР и в Чехословакии, использующие рассеяние бета-излучения [70, 71 ]. [c.63]

В расматриваемой работе инициирование алкилирования изобутапа про- пиленом в условиях, при которых термическая реакция практически не протекает, осуществлялось гамма-излучением кобальта-бО. Эта инициированная цепная реакция до сего времени не изучалась. Опыты по изучению ее в статической системе проводились в аппарате из нержавеющей стали с электрическим обогревом в качестве источника применяли кобальт-60 мощностью -3200 кюри. Все сообщаемые данные характерны только для инициированных радиацией реакций, поскольку в чисто термических опытах при тех же условиях взаимодействие изобутана с пропиленом практически не протекало. Таким образом, приводимые данные не содержат результатов терми- ческой реакции, т. е. побочного влияния, которое необходимо было бы устранить при расчете степеней превращения. Следовательно, экспериментально измеренные степени превращения и поглощение энергии непосредственно дают радиационный выход или длину цепи радиационного алкилирования. [c.125]

Опыты проводили при следующих типичных условиях общее давление. 55 ат, температура 350—400° С, молярное отношение алкан алкен 8 1, поглощаемое реагирующими углеводородами излучение 1,2. 0 рад/ч. Установлено, что при сравнительно мягких условиях (370° С, общее давление. 55 ат) поглощение 1,2. 10 рад/ч гамма-излучения кобальта-60 инициирует цепную реакцию алкилирования. При опытах в статической системе в этих условиях превращение пропилена за счет чисто радиационного иницииро- вания составляло, например, около 31% за 6 ч и 80% за 24 ч. [c.125]

Электронный магнитный резонанс имеет более ограниченную область применения, чем ядерный магнитный резонанс, так как для большинства молекул компенсируются магнитные моменты, связанные с движением орбитальных электронов. Большинство электронов спарено и не показывает магнитного резонанса. Электронный магнитный резонанс характерен для всех люлекул, содержащих неспаренные или неполностью спаренные электроны. Свободные радикалы и молекулы в триплетном состоянии были широко изучены методом электронного магнитного резонанса. Этим путем было установлено присутствие свободных радикалов в кристаллах, подвергнутых действию рентгеновского излучения или гамма-излучения, а их концентрация была оценена по площади иод кривой поглощения. Изучение этим методом жидкой серы, содержащей молекулы S , сгруппированные в кольцеобразные структуры, в которых электроны спарены, и цепные молекулы с неспаренными электронааш на концах, показало, что длина цепи п имеет порядок 1,5-10 . [c.232]

Адсорбцион- но-радиометри- Гамма - абсорбционный Фотоэлектрическое поглощение и ком-птоновское рассеяние гамма-излучения Уголь, железные руды, руды, содер жащие тяжелые химические элементы 200—25 [c.20]

На рис. 7.76 показаны результаты измерений влияния облучения на эффективность преобразования пары пьезоэлементов из керамики ЦТС-19. Здесь Ао - исходное (до облучения) значение амплитуды сигнала. Троекратное уменьшение эффективности наблюдается при флюенсе тепловых нейтронов около 0,8-Ю нейтр/см (соответствующий флюенс быстрых нейтронов 0,5-10 нейтр/см , поглощенная доза гамма-излучения 6,1-10 Гр). В разработанных измерительных установках пьезоэлементы обычно работают при нормальных (иногда повышенных) температурах. Их связывают с находящимся в зоне высоких температур испытуемым объектом через длинные звуко-проводы в виде стержней, проволок или узких полос. [c.817]

Основные методы реконструкции ОЭКТ совпадают с методами, применяемыми в РКТ. Алгоритмы делятся на две фуппы итерационные и обратного проецирования с фильтрацией. Последняя фуппа применяется шире благодаря быстроте их реализации на ЭВМ. Спецификой ОЭКТ является поглощение гамма-излучения, без учета которого линейные интефалы идентичны интефалам в РКТ. [c.193]

I Поглощенную дозу излучения выражают числом образован-X пар иоиов Для рентгеновского и гамма-излучения за единицу принят рентген (Р) Один рсттген соответствует такому облу- ению, при котором в 1 см образуется 2,082 млрд (2,082 Ю ) ион-X пар, что эквивалентно образованию 1 электростатической электричества в 1 см. [c.207]

В случае окисления бензола эти вещества не катализировали реакцию в отсутствие радиации. Количество катализатора, взятого в виде суспензии, всегда было мало, и потому изменения общей дозы, поглощенной реагирующей системой, оставались незначительными. Увеличение выхода но сравнению с выходом при гомогенной реакции обычно пропорционально количеству катализатора. Окисление бензола в фенол под действием рентгеновских лучей и гамма-излучения характеризуется GroM, равной 3,1. Величина G для гетерогенной реакции пои постоянной концентрации различных катализаторов имеет следующие значения ТЬОг 6,5 ZnO 4,6 ZnS 4,5 uO 5,9 aO 3,1 02O3 6,6 AI2O3 3,1 MgO 3,1 ТЮ2 5,5. [c.188]

Что касается синтеза метанола из СО и Нг в присутствии ZnO, то можно предположить, что малые эффекты активации, наблюдаемые при облучении, связаны с появлением нового механизма реакции, а именно с возможностью хемосорбции СО в форме С0+ путем захвата дырок, образованных в результате облучения. Как уже показали Ромеро-Росси и Стоун [75], междоузельные избыточные атомы цинка конкурируют с молекулами СО в захвате дырок, поэтому, если облучается нестехиометри-ческий катализатор, содержащий большой избыток цинка, то активации не происходит. Касаясь работы Веселовского по разложению Н2О2 в присутствии ZnO, следует отметить аналогию, установленную этим автором, между облучением ультрафиолетовым светом и действием гамма-излучения. Веселовский обнаружил, что примененная окись цинка имеет полосу поглощения для протонов 3 эв эта величина соответствует энергии перехода между валентной зоной и зоной проводимости. Он показал, кроме того, что в отношении активации во время облучения гамма-фотон эквивалентен числу фотонов ультрафиолетовой части спектра, которые равны удвоенному отношению энергий (Е/Ецу) фотонов этих двух видов. Это свидетельствует в пользу механизма, предложенного нами для деградации радиационной энергии. [c.243]